Длинноволновая антенна
Автор: Аборин Максим Александрович, Поляков Владимир Тимофеевич, Чудновский Леонид Семенович
Рубрика: Информатика и вычислительная техника
Статья в выпуске: 4, 2017 года.
Бесплатный доступ
Рассмотрены варианты экспериментальной антенны для имитации молниевых разрядов. Оценены добротность, КПД и напряженность излучаемого поля.
Длинноволновая антенна, добротность, кпд, напряженность поля
Короткий адрес: https://sciup.org/148160329
IDR: 148160329
Текст научной статьи Длинноволновая антенна
В связи с необходимостью калибровки длинноволновых (ДВ) приемников, регистрирующих радиоизлучение молний, в [1] предложена антенна испытательного передатчика, содержащая горизонтальную разветвленную сеть, служащую емкостной нагрузкой, снижение с настроечной катушкой индуктивности и коммутатор, замыкающий цепь антенны на землю. Перед излучением импульса антенна заряжается до некоторого (высокого) потенциала U 0, а при замыкании коммутатора генерирует импульс затухающих колебаний с частотой, определяемой ее индуктивностью и емкостью, ω 2 = 1/ LC .123
Конструкция вполне традиционная (рис. 1) и напоминает ранние антенны искровых передатчиков. За годы развития радио она хорошо отработана и просчитана, хотя этот анализ в значительной мере утерян. Кратко восстановим его. Заряд антенны и цуг затухающих колебаний

ВЕСТНИК 2017
Рис. 1. Эскиз конструкции ДВ антенны
в антенной цепи (рис. 2) описывается выражениями:
q = CU ; U = U 0 e–δt cos ωt , где δ – коэффициент затухания.

Рис. 2. Затухающие колебания в антенной цепи. Сплошная линия – напряжение, штриховая линия – ток в снижении
ВЕСТНИК 2017
Ток в снижении антенны i = dq/dt = CU0 (ωe–δt sinωt – δe–δt cosωt) достигает максимума при ωt = π/2, а поскольку за четверть периода амплитуда колебаний несущественно уменьшается, можно считать, что первый максимум тока im = ωCU0.
Теорию антенн обычно начинают с двух основных формул, описывающих напряженности магнитного Н и электрического Е полей от элемента тока i малой длины l (диполя Герца) в дальней (волновой) зоне [2; 3]:
Hm = iml /2 λD ; Em = HmZ 0 = 60 π iml / λD , где l – д лина диполя, λ – длина волны, Z 0 = = µ 0/ ε 0 – волновое сопротивление пространства, Z 0 = 120 π Ом, D – расстояние.
Для заземленного диполя высотой h c учетом его зеркального отражения в проводящей земле l = 2 h и выражение для Е получается таким:
Em = 120 π imh / λD .
П одста вив im и учитывая, что λ = 2 πc / ω , c = = 1/ µ 0 ε 0, ω = 2 πf , получаем:
Em = 2 πμ 0 f 2 CU 0 h / D .
Разумеется, спектр затухающего импульса с крутым передним фронтом весьма широк, тем не менее частоту колебаний имеет смысл выбирать в диапазоне 136…139 кГц, специально отведенном для экспериментальной работы и для радиолюбителей, поскольку ниже, на частоте 100 кГц, работают навигационные системы «Лоран», а выше, со 150 кГц начинается радиовещательный диапазон ДВ.
Для примера найдем пиковую напряженность поля на расстоянии D = 1 км от антенны с параметрами C = 1 нФ, U 0 = 1 кВ, h = 10 м, f = 137 кГц ( λ = 2200 м). Расчет дает im = 0,86 А (начальный импульс тока в антенне) и Em = 1,5 мВ/м. Это совсем немного для ДВ диапазона, где средний уровень атмосферных помех достигает 100 мкВ/м [4].
В то же время, постройка антенны с такими параметрами – достаточно сложная инженерная задача. Учитывая близость земли, погонную емкость проводов можно принять равной 10 пФ/м, тогда для создания емкостной нагрузки 1 нФ потребуется не менее 100 м провода в горизонтальной части, например 4 параллельных провода длиной по 25 м, разнесенных на несколько метров. Для настройки антенны потребуется катушка с индуктивностью L = 1/ω2C = 1,37 мГн, характеристическое сопротивление контура Х = = L/ C составит 1,17 кОм, и даже при доброт- ности 300 ее активное сопротивление будет около 4 Ом.
Основные же потери определяет заземление. По эмпирической формуле М.В. Шулейкина [2, с. 261], сопротивление потерь R п = Aλ / λ 0, где λ 0 – собственная длина волны антенны, А варьируется от 0,5 Ом при хорошем заземлении до 7…10 Ом – при плохом. В нашем случае R п получается порядка 30 Ом, это дает общую добротность антенной цепи Q около 35, что и определяет скорость затухания колебаний.
Любопытно определить сопротивление излучения R Σ и КПД этой антенны. По формуле Рюденберга, для короткого вибратора на идеально проводящей земле и с верхней емкостной нагрузкой [3, c. 276] имеем:
R Σ = 160 π 2( h / λ )2 = 0,044 Ом;
КПД = R Σ / ( R Σ + R п) = 0,12%.
Попытки повысить КПД путем уменьшения потерь в заземлении и удлиняющей катушке не приводят к увеличению начальной амплитуды излучаемого импульса Em , но повышают добротность системы Q = X / R п и просто удлиняют импульс.
Столь печальные результаты заставляют искать альтернативные пути. Из формулы для Em видно, что начальная амплитуда поля пропорциональна Ch , и для простого вертикального провода – квадрату высоты (поскольку его емкость примерно пропорциональна длине провода). Рассмотрим четвертьволновую вертикальную антенну из тонкого провода, поднятую метеорологическим шаром-зондом, воздушным змеем или беспилотным аппаратом (БЛА) на высоту 550 м.
Для справки: шар-зонд диаметром 1,5 м имеет свободную подъемную силу (за вычетом собственного веса) 1,22 кГс, а литцендрат ЛЭШО 24 × 0,1 (24 медных жилки диаметром по 0,1 мм) имеет внешний диаметр по изоляции 0,75 мм, R = 99 Ом/км ( dc ) и вес 1,93 кг/км.
Емкость антенны при диаметре провода (по меди) 0,63 мм составит 2200 пФ (4 пФ/м) [3, c. 51] и начальный импульс тока в основании антенны (при U 0 = 1 кВ) окажется равным i m = 1,9 А.
Поле излучения теперь следует искать, исходя из действующей высоты антенны с косинусоидальным распределением тока h д = λ /2 π [2; 3]:
Em = 60 im / D .
Для «единичной» дальности 1 км получаем Em = 114 мВ/м, что почти на два порядка больше, чем в предыдущем примере с наземной антенной высотой 10 м. Сопротивление излучения те-
Серия «Сложные системы: модели, анализ и управление». Выпуск 4
перь будет около 36 Ом, что позволяет получить значительный КПД даже при плохом заземлении. Характеристическое (в данном случае уже волновое) сопротивление антенны Х = 530 Ом, а добротность не может быть выше 15, что определяется потерями на излучение.
Любопытно отметить, что подобные антенны, поднимаемые воздушными змеями с вершин холмов, использовал еще пионер беспроводной связи М. Лумис в 1860-х годах, осуществив официально документированную связь на расстоянии более 20 км [5–7]. Для зарядки антенн он использовал атмосферное электричество, обеспечивающее даже в ясную погоду напряженность электростатического поля 100…200 В/м. В рассматриваемом случае и при надлежащей изоляции источник питания не нужен – антенна может заряжаться до потенциала U 0 = 50…100 кВ.
Дополнительную информацию про искровые передатчики и их антенны можно найти в книге 1912 года [8].
Список литературы Длинноволновая антенна
- Aborin, M.A., Polyakov, V.T., Chudnovskiy, L.S. Broadband LF Emitter//AIS-2016 «Atmosphere, Ionosphere, Safety». -Kaliningrad, 2016. -P. 313-316.
- Белоцерковский Г.Б. Антенны. -М.: Оборонгиз, 1956.
- Мейнке Х., Гундлах Ф. Радиотехнический справочник. -М.-Л.: ГЭИ, 1961. -Т. 1.
- Справочник по радиовещанию/под общ. ред. А.В. Выходца. -Киев, 1981. -Разд. 2. -Гл. 5-1. -http://rfcmd.ru/books/sprv/251.html
- Поляков В. Первый радиолюбитель//CQ-QRP. -2015. -№ 50. -С. 4-12. -http://qrp.ru/cqqrp-magazine/1116-cq-qrp-50
- Поляков В. Результаты экспериментов по QRN связи//CQ-QRP. -2015. -№ 51. -С. 4-11. -http://qrp.ru/cqqrp-magazine/1148-cq-qrp-51
- Жигалов В. О скорости заряда антенны атмосферным электричеством//CQ-QRP. -2015. -№ 51. -С. 12-13. -http://qrp.ru/cqqrp-magazine/1148-cq-qrp-51
- https://ia902707.us.archive.org/34/items/experimentalwir00edelgoog/experimentalwir00edelgoog.pdf