Ближнее упорядочение атомов и мартенситное превращение в сталях, легированных хромом

Автор: Мирзаев Д.А., Окишев К.Ю., Созыкина А.С., Мирзоев А.А.

Журнал: Вестник Южно-Уральского государственного университета. Серия: Металлургия @vestnik-susu-metallurgy

Статья в выпуске: 24 (124), 2008 года.

Бесплатный доступ

Работа поддержана грантами РФФИ 07-03-96021, НШ-5965.2006.3 и грантом Президента РФ МК-3549.2007.8.

Короткий адрес: https://sciup.org/147156589

IDR: 147156589

Текст научной статьи Ближнее упорядочение атомов и мартенситное превращение в сталях, легированных хромом

Рис. 1. Температурные зависимости равновесных параметров ближнего порядка для у- (а) и а- (6) твердых растворов системы железо-хром-углерод при концентрациях хрома (в массовых процентах): 1 - 4,66; 2 - 9,32;

3-14,12; 4-17,00. Сплошные и пунктирные линии - для концентрации углерода 0,1 и 0,5 мас.% соответственно

Температура, К

А°-^(1-6Сг); А°^(1-6с); Рз°->еСг, то есть предельный уровень, до которого опускаются кривые рх и р°, зависит от содержания хрома.

Рассмотрим кинетику ближнего упорядочения. До этого мы предполагали, что после охлаждения или нагревания до данной температуры производится бесконечно длинная выдержка, обеспечивающая установление равновесия. В реальных же условиях длительность выдержки всегда конечна. Допустим, что сплав был нагрет до температуры То =950 °С= 1223 К, а затем быстро (мгновенно) переохлажден до более низкой температуры 7) и выдержан конечное время т (считаем, что обе температуры расположены в одной и той же однофазной области). Изменение параметров порядка в ходе выдержки описывается выражениями [3]

Pi (7],т) = p»(Tx)^p»(T0)-pXTv)>expH^ ; (7) р2 (7],т) = М^рЖ^ (Т]))-ехр(-т/т02); (8)

где Ты, т02 и Тоз - характерные времена упорядоче ния в различных подсистемах:

01 ^.м/

*-02 ~’

Т)с^2

(Ю)

(Н)

г - ......6^ -(12)

03 ^zx/z3)DcM3 ’ где Pi и |32 - межатомные расстояния в подрешетках замещения и внедрения (для аустенита р, — Р2 =2,58-10 ’° м); ОСг - коэффициент диффузии в подсистеме Fe-Cr; Dc - коэффициент диффузии углерода, а Мь М3иМ3- довольно сложные степенные функции концентраций и энергий взаимодействия, аналитические выражения для которых приведены в [3]. Результаты расчетов временных зависимостей параметров порядка приведены на рис. 2; при этом коэффициенты диффузии в аустените были приняты равными:

Д; = 6,27-Ю"6 -ехр(-252300/7?7) [8];     (13, о)

Д =(4,5+900-wc)-10"6x xexp(-(134000 +226100-wCr)/7?r), м2/с [9], (13, б) где wc и wCr - концентрация углерода и хрома в массовых долях.

Характер изменения р, со временем отчетливо виден для кривых р^ (т): начальный и конечный почти горизонтальные участки соединены участком резкого подъема, причем чем ниже температура, тем позже наступает этот подъем и тем больше его величина. Некоторое влияние на начало подъема оказывает и содержание хрома - вероятно, в связи с уменьшением коэффициента диффузии углерода, как это следует из (13, б). Остальные параметры меняются аналогичным образом, либо уменьшаясь, либо возрастая.

Время, с

Время, с

Рис. 2. Кинетика изменения параметров порядка в аустените сплавов Fe-4,66 мае.% Сг (а), Fe-9,32 % Сг (6) и Fe-14,12%Cr (в), содержащих 0,1 % С, в процессе выдержки при температурах 773 (1), 673 (2), 573 (3) и 473 К (4)

Для нас существенно, что развитие ближнего порядка должно сопровождаться уменьшением свободной энергии сплава. За время выдержки т это изменение, например, для у-фазы составит

AFT (7] ,т) = F1 (7] хх ,т),А (7] ,т),Л (7] ,т»-

-Г^ШШГОУ (И)

Рассчитать зависимость свободной энергии аустенита от параметров ближнего порядка можно методами статистической термодинамики [10]. В итоге получается следующее выражение:

F1 (Т,рх ,рг ,р3) = ' Сг ' • рх +

’; 2(1+9С) 1

z,9rs^      я,9ге!

2(1+ес)     1+9с

(1-А)-

-кт-^р^ьм^^рз)),

где введены обозначения

Ш) =

2(1+9с)      2(1 + 9с)

(15, а)

! zArA ln zi%rA , 1+9с    1+9с

( Z| О — ®Сг ~ ®Сг А ) Z1 (1 ~ ®Сг ~ %гА ) . gx 2(1+9с)    "      2(1+9с)    ’    ’

L (р ) — Z;z ^ ^с ®cPi) ]п£2Ц_§с_%А) + 2(i+ec) '     2(i+ec)

Z2^cPl . |n Z2^cPl + 1+9с1+9

+^8с0-л). ^АО-а)       (15 б)

2(i+ec)      2(i+ec)

£   \ = 2з (®Сг ~ % + (2з% ! ZA Х^- Рз ))

1i+e

X In       ~ вс + (Z3®C !ZA )G ~ А )) !

1 + 9с

, АСА/аХ^А) . ^(А^Х^А) , i+9c             1+ес

+5ИсАМВ^ х i+ec          х х ln z3 (1 - бСг - (A /а X i - а ))+

1 + 9с

, А(6с-(А/а)(1-А)) х 1+ес х х Ас " (2збс /Z4 X1 ~ А ))         Л 5 гх

1+9с           ’              ’ z4 - число октаэдрических пор, окружающих узел подрешетки замещения. Заметим, что для ГЦК решетки аустенита и ОЦТ решетки мартенсита 2зЛ4=1'

Теперь предположим, что после изотермической выдержки при температуре Тх аустенит охлаждается ниже мартенситной точки Ms. Так как мартенситное превращение представляет кооперативный процесс, то ближайшие соседи в у-фазе останутся ближайшими соседями и в а-мартенсите. При этом значения параметров ближнего порядка останутся постоянными, несмотря на изменение координационных чисел:

Р1=Р"; Р^Рг'- Рз=Рз- (16) Основываясь на уравнении (14), мы можем рассчитать разность свободных энергий аустенита и мартенсита при произвольной температуре:

№^ЧТ) = РЧТ)-Ра(Т). (17) В результате упорядочения изменится свободная энергия не только аустенита, но и мартенсита, причем рассчитать это изменение для мартенсита можно по тем же формулам (15), приняв в них zt = 8; z2 = 4; z3 = 2 и использовав значения энергий взаимодействия для a-фазы. Давно показано [11], что разность свободных энергий аустенита и мартенсита при температуре Ms практически не зависит от состава и равна так называемому термодинамическому стимулу мартенситного превращения:

F4Ms)-Fa(Ms)=/SFya= const. (18) Если по какой-либо причине произойдет изменение разности свободных энергий на величину 5AFT^“, то это должно вызвать смещение мартенситной точки на величину

6М5

8А/^а

AS^tM,)’

где AS*^" - разность энтропий у- и a-фаз; в качестве первого приближения можно считать ее равной разности энтропий фаз чистого железа, прота-булированной, например, в [12].

Далее под величиной bAF'">a мы будем понимать изменение разности свободных энергий, обу словленное упорядочением:

5AF^ = A 5х23)-Р ^Ms,p»,p^p^-

-Fa(Ms,Pl,p2,p3)+Fa5,р°,р°2йзу (20) или, с учетом выражений (15, a-г) и (16),

5ДА^=^£^2-(бЕУ-4е“)+ '

1 + 6с

+^fc^-(6EY-4e")+

1 + 9с

+6с(А-Дз) .(6 г_«)_

1 + 9с

-RMS ^BM-IM-L^p^ Д“(А°)+

+^А)-^(А°)-^(а)+^(А°)+^(а)-

-Ш^^Ш^ (21) где обозначено р, = р^Т^т); р°=р^{Т0) и £, = e,(MJ-

Полученные выражения позволяют проанализировать влияние длительности т, температуры выдержки Г] на положение мартенситной точки. На рис. 3 представлена кинетика изменения Ms для сталей того же состава, что и на рис. 1 и 2. На этих графиках мы видим резкие скачки, сменяющиеся почти горизонтальными участками. Первый скачок обусловлен изменением параметров р^ и р^, кинетика изменения которых регулируется диффузией углерода в аустените, а второй - параметра р', что связано с диффузией хрома. При понижении температуры участки резкого снижения Ms сдвигаются в область все больших времен. Что же касается величины снижения мартенситной точки, то оно может достигать 100 К, и существенно возрастает с увеличением концентрации углерода. Это свидетельствует о том, что эффект ближнего упорядочения может существенно изменять положение мартенситной точки. Рассчитанное нами смещение Ms обусловлено только термодинамическим фактором. Однако часто наблюдается, что ближнее упорядочение приводит к повышению предела текучести сплава; тогда должна проявиться механическая причина снижения мартенситной точки, обусловленная ростом работы при формоизменении участков аустенита [13].

То обстоятельство, что выдержка превращающегося в мартенсит аустенита в интервале Ms.. ,Mt приводит к стабилизации у-фазы, то есть к

Рис. 3. Изменение мартенситной точки 5MS аустенита сплавов Fe-4,66 мас.% Сг (a), Fe-9,32 % Сг (6) и Fe-14,12 % Сг (в) в процессе выдержки при температурах 773 (7), 673 (2), 573 (3) и 473 К (4). Сплошные и пунктирные линии — для концентрации углерода 0,1 и 0,5 мас.% соответственно

Мирзаев Д.А., Окишев К.Ю., Созыкина А.С., Мирзоев А.А, вишенная плотность дислокаций, создаваемая фазовым наклепом или пластической деформацией, или возникновение областей химической неоднородности, как в сплаве НЗЗ. Но в случае сплавов, содержащих хром и углерод, взаимодействие между ними является необходимым условием стабилизации [17, 18].

Как известно, атомы никеля в аустените слабо отталкивают атомы углерода. Поэтому, принимая, что атомы никеля эквивалентны железу, были проведены расчеты смещения мартенситных точек для сталей, содержание углерода и хрома в которых принималось аналогичным [14, 15], а исходное положение мартенситной точки - таким же, как у реальных сплавов, содержавших никель. Как и в рассматриваемых работах, мы предусмотрели в расчетах выдержку при температурах 300, 400 и 500 °C. Графики смещения Ms в зависимости от времени выдержки представлены на рис. 4, на который нанесены также экспериментальные точки из работ [14, 15]. Отсутствие количественного согласия величины смещения объясняется скорее всего тем, что энергия взаимодействия хром-углерод (83) для этих сплавов отличается от обычно приводимых в литературе для конструкционных хромистых сталей. Например, авторы [18] при обезуглероживании стали с 0,05 мас.% С в атмосфере водорода наблюдали повышение мартен- ситной точки на 200 °C. Ясно, что здесь влияние углерода на Ms значительно сильнее, чем в конструкционных сталях. Если увеличить 83, то количественное согласие становится удовлетворительным (см. рис. 4).

Гораздо более важным, с нашей точки зрения, является несовпадение расчетного и экспериментально наблюдавшегося времени начала подъема Ms. При выдержке на 300 °C их согласие более или менее удовлетворительное, однако при 400 и 500 °C подъем мартенситной точки расположен после скачка ближнего порядка, связанного с перераспределением углерода, но до начала скачка ближнего порядка в подсистеме замещения. Конечно, результаты, полученные при температурах 400 и 500 °C могут быть заметно искажены образованием дисперсных частиц карбидов хрома. В то же время установление ближнего порядка в подсистеме хром-углерод при 300 °C завершается менее чем за 30 мин. Отсюда следует, что диффузия углерода должна быть заторможена. Одним из возможных механизмов такого торможения является взаимодействие атомов углерода с вакансиями, которые сохраняются при резком охлаждении от высокой температуры и активно взаимодействуют с атомами углерода [19]. Возможно, что на эффект стабилизации влияет и никель, поскольку, отталкивая углерод, он заставляет его перемещаться в

Рис. 4. Изменение мартенситной точки 8MS сплавов Fe-9,7 мас.% Сг-0,05 мас.% С (а) и Fe-15,73 % Сг-0,11 мас.% С (б) в процессе выдержки при температурах 573 (1), 673 (2) и 773 К (3) в сравнении с экспериментальными данными [14] (а) и [15] (6). Пунктирные

линии соответствуют увеличенному в 2 раза значению £3

области, богатые хромом. К этому следует добавить, что в работе [20] после закалки высокохро-мистой стали в остаточном аустените, а также в мартенсите наблюдались сверхструктурные отражения, что свидетельствует об участии в ближнем упорядочении не только диффузии углерода, но и диффузии хрома.

Несомненно, что теория стабилизации аустенита нуждается в дальнейшем уточнении.

Работа поддержана грантами РФФИ 07-0396021, НШ-5965.2006.3 и грантом Президента РФ МК-3549.2007.8.

Список литературы Ближнее упорядочение атомов и мартенситное превращение в сталях, легированных хромом

  • Ближнее упорядочение в бинарных сплавах железо-хром и железо-марганец и его влияние на мартенситное превращение/Д.А. Мирзаев, К.Ю. Окишев, А.А. Мирзоев и др.//Вестник ЮУрГУ. Серия «Металлургия». 2008. Вып. 10. № 9. С. 25-30.
  • Штейнберг, М.М./М.М. Штейнберг, С.С. Штейнберг//Труды Уральского индустриального института. 1938. Сб. 8; Штейнберг, С.С. Избранные статьи/С.С. Штейнберг. М.: Машгиз, 1950. С. 164-173.
  • Штремелъ, М.А. Ближний порядок в тройных твердых растворах замещения-внедрения/М.А. Штремелъ, Ю.А. Крупин, Е.Б. Зарецкий//ФММ. 1978. Т. 46, вып. 5. С. 984-993.
  • Мирзоев, А.А. Расчет параметров стабильности ГЦК-растворов Fe-Cr с использованием результатов первопринципного моделирования/А.А. Мирзоев, М.М. Ялалов, Д.А. Мирзаев//ФММ. 2007. Т. 103, № 1. С. 86-90.
  • Мирзаев, Д.А. Термодинамика мартенситного превращения в сплавах Fe-C/Д.А. Мирзаев,В.М. Счастливцев, А.Г. Тайзетдинова//ФММ. 1987. Т. 63, вып. 5. С. 943-950.
  • Activity of Carbon and Solubility of Carbides in the FCC Fe-Mo-C, Fe-Cr-C and Fe-V-C Alloys/T. Wada, H. Wada, J.F. Elliot, I. Chipman//Met. Trans. 1972. V. 3, N 11. P. 2865-2872.
  • Особенности мартенситного и бейнитного превращения в хромистых сталях/Д.А. Мирзаев, С.Е. Карзунов, В.М. Счастливцев и др.//ФММ. 1986. Т. 62, вып. 2. С. 318-327.
  • Alberry, P.J. Interdiffusion of Cr, Mo and W in Iron/P.J. Alberry, С.W. Haworth//Metal Science. 1974. V. 8. P. 407-412.
  • Криштал, М.А. Механизм диффузии в железных сплавах/М.А. Криштал. М.: Металлургия, 1972. 400 с.
  • Мирзаев, Д.А. Влияние ближнего упорядочения на положение мартенситных точек хромистых сталей/Д.А. Мирзаев, А.И. Баев, В.М. Счастливцев//Известия АН СССР. Металлы. 1989. № 4. С. 109-113.
  • Блантер, М.Е. Мартенситные превращения и механическое состояние фаз/М.Е. Блантер//МиТОМ. 1975. № 9. С. 7-10.
  • Могутнов, Б.М. Термодинамика железоуглеродистых сплавов/Б.М. Могутнов, И.А. Томилин, Л.А. Шварцман. М.: Металлургия, 1972. 328 с.
  • Кауфман, Л. Термодинамика и кинетика мартенситных превращений/Л. Кауфман, М. Коэн//Успехи физики металлов. М.: Металлургиздат, 1961. Вып. IV. С. 192-289.
  • Малышев, К.А. Стабилизация аустенита при температурах выше интервала мартенситного превращения/К.А. Малышев, Н.А. Бородина, В.А. Мирмельштейн//ФММ. 1956. Т. 2, вып. 2. С. 272-284.
  • Серебренникова, Б.Г. О природе термической стабилизации аустенита/Б.Г. Серебренникова, М.Е. Блантер//МиТОМ. 1972. № 2. С. 7-9.
  • Блантер, М.Е. Исследование термической стабилизации аустенита/М.Е. Блантер//МиТОМ, 1972. № 5. С. 60.
  • Журавлев, Л.Г. Стабилизация аустенита в сплавах с изотермической и атермической кинетикой мартенситного превращения/Л.Г. Журавлев, М.М. Штейнберг, Ю.Б. Пейсахов//Известия вузов. Черная металлургия. 1976. № 4. С. 138-140.
  • Бородина, Н.А. Влияние углерода на стабилизацию аустенита в Fe-Cr-Ni сплавах/Н.А. Бородина, К.А. Малышев, В.А. Мирмельштейн//ФММ. 1958. Т. 6, вып. 5. С. 937-938.
  • Криштал, М.А. Концентрация вакансий в сплавах железо-хром/М.А. Криштал//ФММ. 1960. Т. 10, вып. 5. С. 720.
  • Голуб, С.Я. Структурное состояние мартенсита хромистых сталей/С.Я. Голуб, М.В. Карпец//ФММ. 1987. Т. 64, вып. 4. С. 775-783.
Еще
Статья научная