Модель плазменного нагрева композиции «металлизационное покрытие - основа»

Автор: Коробов Юрий Станиславович, Верхорубов Вадим Сергеевич, Невежин Станислав Владимирович, Щицын Юрий Дмитриевич, Белинин Дмитрий Сергеевич

Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc

Рубрика: Современные наукоемкие инновационные технологии

Статья в выпуске: 4-3 т.16, 2014 года.

Бесплатный доступ

В статье рассмотрена проблема последующей плазменной обработки металлизационного покрытия на основе железа, полученного методом дуговой металлизации, с целью повышения его качества. Для решения поставленной задачи в пакете MathCad 14 разработана математическая модель процесса. Полученные графики распределения температур позволяют дать рекомендации по оптимизации параметров плазменной обработки.

Модель, теплопроводность, метод прогонки, плазменная обработка, металлизационное покрытие, пористость

Короткий адрес: https://sciup.org/148203253

IDR: 148203253

Текст научной статьи Модель плазменного нагрева композиции «металлизационное покрытие - основа»

Белинин Дмитрий Сергеевич, аспирант затрудняется его пористой структурой и отсутствием данных о теплофизических характеристиках большинства применяемых для напыления материалов. Наибольший интерес представляет знание температуры границы «покрытие-подложка», так как большой перепад температур в данной зоне может привести к отслоению покрытия.

Цель работы: определение распределения температур в композиционном материале «металлическое покрытие-основа» для оптимизации режимов плазменной обработки металлизацион-ных покрытий на основе железа.

Для решения поставленной задачи построим математическую модель процесса распределения температур в композиционном материале на основе решения краевой задачи теплопроводности в пакете MathCad 14. Композицию «покрытие-основа» будем считать пластиной с переменными по толщине теплофизическими свойствами (рис. 1).

Рис. 1. Схема задачи

Математическая постановка задачи теплопроводности для одномерного поля температур имеет вид:

9Tt    . d 2 T             „

C 1 P1-57 =       ,0< x < 8

dT2    3 d2T2 -          ,

C z Pz^ = X z— ,S <  x < L

I

С учетом пористости покрытия эффективные объемная теплоёмкость и теплопроводность материала примут следующий вид [6]:

cp = c м p м (1 - P) + с в p в P ;

1    11-P pp

X = Xм X в , где см pм, с в p в - объёмная теплоёмкость материала покрытия и воздуха в порах; Xм, X в -теплопроводность материала покрытия и воздуха в порах; P – пористость покрытия (в зависимости от напыляемого материала и параметров режима дуговой металлизации может изменяться от 2 до 12% [7]).

Так как теплофизические характеристики металлизационных покрытий из порошковых проволок различного состава не известны, то их расчет будем выполнять в зависимости от процентного содержания легирующих элементов [8] по формулам (2), и будем считать их независящими от температуры.

Л = 20(11 - 7v^) ; cp = 10(55 - 9V°), где σ – коэффициент зависящий от содержания легирующих элементов

° = 4

3 (с+5 (№+ со + си +у))+

Мп Si + Al Ct + V + Ti Мо + Nb + Zt

V U+  "+   13   +    24   /

Как показано в работе Стрельцова Ф.Н. [9], температура поверхности в зоне воздействия плазменной дуги сильно зависит от её параметров и изменяется в диапазоне от 2100 до 2500ºС. Таким образом, температуру поверхности покрытия под воздействием сжатой дуги будем считать известной, и зададим её граничными условиями I рода.

T = Tw(x, t) ,           (3)

где Tw (x, t) - температура на поверхности тела.

Для определения теплового взаимодействия между элементами с различными теплофизическими характеристиками на границе «покрытие – основа» зададим граничные условия IV рода [10].

I

T 1 (x, t) = T2(x, t) .. дт1 _ 3 dT 2

X1 дх = X 2 дх

Будем считать, что обрабатываемая пластина с покрытием лежит на поверхности, плохо проводящей тепло, то есть тепловой поток в ограждающую конструкцию равен нулю.

-X^ T = 0

2 дх

Для решения дифференциального уравнения теплопроводности в частных производных воспользуемся методом конечных разностей, то есть аппроксимируем (1) их конечно-разностными аналогами.

гр 71+1 ^Ip.       /грП+l o+n+l,+n+l\ cp Tl--Tl- = X (T+1 "2T-2 +T'-1 ),   (6)

где T-1 - температура в i-ом (i = 0^ N) узле в момент времени n, h, τ – шаг по координате и времени, соответственно.

Полученную систему можно свести к виду трехточечного уравнения второго порядка:

A - T^1 - B i T ^ +1 + CiT' -+ = Ft ,     (7)

где At = Ct =   ; Bl = 20 + EP ; f = - 2^ T

h2          h2T              т

Предположим, что существуют такие наборы чисел α i и β i , тогда трехточечное уравнение второго порядка можно преобразовать в двухточечное уравнение первого порядка:

T -+ 1 = « i T^1 + P t        (8)

Подставив уравнение (8) в уравнение (7) получаем:

Tn+1 =      A i    Tn+1 + C i p t-1 - A i

  • 1       B i - C i a i-1 i+1 B i - C i a i-1

откуда получаем так называемые прогоночные коэффициенты α i и β i :

« = Ai ' В = C i P i-X -A i .

  • - Bi - Ci « i-1 ’ 1 Bi- Ci « i-1

Чтобы определить α i и β i необходимо знать α 0 и β 0 , которые находятся из левого граничного условия (3). Найдя все прогоночные коэффициенты и определив из правого граничного условия (5) температуру T N можно рассчитать неизвестные T F +1.

Покрытие толщиной 2 мм нанесено на подложку из низкоуглеродистой стали 20 толщиной 10 мм. В качестве материала для нанесения покрытия была использована порошковая проволока ППМ-6 системы легирования 150Х8Т2Ю [11]. Для определения влияния режимов плазменного воздействия и характеристик покрытия на распределение температур в композиции «покрытие-основа» проведен ряд экспериментов (табл. 1). Результаты проведенных экспериментов представлены на рис. 2.

Таблица 1. Режимы экспериментов

№ опыта

Пористость, %

Температура подогрева, °С

Температура нагрева (режим обработки), °С

Время воздействия, с

1

P1 = 2; P2 = 6;

P3 = 10

0

2300

6

2

6

Tp1 = 0; Tp2 = 150;

Tp3 = 300

2300

6

3

6

0

Tn1 = 2100; Tn2 = 2300; Tn1 = 2500

6

4

6

0

2300

t1 = 2; t2 = 6; t3 = 10

Толщина пластины, м

а)

Толщина пластины, м

толщина пластины, м г)

Рис. 2. Графики распределения температур в зависимости от: а) пористости покрытия, б) температуры подогрева, в) температуры нагрева, г) времени воздействия источника

б)

Толщина пластины, м в)

На рис. 2,а видно, что чем больше пористость, тем меньше интенсивность нагрева покрытия, что связано с низкой теплопроводностью воздуха в порах. Таким образом, пористость покрытия значительно усложняет процесс плазменной обработки композиционного материала. Повышение температуры предварительного подогрева (рис. 2,б), температуры нагрева поверхности изделия (рис. 2,в), регулируемой параметрами режима сжатой дуги, и времени воздействия источника на поверхность (рис. 2,г) позволяют повысить температуру на границе «покрытие-основа». Таким образом, для предотвращения отслоения покрытия вследствии больших перепадов температуры в переходной зоне может потребоваться предварительный подогрев композиции, а также повышение погонной энергии плазменной обработки.

Выводы: разработана математическая модель плазменной поверхностной обработки композиции «металлизационное покрытие-основа». Полученные графики распределения температур позволяют дать рекомендации по оптимизации параметров плазменной обработки, а также оценить характер влияния пористости и состава покрытия на распределение температур в композиции под воздействием сжатой дуги.

Список литературы Модель плазменного нагрева композиции «металлизационное покрытие - основа»

  • Chatha, S.S. Role of post treatment in thermal spray coatings/S.S. Chatha, H.S. Sidhu, B.S. Sidhu//National Conference on Advancements and Futuristic Trends in Mechanical and Materials Engineering. 2011. Vol. 2, No. 1-2. P.153-162.
  • Pokhmurs’ka, H. Effect of the laser fusion of electrometallized coatings of the Fe-Cr-B-Al system on their corrosion resistance/H. Pokhmurs’ka, N. Chervins’ka, M. Student, Kh. Zadorozhna//Materials Science. 2006. Vol. 42, No. 6. P. 837-842.
  • Клеменов, В.А. Исследование структуры и свойств никелевых порошковых покрытий после оплавления/В.А. Клеменов, В.Е. Панин, В.П. Безбородов и др.//Физика и химия обработки материалов. 1997. №6. С. 68-75.
  • Zhang, S.H. Improvement on HVOF sprayed Diamalloy coatings by laser irradiation//Applied physics A. 2012. 108. P. 201-209.
  • Митрофанов, А.А. Обработка газотермических покрытий с использованием лазерного излучения/А.А. Митрофанов, Е.А. Чащин, С.А. Балашова//Вестник ИГЭУ. 2011. Вып. 1. С. 1-4.
  • Акулич, П.В. Расчеты сушильных и теплообменных установок. -Минск: Беларус. навука, 2010. 443 с.
  • Петров, С.В. Плазма продуктов сгорания в инженерии поверхности/С.В. Петров, А.Г. Сааков. -Киев: Топас, 2000. 220 с.
  • Конищев, Б.П. Расчет теплофизических коэффициентов сталей по их химическому составу и температурной зависимости теплофизических свойств цветных металлов/Б.П. Конищев, К.Б. Конищев//Труды НГТУ им. Р.Е. Алексеева. 2013. № 5 (102). С. 31-36.
  • Стрельцов, Ф.Н. Температура поверхности металлургического расплава в зоне воздействия плазменной дуги/Ф.Н. Стрельцов, И.П. Потапов//ФХОМ. 1974. № 6. С. 42-46.
  • Кузнецов, Ю.С. Разностные методы решения задач теплопроводности: учебное пособие/Г.В. Кузнецов, М.А. Шеремет. -Томск: Изд-во ТПУ, 2007. 172 с.
  • Коробов, Ю.С. Разработка порошковых проволок для получения покрытий, стойких к износу и газовой коррозии/Ю.С. Коробов, В.И. Шумяков, М.А. Филиппов, С.В. Невежин//Сварщик в России. 2012. № 4. С. 8-10.
Еще
Статья научная