Исследование устойчивоподобных свойств «частичного» положения равновесия нелинейной динамической системы
Автор: Щенников Алексей Владимирович
Журнал: Инженерные технологии и системы @vestnik-mrsu
Рубрика: Краткие сообщения
Статья в выпуске: 2, 2012 года.
Бесплатный доступ
На основе принципа включения (расширение фазового пространства нелинейной динамической системы с последующим его сужением) проводятся исследования устойчивоподобных свойств (УПС) «частичного» положения равновесия относительно всех и части фазовых переменных динамической системы, задаваемой в виде системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Здесь под УПС движений понимаются различные виды устойчивости по Ляпунову.
Короткий адрес: https://sciup.org/14719904
IDR: 14719904
Текст краткого сообщения Исследование устойчивоподобных свойств «частичного» положения равновесия нелинейной динамической системы
На основе принципа включения (расширение фазового пространства нелинейной динамической системы с последующим его сужением) проводятся исследования устойчивоподобных свойств (УПС) «частичного» положения равновесия относительно всех и части фазовых переменных динамической системы, задаваемой в виде системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Здесь под УПС движений понимаются различные виды устойчивости по Ляпунову.
Рассмотрим нелинейные динамические системы
Tt = fv ^ х ) ’ (1)
= ' ( t’ У ) ’ (2)
где и-мерный вектор х(О определяет фазовое состояние системы (1), а f -мерный вектор y(t) определяет фазовое состояние системы (2), причем f < fi. В дальнейшем будем пользоваться преобразованиями [1,с. 495]
у = Ух , х = Uy , UV = Е , (3)
где V — постоянная матрица размерности fi х п , ранг которой равен числу ее столбцов (моник-матрица); U — также постоянная матрица размерности п х fi , ранг которой равен числу ее строк (эпик-матрица); Е — единичная матрица размерности и х и.
Суть принципа включения [1—4] состоит в построении расширенной системы (пусть это будет система (2)) и в определении условий, при выполнении которых УПС движений системы (1) будут следовать из соответствующих свойств движений системы (2). Основное условие при «переходе» к расширенной системе (2) заключается в том, чтобы положение равновесия системы (1) при линейном преобразовании (3) переходило в состояние равновесия у = уе системы (2), т. е. чтобы уе = Vxe являлось положением равновесия системы (2).
Представим далее системы (1) и (2) в следующих формах:
'< - А" ( -’V, |
х ( 2 ) ) , |
(1.1) |
d2;- ^(.2f |
х ( 2 ) ) , |
(1.2) |
dy(^- - А ,(1) -t, у^2, dt /2 ( ,И |
у ( 2 ) ) , |
(2.1) |
d^ y^L - /-(2) К „(1) dt - А2 г у |
, у ( 2 ) ) ■ |
(2.2) |
Здесь х^ = (Хр ..., Хк)Т, х^21 = (х^+1, ..., хп)Т,
У 1 = ( У \ , ..., У к f, У ( 2 ) = ( У к + \ , ..., У п f,
Т т\Т
X - ^ ( xW j , ( х ^ 2 ) ) , у - ^ ( у^ ) , ( у2 2 ) ^ ,
Р^ ^ f f222 ( 2 2 У22 f
-
/ 1 - ^ / 11 ’ ■■■’ / 1 ^ ) , / 1 ^ / 1, ^ + 1 ’ ■■■’ / 1 и ) ’
f ( 1 ( 1 2 ДО f /2 ) ( 2 ) ,( 2 )\r
-
f 2 - ^ h1 , ■■■, f 2k ) , / 2 - ^ Ча+ У -' hn ) ’ верхний индекс T означает транспонирование. Устойчивость относительно фазовых переменных х ^ , ..., Х к ( У \ , ..., У к ) в дальнейшем будем обозначать х ( 1 ) ^ у ( 1 ) ) — устойчивость.
Будем считать, что системы (1) и (2) ((1.1), (1.2); (2.1), (2.2)) заданы соответственно в областях
Q L х(1) х(2) • £ G Г+
1 - , X , X ■ ^ J ,
||х(1)|| < h1, ||х(2)|| <те | ,
^2 - |^,У(1), У(2) ■ t G J+, ||у(1)|| < й2, ||у(2)|| <ю|, где At и ^ — положительные постоянные вещественные числа, а норма вектора евклидова, J* = {t: t > 0}. Следует отметить, что нормы вектора и матрицы согласованы. Пусть правые части систем (1) и (2), равно как и систем (1.1), (1.2) и (2.1), (2.2), являются непрерывными соответственно в областях О, и су и удовлетворяют там условию единственности решения задачи Коши, а также решения системы (1.1), (1.2) ((2.1), (2.2)) х^2 (^2 j — продолжимы (это означает, что каждое решение х (t, to, Xo) (у (t, t0, уо)) определено при всех t > to > 0, для которых
||-^Ц ^ ^ (||у (1)|| < ^ 2 ) ) .
Здесь введены определения устойчивости, равномерной устойчивости, асимптотической устойчивости, эквиасимптотической устойчивости, равномерной асимптотической устойчивости, асимптотической устойчивости в целом, равномерной асимптотической устойчивости в целом, экспоненциальной и степенной устойчивости «частичного» положения систем (1.1) — (1.2) и (2.1) — (2.2). Найдены условия, при выполнении которых удается расширить фазовое пространство исходной нелинейной динамической системы и исследовать УПС «частичного» положения равновесия нелинейной динамической системы.
На примере нелинейной системы 5 с = Лх^2, гдеЛ — постоянная п х п матрица, det А * 0, х ^ 2 = ( х ^ , ..., х ^ j , р = 3, 5, ... проведены исследования УПС «частичного» положения равновесия. Показано на примере конкретной системы, когда возможно исследование УПС «частичного» положения равновесия только с использованием принципа включения.
Список литературы Исследование устойчивоподобных свойств «частичного» положения равновесия нелинейной динамической системы
- Шильяк Д. Д. Децентрализованное управление сложными системами/под ред. В. М. Матросова и С. В. Савастюка. М.: Мир, 1994. 576 с.
- Ikeda M. Generalized decompositions and stability of nonlinear systems/M Ikeda, D. D. Siljak//Proceedings of the 18th Allerton Conference. Monticello. 1980. IL. P. 726 734.
- Ikeda M. Overlapping decompositions, expansions and contractions of dynamic systems/M. Ikeda, D. D. Siljak//Large Scale Systems. 1980. Vol. 1. 29. P. 29 38.
- Ikeda M. An inclusion principle for dynamic systems/M. Ikeda, D. D. Siljak, D. E. White//IEEE Transactions. 1984. AC 29. P. 244 249.