Эмпирический метод излучательной способности

Исследование интегральной излучательной способности выполнялось радиационным методом. Калориметрический метод не позволяет получать высокие температуры и имеет большую погрешность ( ± 17 %).

Металлы без окисной пленки на поверхности не являются диффузными излучателями, хотя и теплое излучение формируется в очень тонком поверхностном слое. Излучение неокисленных металлов в твердом состоянии всегда направленное, т. е. интенсивность излучения изменяется в зависимости от угла 6 между нормалью к излучающей площадке и направлением излучения: Е = f( 6 ).

Индикатрисой излучения называется вид распределения интенсивности излучения по направлениям I(6) в пределах изменения угла 6 между направлением излучения и нормалью к излучающей площадке от 0° до 90°. Адекватной характеристикой излучения является степень черноты г, определяемая как отношение интенсивности излучения объекта к интенсивности излучения эталонного излучателя – абсолютно черного тела – при одинаковых температурах. Поэтому количественно индикатриса излучения может характеризоваться     изменением направленной интегральной степени черноты £(9) при изменения угла 9 между направлением излучения и нормалью к излучающей площадке от 0° до 90°. Так как индикатрисы симметричны относительно нормали к излучающей площадке, то вполне достаточным является рассмотрение г(9) в пределах изменения угла 9 от 0° до 90°.

Индикатрисы излучения металлов являются важным параметром, который необходимо учитывать для повышения точности расчетов теплообмена излучением. Однако имеющиеся в научной и справочной литературе данные по индикатрисам излучения сталей очень ограничены и неполны. Приводятся результаты по направленной интегральной степени черноты г ( 9 ) для стали Х15Н80, окисленной при температуре 1273 К с продолжительностью времени окисления на воздухе 1, 2, 4 и 20 ч. Данные по индикатрисам излучения алюминиевой бронзы и висмута приведены в , без указания температур и состояний поверхностей образцов. Данные по индикатрисе излучения латуни также приведены без указания температуры и состояния поверхности образца.

Принципиальная схема экспериментальной установки для измерения направленной степени черноты г ( 9 ) металлов, по значениям которых строится индикатриса излучения, приведена на рис.1.

Поток теплового излучения от исследуемого образца 2 проходит через коллиматорную трубу 3, ограничивается поворотной диафрагмой 4, затем фокусируется параболическим зеркалом 5 на приемник инфракрасного излучения 7, в качестве которого использован термостолбик. Нагрев образца до требуемой температуры производится с помощью электропечи _Ф_О__Р_У_М___М__О_Л__О_Д__Ы__Х__У_Ч__Е_Н_Ы__Х__№__6_(_1_0_)________________f_o_r_u_m__-n_a_u_k__a_.r_u_ сопротивления 1 путем изменения величины напряжения, подаваемого на электропитание печи. Электрическая печь 1 вместе с образцом 2 и ограничивающей диафрагмой при проведении экспериментов синхронно могут поворачиваться на требуемый угол θ относительно оптической оси.

Рис.1. Схема экспериментальной установки для измерений направленной степени черноты металлов ε ( θ ): 1 – электрическая печь для нагрева образцов; 2 – исследуемый образец; 3 – водоохлаждаемая коллиматорная труба; 4 – поворотная диафрагма; 5 – внеосевое пара-болическое зеркало; 6 – заслонки (экраны); 7 – приемник инфракрасного излучения; 8 – водоохлаждаемый корпус; 9 – термопара

Экранирующие заслонки служат для определения величины фонового теплового излучения. Термостабилизация приемника инфракрасного излучения осуществляется путем применения водоохлаждаемого корпуса. Поддержание постоянной температуры циркулирующей воды в корпусе приемника и в коллиматорной трубе производится с помощью термостата.

Измерение температуры излучающей поверхности образцов осуществлялось тремя хромель-алюмелевыми термопарами с диаметром термоэлектродов 0,2 мм. Термопары располагаются равномерно по окружности на расстоянии 3 мм от проекции угла визирования приемника излучения на образец. Горячие спаи термопар устанавливаются заподлицо с излучающей поверхностью образцов.

Перед началом экспериментов приемник инфракрасного излучения градуируется по высокотемпературному эталонному излучателю - трубчатому абсолютно черному телу, эффективная степень черноты которого составляет е _эт = 0,995.

Направленная степень черноты образцов определяется по формуле:

е (9) = Еэт (E(9) - Eф(9))/ (E 0(9) - Eоф(9>),

где E ( 9 ), E ₀( 9 ) - соответственно, плотности излучения от исследуемого образца и эталонного излучателя при одинаковых температурах Т , Вт/м²; Е ф ( 9 ), E ₀ ф ( 9 ) - плотности фонового излучения при измерениях на образце и эталонном излучателе, Вт/м².

В формуле (1) направленная плотность излучения Е ( 9 ) является не только характеристикой диффузности излучения. В связи со схемой измерений (рис. 1), Е ( 9 ) количественно уменьшается за счет диафрагмирования излучающей площадки металла за счет поворотной диафграгмы.

Если не использовать поворотную диафрагму 4, то при повороте образца 2 величина его излучающей площадки также увеличивалась бы. Однако для эталонного излучателя - абсолютно черного тела -интенсивность излучения одинакова во всех направлениях, так как излучающим объектом является полость.