Использование теплового потока в усилителях напряжения

Автор: Тафур Пердомо Иван Хумберто

Журнал: Доклады независимых авторов @dna-izdatelstwo

Рубрика: Физика и астрономия

Статья в выпуске: 44, 2018 года.

Бесплатный доступ

Короткий адрес: https://sciup.org/148311607

IDR: 148311607

Текст статьи Использование теплового потока в усилителях напряжения

Использование теплового потока в усилителях напряжения

Часто требуется использовать преобразователи тепловой энергии в электрическую энергию. Этот источник энергии обычно представляет собой источник тепловой энергии, такой как энергия, которая теряется в ядерных реакторах, в солнечных или геотермальных энергетических устройствах.

Полезно отличать простой резервуар энергии и источник, который характеризуется сильным потоком энергии. К этому последнему вы можете давать название «Источник Мощности»

Если изменение какого-либо из физических свойств, например, поляризуемости, происходит с потоком тепловой энергии, то можно использовать эту энергию полезным способом в производстве электроэнергии.

Известно, что D = k-E-P ^,

где

P - поляризуемость материала в единицах объема, ε - электрическая проницаемость материала,

К — константа,

D – вектор электрического смешения.

Пусть L - расстояние между центрами положительного и отрицательного заряда. Если существует n таких молекул (диполей)

в 1 м, то :

P = е • L • П ,

где e – заряд электрона

Передача тепла в диэлектрических средах при высоких температурах дается следующей эмпирической формулой:

9=fcE

, где

const

Q –поток тепловой энергии, T –абсолютная температура, x – направление смещения тепла.

Из (3, 4) находим:

const dTQ = T ' dx или

T = T0econst (5)

С другой стороны мы имеем:

1 d£ __ 1^dT = T (6)

или 1 dP 1 PdT T (7) Следовательно, Ln(l)=’in(’T0) (8) или

-^T_ ^ o ^T o ¹	(9)
Объединяя формулы (5, 9), находим: Qx г = e₀e ^const	(10)
Аналогично.. Qx P = P 0 e ^const	(11)
Пироэлектрический эффект описывается формулой Д1) = J (dD/dT)dT T о	(12)
Из (12, 1) находим

AD = J (dD/dT)dT T °" (13) T AD = к • £ • ^T J dT = к • £ • p • AT T°" (14) где _ dP P dT (15) Пироэлектрический ток . _ dq dqdT 1 dR==dT dt (16) где q – заряд. Учтем еще (2) и зависимость вида

^q _ P

^S (17)

или

dq _ dP • S . (18)

Из (16, 18, 15) находим:

. _ slPd __S dT

¹ dT dt ^pdt (19)

Тогда накопленный

Aq _ Sp- AT (20) Предположим, что AV _ Aq-C (21) где ΔV- напряжение, C - ёмкость конденсатора. Для конденсатора, образованного двумя слоями,

SE£n

c=V

где d - расстояние между двумя пластинами конденсатора.

Из (20, 21) мы получаем

AV = Sp^L

Из (22, 23) мы получаем

Доклады независимых авторов	2018 выпуск 44
ду = pATd
^ЕЕ 0	(24)
Из (10) мы получаем
^ ^х
1 1 const
7^ ЕЕ ²
^{0 Е} о	(25)
Из (14) мы получаем
дт = ^д5_ КЕр	(26)
Из (24-26) при d =x мы получаем,
Л „ 2QX
ду = ^дУ \X_e^const
К-е О	(27)
Таким образом, оказывается заметной	показательная
зависимость электрических свойств материала	от размеров
инструмента и теплового потока.

Статья