Модель эволюции энергии в природно-технических системах
Автор: Савченко Степан Николаевич
Журнал: Вестник Мурманского государственного технического университета @vestnik-mstu
Рубрика: Горное дело
Статья в выпуске: 1-1 т.19, 2016 года.
Бесплатный доступ
Рассмотрена взаимосвязь двух ведущих параметров динамической системы в процессе ее эволюции. Получено решение однородной системы дифференциальных уравнений первого порядка с двумя неизвестными функциями для нескольких частных случаев изменяющихся во времени коэффициентов системы уравнений. Дана физическая трактовка рассматриваемых примеров. Установлено, что характер изменения ведущих параметров динамической системы зависит от вида функций-коэффициентов, входящих в систему дифференциальных уравнений
Система дифференциальных уравнений, параметры динамической системы, геологическая среда, энергия деформирования
Короткий адрес: https://sciup.org/14294869
IDR: 14294869 | DOI: 10.21443/1560-9278-2016-1/1-35-39
Текст научной статьи Модель эволюции энергии в природно-технических системах
Состояние природно-технической системы (ПТС) определяется полной энергией системы. Здесь под понятием "состояние" понимается естественное состояние, к которому будет возвращаться система, освобожденная от внешних нагрузок. Изменение состояния описывается изменением полной энергии. Энергия любой ПТС с математической точки зрения не является линейной, ибо она содержит как элементы накопления, так и элементы ее диссипации, которые не обязаны быть линейными. Рассеивание энергии возникает в результате ее взаимодействия с потоком энергии другого природного происхождения. Например, рассеивание механической энергии происходит в результате ее взаимодействия с потоками тепловой, электрической, магнитной и других видов энергии [1].
Постановка задачи
Пусть эволюция напряженно-деформированного состояния некоторого участка массива горных пород ПТС зависит от ее энергии деформирования, накапливается и диссипирует. Рассмотрим систему уравнений
— = Ф 1 ( N - S) + / 1 ( t , N , S) dt
dS
— - Ф2(N - S) + /2 (/,N, S) dt где ^ – накопление энергии деформирования; S – диссипация; (^ – S) – полная энергия деформирования; φ1, φ2 – некоторые функции времени t; f1, f2 – функции внешнего силового воздействия.
Решение задачи, обсуждение результатов
Вычтя из первого уравнения (1) второе, получим:
d l N S 1 = (Ф 1 - Ф 2 )( N - S )+( f l - f 2 ) . dt
Если обозначить ( N - S ) = W , ( ф 1 - ф 2 ) = p , ( f 1 - f 2 ) = q , то (2) можно представить в виде:
dW
"dT = pW + q
Это линейное дифференциальное уравнение [2], решение которого представляется зависимостью:
W = e ^ pdt ( C + J qe ^ pdt dt ) ,
где постоянная интегрирования C определяется по начальным значениям.
Исследуем несколько частных случаев. Из (4) получаем:
W = u + uv ,
pdt 1 - pdt pdt u u где u = Ce , v = —J qe J dt. Следовательно, eJ = — , или J pdt = ln— , после интегрирования
1 du последнего выражения получаем: p = u dt
.
Будем считать, что функция u пропорциональна времени плюс некоторая функция времени, т. е.
u = t + g ( t ) .
При этом имеем:
p ■ T+g t + g
.
Здесь и далее точка над функцией означает производную по времени.
Полагаем также, что функция v
e - g 1 - pdt q e - g
---, тогда v = qe 1 dt = dt =--- . Отсюда находим C C t + g C
q = -( t + g ) ge" g .
Таким образом, окончательно
W = ( t + g )(1 + e - g ) .
Рассмотрим примеры.
Пример 1 . Пусть u = t + arcsin(sin t ) . График этого выражения представлен на рис. 1.



Рис. 1. Изменение параметра u = t + arcsin(sin t )
Вестник МГТУ, том 19, № 1/1, 2016 г. стр. 35–39
- ( n+ arcsin(sin t ))
Полагаем v = e 2 . На рис. 2 приведен график этой зависимости.

Рис. 2. Изменение во времени параметра v
Рассмотрим ПТС, энергия которой с начала ее существования и до последнего момента имела "взлеты" и "падения".
Пусть функции, входящие в (1), имеют вид:
1 - cos t
Ф1 =-------:—:---; ф2 = . =------------------
T + arcsin(sin / ) Vl - sin 2 1 ( t + arcsin(sin t )) )
COS t - (Varcs™™ t)) . . COS t - ( П+ a'csmlsm t))
/ = t e 2 ; / 2 =- arcsin(sin t ) e 2
_ V1 - sin 2 1 VI - sin 2 1
Тогда после преобразований, приведенных выше, получаем
W = ( t + arcsin(sin t ))
П
1 + exp( - — - arcsin(sin t )) .


Рис. 3. Периодическое изменение энергии ПТС
График этой зависимости представлен на рис. 3. Если при каком-то значении времени t 0
выражение (11) дополнить зависимостью
W = [ (2 t 0 - 1 ) + arcsin(sin t ) ]
n
1 + exp(- — - arcsin(sin t ))
то график суммарного выражения (11) и (12) будет иметь вид, приведенный на рис. 4.

0 20 40 60 80 100
время (усл. уд.)
Рис. 4. График изменения удельной энергии деформирования ПТС с "взлетами" и "падениями"
Здесь принято t 0 = 40 (усл. ед.). Такая эволюционная зависимость может быть условно перенесена на "жизнь" некоторого живого организма, которая характеризуется "периодическими взлетами и падениями".
Пример 2 . Пусть функции, входящие в (1), имеют вид:
Ф , = 1 + + sin t ; n
Ф 2 =
2 2 t 4 t
(cos + cos ) ;
3 15
П
f = - tg exp( - g ) ; f = gg exp( - g ) ; g = Ф 1 -ф 2
После необходимых преобразований (13) получаем:
2 2t4
и = t + (1,31831 + 0,5sin t — (cos — + cos ) ;
n 315
n 2 2t v = exp( -(1,31831 + 0,5sint — (cos — + cos )));
2 n 315
W = u (1 + v) .
График функции W ( t ) представлен на рис. 5. Из рисунка видно, что энергия ПТС имеет различные величины подъемов и падений, в зависимости от способов накопления и диссипации. Эта зависимость напоминает экспериментальные данные по изменению акустической эмиссии при нагружении образца горных пород [3].

время (усл. уд.)
Рис. 5. Зависимость W ( t ) по (14)
Рассмотрим уравнение (3) и его решение (4) с несколько другой точки зрения.
1 n
Пусть p = - , q = ^ [ W i ] 5 ( t , ) ,
t +1 in где [Wi] – импульс i-го отклика в момент времени ti продолжительностью τi. Например, W0 = 20; t1 = 5; t2 = 12; t3 = 16; t4 = 20; t5 = 25; [W1] = [W2] = [W3] = 3; [W4] = [W5] = 5; τi = 0,1.
Вестник МГТУ, том 19, № 1/1, 2016 г. стр. 35–39
Решение (4) при этом имеет вид:
I I w=К+£ [w ] (t- + 1)T-r. t+11 -=i I

Рис. 6. График зависимости (16)
Такую ситуацию можно рассматривать как некий отклик массива на массовый взрыв. В моменты времени t i происходит образование трещин с выделением некоторой величины энергии.
Выводы
-
1. Характер изменения упругой энергии деформирования природно-технической системы в математической форме представляется системой обыкновенных дифференциальных уравнений с коэффициентами, зависящими от времени.
-
2. Эволюция энергии деформирования природно-технической системы зависит от скорости накопления и диссипации энергии в процессе природного или техногенного изменения внешнего воздействия.
-
3. Энергия деформирования эволюционирующей системы может характеризоваться "подъемами" и "падениями" в зависимости от того, в какие моменты времени происходит большая часть накопления по сравнению с диссипацией или наоборот.
Список литературы Модель эволюции энергии в природно-технических системах
- Фрейденталь А., Гейрингер Х. Математические теории неупругой сплошной среды. М.: Физматгиз, 1962. 432 с.
- Степанов В. В. Курс дифференциальных уравнений. М.: Физматгиз, 1958. 468 с.
- Соболев Г. А., Пономарёв А. В. Физика землетрясений и предвестники. М.: Наука, 2003. 270 с.