Модель распространения вредных веществ и избытков явной теплоты в производственных помещениях
Автор: Месхи Бесарион Чохоевич, Соловьв Аркадий Николаевич, Булыгин Юрий Игоревич, Алексеенко Людмила Николаевна, Маслов Евгений Игоревич
Журнал: Вестник Донского государственного технического университета @vestnik-donstu
Рубрика: Технические науки
Статья в выпуске: 7 (50) т.10, 2010 года.
Бесплатный доступ
Предложена нестационарная трехмерная математическая модель, описывающая процессы конвективно-диффузионного тепломассопереноса вредных веществ и избытков теплоты в производственном помещении с активной вентиляцией. Модель учитывает как стационарные, так и передвижные источники загрязнения и позволяет прогнозировать качество воздуха рабочей зоны в помещениях сложной конфигурации.
Загазованность, рабочая зона, прогнозирование, распространение вредных веществ, моделирование, параметры микроклимата, производственная среда
Короткий адрес: https://sciup.org/14250324
IDR: 14250324
Текст научной статьи Модель распространения вредных веществ и избытков явной теплоты в производственных помещениях
Введение. Повышенная загазованность рабочих зон производственных помещений машиностроительных и ремонтно-обслуживающих предприятий сочетается, как правило, с неблагоприятными параметрами микроклимата (повышенная температура и высокая подвижность воздуха). Так, концентрация вредных веществ в рабочих зонах вблизи действующих источников загрязнения может превышать максимально-разовые ПДК р.з в десятки и сотни раз. А параметры микроклимата в различные периоды года также не соответствуют нормативам. Поэтому не вызывает сомнения, что задача снижения загазованности и сохранения здоровья работников таких цехов при вредном воздействии токсичных выбросов является актуальной.
Для решения данной задачи разработана математическая модель, описывающая процессы тепломассопереноса вредных веществ в объеме производственного помещения, которая позволяет определить опасные зоны загазованности и области с неудовлетворительными параметрами микроклимата, оказывающие негативное воздействие на работников.
Математическая модель тепломассопереноса вредных веществ и избытков явной теплоты. Система уравнений в общем виде. Распространение примесей, движение воздуха (в потенциальном приближении) и изменение температуры в рассматриваемом объеме описывается следующей системой уравнений [1, 2]:
d C i + d ( uC) , d ( vCd , d (( w - w , ) C ) d t 8 x d y d z
d d x
( A m + D ) — ' n x X '
О X
d
+
5 y
/
к
(А ny + Dy) 1 + dy )
+ f ( А n z + D z ) ^ 1 + 2 QiJ ( t ) 5 ( r - r j ),
оz к dP dP u = —, v= —, w = —, dx dyd d2 P d2 P d2 P„
—Г + —г + —T = 0, dx2 dy2
P C p
fd T + d iT + d (VT) + d ( wT ) к d t d x d y d z

+ XZ +Xp ) ^ T t p d x
r
У я f
) + d y к ( X
d T 1
+ Xz + X )— I + t p 8 y )
+ l ( X +X t +X p ) ^1 + 2 Q V,, ( t ) 5 ( r - rj), d z к d z )
где X t
C p P Pr d A n Pr t
– коэффициент турбулентной теплопроводности, отображающий связь ме-
жду коэффициентами турбулентной диффузии помещения; Ci - концентрация i-го вредного вещества в помещении; u,v, w - компоненты вектора скорости воздушной среды; ws - скорость оседания/подъема примеси/газов; Ап = (Ax, Ay, Az) - коэффициенты турбулентного обмена помещения; Dxyz - коэффициенты диффузии; Qi(t)- интенсивность выброса i-го вредного вещества от j-го источника в помещении; 5(r - rj) - дельта-функция Дирака; P - потенциал скоростей движения воздуха; р - плотность воздуха; T - темпера тура; rj = (xj, yj, zj) - координаты источника выброса; u,v, w - компоненты скорости; Cp - удельная изобарная теплоемкость; X - коэффициент теплопроводности; Xp - коэф- фициент радиационной теплопроводности; QVji – интенсивность внутренних источников те- пла; Prd - диффузионное число Прандтля; Prt - турбулентное число Прандтля.
Граничные условия для уравнения (1):
– на боковых стенках
С = о. д n
В этом равенстве указано, что стенки помещения, в котором проводятся исследования, являются непроницаемыми для концентрации загрязняющего вещества;
– на входной и выходной границе дС =- ^с, д n А п
|u n , и n > 0, где q = < означает, что поток примеси зависит от ее концентрации, скорости и и на-
[0, u n < 0 n правления воздушного потока, индуцированного работой вентиляции.
Граничные условия для уравнения (2):
– на твердых стенках
=о, д n где n - единичный вектор внешней нормали.
Это означает, что стенки исследуемого помещения являются непроницаемыми для воздушных потоков;
– на выходной границе дР
=U n , д n где un - известное значение скорости;
– на входной границе (границе втекания воздушного потока в помещение) Р = const (условие Дирихле).
Граничные условия для уравнения (3) [3].
Начальные условия заключаются в задании распределения поля значений температуры в начальный момент времени ( t =0), т.е. предшествующий расчетному. Они должны быть заданы в виде функции Tt = 0 = f ( x , y , z ) - для пространственной задачи. Граничные условия - тепловые условия у поверхности тела, которые задаются в более сложном виде. При решении задач тепло- 1032
проводности принято различать четыре часто встречающихся способа задания граничных условий, так называемые граничные условия первого, второго, третьего, четвертого и пятого рода. Граничные условия третьего рода заключаются в задании температуры поверхности тела и окружающей его среды и задании теплообмена (коэффициента теплопередачи) между поверхностью этого тела и окружающей средой по закону Ньютона. Таким образом, количество теплоты, отдаваемое (или получаемое) единицей поверхности температурой T п за единицу времени в окружающую среду температурой T с , прямо пропорционально разности температуры поверхности и окружающей среды: q п = a ( T п - T с) [4]. Количество теплоты, отдаваемое (или получаемое) поверхностью в окружающую среду, должно быть равно количеству теплоты, подводимому к этой поверхности за счет теплопроводности, которое определяется по закону Фурье. Приравняв эти потоки, получим новое выражение для задания граничных условий третьего рода:
∂ T = - a ( T - T ) . (4)
пс
∂ n λ t
В условии (4) должны быть заданы коэффициент теплоотдачи a и температура окружающей тело среды T с . В ходе экспериментальных работ граничные условия могут быть уточнены.
При турбулентном течении потока и турбулентном переносе коэффициенты А п пропорциональны диссипируемой энергии и определяющему размеру рассматриваемого источника. Для вентилируемых помещений, зная величину энергии, поступающей в помещение, и определяющий размер источника, можно определить коэффициент турбулентного обмена в плоскости ( x, y ) [5]:
Ax =Ay = 0,25ε1 3lп4 3, где ε – кинетическая энергия воздушных потоков в помещении; lп – определяющий размер помещения, равный для прямоугольных отверстий и сечений неправильной формы lп = F , здесь F – площадь сечения помещения, перпендикулярная направлению движения воздушных потоков.
Коэффициент турбулентного обмена по высоте помещения находится из зависимости, предложенной М.Е. Берляндом для наибольших классов устойчивости воздушной среды A п z = Az = 1 ( z z 1 ) , что допустимо для исследуемого помещения. Здесь Az = 1 – коэффициент турбулентного обмена на высоте 1 м, z 1 =1 м, z – текущая высота помещения.
Кинетическая энергия воздушных потоков в помещении определяется из формулы: ε = εп.с + εт.с + εд.п - εв.с , куда входят соответственно энергии приточных струй εп.с, тепловых струй εт.с , движущихся предметов εд.п и вытяжных струй εв.с . Величины εп.с ,
ε т.с ,
ε д.п учиты-
ваются в модели рассеивания вредных веществ и находятся из формул:
L
ε п.с
ξν 2
V п 2
ε
gQz 1 + n
C p T 0 ρ в 4 ,
= ξ F п ⋅ ν 3 п ρ τ
2 G п 3600 , где L Vп – кратность воздухообмена в помещении свободным объемом Vп ; ν – средняя скорость выхода воздуха из приточных отверстий; ξ – коэффициент местного сопротивления на выходе из воздухораспределителей; Q – теплонапряженность объема; g – ускорение свободного падения; z – расстояние от полюса до рассматриваемой точки; n=0,8 – экспериментальная константа; Ср – теплоемкость воздуха на удалении от источника; T0 – температура воздуха в помещении на удалении от источника; ρв – плотность воздуха на удалении от ис- точника; ξ – коэффициент аэродинамического сопротивления движущегося предмета;
F п – площадь поперечного сечения движущегося предмета; ν п – скорость движущегося предмета; τ – средняя продолжительность движения предмета с данной скоростью в течение 1 ч; G п – масса воздуха в объеме помещения.
Так как G п = V ρ , где V – объем помещения, то
ε = ξ F п ν 3п τ
.
д.п 2 V 3600
Явное теплопоступление в помещение учитывается для источников, оборудованных местными отсосами, как
Qя =СpmОaГxQОmГax(ТОmГax-T0)(1-ϕОГ)Ад, а для источников ими не оборудованных
Qmax max max я = С pОГ QОГ (ТОГ - T0)Ад , где С pmОaГx , С pхОГ – изобарные теплоемкости отработавших газов (ОГ) на режимах максимальной на- грузки и холостого хода; Т ОmГax, ТОхГ – температура ОГ на различных режимах нагрузки;
А д – количество стендов.
Для реализации предложенной математической модели разработано программное обеспечение, реализующее интерфейс, который обеспечивает взаимодействие пользователя с пакетом FlexPDE и базой данных, в которой содержатся все необходимые данные для проведения модельных расчетов. Интерфейс системы создан так, что любой пользователь, имеющий элементарные навыки работы с Windows-приложениями, может без труда работать с программным продуктом.
Результаты модельных расчетов. В предложенной математической модели возможно проведение расчетов для различных схем организации движения газовоздушных потоков в помещениях, а также для штатных и аварийных ситуаций (например, неработающая принудительная вентиляция, разрывы отсосов и т.д.). Численные результаты получены на основе конечноэлементного моделирования системы уравнений (1)-(3). На рис.1, 2 представлены рассчитанные по модели поля относительных концентраций оксидов азота на высоте z=4 м за один час работы обкаточного участка ω поля подвижности воздуха в помещении в зависимости от расчетных пе- риодов года.

а ) б )
Рис.1. Поля относительных значений концентрации NO x в воздухе участка обкатки на высоте z =4 м в штатном режиме: а – «теплый» период года; б – «холодный» период года

Рис. 2. Поля подвижности воздуха в помещении участка обкатки на высоте z =4 м в штатном режиме:
а – «теплый» период года; б –«холодный» период года
На рис.3 показана динамика изменения относительных значений максимально-разовых концентраций оксидов азота в воздухе помещения на высоте «среза» 4 м в течение одного рабочего часа.

а ) б )
Рис.3. Динамика изменения относительных концентраций оксидов азота в воздухе помещения участка обкатки в течение одного рабочего часа:
а – «теплый» период года; б – «холодный» период года; а-е – выбранные точки помещения
Выводы. Показана возможность применения разработанной модели для уточненного прогнозирования качества воздуха в рабочей зоне производственных участков; созданное программное обеспечение позволяет оперативно определять опасные зоны загазованности, поля подвижности воздуха и температур для различных производственных участков; результаты моделирования могут быть использованы для определения рациональных мест расположения возду- хораспределителей в системах приточно-вытяжной вентиляции помещений и для выбора мест размещения датчиков газового контроля.
Список литературы Модель распространения вредных веществ и избытков явной теплоты в производственных помещениях
- Моделирование процессов переноса и ассимиляции вредных веществ в загазованном помещении участка обкатки/Л.Н. Алексеенко [и др.]//Вестн. Донск. гос. техн. ун-та. -2009. -Спец. вып. Техн. науки. -Ч.I. -С.56-69.
- Конечно-элементное моделирование активной вентиляции загрязненных помещений/Л.Н. Алексеенко [и др.]//V всерос. шк.-семинар «Математическое моделирование и биомеханика в современном университете». -Дивноморск, 1-5 июня, 2009. -С.9.
- Рекомендации по оптимизации действий систем пожаротушения, дымоудаления и вентиляции при пожарах/Правительство Москвы. -М.: Москомархитектура, 2005. -88 с.
- Беховых Л.А. Основы гидрофизики: учеб. пособие/Л.А. Беховых. -Барнаул, 2008. -172 с.
- Тищенко Н.Ф. Охрана атмосферного воздуха. Расчет содержания вредных веществ и их распределение в воздухе: справ. изд./Н.Ф. Тищенко. -М.: Химия, 1991. -368 с.
- Modelirovanie processov perenosa i assimilyacii vrednyh veschestv v zagazovannom pomeschenii uchastka obkatki/L.N. Alekseenko [i dr.]//Vestn. Donsk. gos. tehn. un-ta. -2009. -Spec. vyp. Tehn. nauki. -Ch.I. -S.56-69. -In Russian.
- Konechno-elementnoe modelirovanie aktivnoi ventilyacii zagryaznennyh pomeschenii/L.N. Alekseenko [i dr.]//V vseros. shk.-seminar «Matematicheskoe modelirovanie i biomehanika v sovremennom universitete». -Divnomorsk, 1-5 iyunya, 2009. -S.9. -In Russian.
- Rekomendacii po optimizacii deistvii sistem pojarotusheniya, dymoudaleniya i ventilyacii pri pojarah/Pravitel'stvo Moskvy. -M.: Moskomarhitektura, 2005. -88 s. -In Russian.
- Behovyh L.A. Osnovy gidrofiziki: ucheb. posobie/L.A. Behovyh. -Barnaul, 2008. -172 s. -In Russian.
- Tischenko N.F. Ohrana atmosfernogo vozduha. Raschet soderjaniya vrednyh veschestv i ih raspredelenie v vozduhe: sprav. izd./N.F. Tischenko. -M.: Himiya, 1991. -368 s. -In Russian.