Исследование спектра рассеяния света использованием дельта-функций
Автор: Шарибаев Н.Ю., Эргашев А., Мамадалиев А., Шарифбаев Р. Н., Киргизова С.Х.
Журнал: Экономика и социум @ekonomika-socium
Рубрика: Основной раздел
Статья в выпуске: 12 (67), 2019 года.
Бесплатный доступ
Приведен теоретический расчет спектра рассеяния света от нескольких источников расположенных в одной линии. Разложением по дельта функции и алгоритму обратной задачи получен положения активнқх источников.
Обратная задача спектр, источник света, дельта-функция, алгоритм
Короткий адрес: https://sciup.org/140247207
IDR: 140247207
Текст научной статьи Исследование спектра рассеяния света использованием дельта-функций
Свет представляет собой спектр электромагнитной волны, который позволяет изучать свойства электромагнитных волн в другом диапазоне путем регулирования законов света. Необходимо работать с такими понятиями, как интенсивность света, интенсивность света, яркость, яркость, световой поток, чтобы характеризовать свет в диапазоне видимости. Концепция светового потока - единица измерения люмена, то есть предполагается, что световой поток представляет собой лишь небольшое количество, по сути это энергия, которая падает на поверхность блока со временем. Если мы вычисляем электромагнитные волны, в том числе световой поток, идущий от источника во всех направлениях или распространяющийся в определенном направлении, то мы должны работать с пространственным углом.
Световой поток, падающий под единичным пространственным углом, называется силой света и обозначается как I.
АФ r1Lmi ТРИ Wr2 1J * 1т2 1J
] = 1 kd
I П ; [1Sr\ [tn tAs 1s * 1т2 1S
Существует также измерение, называемое освещением, которое характеризуется потоком света в произвольной форме и измеряется в люксах [1-2] .
АФ 1Lm
E ~H; [1m2 = 1 LX ]
Подходящий размер для источника света - яркость. Эта величина, которая отражается потоком света во всех направлениях от поверхности источника до поверхности Солнца, называется светимостью. Поскольку P = ∆F / ∆S идентична выражению, это также измеряется в [Lx]. Связь между силой поверхности, величиной поверхности и углом поверхности с потоком света на поверхности может быть четко выражена.
I I
B = s = s^ [nit]
Освещенность источника света на некотором расстоянии зависит от интенсивности света источника и косинуса угла между источником света и нормальной поверхностью поверхности. Если несколько источников расположены на одной линии и на одном и том же интервале, необходимо учитывать интенсивность и расположение всех источников света на расстоянии. Для теоретического расчета освещения, которое должно быть получено в точках, где устройство должно быть спроектировано и проверено.
E 1 =^ cos(^) (1)
где cos( φ ) - косинус угла между энергетической осью и нормальной плоскостью точек, но cos(ph) = 0, поскольку поток в первую точку крутой.
Вторая точка: E_1 = I/(r2 + ∆l_1)2) cos(φ_1). Здесь Δl_1 - расстояние между первым и вторым источником одинаковой интенсивности подряд. cos(φ_1)- угол косинуса между нормальностью точек исследования и потоком из второго источника. Для этого мы сосредоточимся на следующем.
^ 2 - ТГ ^ + А2 ; Г 3 - 74 2+2^ 2 ; Г 4 - ТГ Г + За2 (2)
как показано теоремой Пифагора
Гг - 7Г? + (n - 1W (3)
У нас есть возможность рассчитать расстояние n, необходимое для расчета освещенности первой точки света от n источников, но если мы хотим рассчитать это выражение с помощью программного обеспечения, оно действительно только для первой точки. Для второй точки необходимо рассчитать влияние первого источника на температуру плавления, предполагая, что эффекты первого и третьего источников одинаково, и что источники n-k и n+k для n-точки равны. Для этого необходимо рассчитать интенсивность всех источников до точки исследования и вывести угол падающего света из суммы общего освещения для одной и той же точки.
cos(^) = з ° ; где rn = jr f + (n - 1W ; cosGpJ = । r 0 ; (4)
ГП ft+n-l)^
Использование программного обеспечения для облегчения вычислений для системы с несколькими источниками и несколькими точками обеспечивает много удобств (Рисунок 2).
E l
E1 = , 1 *
/Гд +((П-1)0.01)2
El =—------ n (r2 + (0.01*(n-1))2)
I - ; ?
r
Jr02 + ((n-1)0.01)2 r
^н+аниспЛи2
(5), (6)
Это выражение представляет собой n-освещение для первой изученной
точки. Если мы суммируем свет, исходящий от всех источников, мы можем рассчитать общее освещение одной точки.
E2um-E 1 *2 + E 1 ++Е П- 3 + Е П-2 + Е П-1 + Е П (8)

а) 100% активная позиция

б) 60% активная позиция
Рис. 3 Спектр интенсивности света на определенном расстоянии от источника света.
Ниже мы видим графики, на которых все источники работают, а некоторые из них не работают (рисунок 3). Разложим полученные кривые в якорь дельта-функции, как показано в [3-6]. Мы будем использовать функцию Гаусса (9).
^М = —^p (~г) (Ш9)
Являются ли коэффициенты x (n _i ) 0 или 1. В этом ш = 0,5 получается.
X(t) = Y^1H1x(nl)^exp(-(^^) (12)(10)
Если значение CH (t) больше или меньше значения в нарисованной линии 0, значение коэффициента равно 1, если оно меньше. Используя этот алгоритм, мы можем показать линию на рисунке 3, используя формулу (10). В то же время роль активных ресурсов определяется коэффициентами равнами 1.
Заключение
Важно выполнить эти расчеты для всех точек и построить график результатов. Если ресурсы являются графическими, когда все они работают, а некоторые из них недоступны, можно будет сообщить источники. В этой работе становится возможным изучать и анализировать события, связанные с добавлением нескольких функций из выводов, сделанных на основе результатов.
Список литературы Исследование спектра рассеяния света использованием дельта-функций
- M.H. O'lmasova Fizika, optika, atom va yadro fizikasi. Cho'lpon nomidagi nashriyot-matbaa ijodiy uyi. Toshkent - 2010.
- Волькенштейн В. С., Сборник задач по общему курсу физики М, 1976 г.
- Г.Гулямов, Н.Ю.Шарибаев. Определение дискретного спектра ППС МОП Al-SiO2-Si, облученное нейтронами//Поверхность.2012г,№9с.13-17.
- G.Gulyamov,N.Yu.Sharibaev//Semiconductors,2011,Vol.45,No.2,pp.174-178.
- Г.Гулямов, И.Н.Каримов, Н.Ю.Шарибаев, У.Эркабоев, Определение ППС на границу раздела полупроводник диэлектрик в структурах Al-SiO2-Si и Al-SiO2-n-Si при низкой температуре // Узбекский физический журнал. - Ташкент, 2010 -12(№3), -С.143-146.
- Шарибаев Н.Ю., Джураев Ш.С. Мониторинг кардиологических сигналов с помощью мобильной системой // НТЖ-НамИТИ - Наманган, Узбекистан, 2019-№3, С.123-129