Нахождение периодических решений уравнения колебаний математического маятника
Автор: Кяшкин А.А., Шаманаев П.А.
Журнал: Огарёв-online @ogarev-online
Статья в выпуске: 23 т.3, 2015 года.
Бесплатный доступ
В статье с использованием метода Ляпунова-Шмидта найдено семейство периодических решений для уравнения колебаний математического маятника. Получено асимптотическое разложение периода решений по малому параметру.
Метод ляпунова-шмидта, периодические решения, уравнение колебаний математического маятника
Короткий адрес: https://sciup.org/147248998
IDR: 147248998
Текст научной статьи Нахождение периодических решений уравнения колебаний математического маятника
Рассмотрим модельный пример – уравнение колебаний математического маятника [2]
d2 z . / dz ^
---- + Sin z = 8 • f z,-- .
dt 2 к dt )
Ответвляющиеся от z = 0
2 π
–
1 + /и
периодические решения уравнения
рассматриваются как решение системы dx
1 = x 2 , dt
dx dt
x 3 x 5
- x. + -1--- L + ...
1 3 ! 5 !
+ 8 • V a j1+ j 2 г 1
12 j 1 j 2 x 1 x 2 ,
где x = z .
к
x=
С учетом обозначений R ( х, 8 ) =
Г Х1 ^
к Х 2 )
, система (2) принимает вид
-
к
x 1 + x 1
3 ! 5 !
-
-
8 • E aJ1J2 xj x j1+ j 2 ^ 1 )
,
B=
Г о
к- 1
о ) ,
где B : Е^ H Е2 .
После применения
получаем x ( t )|__ т = x t 1 + v
С т
— = Bx - R ( x,s ) , dt
подстановки А. Пуанкаре t = —т— , где v ( £ ) ^ 0 при £ ^ 0,
1 + V
к 1 + V )
d = f y ( т ). Тогда система (3) перепишется в виде
B y = цСу + R ( y,£ ) ,
где B y = ( B - C ) y , Cy = y ' ( т ) , B : £ H £ 2, £k = Ek + iEk , k = 1,2. Множество нулей оператора
B имеет вид N ( B ) = { ф ( т ), ф ( т ) } , где ф ( т ) = ф = -j=
{—i ] к1)
e i , ф ( т ) = ф = 4
(i л
2 ' )
e iт .
* Л*
* „.* * *
I—H Е| и B : £2 '—H £ ,
оператора имеет вид
Рассмотрим также сопряженные операторы B : Е2
£ * =E * +iE * , k = 1,2. Множество нулей сопряженного
N ( B * ) = { р ( т ), у ( т ) } , где у ( т ) = у = ф, у ( т ) = у = ф .
Согласно следствию из теоремы Хана-Банаха в £ * существуют функционалы Y i , Y 2
такие, что [1, с. 337]
.Ф i ,Y j)) = 6 ., , i,j = 1,2.
По тому же следствию из теоремы Хана-Банаха в £ 2 существуют элементы Z j , z 2 такие, что
((zk,V^ = \ s , k,s = 1,2.
I 2 n
Здесь ф1 = ф , ф2 = ф ; у = у, р2 = У ; а ((g, g)} = — [ (f ( т ) ,g ( т )\ dт - значение функционала 2 П 0
g(т) на элементе f (т). Используя лемму о биортогональности, получим у = у = zt = ф , i = 1,2.
Решение системы (4) будем искать по обобщенной лемме Шмидта. Введем оператор
B y ^ B y + ± i , z , , i = 1
где i,=((y,у,)}’ ,= 1,2. (5)
i 1 = i , i 2 = i , (6)
и запишем (4) в эквивалентной форме
B y = ^Cy + R ( y, £ ) + S tz i .
i= 1
Решение уравнения (7) представим в виде
y = w + S Z i V i , i= 1
где
w=w ( Z 1 4 2 , Ф£ ) =y 0010 У + У 0001 £ + S У\ k2 k l Z 1 k 1 £k 2 V k £ l . (9)
k + k 2 + k + 1 > 2
Подставляя (8) в (7), получим
B w = pw' + у£ф 1 '( т ) + yt2V 1 ( т ) + R w +
S Zv i , £ •
к i = 1 7
Подставив ряд (9) в систему (10), методом неопределенных коэффициентов найдем коэффициенты для w , а значит и для y .
Для нахождения системы разветвления подставим полученный ряд (9) в уравнения (5):
S j at 2 + S at 2 S L^ У£ = 0, m = >2 , i+j > 2 i+j > 0 k+l > 1
где коэффициенты уравнения разветвления задаются так:
Lijmkl = yijkl , γs , m = 1,2 .
Для реализации метода неопределенных коэффициентов используется математический пакет Maxima. Для построения системы разветвления ограничимся третьим порядком коэффициентов.
Приведем значения ненулевых коэффициентов:
y 1010 =
(1Л . ei
2 к i 7
1 ( 1 1
, У 0110 = „ . I e
—1
iτ , y 1001 =
( a 01 + 2 a 10 ) + i ( 2 a 01
—
a 10
) 1 „it
442 к ( 2 a 01 +a 10 ) + i ( a 01 + 2 a 10 ) 7
e ,
y 0101 =
( a 01 + 2 a 10 ) i (2 a 01
—
a 10 )
472 к (2 a 01 +a 10 ) i ( a 01 + 2 a 10 L
— it __ 1
e , y 3000 = ^2^
(—i/31
к 1 7
e ,
1 7\
У 2100 = ---т ei
2100 16^2 к— 1 + 2 i I
( 2 + i
\
y 1200 1 6^2 к— 1 — 2 i
. e “ 7
, y 0300 =
1 ( i /3 1
3241 к 1 7
e-3 ' ,
y 1020
1 y 0201 =
( a 20
—
a 02 ) — ia 11
к
—
2a11
—
i ( 2 a 20
—
2a )
a 02 77
e
,—2 it
,
y 2001 = 6
1 ( ( a 20
—
a 02 ) +i a 11
' к
—
2 au +i ( 2 a20
—
2 a 02 ) 7
e 2 i T
y 1101 =
( a 20 +a 02'
к 0 7
,
У 1011
1 f ( 9 a 01 + 2 а 10 ) + i ( 2 a 01 + 9 a i0 )
e "
8 V2 v (2 a 01 7 a 10 ) i (7 a 01 + 2 a 10 ) у
У 0111
( 9 a 01 + 2 a 10 ) i (2 a 01 + 9 a 10 )
8 V2 v (2 a 01 7 a 10 ) + i (7 a 01 + 2 a 10 ) у
e "'
,
y 1002
( 4 a 10 8 a 10 a 01 ) + i ( 3 a 10 + 4 a 10 a 01
—
y 0102
16^2 Ц- 5 a 2 + 4 a10a01
■ a 10 8 a 10 a 01
16i/2 Ц- 5 a 2 + 4 a10a01
+ 3 a 021 ) - i ( 8 a 10 a 01 — i ( 3 a 10 + 4 a 10 a 01 ’ + 3 a 2 ) +i ( 8 a10a01
—
5 a 2. ) ^ .
e , 4 a 01 ) J
-
5 a 01)'
-
1 - 4 a 01L
, it
- it e .
Коэффициенты уравнения разветвления найдем по формуле (11). Приведем ненулевые
X I 2
f I — V
—
a 10 ^^
—
1 22 1 2
— a}08 + —a0 e
—
- a 01 e I +
+ f i
—
1 22 a 01 eV + V + „ a 10 8
—
1 2 1 2
- a 01 a 10 8 + о a 01 e
+ 1 a 10 8 + 1 1 f | 2 ] 2 8 у
= 0,
X I 2 f I — V
—
a108V
—
1 22 1 2
— a j o e + —a 0 j 8
—
—
f i
—
- a 01 £
—
a 01 eV + v + o a 10 8 8
—
1 2 1 2
— amaxoe +-a0 8
+ 1 a 10 8 + 1 f | 2 1 2 8 у
= 0,
коэффициенты:
L (1) = 1001 |
((y 1001 ’ Y 1)) 2( a 01 a 10 i ) ’ |
L (2) = 0101 |
((y 0101 > Y 2 )) |
— 1 ( a 01 +a 10 i ) , |
|
L (1) = 1010 |
((y 1010 - Y1)) i , |
T ( 2) = 0110 |
((y 0110 - Y 2) ) = |
— i , |
|
L (1) = 1002 |
((y 1002 ’ 71)) = |
T ( 2) = 0102 |
{{y 0102 - Y 2) ) = |
||
= |
22 2 a\a 01 a 10/ g V a 01 a 10 a 10 |
■ a 01 ) |
= |
1 ( a 021 - a 1 2 0 ) + |
— i ( 4 a 01 a 10 — a 10 8 |
L ( 1) = 1020 |
((y 1020 - 71)) 1 , |
T ( 2) = 0120 |
{(y 0120 - Y 2) ) = |
-1, |
|
L (1) = 2100 |
- i \\y 2100 - Y 1 / / g , |
L ( 2) = 1200 |
((y 1200 - Y 2) ) = |
i — — 8 |
|
L (1) = 1011 |
(У 1011 - 7 1) ) = — a 10 — ia 01 , |
T (2) = 0111 |
((y 0111 ’ Y 2) ) = |
— a10 +ia0 j. |
- a 021 1
записываем систему разветвления:
С учетом (6) и ^f = | ^ |2
Рассматриваем первое уравнение системы (12). Решение f = 0 отвечает тривиальному решению уравнения (1).
Пусть f ^ 0 . После сокращения первого уравнения на f и отделения вещественной и мнимой части [2, 3] получим:
Re :
^“
2 1 22
r — a\ q£R — ~ a q £
+ д a oi £ 2 a oi £ o,
Im :
-
a oi £R + R + “a io £ 8
-
2 a 01 a io £
+ 1 a oi £ 2+ 1 a io £+ J 1 % | 2 = o.
Из второго уравнения выразим μ :
R = R (| % I ,£ ) =
-
1 — a0 £
~ a o e
8 10
+ 2 a oi a io £
—
1 22 an £
8 01
—
- a io £
—
1 | % | 2 | , £ * — .
8 J a 01
Подставив (13) в
первое уравнение, получаем приближенное редуцированное уравнение
разветвления:
| % | 4 + 2 £ 2 ( a o2i +
a 2 ) | % | 2 + ( a x4) £ 4 — 15 a 4 £4 + 2 a 2 a 2 0 £ 4 + 64 a 3 £ 3 — 8o a 2 £2 + 32 a0 £ ) = o.
Пусть % и % имеют вид [3]: % = r ( £ ) e‘ & , % = r ( £ ) e 1 0 , где & e R . Следовательно, r = r ( £ ) = | % | .
Найдем решения биквадратного относительно | % | уравнения (14). Очевидно, имеет смысл только корень уравнения:
| % | = J- г 2 ( й 2 +а j 2)) + 4^ 0i г ( a з г ^—4 « 2 г 2 + 5 « 0i г -2 j (15)
при условиях
— £2 (a 2 + aio)+ 4 д/ a oi £ (a oi £3 — 4 a 4 £2 + 5 a oi £ — 2) > o, a0j£(a3j£3 — 4a2£2 + 5a0x£ — 2) > o.
Подставив (15) в (13), получаем
R = R(r (£)-£ ) = 1 •
2 1 — a0 £
( a oi a io £ 2 — a io £
—
aa £ — 4 aQ £ + 5a® £ — 2) ) .
Подстановка найденных ξ и μ в (9) и (8) дает приближенное однопараметрическое семейство периодических решений системы (4):
z x Л sin a2
y ( T, £, & ) = 2 2 r
X cos a J
1 f ( a oi + 2 a io ) cos a
— ( 2 a 0 j — al 0) sin a
2^2 X— ( 2 a oi + aw ) cos α
— ( — a0l + 2 a 0) sin a y
r£ +
+
2 2 cos a
X — sin a J
rR +
1 ( 1/3 • sin 3 a4
1бЛ X cos 3 a

'"sin a j
X — cos a J
2 rR
+
1 ( 2 cos a + sin a
+
8д/2 X— cos a — 2 sin a
\
J
3 1 r3 + —
( ( a 20 — a 02) cos 2 a — a{ ,sin 2 a
A
X — 2 a n cos 2 a — (2 a 20 — 2 a 02) sin 2 a ?
r 2 £ +
+
( a 2» a o 2 j
X o J
r £ +
( ( — 9 a01 + 2 a j 0) cos a — ( 2 a01 + 9 ax 0) sin a 2
4^2X ( 2 a 0j— 7 a j 0) cos a + ( 7 a01 + 2 ax 0) sin a y
r ^e +
+
2 ( 4 a 1 2 0 - 8 a 10 a 01 ) cos а - ( 3 a 2 + 4 a10a 01 - 5 a 21 ) sin a Л
822 Ц-5 a 2 + 4 a10a01 + 3 a 2 ) cos a + ( 8 a10a 0[ - 4 a 2 ) sin a ?
rs2
где a = a ( t, 0 ) = т + 0 .
С учетом обратной замены y(т) |г = f (1+^) = у(т (1 + и)) d=f x(t) получаем x (t, s, 0) = 21
fsin el
( cos в J
r +
1 f ( a 01 + 2 a io ) cos в ( 2 a 01
222 ^— ( 2 a 01 +a 10 ) cos в — ( — a 01
- a10 ) sin в " + 2a10 ) sin в,
rs +
+
+
+

cos в l - sin в ?
гц +
1 1 3 в l
16^2 [ cos3 в J
f 2 cos?+ sin в i ^- cos в - 2 sin в J
r3
+ —

f- sin в l
-cos/?
^ cos в J
2 ru
+
f ( a 20 - a 02 ) cos 2 в - a 11 sin 2 в " у- 2 an cos2 в -(2 a 20 - 2 a 02) sin 2 в 2
r2 s +
f a 20 -a
I 0
■02' J
r 8 +
1 f(-9a01 + 2a10) cos в-(2a01 + 9a10)sin вl
422 ^ ( 2 a 01 - 7 a 10 ) cos Д + ( 7 a 01 + 2 a 10 ) sin Д
r^s +
J
+
1 f ( 4 a 20
- 8 a10a 0J cos в - ( 3 a 2 + 4 a10a 0j - 5 a 2 ) sin в
8x2 ^ ( - 5 a 2 + 4 a10a01 + 3 a 2 ) cos в + ( 8 a10a 0j - 4 a 2 ) sin в ?
rs2
где в = в ( t, Ц, 0 ) = (1 + Ц ) t + 0 .
С учетом 1 -го уравнения системы (2) и Xj = z, запишем полученные приближенные решения уравнения (1):
z i
r + ~7=1
22 1
[ ( a01 + 2 a 0) cos в - ( 2 a 0j - a{ 0) sin в ] rs +
48 2
sin ( 3 в ) • r3
-
+ 8?2 ( 2 cos в + sin в ) r3 + 1 [( a 20
-
a 02)cos 2 в - an sin 2 в ] r 2 s +
+ ( a 20 + a 02 ) r 2 s + [ ( - 9 a 01 + 2 a{ 0) cos в - ( 2 a01 + 9 a 10) sin в ] rus +
+ 8?2 [( 4 a20 - 8 ^ ^01 ) cos в - ( 3 a 2 + 4 a10a 0, - 5 a 01 ) sin в ] rs 2.
Учитывая, что уравнение (1) автономное, z(t, s, 0) в (16) - приближенное решение этого уравнения, то приближенным решением уравнения (1) также будет z (t + C, s, 0), где C e R, в = в (t + С,ц,0 ) = (1 + ц )(t + C) + 0.
Таким образом, мы получили двухпараметрическое семейство приближенных решений уравнения (1).
Список литературы Нахождение периодических решений уравнения колебаний математического маятника
- Вайнберг М. М., Треногин В. А. Теория ветвления решений нелинейных уравнений. - М.: Наука, 1969. - 528 с.
- Кочуров В. В. Модельный пример бифуркации Андронова-Хопфа // Механика и процессы управления: сб. науч. тр. - Ульяновск: УлГТУ, 2004. - С. 37-40.
- Треногин В. А. Периодические решения и решения типа перехода абстрактных уравнений реакции-диффузии // Вопросы качественной теории дифференциальных уравнений: сб. науч. тр. - Новосибирск: Наука. Сиб. отделение, 1988. - С. 134-140.