К оптике движущихся тел. Об Абсолютной координатной системе
Автор: Поплавной С.А.
Журнал: Доклады независимых авторов @dna-izdatelstwo
Рубрика: Физика и астрономия
Статья в выпуске: 11, 2009 года.
Бесплатный доступ
Продолжение статьи «К оптике движущихся тел» [1] (здесь нумерация уравнений и рисунков продолжается, а таблиц – новая). Показан вывод формул приближенного расчета орбитальной скорости Земли, точного и приближенного расчета по методу Майкельсона и преобразованиями Лоренца. В расширенной таблице Р.С. Шенкланда представлены результаты расчета, анализ сравнения которых обосновывает введение Абсолютной системы отсчета
Короткий адрес: https://sciup.org/148312077
IDR: 148312077
Текст научной статьи К оптике движущихся тел. Об Абсолютной координатной системе
Продолжение статьи «К оптике движущихся тел» [1] (здесь нумерация уравнений и рисунков продолжается, а таблиц – новая ) . Показан вывод формул приближенного расчета орбитальной скорости Земли, точного и приближенного расчета по методу Майкельсона и преобразованиями Лоренца. В расширенной таблице Р.С. Шенкланда представлены результаты расчета, анализ сравнения которых обосновывает введение Абсолютной системы отсчета
Оглавление
-
1. Приближенный расчет орбитальной скорости Земли
-
2. Метод Майкельсона
-
3. Преобразования Лоренца
-
4. Основание Абсолютной системы отсчета
-
5. Заключение
Литература
1. Приближенный расчет орбитальнойскорости Земли
Приближенный расчет в новой интерпретации опытов Майкельсона осуществлен заменой в системе двух уравнений величины Δ1t/T , рассчитанной по уравнению 1, при β=10-4 и L1=L2 , на Δ1t/T =Δ/2 , где Δ – ожидаемые приближенные смещения, столбец 3 таблицы 1.
Решая относительно Δ1t/T ( Δ/2 ) систему уравнений:
[ j = ^L - ^£ ■ т т ,
-
_ L, = L2 + d
или производя соответствующую замену в уравнении 7, получим уравнение для величины разницы длин плеч, выставляемой при настройке интерферометра :
|
в л н и Л В Л н В В Я л и о щ 2? В В л и о м Л Л Ю О < о н а В а а S |
й с^ Од О О |
й О Ю щ * СА Ж И ” |
чо ir? «М |
40 ш ох О со |
00 СО |
Tf-Т-Н оС од |
00 ю СО |
40 х о СО |
Т-Н О оС rq |
ОО ш оо^ оС rq |
||
|
О у 00 о н |
СХ |
00 й |
х 9 |
<м со со^ й |
х а |
|||||||
|
а м 2 S < 5 Од жжжжжжя со О н S О о |
и -^ и ®«Ж«® й О < й СА ^ И |
'Х 40 ■Ч- 1Л1 «м |
40 ш ох О со |
00 х, о СО |
Tf-Т-Н оС од |
<м <м с2 «жжжл 00 Ю ех о СО |
40 х о СО |
^ ^ж^ Т-Н О оС rq |
ОО ш оо^ о^ rq |
|||
|
о о н |
О |
СХ |
00 |
х |
9 |
<м со со^ й |
х а |
|||||
|
и 5 < а а о < Сц К А g СО о |
й о < й И а СА Ж И ” |
^ |
"X ■^ |
^ об' ш |
VD LT? чо 1-Н |
^ ш т-Н |
О (О' 40 т—1 |
х 40 т—1 |
х of |
об' ^н |
||
|
о о н 2 ^ |
со |
'Ф °2 |
<м 'Х |
с2 |
оо^ |
00 'Ф с2 |
'ф |
|||||
|
й XS cxj И К й и 2 d |
й о *2 и ^ и । |
"X ■^ |
об' ш |
40 LT? 40 Т-Н |
^ ш т-Н |
о (О' 40 т—1 |
х 40 т—1 |
х of |
об' ^н |
|||
|
О о ^ н |
LC |
'Ф |
оо^ |
|||||||||
|
0J а о |
и < |
^ |
О |
о |
О |
о |
о |
'ф |
||||
|
* 2 ° |
СО |
'Х |
СО |
<м |
<м |
<м |
о |
<м |
||||
|
м |
о |
8 СО |
||||||||||
|
< о |
ОО со |
00 со |
8 о Т—< ^ |
Т—< ^ |
'ф С4 |
'ф С4 |
т-Н ^ |
|||||
Доклады независимых авторов 2009 выпуск 11
-
2 - 1 ) » д.
или решая относительно Δ2t/T , получим тождественное уравнение:
Δt Δt
—L_ = —1- - Д
TTv
2L2 "Т
г
2d 1
^^^^™
V 1 - в2 1м
^^^^н
---1 ^
Л ^ 1 - в 2
d = - v i - в 2 1 д
v
Д ), ,
+ L-, 2 7 2
V
= - 1
λ
4 Δ v .
(9а)
Аналогично, произведя замену в уравнении 8, получим уравнение наблюдаемого общего смещения интерференционных полос в долях ширины:
Δ v
= 4 ( 1 + 7 1^7 2 )- — ■ -£ 2 4 1 - в
_ ^ 4d_ 2 * -
.
Величины орбитальной скорости Земли во всех опытах найдем так же, как и предыдущей статье и при тех же значениях λ и с , методом последовательного приближения значений β по уравнению 10, а по уравнению 9 (9а) – d – величины разницы длин плеч. Значения, представленные в столбцах 12-14 таблицы 1, рассчитаны в таблицах 4, 5.
2. Метод Майкельсона
Состоятельность предложенного расчета в новой интерпретации опытов подтверждается рассмотрением результатов расчета по методу Майкельсона. Для этого в системе уравнений заменим уравнение 6 на уравнение 3 и так же решим относительно Δ2t/T .
Δt Δt
4, = +
<
v T T .
L 1 = L2 + d
Уравнения величины разницы длин плеч для точного расчета выполним для величин Δ1t/T , рассчитанных по уравнению 1, при β=10-4 и L 1 =L 2 :
Δt
2^" = Д
Tv
^^^^^^^^
Δ1t 2L2
Г 1
1 )
^^^^^^^в
T
л
V 1 - в 2 1 - 45
2d
-
d = 2Ц1
Ч [ 41t V T
^^^^^^^в
д 1 + L2
V
^^^^^^^в
’2 7 )
1-7
• i ^ Т V1 - в2
- 1 2 4 1 t- - Д
4 V T v
приближенного расчета – для Δ1t/T =Δ/2 :
d = - 1 - в 2 f — 4 J + L2 /------1
4 ( 4 - 4 ) .
2 v2
12 ) (Vi - в2 J
Далее аналогично, уравнения наблюдаемого общего смещения полос интерференционной картины после поворота прибора на π/2 для точного расчета β получим из уравнения 3 заменой 2d/λ , соответственно, уравнениями 7 и 9:
4v = 3 (L1 + L2 )" X
Δ v
1
1
--- —
11 - в2 1M
2J7
4L2 2d)
—- + — IX X )
->11 - в2 ^
1 - в2
I + 2L2.
X
β2
1 - в 2
2 Δ1t T
-
4d λ,
и приближенного расчета β – для Δ1t/T =Δ/2 :
v 2 - 1 - в2
Величины орбитальной скорости Земли найдем из значений β , полученных методом последовательного приближения по уравнениям 13, 14 при тех же значениях λ и с , как и предыдущей статье, а по уравнениям 11, 12 – d – величины разницы длин плеч. Значения, представленные в столбцах 5-7 таблицы 1, рассчитаны в таблицах 4, 5.
Расчет по методу Майкельсона указывает на функциональную связь величин разницы длин плеч d с длиной пути света L2 ( L1 ) в плечах интерферометров столбцы 2, 5, 6 таблицы 1:
d«f(L2), что в свое время дало теоретическое обоснование гипотезе сокращения размеров тел в направлении движения – «контрактации Фитцджеральда – Лоренца». Поэтому в последующих опытах Майкельсона и его аналогах прослеживается тенденция к увеличению длин плеч интерферометров.
Действительно же только разница длин плеч d в пределах длины волны, устанавливаемая при настройке интерферометра, а не длина L2 ( L1 ) пути света в плечах, обеспечивает разность хода когерентным лучам и разность времен в один период, создающую начальную интерференционную картину.
Для наглядности, тоже на примере опыта 1887г., показан на рис.3 мысленный мгновенный стоп-кадр взаимных положений двух точек лучей (фронтов) света, точный расчет длин путей которых выполнен в таблице 2 для значений d и β, полученных, соответственно, по уравнениям 11 и 13.
Рис.3. Ход фронтов света от М- пластины по методу Майкельсона в опыте 1887г.
Очевидно, что изменение интерференционной картины происходит тоже вследствие симметричного сближения фронтов и изменения разности времен в один период с Δ1t/T на Δ2t/T . Общее же смещение полос, соответствующее разности времен, хоть и определяется суммой уравнений 1 и 2, также не наблюдается в «противоположных направлениях» при смене плеч местами после поворота интерферометра на π/ 2, как это следует из теории Майкельсона.
Тем не менее, не смотря на идентичность величин Δv и Δ1t/T , рассчитанных разными способами по методу Майкельсона и предложенной новой интерпретацией опытов (таблицы 2 статей), вывод Майкельсона не соответствует действительности по следующей причине. Вращение интерферометра (рис.2) приводит к уменьшению величины Δ1t/T до нуля при угле поворота чуть большем π/4 и к величине Δ2t/T – при угле π/ 2, сменяя запаздывание точки одного луча (фронта) света по отношению к точке другого луча (фронта) света на опережение, чего не наблюдается на рис.3. Различить визуально в зрительную трубу F смену положения относительно друг друга точек лучей (фронтов) 146
Доклады независимых авторов 2009 выпуск 11 света при вращении интерферометра не представляется возможным.
Таблица 2
|
Параметр |
Значения |
Параметр |
|
|
в метрах |
|||
|
ct ′ = 2L1 1 1 - β2 |
22,000000111475 |
22,000000002950 |
′′ 2L 2 c 2 1 - β2 |
|
2L 2 ct 2 = 1 - β2 |
22,000000001475 |
22,000000110000 |
ct ′′ = 2L1 1 1 - β2 |
|
Δt λ T 1 = ct1 ′ - ct2 ′ |
0,000000110000 |
-0,000000107050 |
Δ2t λ = ct 2 ′′ - ct1 ′′ |
|
λ v = ct ′ - ct ′′ 2 11 |
0,000000001475 |
0,000000001475 |
λ v = ct ′′ - ct ′ 2 22 |
|
в мет |
рах на рисунке в масштабе М 1:0,0000001 |
||
|
λ |
5,90000 |
||
|
λ Δ 1 t T |
1,10000 |
-1,07050 |
λ Δ 2 t T |
|
λ v = ct ′ - ct ′′ 2 11 |
0,01475 |
0,01475 |
λ v = ct ′′ - ct ′ 2 2 2 |
|
в долях ширины полосы |
|||
|
Δ1t T |
0,186440681 |
-0,181440676 |
Δ2t T |
|
По Майкель- Δ 1 t сону T 1 , где: β=10-4, L1=L2 |
0,186440677 |
0,005000005 |
Δ1t Δ2t Δ = + TT |
3. Преобразования Лоренца
Сравним результаты вышеприведенных способов расчета орбитальной скорости Земли и настроечных разниц длин плеч d с результатами расчета, выполненного преобразованиями Лоренца [2]. Отношение длин движущегося стержня, ориентированного в направлении движения ( L2 ) и перпендикулярно движению ( L1 ), будет:
L2
L1
с
"Jс2 -v2
⇒ L1
= L2 1-β2 .
Произведем замену длин стержня, соответственно, на длины плеч, ориентированных при настройке интерферометра, и с учетом уравнения 5, преобразуя относительно d , получим:
L2 = L^1 - в2 ^ L2 =(L2 + d )• У1 - в2 ^d V1 -в 2 = L2 ■ (1 - V1 -в 2 )^
d = L2 •
1
v 1 ' 1’2
)
- 1
L2 2- , или d = L 1 • ( 1 - V 1 - в2 ) . (15, 15а)
Преобразуя относительно β , получим:
Р L2 + d
.
Найденные значения орбитальной скорости Земли по уравнению 16 (столбцы 10, 11 таблицы 1) при разнице длин плеч d , рассчитанной методом Майкельсона по уравнениям 11 и 12 (столбцы 5, 6), идентичны значениям, рассчитанным предложенной новой интерпретацией опытов по уравнениям 8 и 10 (столбцы 13,
Рнс.4. Ход фронтов света от Л£-пластпны по преобразованиям Лоренца в опыте Мапкельсона 1887г.
Для наглядности, также на примере опыта 1887г., показан на рис.4 мысленный мгновенный стоп-кадр взаимных положений двух точек лучей (фронтов) света, точный расчет длин путей которых выполнен в таблице 3.
Таблица 3
|
Параметр |
Значения |
Параметр |
|
|
в метрах |
|||
|
ct 2 = -^ 1 1 - в2 |
22,000000217050 |
22,000000108525 |
„ 2L2 c2 ~ 1 - в2 |
|
2L 2 2 1 - - e2 |
22,000000108525 |
22,000000217050 |
ct’ = -^L= 1 1 1 - в2 |
|
a T = ct - - ct'2 |
0,000000108525 |
-0,000000108525 |
A ^t = ct" 2- cf ; |
|
a = ct ' - ct 2 2 11 |
0,000000000000 |
0,000000000000 |
^—v = ct"2 - ct ; 2 22 |
|
в мет |
рах на рисунке в масштабе М 1:0,0000001 |
||
|
A |
5,90000 |
||
|
A lt T |
1,08525 |
-1,08525 |
?-il T |
|
A v = ct ' - ct 2 2 11 |
0,00000 |
0,00000 |
A v = ct 2' - ct 2 2 2 2 |
|
в долях ширины полосы |
|||
|
Δ1t T |
0,183940679 |
-0,183940685 |
Δ2t T |
|
По Майкель- Δ1t сону T 1 , где: β=10-4, L 1 =L 2 |
0,186440677 |
-0,000000006 |
Δ1t Δ2t ^v =+-- vTT |
Сравнивая взаимность положений двух точек лучей (фронтов) света на рис.3 и 4, значения орбитальной скорости Земли и настроечной разницы длин плеч d в таблице 1, придем к следующему выводу в отношении преобразований Лоренца:
• в их основе лежит ошибочная «теория» метода Майкельсона;
• наблюдаемые в опытах смещения полос интерференционной картины Δv (столбец 4) аннулируются математической манипуляцией искусственно введенным сомножителем:
4. Основание Абсолютной системы отсчета
.^ .
Совпадение значений орбитальной скорости Земли со значениями, полученными астрономическими методами измерения, привело к канонизации функциональной зависимости между величинами разницы длин плеч d и длиной пути света L2 (L1) в плечах интерферометров. Расчет опытов Майкельсона и других экспериментаторов не подтвердил выводы преобразований Лоренца: сокращение размеров тел в направлении движения относительно покоящейся системы координат и, соответственно, замедление течения их времени.
Сочтенный достоверным экспериментальный результат, предсказываемый гипотезой неподвижного «эфира» и ненаблюдаемый в опыте 1887г., привел Майкельсона к выводу об ошибочности данной гипотезы, а Лоренца к преобразованиям, связывающим координаты и время двух систем, движущихся относительно друг друга равномерно и прямолинейно со скоростью v . Впоследствии в основу преобразований Лоренца были положены два казавшихся тогда незыблемыми принципа (постулата), которые сформулированы следующим образом [3].
-
1. Законы, по которым изменяются состояния физических систем, не зависят от того, к которой из двух координатных систем, движущихся относительно друг друга равномерно и прямолинейно, эти изменения состояния относятся.
-
2. Каждый луч света движется в «покоящейся» системе координат с определенной скоростью с , независимо от того, испускается ли этот луч света покоящимся или движущимся телом.
Суть первого постулата в том, что якобы никакими измерениями, произведенными в произвольной системе, нельзя обнаружить прямолинейное и равномерное движение этой системы, т. е. все процессы, происходящие в системе, не зависят от ее прямолинейного и равномерного движения. Следовательно, все системы, находящиеся в равномерном и прямолинейном движении, эквивалентны.
Суть второго постулата в том, что скорость света в пустоте есть величина постоянная и якобы, не зависящая от того, в какой из эквивалентных прямолинейно и равномерно движущихся систем она измеряется. Следовательно, если вести измерение в двух системах, находящихся в прямолинейном, равномерном движении относительно друг друга, то время распространения света между любыми точками А и В равно времени распространения света в обратном направлении от точки В к точки А каково ни было бы движение точек А и В относительно друг друга.
|
и CD 7 cd И со |
к § < 74 s Й ^ S |
о Й |
Й |
о |
ОО ОО 04 й |
о |
S |
oi ^1 ОхГ |
5 04 |
о |
0x1 ОО |
0x1 ОО |
04 |
|
|
И о Рч о\ н ^ |
Й |
Й |
о |
ОО ОО 0x1 й |
о |
Й S |
00 |
§ |
й 04 |
ОО 04 04 |
о |
ОО |
||
|
£ S < ^7 к S ^2 |
8 й" |
о |
04 |
о |
ОО ОО |
0x1 й |
Й |
04 04 ОО ОО^ 04 |
ОО § о |
§ |
^ |
0x1 ОО ОхГ |
||
|
ОО оо И |
Й |
о |
о |
ОО |
о |
0x1 ОО 0x1 й |
о |
04 |
о |
04 0x1^ |
с9 |
|||
|
ОО ОО S cd О н о к |
о |
S § |
о |
oq ОО о |
о |
о |
<04 |
ОО S |
§ |
04 |
||||
|
Си н CD S cd Си Ct п |
<г |
<г |
Л ■^L хГ |
^ о S Ct < ю Ct |
и ^ 00 d. |
хГ 00 d. |
"у |
1 ч" |
и ^ d. |
хГ d. |
1 "у d. |
X ч" |
||
|
ОО ОО |
5 й |
|
о |
й й |
|
(N Й ОО оо^ й |
|
|
й |
|
|
00 00 СЧ |
|
|
1 "у d. |
X Л |
|
.о |
|
|
(*0 |
’и ^1 СО < m ю |
о § С\Г |
С\Г |
о |
й |
о |
Й S |
о |
О |
й |
<9 ОО |
О |
|
|
сГ И «V cd К |
СО г Г |
г Г |
о |
So Й |
о |
Й |
Й |
Й |
Й й |
ОО |
о |
оо^ |
|
|
И о о \о < СО Й ^н М ю н см ^s |
Й |
Й |
о |
ОО ОО Osl й |
о |
S о |
Osl |
ОО о |
й |
||||
|
& 5 г 1 5 ИЙ и |
00 |
00 |
о |
й |
о |
й |
й |
ОО ОО CN ОО |
Й |
й |
|||
|
И |
Й |
Й |
о |
ОО ОО Osl я |
о |
ОО |
§ |
Й |
ОО оо^ й |
о |
§ |
ОО |
|
|
Си н CD S cd Си Ct п |
ч~ |
Л |
л "Л. л |
л о S Ct < ю Ct |
и л~ 00 d. |
л 00 d. |
л d. |
X Л |
^ & |
л d. |
1 "у d. |
||
|
'н О |
|||||||||||||
|
co |
04 |
|
|
04 ОО' |
Я 04 |
|
|
ОО |
04 |
04 |
|
04 04 04 |
S 04 |
ОО 04 |
|
04 о С\Г |
§ 00 |
04 ОО ОО^ 04 |
|
1 |
"у Со |
1 ^ |
|
О |
||
|
CD Ct (*0 |
сГ И S |
ОО 04 |
04 |
о |
9 04 |
о |
04 |
ОО ОО 04 |
ОО |
|||
|
И о л S -^ Рч о\ н ^ Cd S |
^ 04 |
04 |
о |
00 S ^ |
о |
04 О |
ОО 04 |
|||||
|
04 сГ И «V cd cd К |
Г Г |
Г Г |
о |
S |
о |
04 |
04 |
о |
||||
|
< 04 CD СО О ^ О 1 2 г । Щ ^н |
^ 04" |
04" |
о |
04 |
о |
5 |
04 S |
04 |
04 04 |
S ОО |
о |
|
|
Си S cd Ct п |
ч" |
<г |
и' \ хГ |
^ о S Ct < ю Ct |
и ОО & |
^ 00 d. |
"у |
1 ч" |
Со Оо |
О" Оо |
||
Физика и астрономия
|
ОО |
о |
04 О СО 04" |
04 |
со 04" |
ОО Я |
|
|
04 |
ОО 04 04 |
ОО 5 |
СО S |
ОО |
О |
04 |
|
О |
00 ОО |
о |
04 |
04 ОО Г Г |
S 04 |
О |
|
о |
04 04^ оо" |
О] |
04 04^ оо" |
^ |
||
|
04 04 |
ОО ОО |
§ |
04 |
S ОО |
04 |
04 04 |
|
X s |
и ^ 'ф |
хГ 'ф |
"у СМ & |
X Xs |
"у |
х Xs |
|
3 'н О |
О |
|||||
|
ГО |
’Н СО < m ю |
о 04" |
04" |
о |
о |
о |
о |
|
|
сГ И «V cj К |
ОО С Г |
С Г |
о |
о |
о |
ОО о |
о |
|
|
И о о \о 5 eq СО Й ^н W ю н см |
Й |
Й |
о |
§ |
о |
S |
$ S |
|
|
cL
5 ИЙ X |
00 |
00 |
о |
о |
о |
ОО 04 Й |
ОО ОО |
|
|
И |
Й |
Й |
о |
§ |
о |
04 |
04 |
|
|
Си н S п |
<г |
Ц4 |
гГ О ^ CD 0 |
хГ о S Ct < ю Ct К |
^ ^ |
^ X |
||
|
сю |
сю я |
О] сю |
О |
00 |
6 |
00 |
сю 04 |
|
о |
04^ |
СЮ 3 |
о |
о |
S |
||
|
о |
S СЮ' 04 |
со |
сю 00 |
ОО |
00 |
S оо^ 04 |
|
|
04 |
ОО сю 04 сю |
о |
of |
04 04 04 |
04 of |
04 |
|
|
о |
§ |
04 О С Г |
S |
\О |
|||
|
1 "у |
X s 4s |
о > II '* |
хГ 'Ф |
1 "у & |
X Xs |
"у |
х IXs |
|
3 о |
О |
||||||
|
CD Ct (*0 |
сГ И S |
ОО 04 |
04 |
о |
о |
о |
О |
|
И о л S -^ Рч о\ н ^ S |
^ 04 |
04 |
о |
о |
о |
S |
|
|
сГ И «V cj К |
Г Г |
Г Г |
о |
о |
о |
Со |
|
|
< 04 СО О ^н О 1 2 г । X СХ Щ ^н |
^ 04" |
04" |
о |
о |
о |
||
|
Си S (л5 п |
ч" |
<г |
гГ О ^ CD 0 |
^ о S Ct < ю Ct |
^ |
||
|
о |
о |
rd |
ОО |
о5 rd |
||||
|
о |
о |
ОО |
3 й |
ОО rj °1 С\Г |
со" |
ОО |
||
|
9 |
§ |
S |
о |
rq ОО rj |
Й |
S |
||
|
§ |
S ОО |
о |
00 |
ОО сП |
О S 00 |
|||
|
н |
1 "у S' |
1 |
и И 'Ф |
хГ 'ф |
"у & |
X ^ |
"у |
X ^ |
|
О |
||||||||
Предложенной новой интерпретацией результатов опытов, поставленных интерферометром Майкельсона, являющимся произвольной координатной системой, их неудачные попытки объяснены ошибками в теории метода Майкельсона и по смещению интерференционных полос (столбцы 13-15 таблицы 1) обнаружено движение Земли относительно «эфира». Поэтому утверждение о том, что никакими измерениями, произведенными в произвольной системе, нельзя обнаружить прямолинейное и равномерное движение этой системы, не соответствует действительности. Таким образом, показана несостоятельность преобразований Лоренца и опровергнут первый из приведенных выше принципов (постулатов). Следовательно, все системы, находящиеся в равномерном и прямолинейном движении, неэквивалентны.
Установленный факт движения Земли относительно «эфира» ведет к предположению («принципу абсолютности»), что для всех координатных систем, для которых справедливы уравнения механики, существует единая координатная система, для которой справедливы оптические законы, а свойства явлений соответствуют понятию абсолютного покоя. Поэтому, важным аргументом в пользу необоснованности второго принципа (постулата) является определение «покоящейся» системы координат.
Рис.5. Распространение фронтов света в Абсолютной системе отсчета.
Телам Mi весомой материи, связанным с координатными системами (рис.5) и движущимся с постоянной скоростью vi относительно друг друга, свойственна инертность, определяемая законами И. Ньютона (1643-1727), а свету, как и любому другому излучению, нет. Тело и свет, излученный им, становятся самостоятельными, независимыми физическими явлениями, к свойствам которых применим принцип суперпозиций. В силу этого принципа центры излучения света Pi движущимися телами не могут испытывать движения по инерции (увлекаться), как и в любом другом направлении. Такое свойство центров излучения есть основание к объединению их в единую координатную систему, не определяемую в относительных системах отсчета. О множестве центров излучения Pi позволительно утверждать, как о «покоящейся» Абсолютной системе отсчета. Координатная система множества центров излучения, расстояние ri между которыми длительно сохраняется неизменным, в дальнейшем будет называться Абсолютной гомогенной системой отсчета. В такой координатной системе сферические фронты света разбегаются от центров излучения всегда с предельной скоростью с, не зависимо от скорости vi движущихся относительно нее тел, порождающих или поглощающих эти фронты света.
Рис.6. Распространение света при относительном и абсолютном движении тел.
На рис.6 показана суть постоянства скорости света при разных условиях: относительном измерение в соответствие со вторым принципом (постулатом), и абсолютном движении тел.
При относительном движении тел луч света, испущенный неподвижным с телом M1 центром излучения P1 , достигнет тела M2 в точке В' , а луч света, испущенный неподвижным с телом M2 центром излучения P2 , достигнет тела M1 в точке А' . В результате не учета наличия Абсолютной системы отсчета и, соответственно, сноса, так называемым «эфирным» ветром, центров излучения P1 в P'1 и P2 в P'2 у параллелограммов АВВ'P1 и АВP2А' стороны равны:
| АВ | = | Р 1 В ’ | = | РА ’ |. Следовательно, одинаковы путь и время распространения света от тела к телу в прямом и обратном направлении.
В действительности же тело M 1 примет из центра Р2 луч света, испущенный телом M 2 , сместившимся в точку В , а тело M 2 примет из центра Р 1 луч света, испущенный телом M 1 , сместившимся в точку А , в результате у параллелограммов РВВР^ и РААГРГ2 стороны неравны: | Р 1 В | ^ | Р 2 А |. Следовательно, неодинаковы путь и время распространения света от тела к телу в прямом и обратном направлении. Эквивалентность абсолютного и относительного движений тел M 1 и M 2 выполняется при единственном условии (рис.7) равенства векторов абсолютных скоростей тел и перпендикулярности к прямой, соединяющей их начала, в результате у прямоугольника Р 1 АВР 2 диагонали равны: | Р 1 В | = | Р 2 А |, т. е. вектора скоростей света имеют равные модули.
Рис. 7. Условие эквивалентности абсолютного и относительного движения тел.
С введением Абсолютной системы отсчета возникает необходимость определения всякого движения тел весомой материи по отношению к ней. В виду того, что излучения, порожденные телами весомой материи, утратили с ними связь, абсолютная скорость тел относительно множества центров этих излучений может быть только состоянием [1], характеризуемым степенью их нарушенной симметрии. В противоположность этому, фронты излучения, распространяющиеся в Абсолютной гомогенной системе отсчета, симметричны относительно своих центров. Так как результаты опытов в новой интерпретации не подтвердили сокращение размеров тел в направлении движения, то нарушение симметрии касается непосредственно не тел, а структуры минимальных элементов, образующих их. Таким образом, состояние тел весомой материи относительно Абсолютной
Доклады независимых авторов 2009 выпуск 11 системы отсчета характеризует их абсолютное движение, тогда как перемещение в единицу времени – относительное движение тел.
Из всего выше сказанного с неизбежностью следует принцип: состояние тел весомой материи и абсолютная скорость их движения суть физические понятия эквивалентные и первопричиной друг другу не являются, определенной абсолютной скорости тела соответствует определенное его состояние и наоборот.
5. Заключение
В дополнение изложенного можно добавить, что для общего случая интерференции двух лучей (фронтов) света значения величины d в уравнении 5 – величины отличающей длины путей света в плечах при настройке интерферометра, будут:
d = ± nX + d0, где n = 0, 1, 2, 3 ..., — X < d0 < +X .
Для некогерентных источников света значения величины d не должны быть больше 0,15м – половины длины когерентности цуга испускаемых волн.
Ошибочность преобразований Лоренца не является основанием возвращения к принципу относительности и преобразованиям Г. Галилея (1564-1642), а является поводом для пересмотра принципа физического равноправия инерциальных систем отсчета.
Значение введения в физику Абсолютной координатной системы сопоставимо со значением введенной в математику позиционной системы счисления, которая, несмотря на кажущуюся естественность, тем не менее, явилась результатом длительного исторического развития. Позиционная система счисления построена на позиционном (поместном) принципе – наиболее совершенном принципе представления чисел, согласно которому один и тот же числовой знак (цифра) имеет различные значения в зависимости от того места, где он расположен. В ее основание положено понятие числа нуль (от лат. nullus – никакой). Поэтому в физике аналогами математических понятий чисел будут: центр излучения – нуль, центр тяжести тела – один. Абсолютная координатная система, исполняющая роль математических нулей, еще не востребована физикой, пребывающей на данном этапе исторического развития лишь в начале постижения общих закономерностей явлений природы, чем объясняется большое количество теорий ее формирующих. Неоднократные попытки поиска единой теории, единого взгляда на природу вещей и явлений пока терпели фиаско.
Введение в физику Абсолютной координатной системы и исследование связанной с ней физической сущности явлений природы приведут в процессе изменения фундаментальных представлений о Мире к единению физических понятий, что повлечет и в математике изменение представлений основных неопределенных понятий геометрии и формулировок ее аксиом. В силу того, что математика является наукой абстрактных количественных соотношений действительности, а физика – наукой законов действительности, то изменения представлений в каждой будут взаимны.
