Масс-спектрометрические исследования состава газовой среды комплексной плазмы с частицами меламинформальдегида
Автор: Семенов Александр Владимирович, Пергамент Александр Лионович, Пустыльник Михаил Юрьевич
Журнал: Ученые записки Петрозаводского государственного университета @uchzap-petrsu
Рубрика: Физико-математические науки
Статья в выпуске: 8 (129) т.1, 2012 года.
Бесплатный доступ
Экспериментально исследовано изменение состава газовой среды комплексной плазмы. Частицы (сферы диаметром 1,31 ± 0,07 мкм) меламинформальдегида размещались в плазме радиочастотного разряда в смеси газов аргона и кислорода (90%-Ar, 10%-O 2). Приведены результаты масс-спектрометрических измерений состава газовой среды c частицами и без частиц. Обсуждаются оценочные данные об изменении состава газовой среды комплексной плазмы.
Комплексная плазма, упорядоченные плазменно-пылевые структуры, масс-спектрометрия
Короткий адрес: https://sciup.org/14750337
IDR: 14750337
Текст научной статьи Масс-спектрометрические исследования состава газовой среды комплексной плазмы с частицами меламинформальдегида
Пылевая (комплексная) плазма сегодня является одной из наиболее перспективных, стремительно развивающихся областей исследования, включающей в себя фундаментальные вопросы физики плазмы, гидродинамики, нелинейной физики, кинетики фазовых переходов, физики твердого тела, а также прикладные проблемы (плазменные технологии, новые материалы, нанотехнологии и т. д.) [1], [2], [3], [4]. Упорядоченные плазменно-пылевые структуры (УППС) состоят из заряженных в плазме пылевых частиц, размеры которых могут быть от долей до сотен микрон [1], [2], [3].
В настоящее время для исследования УППС часто применяют частицы, изготовленные из вещества меламинформальдегида (MF-R). Частицы из MF-R немецкой фирмы Microparticles Gmbh используются сегодня в большинстве экспериментов, связанных с исследованием УППС, в том числе в экспериментах, которые проводятся в условиях микрогравитации на международной космической станции. Существующая сегодня технология позволяет изготавливать частицы с аттестованными одинаковыми размерами, разброс величины диаметра таких частиц может составлять сотые доли микрометра.
Масс-спектрометрические (МС) исследования широко применяются для анализа газовой среды в реактивной плазме (метан, ацетилен, аргонацетилен и др.) при формировании частиц в них
за счет химических реакций [8], [9], [11]. Однако исследований состава газовой среды и его изменений в период наблюдения УППС в нереактивной плазме (Аr, ArO2, Ne и др.) крайне мало. Важно знать, как происходит деструкция частиц, составляющих УППС, какая доля материала с их поверхности попадает в газовую среду и как при этом могут меняться характеристики разряда.
Цель данной работы заключалась в анализе состава газовой среды комплексной плазмы, состоящей из частиц MF-R, методами масс-спектрометрии.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
И МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТОВ
Экспериментальная установка (рис. 1) состояла из газоразрядной камеры, куда в определенный момент времени из специального устройства (диспенсера) инжектировались частицы MF-R.
Сама камера была изготовлена из алюминия, а электроды – из стали. Горизонтальные окна были выполнены из стекла толщиной 3 мм. Образовавшиеся внутри камеры упорядоченные плазменнопылевые структуры (рис. 2) подсвечивались «лазерным ножом» и визуально контролировались с помощью скоростной видеокамеры.
Система видеоконтроля эксперимента позволяла просканировать весь объем камеры и оценить, насколько он заполнен частицами. Скорость протока газа через газоразрядную камеру контролировалась автоматически при помощи специального контроллера протока газа, который, в свою очередь, управлялся программными средствами и отдельным автоматическим клапаном, регулирующим откачку газа из камеры. В экспериментах использовалась смесь газов аргона и кислорода в следующем процентном соотношении: 90 %-Ar, 10 %-O2. Контроль параметров газового разряда осуществлялся автоматически при помощи программных средств и специального блока управления и сопряжения. Во всех экспериментах использовался радиочастотный (RF) разряд с прикладываемой мощностью - 1,6 W. Проток газа в камере составлял значение 0,08 sccm. Рабочие давления в камере и в масс-спектрометре в период проведения измерений составляло 0,36 mbar и 1,5 х 10-5 mbar соответственно. Во всех экспериментах использовались частицы полимера меламинформальде-гид (MF-R), диаметром D = 1,31 ± 0,07 μm. Время измерений составляло 2 часа с момента инжектирования частиц в камеру. Химическая формула и структура материала частиц, используемых в экспериментах, представлена на рис. 3.

Рис. 1. Схема экспериментальной установки:
1 – газоразрядная камера; 2 – масс-спектрометр с управляющим компьютером; 3 – система откачки камеры; 4 – система подачи газа; 5 – система видеонаблюдения и регистрации частиц в разряде; 6 – диспенсер

Рис. 2. Упорядоченные плазменно-пылевые структуры внутри газоразрядной камеры
Масс-спектрометр подключался непосредственно к камере при помощи отдельного вывода с перекрывающим клапаном. Прибор имел отдельную откачку и отдельно управлялся при помощи специальных программных средств и блока сопряжения с компьютером. В экспериментах использовался масс-спектрометр фирмы Microvision, модель Microvision Plus. Основные технические характеристики масс-спектрометра представлены в табл. 2. Важно отметить, что для масс-спектрометра данной модели давление анализируемого газа внутри прибора не должно превышать величину 10-4 mbar, в противном случае велика вероятность выхода из строя накального катода. Поэтому в проводимых экспериментах величина внутреннего давления газа в масс-спектрометре не превышала значения 3 х 10-5 mbar. При данных значениях удалось достичь максимума чувствительности в измерениях с использованием данного прибора.
Полимер Химическая и структурная формулы
Melamine formaldehyde resin (MF-R) C 4 H 6 N 6 O

Рис. 3. Структура частиц MF-R
Таблица 2
Основные технические характеристики масс-спектрометра Microvision Plus
Диапазон измеряемых масс |
1–100 а. е. м., 1–200 а. е. м., 1–300 а. е. м. стандартное исполнение – 1–6 а. е. м., 1–100 а. е. м. – высокоточное стандарт ное исполнение |
Максимальное рабочее давление |
7,5×10-5 Torr (1×10-4 mbar) |
Минимальное определяемое парциальное давление |
1,5×10-11 Torr (2×10-11 mbar) чаша Фарадея, 3,8×10-14 Torr (5×10-14 mbar) чаша Фарадея и УВЭ с КП, 7,5×10-15 Torr (1×10-14 mbar) чаша Фарадея с одиночным УВЭ |
Разрешение |
Менее 10 % между пиками с равными высотами по всему диапазону измеряемых масс |
Перед каждым измерением камера несколько раз откачивалась и подвергалась тренировке путем прожига радиочастотным разрядом плазмы при максимальной мощности на протоке газа. Это делалось с целью удаления различных примесей и соединений, которые могли возникнуть в период долгой откачки. Масс-спектрометр также включался заблаговременно перед каждым измерением с целью прогрева накального катода. Сами измерения проводились в несколько этапов. На первом этапе исследований проводился анализ газовой среды камеры без частиц. Время измерений составляло 2 часа. На втором этапе проводился анализ газовой среды с частицами. Измерения начинались с того момента, как была сформирована пылевая структура с максимальным числом частиц. Время от включения разряда до начала измерений составляло не более 1 минуты. Третьим этапом тестирования установки являлся эксперимент с чистым углеродом. В плазму при тех же условиях помещался кусок твердого углерода (размеры, чистота 99,9 %) и проводился анализ газовой среды. Данный эксперимент позволил идентифицировать ряд пиков, которые являлись спорными, когда на одну и ту же массу могло приходиться несколько возможных соединений.
РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ
На рис. 4 представлен масс-спектр состава газовой среды аргон-кислородной плазмы без частиц. Анализ газовой среды проводился непрерывно в течение двух часов до 80 массы (из 200 возможных), что позволило более динамично следить за изменениями в составе газовой среды внутри камеры. При этом давление в масс-спектрометре составляло постоянную величину 1,5 x 10-5 mbar. Данная величина и ее постоянство позволяют сравнивать интенсивность различных масс в каждом отдельном спектре. Показанные на рисунке спектры нормализованы на интенсивность ионов аргона Ar+ (m/e = 40 а. е. м.), а сами пики интенсивностей масс построены в логарифмической шкале.



Рис. 4. Масс-спектр ArO2 плазмы без частиц: A – в начальный момент времени, Б – через 2 часа экспозиции
В отсутствии частиц в камере, спектр газовой среды состоит из Ar (m/e = 40, 20, 36 а. е. м., последние два являются изотопами с меньшим относительным содержанием в плазме) и других компонентов (табл. 3). В данном спектре также присутствуют примеси, которые, как правило, осаждаются на стенках и стеклах камеры в виде пленок и паров: десорбированные пары воды (H20+: m/e = 18 а. е. м., компонента OH+ : m/e = 17 а. е. м., интенсивность пика которой возрастает в 2,7 раза за два часа наблюдений), оксид углерода (CO+: m/e = 28 а. е. м., CO2+ : m/e = 44 а. е. м.) и кислорода (O2+ : m/e = 32 а. е. м., O+ : m/e = 16 а. е. м.). Также в спектре присутствуют компоненты C-H соединений (CH+ : m/e = 13 а. е. м., компонента CH2+ : m/e = 14 а. е. м. возрастает в 1,1 раза за два часа наблюдений). Стоит отметить, что величина интенсивности пика водорода H2+ в данных измерениях имела очень маленькую величину и за 2 часа измерений не превысила значение 1 x 10-8 mbar.
На рис. 5 представлен масс-спектр состава газовой среды аргон-кислородной плазмы после инжекции в нее частиц. В табл. 4 приведен список наблюдаемых в данном спектре масс и их интенсивности в начальный момент времени, когда была сформирована УППС, и через 2 часа ее экспозиции в плазме.
Таблица 3
Динамика изменений основных пиков масс в спектре газовой среды аргонкислородной плазмы без частиц внутри камеры за 2 часа экспозиции
m/e |
Вещество |
Значение парциального давления вещества, t = 0 (ч.) |
Значение парциального давления вещества, t = 2 (ч.) |
13 |
CH+ |
3,00 × 10-8 |
2,84 × 10-8 |
14 |
CH2+ |
1,93 × 10-8 |
2,21 × 10-8 |
16 |
CH4+,O+ |
4,83 × 10-8 |
5,08 × 10-8 |
17 |
OH+ |
1,30 × 10-8 |
3,48 × 10-8 |
18 |
H20+ |
5,31 ×10-8 |
1,43 × 10-7 |
20 |
Ar2+ |
2,06 × 10-6 |
2,01 × 10-6 |
28 |
CO+, C2H4+ |
4,29 × 10-7 |
5,27 × 10-7 |
32 |
O2+ |
4,98 × 10-7 |
4,48 × 10-7 |
36 |
Ar+ |
3,67 × 10-8 |
3,54 × 10-8 |
40 |
Ar+ |
8,47 × 10-6 |
8,30 × 10-6 |
44 |
CO2+ |
7,26 × 10-8 |
1,19 × 10-7 |

Рис. 5. Масс-спектр ArO2 плазмы с частицами: A – в начальный момент времени, Б – через 2 часа экспозиции
По сравнению со спектром масс без частиц в плазме в данном спектре можно отметить присутствие новых пиков, интенсивность которых не была столь высока ранее: водород (H2+ : m/e = 2 а. е. м.), углерод (C+: m/e = 12 а. е. м.), -CH3 (C2H5+) : m/e = 29 а. е. м.) [5], [6], акже стоит отметить значительное из
этил (CH2 [7], [10]. Т2
менение некоторых масс в спектре: уменьшение кислорода (O2+: m/e = 32 а. е. м.) в 1,46 раза и кислорода (O+ : m/e = 16 а. е. м.) в 1,35 раза, уменьшение радикала OH+ (OH+ : m/e = 17 а. е. м.) в 3,06 раза, увеличение количества углекислого газа (CO+ : m/e = 28 а. е. м. и СO2+ : m/e = 44 а. е. м.).
Однако величина отношения интенсивностей данных масс углекислого газа приблизительно схожа с величиной отношения интенсивностей масс в отсутствие частиц в камере. Уменьшение содержания кислорода может быть связано с образованием кислород-содержащих комплексов, концентрация которых находится на пределе чувствительности прибора. Безусловно, этот вопрос требует дальнейшего исследования.
Таблица 4
Динамика изменений основных пиков масс в спектре газовой среды аргон-кислородной плазмы c частицами внутри камеры за 2 часа экспозиции
m/e |
Вещество |
Значение парциального давления вещества, t = 0 (ч.) |
Значение парциального давления вещества, t = 2 (ч.) |
2* |
H 2 + |
4,86 × 10-9 |
1,00 × 10-7 |
12* |
C+ |
2,03 × 10-9 |
2,12 × 10-8 |
13 |
CH+ |
2,83 × 10-8 |
2,66 × 10-8 |
14 |
CH2+, N2+ |
4,03 × 10-8 |
4,21 × 10-8 |
16 |
CH4+, O+ |
2,79 × 10-8 |
3,77 × 10-8 |
17 |
OH+ |
1,27 × 10-8 |
3,89 × 10-8 |
18 |
H20+ |
5,23 × 10-8 |
1,58 × 10-7 |
20 |
Ar2+ |
2,03 × 10-6 |
1,86 × 10-6 |
28 |
CO+, C 2 H 4 + |
1,12 × 10-6 |
1,23 × 10-6 |
29* |
CH CH (C23H5+)2 |
9,31 × 10-9 |
1,47 × 10-8 |
32 |
O 2 + |
1,44 × 10-7 |
2,10 × 10-7 |
36 |
Ar+ |
3,33 × 10-8 |
3,22 × 10-8 |
40 |
Ar+ |
7,17 × 10-6 |
7,46 × 10-6 |
44 |
CO2+ |
7,22 × 10-8 |
1,21 × 10-8 |
Примечание. * – новые массы, интенсивность которых заметно увеличилась.
Величина интенсивности этила (CH2-CH3 (C2H5+) : m/e = 29 а. е. м.) выросла за 2 часа экспозиции в 1,58 раза, углерода (С+ : m/e = 12 а. е. м.) – в 10,4 раза. Важно отметить, что в предварительных экспериментах было установлено, что за время, равное трем часам экспозиции частиц в плазме при тех же условиях, они полностью выгорали, поэтому в период проведения данного эксперимента было произведено несколько инжекций частиц через каждые 40 минут. Это было важно для поддержания необходимого объема вещества внутри камеры.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В работе был исследован состав газовой среды аргон-кислородной плазмы с наличием УППС, построенных из частиц меламинформальдегида (MF-R) диаметром 1,31 ± 0,07 мкм и в их отсутствие при помощи масс-спектрометра. В период экспозиции частиц в плазме в масс-спектре наблюдались летучие молекулярные фрагменты углеводородов (C2H5+, С+) и водорода (H2+), которые были высвобождены с поверхности частиц под действием энергетических компонентов плазмы. Это вызвано такими физическими процессами, как разрыв химических связей под действием ионной компоненты плазмы, или энергетической метастабильностью, а также процессами химического травления, индуцированных реактивными радикалами и атомами в плазме.
Данные исследования имеют важное значение для экспериментов с УППС, в которых используются частицы из меламинформальдегида. Нам не удалось уловить какого-либо конкретного цельного элемента, который бы однозначно говорил о разрушении определенной части структуры частиц и позволял бы точно определить, что данный фрагмент был выделен из «тела» частицы. Это требует более детального экспериментального исследования и проведения дополнительных тестовых экспериментов. Однако полученные спектры указывают на выделение отдельных элементов и небольших химических соединений из состава материала частиц, которые образуют другие, более устойчивые химические соединения уже непосредственно в самой газоразрядной камере.
БЛАГОДАРНОСТИ
Выражаем благодарность А. Д. Хахаеву , Л. А. Луизовой, А. И. Щербине, S. Shimizu за ценные дискуссии и полезные замечания, сделанные при подготовке данной статьи.
* Работа выполнена при поддержке Программы стратегического развития (ПСР) ПетрГУ в рамках реализации комплекса мероприятий по развитию научно-исследовательской деятельности на 2012–2016 гг.
Список литературы Масс-спектрометрические исследования состава газовой среды комплексной плазмы с частицами меламинформальдегида
- Ваулина О. С., Петров О. Ф., Фортов В. Е. и др. Пылевая плазма: теория и эксперимент. М.: Физматлит, 2009. 316 с.
- Луизова Л. А., Хахаев А. Д. Условия существования упорядоченных плазменно-пылевых структур и задачи диагностики//Материалы ФНТП-2002. Петрозаводск: Изд-во ПетрГУ, 2002. С. 62-78.
- Нефедов А. П., Петров О. Ф., Молотков В. И и др. Возникновение жидкостных и кристаллических структур в пылевой плазме//Письма в ЖЭТФ. 2000. Т. 72. № 4. С. 313.
- Фортов В. Е., Храпак А. Г., Храпак С. А., Молотков В. И., Петров О. Ф. Пылевая плазма. Успехи физических наук. 2004. Т. 174. № 5. С. 495-544.
- Beynon J. H. Mass Spectrometry and its Applications to Organic Chemistry. Amsterdam: Elsevier, 1960.
- Budzikiewicz H., Djerassi C., Williams D. H. Mass Spectrometry of Organic Compounds. San Francisco: Holden-Day Inc., 1967.
- Hill H. C. Introduction to Mass Spectrometry. London: Heyden, 1966.
- Hollenstein Ch. The physics and chemistry of dusty plasmas. Plasma Phys. Control. Fusion 42 R93, 2000.
- Hong J., Truica-Marasescu F., Martinu L., Wertheimer M. R. An investigation ofplasma-polymer interactions by mass-spectrometry//Plasma and Polymers. 2002. Vol. 7. № 3. P. 245-259.
- McLafferty F. W. Interpretation of Mass Spectra. N. Y.: W. A. Benjamin, Inc., 1966.