Математическая модель агломерации твёрдой дисперсной фазы в циклоне с жидкостно-капельным орошением
Автор: Саранов И.А., Магомедов Г.О., Ряжских В.И., Шахов С.В.
Журнал: Вестник Воронежского государственного университета инженерных технологий @vestnik-vsuet
Рубрика: Процессы и аппараты пищевых производств
Статья в выпуске: 4 (70), 2016 года.
Бесплатный доступ
В работе рассмотрен процесс получения порошков с агломерированной структурой при распылительной сушке жидких пищевых и химических сред. Развитием этого направления служит метод, основанный на столкновении в циклонной камере диспергируемых жидких частиц и закрученного потока частиц уже высушенных, возвращаемых из системы отделения высокодисперсной фракции от отработанного теплоносителя. Таким образом, твёрдые частицы сталкиваются с каплями жидкости, смачиваясь при этом, за счёт этого при дальнейшем столкновении сухой частицы со смоченным участком другой сухой частицы образуется пространственная структура. Повторение такого процесса приводит к укрупнению частиц и к получению их агломератов или гранул. Для построения адекватной модели процесса агломерирования использование фундаментальных уравнений переноса импульса и массы затруднительно, поэтому для построения модели было решено применить принцип кинетических превращений при химических реакциях. Для учёта нанесения тонких плёнок жидкости на частицу и образования агломератов предлагается использовать кинетические коэффициенты, а при наложении гидродинамики идеального вытеснения задача записывается в виде Коши. Решение данной задачи происходит численным методом Эйлера по конечностно-разностной схеме. Качественный анализ результатов расчёта показывает, что эффективные режимы агломерации возможны в том случае, если кинетический коэффициент образования агломератов выше кинетического коэффициента образования плёнки на частицах, а также концентрация частиц твёрдой фракции должна быть выше концентрации частиц жидкой фракции, что в условиях стандартных распылительных сушилок с возвратом высокодисперсной фракции осуществить невозможно без разработки специальных узлов агломерации для сушильных установок.
Распылительная сушка, агломерация, гранулирование, моделирование, флуктуация, инстант-продукты
Короткий адрес: https://sciup.org/140229701
IDR: 140229701 | DOI: 10.20914/2310-1202-2016-4-49-55
Текст научной статьи Математическая модель агломерации твёрдой дисперсной фазы в циклоне с жидкостно-капельным орошением
Современные тенденции получения пищевых порошков доказали целесообразность использования многостадийных распылительных сушильных установок с возвратом высушенной высокодисперсной фракции из циклона (далее твердые частицы) в область диспергирования с целью получения агломерированных частиц (рисунок 1) и последующим их досушиванием[1-3].
Разработка эффективных технологических схем производства быстрорастворимых порошкообразных пищевых материалов требует не только разработки нового оборудования, способного интенсифицировать процессы сушки и агломерирования [3, 4], но, и теоретического обоснования происходящих при этом массообменных процессов.
Распыление Spraying
Увлажнение
Humidification
Затвердевание Готовый агломерат Solidification Ready agglomerate

Порошок* жидкость Жидкие мостики Powder+liquid Liquid briges
Твёрдые .мостики Solid briges
Структура "Ежевики" "BlackBerry " structure
Рисунок 1. Схема образования агломератов увлажнением сухих частиц
Figure 1. Scheme of formation of agglomerates during wetting of dry particles
Физическая модель получения быстрорастворимых порошков показана на схеме (рисунок 2), которая предполагает, что твёрдые частицы в виде газовзвеси подаются в кольцевой зазор коллектора 4 где газовзвесь закручивается и, проходя через равные по площади щелевые зазоры между лопатками 5, рассекается на равные потоки, образуя вихрь во внутренней части коллектора 4 направленный к его оси. Для механической агломерации суспензия продукта с помощью распылителя 3 диспергируется внутри коллектора 4, непосредственно в уже упомянутый вихрь газовзвеси для столкновения диспергированных частиц жидкой фракции продукта и сухих твердых частиц из газовзвеси. Газодинамика коллектора 6 организована таким образом, что достигается высокая интенсивность образования агломератов и исключение контакта диспергированных влажных частиц с внутренней поверхностью коллектора, образованной лопатками 5. При дальнейшем движении влажных высокодисперсных частиц и агломератов предполагается удаление избытка растворителя конвективной сушкой в конической 6 и цилиндрической 7 частях сушильной камеры и дальнейшее отделение сухих твердых частиц для последующего агломерирования [5].
В [6] отмечается, что получены результаты по локальному взаимодействию частиц, а также математическое описание формирования агломератов в масштабах аппарата в целом практически отсутствует.
Отсутствие корректного теоретического обоснования схем агломерации в масштабах установок делает невозможным рациональный выбор технологических режимов и конструкторских решений, а уже накопленный опыт реализации подобных схем [7] позволяет сделать вывод об актуальности проблемы.
Для анализа предложенной схемы рассмотрим циклонную камеру для агломерации твёрдых частиц, поступающих с тангенциальным вводом газовой несущей среды и с орошением закрученного потока дисперсной жидкостью распыливаю-щей форсункой (рисунок 2). Картина агломерации в этом случае такова: твёрдые частицы сталкиваются с каплями жидкости, смачиваясь при этом; твёрдые частицы с плёнкой жидкости на поверхности в силу турбулентных пульсаций дисперсионной среды при соприкосновении удерживаются силами поверхностного натяжения жидкости. Многократное повторение такого процесса приводит к укрупнению частиц и к получению их агломератов.
Для теоретического описания физической картины использование фундаментальных уравнений переноса импульса (уравнение Навье-Стокса) и массы (уравнение конвективной диффузии) затруднительно по причине неясности в постановке условий на границе раздела фаз и стохастического характера столкновения твердых и жидких частиц в флуктурирующем турбулентном потоке несущей газовой среды [8, 9].
Поэтому для построения модели совокупных процессов в циклонной камере применим принцип аналогичный с химическими превращениями в рамках кинетических превращений. Будем обозначать твёрдые частицы, поступающие в циклонную камеру, через субстанцию А, а рас-пыливаемые форсункой капли раствора через субстанцию В. Соединение субстанций А и В приводит к образованию новой субстанции S (твёрдые частицы с плёнкой на поверхности):

Рисунок 2. Схема агломерации в башне распылительной сушилки:1 – патрубок подачи жидкого продукта, 2 – линия подачи сжатого воздуха, 3 – пневматическая форсунка, 4 – коллектор, 5 – лопатки, 6 – коническая часть сушильной камеры, 7 – цилиндрическая часть сушильной камеры
Figure 2. Agglomeration scheme in the tower spray dryer: 1 – supply of the liquid product nozzle, 2 – the compressed air line 3 – pneumatic nozzle, 4 – collector, 5 – vane, 6 – a conical part of the drying chamber, 7 – the cylindrical part of the drying chamber
A + B —^ S , (1)
Причём кинетика этого процесса определяется кинетическим коэффициентом k 1 . Превращение по соотношению (1) описывается системой уравнений гетерогенной химической реакции со стохастическим единичным эквивалентом, т. е.:
dCAT) = - kx Ca (t) CB (t);(2)
dt dC^) = - k1CA (t) Cb (t);(3)
dt dC^ = - kx Ca (t) Cb (t);(4)
где t – текущее время; C A (t) , C B (t) , C S (t) – концентрации субстанций соответственно А , В и S .
Процесс образования агломератов, которые обозначим через субстанцию C , протекает по схеме соединения:
S + A —^ С,(5)
где k 2 – кинетический коэффициент, характеризующий скорость протекания этого процесса. В соответствии с (5) запишем:
dC^ = - k2 Ca (t) Cs (t);(6)
dt dC# = - k2 Ca (t) Cs (t);(7)
dC^t) = k2 Ca (t) Cs (t);(8)
dCA^t) =—2Ca (t)[kxCb (t)+ k2Cs (t)];(9)
dCB^t) = -kxCA (t)Cb (t);(10)
dCS^tl =-2Ca (t)[kxCb (t) + k2Cs (t)];(11)
dCC^tl = k2 Ca (t) Cs (t);(12)
Свяжем полученную систему кинетических уравнений (9)–(12) с гидродинамикой в циклонной камере исходя из того, что вращающийся поток можно представить как поток идеального вытеснения, т. е. использовать соотношение u = z/f где z – координата в направлении закрученного потока, u – скорость потока; тогда система (9)–(12) запишется в виде задачи Коши:
udCd^z) =-2CA (z)[kxCB(z)+ k2Cs (z)];
udCdzz) = — kxCa (z)Cb (z);(14)
udCS^z) =2Ca (z)[kxCB (z)-k2Cs (z)];
udCC^z) = k2 Ca (z) Cs (z);(16)
с начальными условиями:
C a ( 0 ) = C a 0 ; C b ( 0 ) = C b 0 ; (17)
C s ( 0 ) = C C ( 0 ) = 0; (18)
Для анализа математической модели (13)–(18) запишем её в безразмерном виде, сократив при этом число определяющих параметров:
dX a ( Z ) dZ
=- 2 X a ( Z ) [ X b ( Z ) + K - Xc ( Z ) ] ; (19)
^^ =-Xa (Z)Xb (Z);(20)
dXS^Z ) = 2 XA ( Z ) [ X b ( Z ) - K - Xs ( Z ) ] ; (21)
dXC^ = K - Xa (Z)Xs (Z);
с начальными условиями:
Xa (0) = 1, Xb (0) = £(23)
Xs (0) = Xc0 = 0;(24)
где:
Z = zk i C a 0 / u , X a ( Z ) = C a ( z ) / C a °,
X b ( Z ) = C b ( z ) / C a °, X s ( Z ) = C ( z ) / C a 0 ,
X c ( Z ) = C c ( z ) / C a °, ^ = C b °Z C a °, K = k 2Z ;
i
Система (19)–(24) относится к классу нелинейных и может быть проинтегрирована только численно, например, простейшим явным методом Эйлера по конечностно-разност-ной схеме:
X'a+1 = XA - 2XA (XB + K -XC )AZ;(25)
XB+ = XB - XAXB AZ;(26)
Xi,+1 = Xi, + 2X' fX' + K - X')AZ;(27)
S S ABs
Xi,+1 = Xi, + K - X'Xi AZ;(28)
C CAS
XA = 1; XB = ^; XS = 0; X0 = 0; i = 0,1,_ ;



a b c
Рисунок 3. Кинетика процесса агломерации при К =1 и различных значениях ξ : a – 0,1; b – 1,0; с – 2,0;
Figure 3. The kinetics of the sintering process at К =1 and different values of ξ : a – 0,1; b – 1,0; c – 2,0;

a b c
Рисунок 4. Кинетика процесса агломерации при К =2 и различных значениях 5 : а - 0,1; b - 1,0; c - 2,0;
Figure 4. The kinetics of the sintering process at К =2 and different values of ξ : a – 0,1; b – 1,0; c – 2,0;

Рисунок 5. Кинетика процесса агломерации при К =0,1 и различных значениях $ : а - 0,1; b - 1,0; c - 2,0;
Figure 5. The kinetics of the sintering process at К =0,1 and different values of ξ : a – 0,1; b – 1,0; c – 2,0;
Реализация численного эксперимента выполнена в кодах математического пакета MAPLE – 15.
Расчёты показывают, что при равенстве кинетических коэффициентов процессов образования плёнки на частицах и агломерации наибольший выход агломерированных частиц наблюдается в случае одинаковых величин концентраций твёрдых частиц в газовзвеси и капель на выходе из орошающей форсунки (рисунок 3). Причём, величины агломератов достигали ≈15%, при значительном количестве мелких частиц ≈45%, но не с эффективным использованием капель раствора. Следует заметить, что затравочные частицы практически отработаны.
Если превалирует процесс агломерации над процессом создания плёнки на твёрдых частицах в циклонной камере (рисунок 4), то по-прежнему равенство концентраций твёрдых частиц и капель является наилучшим режимом в смысле получения максимального количества агломератов, при этом картина с остальными фракциями остаётся практически такой же, как и в случае, когда K =1.
Если наоборот, процесс нанесения плёнки на частицы является лимитирующим, по сравнению с их агломерацией (рисунок 5), то ситуация с образованием агломератов хуже, по сравнению с предыдущими вариантами развития процесса.

a

b
Рисунок 6. Вариант эффективных режимов агломерации: a – K =5; ξ = 0,5; b – K =2; ξ = 0,4
Figure 6. Alternative modes of effective agglomeration: a – K =5; ξ = 0,5; b – K =2; ξ = 0,4
Качественный анализ процесса агломерации показывает, что существуют эффективные режимы, но в области, когда k 2 >k 1 и C A0 > C B0 . Однако на практике реализация такого режима вызовет затруднения по причине первичности процесса образования плёнки на частицах (рисунок 6). Выход из данной ситуации заключается в разработке специальных узлов в распылительных сушилках, увеличивающих вероятность столкновения частиц за счёт
Список литературы Математическая модель агломерации твёрдой дисперсной фазы в циклоне с жидкостно-капельным орошением
- Вестергаард В. Технология производства сухого молока. Выпаривание и распылительная сушка. Копенгаген, Niro A/S, 304 с.
- Sommerfeld M., Stbing S. Lagrangian modelling of agglomeration for applications to spray drying//International ERCOFTAC Symposium on Engineering Turbulence Modeling and Measurements (ETMM 9), Thessaloniki, Greece. 2012.
- Цветков Ф.Ф., Григорьев Б.А. Тепломассообмен. М.: Издательский дом МЭИ, 2011. 562 с
- Волков К., Емельянов В. Вычислительные технологии в задачах механики жидкости и газа. М.: Физматлит, 2016.
- Пат. 2570536 РФ, МПК F26B17/10(2006.01), 3/12 (2006.01) Установка для сушки и агломерации пищевых сред/Г.О. Магомедов, М.Г. Магомедов, С.В. Шахов, И.А. Саранов, С.С. Мурусидзе, (РФ), заявитель и патентообладатель Воронеж. гос. ун-т. инж. технол. № 014135829/06; заявл. 02.09.2014; опубл. 10.12.2015 Бюл. № 34.
- Pawar S.K. Multiphase flow in a spray dryer: experimental and computational study. Eindhoven: Technische Universiteit Eindhoven, 2014.
- Винокуров В. М. Математическое моделирование химико-технологических процессов. Методические указания к лабораторным работам по дисциплине "Моделирование химико-технологических процессов" для студентов направления 240100 «Химическая технология». Барнаул: Изд-во АлтГТУ, 2013.
- Демидович Б. П., Марон И. А., Шувалова Э. З. Численные методы анализа. Приближение функций, дифференциальные и интегральные уравнения. Рипол Классик, 2013.
- Карышев А. К., Жинов А. А., Шевелев Д. В. Конденсация пара в струйной турбулентной зоне смешения теплообменного аппарата//Актуальные проблемы гуманитарных и естественных наук. 2016. №. 2-2. С. 40-46.