Нахождение периодических решений уравнения колебаний математического маятника

Автор: Кяшкин А.А., Шаманаев П.А.

Журнал: Огарёв-online @ogarev-online

Статья в выпуске: 23 т.3, 2015 года.

Бесплатный доступ

В статье с использованием метода Ляпунова-Шмидта найдено семейство периодических решений для уравнения колебаний математического маятника. Получено асимптотическое разложение периода решений по малому параметру.

Метод ляпунова-шмидта, периодические решения, уравнение колебаний математического маятника

Короткий адрес: https://sciup.org/147248998

IDR: 147248998

Текст научной статьи Нахождение периодических решений уравнения колебаний математического маятника

Рассмотрим модельный пример – уравнение колебаний математического маятника [2]

d2 z .        / dz ^

---- + Sin z = 8 f z,--  .

dt 2                  к dt )

Ответвляющиеся от z = 0

2 π

1 +

периодические решения уравнения

рассматриваются как решение системы dx

1 = x 2 , dt

dx dt

x 3    x 5

- x. + -1--- L + ...

1    3 !    5 !

+ 8 • V a j1+ j 2 г 1

12 j 1 j 2 x 1 x 2 ,

где x = z .

к

x=

С учетом обозначений   R ( х, 8 ) =

Г Х1 ^

к Х 2 )

, система (2) принимает вид

-

к

x 1 + x 1

3 !    5 !

-

-

8 • E aJ1J2 xj x j1+ j 2 ^ 1               )

,

B=

Г о

к- 1

о ) ,

где B : Е^ H Е2 .

После применения

получаем x ( t )|__ т = x t 1 + v

С т

— = Bx - R ( x,s ) , dt

подстановки А. Пуанкаре t = —т , где v ( £ ) ^ 0 при £ ^ 0,

1 + V

к 1 + V )

d = f y ( т ). Тогда система (3) перепишется в виде

B y = цСу + R ( y,£ ) ,

где B y = ( B - C ) y , Cy = y ' ( т ) , B : £ H £ 2, £k = Ek + iEk , k = 1,2. Множество нулей оператора

B имеет вид N ( B ) = { ф ( т ), ф ( т ) } , где ф ( т ) = ф = -j=

{—i ] к1)

e i , ф ( т ) = ф = 4

(i л

2  ' )

e .

* Л*

*                „.*      *          *

I—H Е|     и B : £2 '—H £ ,

оператора имеет вид

Рассмотрим также сопряженные операторы B : Е2

£ * =E * +iE * , k = 1,2. Множество нулей сопряженного

N ( B * ) = { р ( т ), у ( т ) } , где у ( т ) = у = ф, у ( т ) = у = ф .

Согласно следствию из теоремы Хана-Банаха в £ * существуют функционалы Y i , Y 2

такие, что [1, с. 337]

i ,Y j)) = 6 ., , i,j = 1,2.

По тому же следствию из теоремы Хана-Банаха в £ 2 существуют элементы Z j , z 2 такие, что

((zk,V^ = \ s , k,s = 1,2.

I 2 n

Здесь ф1 = ф , ф2 = ф ; у = у, р2 = У ; а ((g, g)} = — [ (f ( т ) ,g ( т )\ - значение функционала 2 П 0

g(т) на элементе f (т). Используя лемму о биортогональности, получим у = у = zt = ф , i = 1,2.

Решение системы (4) будем искать по обобщенной лемме Шмидта. Введем оператор

B y ^ B y + ± i , z , , i = 1

где i,=((y,у,)}’ ,= 1,2.                                         (5)

i 1 = i , i 2 = i ,                                              (6)

и запишем (4) в эквивалентной форме

B y = ^Cy + R ( y, £ ) + S tz i .

i= 1

Решение уравнения (7) представим в виде

y = w + S Z i V i , i= 1

где

w=w ( Z 1 4 2 , Ф£ ) =y 0010 У + У 0001 £ + S    У\ k2 k l Z 1 k 1 £k 2 V k £ l .                    (9)

k + k 2 + k + 1 2

Подставляя (8) в (7), получим

B w = pw' + у£ф 1 '( т ) + yt2V 1 ( т ) + R w +

S Zv i , £

к i = 1          7

Подставив ряд (9) в систему (10), методом неопределенных коэффициентов найдем коэффициенты для w , а значит и для y .

Для нахождения системы разветвления подставим полученный ряд (9) в уравнения (5):

S j at 2 + S at 2 S L^ У£ = 0, m = >2 , i+j > 2                 i+j > 0       k+l > 1

где коэффициенты уравнения разветвления задаются так:

Lijmkl =   yijkl , γs   , m = 1,2 .

Для реализации метода неопределенных коэффициентов используется математический пакет Maxima. Для построения системы разветвления ограничимся третьим порядком коэффициентов.

Приведем значения ненулевых коэффициентов:

y 1010 =

(1Л . ei

2 к i 7

1 ( 1 1

, У 0110 =   „     . I e

—1

, y 1001 =

( a 01 + 2 a 10 ) + i ( 2 a 01

a 10

)  1 „it

442 к ( 2 a 01 +a 10 ) + i ( a 01 + 2 a 10 ) 7

e ,

y 0101 =

( a 01 + 2 a 10 )   i (2 a 01

a 10 )

472 к (2 a 01 +a 10 )   i ( a 01 + 2 a 10 L

it            __ 1

e , y 3000 = ^2^

(—i/31

к 1  7

e ,

1        7\

У 2100 = ---т         ei

2100    16^2 к— 1 + 2 i I

( 2 + i

\

y 1200    1 6^2 к— 1 2 i

. e “ 7

, y 0300 =

1    ( i /3 1

3241 к 1 7

e-3 ' ,

y 1020

1 y 0201 =

( a 20

a 02 ) — ia 11

к

2a11

i ( 2 a 20

2a )

a 02 77

e

,—2 it

,

y 2001 = 6

1 (   ( a 20

a 02 ) +i a 11

' к

2 au +i ( 2 a20

2 a 02 ) 7

e 2 i T

y 1101 =

( a 20 +a 02'

к 0   7

,

У 1011

1   f ( 9 a 01 + 2 а 10 ) + i ( 2 a 01 + 9 a i0 )

e "

8 V2 v (2 a 01    7 a 10 )   i (7 a 01 + 2 a 10 ) у

У 0111

(  9 a 01 + 2 a 10 )   i (2 a 01 + 9 a 10 )

8 V2 v (2 a 01    7 a 10 ) + i (7 a 01 + 2 a 10 ) у

e "'

,

y 1002

( 4 a 10   8 a 10 a 01 ) + i ( 3 a 10 + 4 a 10 a 01

y 0102

16^2 Ц- 5 a 2 + 4 a10a01

a 10    8 a 10 a 01

16i/2 Ц- 5 a 2 + 4 a10a01

+ 3 a 021 ) - i ( 8 a 10 a 01 i ( 3 a 10 + 4 a 10 a 01 ’ + 3 a 2 ) +i ( 8 a10a01

5 a 2. ) ^ .

e , 4 a 01 ) J

  • 5 a 01)'

  • 1 -    4 a 01L

, it

- it e .

Коэффициенты уравнения разветвления найдем по формуле (11). Приведем ненулевые

X I        2

f I — V

a 10 ^^

1 22    1 2

— a}08 + —a0 e

- a 01 e I +

+ f i

1 22 a 01 eV + V +a 10 8

1            2     1 2

- a 01 a 10 8  + о a 01 e

+ 1 a 10 8 + 1 1 f | 2 ] 2       8 у

= 0,

X I 2 f I — V

a108V

1 22    1 2

— a j o e + —a 0 j 8

f i

- a 01 £

a 01 eV + v + o a 10 8 8

1            2 1 2

— amaxoe +-a0 8

+ 1 a 10 8 + 1 f | 2 1 2       8 у

= 0,

коэффициенты:

L (1) =

1001

((y 1001 Y 1))       2( a 01     a 10 i ) ’

L (2) = 0101

((y 0101 Y 2 ))

— 1 ( a 01 +a 10 i ) ,

L (1) =

1010

((y 1010 - Y1))   i ,

T ( 2) = 0110

((y 0110 - Y 2) ) =

— i ,

L (1) =

1002

((y 1002 ’ 71)) =

T ( 2)   =

0102

{{y 0102 - Y 2) ) =

=

22        2

a\a 01    a 10/   g V a 01 a 10    a 10

a 01 )

=

1 ( a 021 - a 1 2 0 ) +

— i ( 4 a 01 a 10 a 10 8

L ( 1) =

1020

((y 1020 - 71))      1 ,

T ( 2)  =

0120

{(y 0120 - Y 2) ) =

-1,

L (1) =

2100

- i \\y 2100 - Y 1 / /   g ,

L ( 2)  =

1200

((y 1200 - Y 2) ) =

i

— —

8

L (1) =

1011

1011 - 7 1) ) = a 10 ia 01 ,

T (2) =

0111

((y 0111 Y 2) ) =

a10 +ia0 j.

- a 021 1

записываем систему разветвления:

С учетом (6) и ^f = | ^ |2

Рассматриваем первое уравнение системы (12). Решение f = 0 отвечает тривиальному решению уравнения (1).

Пусть f ^ 0 . После сокращения первого уравнения на f и отделения вещественной и мнимой части [2, 3] получим:

Re :

^“

2          1 22

r — a\ q£R — ~ a q £

+ д a oi £    2 a oi £ o,

Im :

-

a oi £R + R + “a io £ 8

-

2 a 01 a io £

+ 1 a oi £ 2+ 1 a io £+ J 1 % | 2 = o.

Из второго уравнения выразим μ :

R = R (| % I ,£ ) =

-

1 a0 £

~ a o e

8   10

+ 2 a oi a io £

1 22 an £

8   01

- a io £

1 | % | 2 | , £ * — .

8 J       a 01

Подставив (13) в

первое уравнение, получаем приближенное редуцированное уравнение

разветвления:

| % | 4 + 2 £ 2 ( a o2i +

a 2 ) | % | 2 + ( a x4) £ 4 15 a 4 £4 + 2 a 2 a 2 0 £ 4 + 64 a 3 £ 3 8o a 2 £2 + 32 a0 £ ) = o.

Пусть % и % имеют вид [3]: % = r ( £ ) e‘ & , % = r ( £ ) e 1 0 , где &  e R . Следовательно, r = r ( £ ) = | % | .

Найдем решения биквадратного относительно | % | уравнения (14). Очевидно, имеет смысл только корень уравнения:

| % | = J- г 2 ( й 2 j 2)) + 4^ 0i г ( a з г ^4 « 2 г 2 + 5 « 0i г -2 j                       (15)

при условиях

— £2 (a 2 + aio)+ 4 д/ a oi £ (a oi £3 — 4 a 4 £2 + 5 a oi £ — 2) > o, a0j£(a3j£3 — 4a2£2 + 5a0x£ — 2) > o.

Подставив (15) в (13), получаем

R = R(r (£)-£ ) = 1 •

2 1 a0 £

( a oi a io £ 2 — a io £

aa £ — 4 aQ £ + 5a® £ — 2) ) .

Подстановка найденных ξ и μ в (9) и (8) дает приближенное однопараметрическое семейство периодических решений системы (4):

z      x      Л sin a2

y ( T, £, & ) = 2 2         r

X cos a J

1 f   ( a oi + 2 a io ) cos a

( 2 a 0 j — al 0) sin a

2^2 X— ( 2 a oi + aw ) cos α

( a0l + 2 a 0) sin a y

r£ +

+

2 2 cos a

X — sin a J

rR +

1    ( 1/3 sin 3 a4

1бЛ X cos 3 a

'"sin a j

X cos a J

2 rR

+

1   ( 2 cos a + sin a

+

8д/2 X— cos a 2 sin a

\

J

3 1 r3 + —

(    ( a 20 a 02) cos 2 a a{ ,sin 2 a

A

X 2 a n cos 2 a (2 a 20 2 a 02) sin 2 a ?

r 2 £ +

+

( a a o 2 j

X o J

r £ +

( ( 9 a01 + 2 a j 0) cos a ( 2 a01 + 9 ax 0) sin a 2

4^2X ( 2 a 0j— 7 a j 0) cos a + ( 7 a01 + 2 ax 0) sin a y

r ^e +

+

2 ( 4 a 1 2 0 - 8 a 10 a 01 ) cos а - ( 3 a 2 + 4 a10a 01 - 5 a 21 ) sin a Л

822 Ц-5 a 2 + 4 a10a01 + 3 a 2 ) cos a + ( 8 a10a 0[ - 4 a 2 ) sin a ?

rs2

где a = a ( t, 0 ) = т + 0 .

С учетом обратной замены y(т) |г = f (1+^) = у(т (1 + и)) d=f x(t) получаем x (t, s, 0) = 21

fsin el

( cos в J

r +

1 f  ( a 01 + 2 a io ) cos в  ( 2 a 01

222 ^— ( 2 a 01 +a 10 ) cos в ( a 01

- a10 ) sin в " + 2a10 ) sin в,

rs +

+

+

+

cos в l - sin в ?

гц +

1    1        3 в l

16^2 [ cos3 в J

f 2 cos?+ sin в i ^- cos в - 2 sin в J

r3

+ —

f- sin в l

-cos/?

^ cos в J

2 ru

+

f ( a 20 - a 02 ) cos 2 в - a 11 sin 2 в у- 2 an cos2 в -(2 a 20 - 2 a 02) sin 2 в 2

r2 s +

f a 20 -a

I 0

■02' J

r 8 +

1  f(-9a01 + 2a10) cos в-(2a01 + 9a10)sin вl

422 ^ ( 2 a 01 - 7 a 10 ) cos Д + ( 7 a 01 + 2 a 10 ) sin Д

r^s +

J

+

1 f ( 4 a 20

- 8 a10a 0J cos в - ( 3 a 2 + 4 a10a 0j - 5 a 2 ) sin в

8x2 ^ ( - 5 a 2 + 4 a10a01 + 3 a 2 ) cos в + ( 8 a10a 0j - 4 a 2 ) sin в ?

rs2

где в = в ( t, Ц, 0 ) = (1 + Ц ) t + 0 .

С учетом 1 -го уравнения системы (2) и Xj = z, запишем полученные приближенные решения уравнения (1):

z i

r + ~7=1

22 1

[ ( a01 + 2 a 0) cos в - ( 2 a 0j - a{ 0) sin в ] rs +

48 2

sin ( 3 в ) r3

-

+ 8?2 ( 2 cos в + sin в ) r3 + 1 [( a 20

-

a 02)cos 2 в - an sin 2 в ] r 2 s +

+ ( a 20 + a 02 ) r 2 s +      [ ( - 9 a 01 + 2 a{ 0) cos в - ( 2 a01 + 9 a 10) sin в ] rus +

+ 8?2 [( 4 a20 - 8 ^ ^01 ) cos в - ( 3 a 2 + 4 a10a 0, - 5 a 01 ) sin в ] rs 2.

Учитывая, что уравнение (1) автономное, z(t, s, 0) в (16) - приближенное решение этого уравнения, то приближенным решением уравнения (1) также будет z (t + C, s, 0), где C e R, в = в (t + С,ц,0 ) = (1 + ц )(t + C) + 0.

Таким образом, мы получили двухпараметрическое семейство приближенных решений уравнения (1).

Список литературы Нахождение периодических решений уравнения колебаний математического маятника

  • Вайнберг М. М., Треногин В. А. Теория ветвления решений нелинейных уравнений. - М.: Наука, 1969. - 528 с.
  • Кочуров В. В. Модельный пример бифуркации Андронова-Хопфа // Механика и процессы управления: сб. науч. тр. - Ульяновск: УлГТУ, 2004. - С. 37-40.
  • Треногин В. А. Периодические решения и решения типа перехода абстрактных уравнений реакции-диффузии // Вопросы качественной теории дифференциальных уравнений: сб. науч. тр. - Новосибирск: Наука. Сиб. отделение, 1988. - С. 134-140.
Статья научная