О противоречии, возникающем при релятивистском описании волны де Бройля

Показано, что волновая гипотеза де Бройля противоречит СТО. Так релятивистская длина волны де Бройля движущейся частицы обращается в бесконечность в сопутствующей системе отсчета, движущейся вместе с частицей, что не верно даже качественно. Это противоречие принципиальное и в рамках СТО не может быть разрешено. Противоречие разрешается в рамках теории неподвижного светоносного эфира и атомной физики Грызинского.

Движущейся частице согласно гипотезе де Бройля, как известно, можно сопоставить волну

A — h ,                                                    (1)

p где h – постоянная Планка, p – импульс частицы, которая ответственна, например, за явление дифракции частиц. Однако эта гипотеза находится в противоречии с СТО. Действительно, предположим, что в системе отсчета S , покоящейся относительно физического вакуума (эфира), движется с постоянной скоростью V дебройлевская частица массы m . Этой частице согласно СТО соответствуют релятивистский импульс p и релятивистская энергия E:

_ mV e _ me2

P ^ 1 - V 2 / e 2 ’       V1 - V 2 / e 2

и в соответств ии с фор мулой де Бройля (1) можно написать

. h1- V2/ e2

A. —                    • mV

Если на пути движущейся частицы поставить экран со щелью, то это должно проявиться в виде соответствующей дифракционной картины за экраном. Очевидно, картина не должна меняться в зависимости от того, движется наблюдатель или нет.

Однако совершенно иной будет представляться картина, если перейти в сопутствующую систему отсчета S , движущуюся вместе с частицей. В системе отсчета S частица покоится и согласно СТО импульс p ′ частицы в системе отсчета S ′ равен нулю:

_{p ′=} p - EV / c ² _{= 0.} л/1- V ² / c ²

Следовательно, согласно формуле (1) релятивистская длина волны де Бройля в сопутствующей системе отсчета S ′ обращается в бесконечность, соответственно, и вероятность прохождения частицы через щель также становится равной нулю. С точки зрения движущегося наблюдателя S ′ никакой дифракционной картины не должно наблюдаться (частица через щель не пройдет). А выше мы говорили, что дифракционная картина не должна меняться в зависимости от того, движется наблюдатель или нет. Мы получили противоречие. Это противоречие принципиальное и в рамках СТО не может быть разрешено.

Противоречие разрешается в рамках теории неподвижного светоносного эфира [1, 2]. Действительно, согласно теории неподвижного светоносного эфира импульс p ′ частицы даже в сопутствующей системе отсчета S ′ (см., например, [2]) остается конечной вели чиной, как и в системе отсчета S :

p′ = pV1-V2/c2 =mV. (5)

Соответственно отсюда длина волны де Бройля частицы в сопутствующей системе отсчета S ′ также остается конечной величиной, как и в системе отсчета S :

h

λ= mV и вероятность прохождения частицы через щель в сопутствующей системе отсчета S ′ не изменится и дифракционная картина сохранится.

Однако этот факт нельзя понять в рамках гипотезы де Бройля. Действительно, частица в сопутствующей системе отсчета S ′ покоится, следовательно, ей нельзя приписать волну в обычном понимании (волна де Бройля имеет физический смысл только в одной выделенной системе отсчета, покоящейся относительно неподвижного физического вакуума (эфира)). Это противоречие разрешается в рамках атомной физики Грызинского [3]. Действительно, согласно гипотезе Грызинского, волна де Бройля, есть не что иное, как поступательная прецессия спиновой оси движущейся частицы. (Согласно гипотезе Грызинского, всякое свободное поступательное движение частицы сопровождается прецессией спиновой оси частицы, пропорциональной кинетической энергии, спиновая ось движущейся частицы после прохождении дистанции (3) ориентируется в пространстве точно таким же образом). Если частица прецессирует в системе отсчета S , то она прецессирует и в сопутствующей системе отсчета S и прохождение частицы через надвигающуюся щель также сопровождается соответствующей дифракцией. Если, например, период T прецессии спиновой оси частицы в системе отсчета S равен:

T =

X   h л! 1 - V2 / c2

V

mV2

то и в сопутствующей системе отсчета S период прецессии T ' спиновой оси частицы согласно теории неподвижного светоносного эфира [1, 2] равен:

T' = T ^ 1 - V2 / c2 = h(1 V / c ) mV 2

.

Предположим теперь, что дебройлевская частица покоится в системе отсчета S , а щель вместе с экраном движется со скоростью V в противоположном направлении. Релятивистский импульс p и

релятивистская энергия E покоящейся частицы равны:

p = 0, E = mc2.

Следовательно, длина волны де Бройля в системе отсчета S равна X = да , а вероятность прохождения частицы через щель равна нулю (частица через щель не пройдет) и никакой дифракционной картины при этом не должно быть.

Однако совершенно иной будет представляться картина, если перейти в систему отсчета S , движущуюся вместе со щелью. В системе отсчета S частица движется со скоростью V = V в обратном направлении и согласно СТО импульс p' частицы равен:

п, = p + EV / c2 = mV p 1 - V2 / c2 V1 - V2 / c2 ,

следовательно, длина волны де Бройля равна

v h V1 - V2/c2 X =---------- mV

Таким образом, с точки зрения движущегося наблюдателя S дифракционная картина, несомненно, должна быть! Мы получили противоречие. Это противоречие принципиальное и в рамках СТО не может быть разрешено.

Противоречие разрешается в рамках теории неподвижного

светоносного эфира [1, 2] и атомной физики Грызинского [3]. Действительно, согласно теории неподвижного светоносного эфира [1, 2] импульс p ′ этой частицы в системе отсчета S ′ также равен нулю, если он равен нулю в системе отсчета S . Соответственно отсюда и длина волны λ′ де Бройля также равна бесконечности, если она равна бесконечности в системе отсчета S , и никакой дифракционной картины в системе отсчета S ′ не должно наблюдаться. Если частица не прецессирует в неподвижной системе отсчета S , то она не прецессирует и в движущейся системе отсчета S ′ . Т.е., таким образом, только в рамках теории неподвижного светоносного эфира [1, 2] и атомной физики Грызинского [3] удается адекватно и непротиворечиво описать волну де Бройля.