О температурной зависимости энергии активации процесса стеклования
Автор: Машанов А.А., Мантатов В.В., Сандитов Д.С.
Журнал: Вестник Бурятского государственного университета. Химия. Физика @vestnik-bsu-chemistry-physics
Статья в выпуске: 4, 2019 года.
Бесплатный доступ
Предлагается расчет температурной зависимости энергии активации процесса стеклования аморфных органических полимеров и неорганических стекол с привлечением уравнения Вильямса-Ландела-Ферри для времени релаксации (вязкости). Проведенные оценки находятся в удовлетворительном согласии с экспериментом. Обсуждается природа зависимости процесса стеклования. В рамках модели делокализованных атомов резкий рост энергии активации в области стеклования объясняется возрастанием потенциала конфигурационного изменения структуры при охлаждении стеклообразующего расплава.
Стеклование, вязкость, время релаксации, энергия активации, аморфные органические полимеры, делокализация атомов, стеклообразующий расплав
Короткий адрес: https://sciup.org/148317787
IDR: 148317787 | DOI: 10.18101/2306-2363-2019-4-47-54
Текст научной статьи О температурной зависимости энергии активации процесса стеклования
Машанов А. А., Мантатов В. В., Сандитов Д. С. О температурной зависимости энергии активации процесса стеклования// Вестник Бурятского государственного университета. Химия. Физика. 2019. Вып 4. С. 47–54.
Природа перехода аморфного вещества из жидкого (высокоэластического) в стеклообразное состояние остается одной из нерешенных проблем. Стеклование жидкости тесно связано с повышением вязкости при охлаждении расплава. При этом энергия активации процесса стеклования, как правило, совпадает с энергией активации вязкого течения (времени релаксации) в области перехода жидкость-стекло.
ВЕСТНИК БУРЯТСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО УНИВЕРСИТЕТА.
Температурная зависимость вязкости простых маловязких жидкостей типа ацетона успешно описывается уравнением Я.И. Френкеля [1]
f и n - no expl —
V RT c постоянной энергией активации U = const. Здесь η0 — предэкспоненциаль-ный множитель, R — газовая постоянная. Однако для стеклообразующих расплавов в формуле (1) энергия активации в области стеклования довольно сильно зависит от температуры: U = U(T). В связи с этим предложены эмпирические уравнения вязкости, которые в неявном виде учитывают эту зависимость U(T). Среди них широкое распространение получило соотношение ВЛФ (Вильямса-Ландела-Ферри) [2, 3]
In aT — — C 1
T - T g
T — T g + c 2 ,
n _ t ( t ) ~ n ( T ) a T — TT g ) - ПЙ ’
где С 1 и С 2 — эмпирические постоянные, T g — температура стеклования, τ — время релаксации. Оправданность этого уравнения показана во многих работах для различных стеклующихся систем [2-4].
Ранее был предложен вывод этого выражения без конкретизации функций τ ( Т ) и η ( Т ) [5]
In aT =
( A 2 )
—
( B
T - Tg
A
J T — T g +bTg V B
,
d ln n
= - d(T / Tg )
,
t — T g
^_ 1 d 2 In n
” 2 9 ( T / T g ) 2
,
T — T g
Было использовано разложение в ряд функции ln η ( Т ) вблизи T g по малому безразмерному параметру X = ( T — Tg^Tg [5].
Таким образом, постоянные уравнения ВЛФ (2) приобретают физический смысл, выражаясь через производные А и B
C - . (6)
C — AT
-
2 BT g .
Настоящая работа посвящена оценке температурной зависимости энергии активации процесса стеклования U ( T ) с привлечением данных о параметрах уравнения ВЛФ С 1 и С 2 .
Расчет температурной зависимости энергии активации стеклования с помощью уравнения Вильямса-Ландела-Ферри
Легко убедиться в том, что уравнение ВЛФ (2) алгебраически выводится из известного соотношения Фогеля-Фульчера-Таммана [4]
(
П = П о exp
V
T - To )
,
где эмпирическая постоянная В o имеет размерность температуры и измеряется в кельвинах. При этом их параметры оказываются связанными равенствами
B o = C 1 C 2 , T o = T g - C 2 .
Из сравнения формул для вязкости (1) и (8), полагая в них предэкспоненци-альные множители равными, получаем следующую зависимость энергии активации вязкого течения от температуры
и = B o RT-
.
T - T o
Поскольку для многих аморфных полимеров и неорганических стекол известны значения параметров уравнения ВЛФ С 1 и С 2 [2-4], с помощью выражений (9) и (10) целесообразно перейти от зависимости (11) к величине U ( T ) как функции этих параметров
C 1 C 2 RT
T - T g + C 2
.
Из данного равенства вытекает простое соотношение для расчета энергии активации процесса стеклования U g = U ( T g ) при температуре стеклования T = T g
U g = C i RT g .
Для листового (оконного) силикатного стекла, например, С 1 и T g равны, соответственно [6]: С 1 = 36 и T g = 807 К, откуда имеем (R = 8.3 Дж/(моль.К)): U g = 241 кДж/моль. Методы релаксационной спектрометрии [4, 6] для этого стекла приводят практически к такому же значению U g = 242 кДж/моль. Для полиизобутилена ( T g = 202 К, С 1 = 38) и натурального каучука ( T g = 300 К, С 1 = 38) значения U g , равные, соответственно, 64 кДж/моль и 95 кДж/моль, также согласуются с данными, полученными методами релаксационной спектрометрии [6].
Известно, что многие стеклующиеся системы переходят из жидкого в твердое стеклообразное состояние практически при одной и той же вязкости η g ≈ const ≈ 1012 Па·с (приближенное правило постоянства вязкости при T g ). Высокотемпературный предел вязкости η 0 ≈ η(T → ∞) также оказывается в первом приближении постоянным η 0 ≈ const ≈ 10-3,5 Па·с. Поэтому энергию активации при температуре стеклования U g = U ( T g ) можно оценить по формуле (1) при T = T g , η g ≈ η ( T g ) ≈ 1012 Па·с и η 0 ≈ 10 -3,5 Па·с [4]
U g
( n ^
= In- g RT
V По)
g
36 RT g ,
что практически совпадает с соотношением (13).
Следовательно, слабая зависимость параметра уравнения ВЛФ С1 от природы стекол: С1 ≈ const ≈ 35–40 (табл. 1) [2, 4] объясняется приближенным постоян- ством вязкостей ηg и η0:
C 1
= In f n
V П о )
Таким образом, для расчета U ( T ) в области стеклования по формуле (12) необходимо знать значения трех величин: C 1 , C 2 и T g . Данные о параметрах уравнения ВЛФ C 1 и C 2 , а также о температуре стеклования T g , для многих аморфных органических полимеров имеются в книге Ферри [2], а для неорганических стекол — в монографии Сандитова и Бартенева [4]. Один из способов определения C 1 и C 2 описан в этой книге [4, c. 86].
Таблица
Параметры уравнения ВЛФ (2) и энергия активации процесса стеклования при T = T g для аморфных органических полимеров и неорганических стекол (использованы данные [2, 4])
№ |
Аморфные вещества |
T g , К |
C 1 |
C 2 , К |
U g |
кДж/моль |
|||||
1. |
PbO — SiO 2 |
||||
PbO, мол. % 42.07 |
711 |
36 |
250 |
212 |
|
2. |
Na 2 O — B 2 O 3 |
||||
Na 2 O, мол. % 2.8 |
544 |
29 |
130 |
131 |
|
3. |
Листовое стекло |
807 |
36 |
305 |
241 |
4. |
Полиизобутилен |
202 |
38 |
104 |
64 |
5. |
Поливинилацетат |
305 |
38 |
104 |
96 |
6. |
Полиуретан |
238 |
36 |
33 |
71 |
7. |
Натуральный каучук |
300 |
38 |
54 |
95 |
U g — расчет по формуле (13).
На рис. 1 приводится температурная зависимость энергии активации процесса стеклования для листового силикатного стекла. Кривая — расчет по формуле (12), а точки — экспериментальные данные. Экспериментальные точки получены из данных о вязкости lg η ( T ) с помощью уравнения (1), из которого следует
U = 2.3 RT [lgn(T) - lgno ]
Как видно, точки ложатся на расчетную кривую, что фактически подтверждает хорошую применимость формулы ВЛФ. Аналогичные графики U — T построены нами для ряда органических аморфных полимеров (см., например, для поливинилацетата рис. 2).

Рис. 1. Температурная зависимость энергии активации стеклования U(Т-T g ) для листового силикатного стекла. Точки — экспериментальные данные, кривая — расчет по формуле (12).

Рис. 2. Температурная зависимость энергии активации стеклования U(Т-T g ) для поливинилацетата. Точки — экспериментальные данные, кривая — расчет по уравнению (12).
В табл. 1 для некоторых стекол и полимеров приводятся значения параметров ( C 1 , C 2 и T g ), входящих в соотношение (12), а также величина U g , рассчитанная по формуле (13).
О природе зависимости U ( 7 )
Основные закономерности процесса стеклования в качественном отношении оказываются одинаковыми для подавляющего большинства аморфных веществ независимо от их природы: для неорганических стекол, аморфных органических полимеров, металлических аморфных сплавов, водных растворов, халькогенидов, что подтверждается наличием в области стеклования универсальных уравнений и правил [4-7].
Исходим из представления о том, что физической причиной резкого повышения энергии активации процесса стеклования с понижением температуры является конфигурационное изменение структуры стеклообразующего расплава.
В рамках модели делокализованных атомов [8, 9] у стеклообразующих жидкостей энергия активации процесса стеклования (вязкого течения) в уравнении (1) представляет собой сумму двух слагаемых
U = U. + Us (T) ,
где U » — потенциал перехода кинетической единицы (атома, молекулы) в новое локальное положение, U s ( T) — потенциал конфигурационного изменения структуры, который является функцией температуры,
U s ( T ) = RT ex.
AS e
RT
Здесь A E e — энергия делокализации атома (его предельного смещения из локального равновесного положения). Делокализация атома обусловлена перегруппировкой соседних частиц (флуктуацией ближнего порядка) и отражает локальное конфигурационное изменение структуры.
При повышенных температурах RT >> A E e потенциал конфигурационного структурного изменения равен нулю U s ( T ) = 0 и уравнение вязкости (1) с учетом (21) и (22) переходит в обычную аррениусовскую (френкелевскую) зависимость с постоянной энергией активации U = U »
U- ) п = ПоехР| I •
С этой точки зрения величина U в оказывается высокотемпературным пределом энергии активации вязкого течения.
При низких температурах, в области стеклования, энергия делокализации атома A E e становится сравнимой с энергией тепловых колебаний решетки (~ 3 RT) и относительное число делокализованных атомов ( N e /N) , ответственных за текучесть выше T g , существенно уменьшается по закону exp( -A s / kT ) [9]. Структура расплава уплотняется и для активационного перескока атома в новое положение требуется предварительное локальное конфигурационное изменение («разрыхление») структуры вблизи него: потенциал конфигурационного структурного изменения U s ( T) резко возрастает. Этим объясняется практически экспоненциальный рост энергии активации текучести в области стеклования.
Идея разделения энергии активации текучести на две составляющие была высказана Я. И. Френкелем [1]. Дальнейшее развитие она получила в работах Филиповича [10] и Немилова [11]. При более строгом подходе под U ( T) следует понимать свободную энергию активации, как это принято в классических работах Эйринга [12].
Таким образом, конфигурационное изменение структуры, которое описывается в рамках модели делокализованных атомов, оказывается ответственным за температурную зависимость энергии активации процесса стеклования (вязкого течения) в области перехода из жидкого (высокоэластического) состояния в стеклообразное.
Заключение
Для аморфных органических полимеров и неорганических стекол рассмотрены способы расчета температурной зависимости энергии активации процесса стеклования U ( T ). Данная зависимость U ( T ) удовлетворительно описывается вблизи T g с привлечением известного уравнения Вильямса-Ландела-Ферри для вязкости (времени релаксации). В рамках модели делокализованных атомов резкий рост энергии активации в области стеклования объясняется возрастанием потенциала конфигурационного изменения структуры при охлаждении стеклообразующего расплава.
Работа выполнена при финансовой поддержке Министерства науки и высшего образования РФ (грант № 3.5406.2017/8.9).
Список литературы О температурной зависимости энергии активации процесса стеклования
- Френкель Я. И. Кинетическая теория жидкостей. — М.-Л.: Изд-во АН СССР, 1945. — 279 с.
- Ферри Дж. Вязкоупругие свойства полимеров. — Изд-во ИЛ, 1963. — 535 с.
- Williams M. L., Landel R. F., Ferry J. D. The temperature dependence of relaxation mechanisms in amorphous polymers and other glass-forming liquids // J. Amer. Chem. Soc. — 1955. — V. 77, № 14. — P. 3701-3707.
- Сандитов Д. С., Бартенов Г. М. Физические свойства неупорядоченных структур. — Новосибирск: Наука, 1982. — 261 с.
- Сандитов Д. С., Разумовская И. В. Новый подход к обоснованию уравнения Вильямса-Ландела-Ферри // Высокомолек. соед. Сер. А. — 2018. — Т. 60, № 2. — С. 110115.
- Бартенев Г. М., Сандитов Д. С. Релаксационные процессы в стеклообразных системах. — Новосибирск: Наука, 1986. — 238 с.
- Ростиашвили В. Г., Иржак В. И., Розенберг Б. А. Стеклование полимеров. — Л.: Химия, 1987. — 197 с.
- Сандитов Д. С. Модель делокализованных атомов в физике стеклообразного состояния // Ж. экспериментальной и теоретической физики. — 2012. — Т. 142, Вып. 1(7). — С. 123-137.
- Сандитов Д. С., Ожован М.И. Релаксационные аспекты перехода жидкость-стекло // Успехи физических наук. — 2019. — Т. 189, № 2. — С. 113-133.
- Филипович В. Н. Вакансионно-диффузионная теория вязкости стекол // Физика и химия стекла. — 1975. — Т. 1, № 3. — С. 256-264.
- Немилов С. В. Валентно-конфигурационная теория вязкого течения переохлажденных стеклообразующих жидкостей и ее экспериментальное обоснование // Физика и химия стекла. — 1978. — Т. 4, № 2. — С. 129-148.
- Глесстон С., Лейдлер К., Эйринг Г. Теория абсолютных скоростей реакций. — М.: Изд-во ИЛ, 1948. — 583 с.