Определение критических напряжений потери устойчивости для короткого стержня коробчатого сечения из упругопластического материала
Автор: Баранов Михаил Васильевич
Журнал: Космические аппараты и технологии.
Рубрика: Космонавтика
Статья в выпуске: 1 (3), 2013 года.
Бесплатный доступ
Критические напряжения находятся из условий минимума потенциальной энергии системы с использованием уравнения Эйлера вариационной задачи. Получены конечные формулы для случаев осевого и внецентренного сжатия. Приведен порядок расчета. Показано, что расчетные и экспериментальные данные для опорных кронштейнов ракеты-носителя «Космос-3М» дают хорошие совпадения.
Внецентренное сжатие, упругопластическое деформирование, вариационная задача
Короткий адрес: https://sciup.org/14117285
IDR: 14117285
Текст научной статьи Определение критических напряжений потери устойчивости для короткого стержня коробчатого сечения из упругопластического материала
1 Несущая способность опорных кронштейнов ракеты-носителя «Космос-3М» определяется сечениями, представляющими замкнутую прямоугольную коробку. Материал кронштейна – литейный алюминиевый сплав АЛ23-1. Проведенные эксперименты показали, что потеря устойчивости происходит, когда материал кронштейна работает в упругопластической стадии деформирования.
В качестве расчетной схемы может быть принят короткий стержень коробчатого сечения в условиях внецентренного сжатия при следующих предположениях:
-
- напряжения во всех точках сечения превосходят предел упругости;
-
- потеря устойчивости происходит при увеличении сжимающей нагрузки, то есть в сечении отсутствуют зоны разгрузки;
-
- диаграмма σ i (ε i ) совпадает с диаграммой σ(ε);
-
- до потери устойчивости для сечения в целом справедлива гипотеза Гирхгофа-Лява.
Критические напряжения потери устой- чивости находятся из условия минимума потенциальной энергии системы с использованием уравнения Эйлера вариационной задачи [1]
аг d ( аг) d- Г аг) , -----7 ^-- Т --~ — 0. а^ dx\^ J dxAd^ J

■J ИССЛЕДОВАНИЯ
ПАуКО-Ж ГРАДА
Омин
Рис. 1
где Г - потенциальная энергия на единицу длины системы вдоль оси Х (рис. 1).
Грани стержня рассматриваются как пластины:
-
- в плоскости, параллельной XOY , - а х b х h 1 ;
-
- в плоскости, параллельной XOZ , - а х bхh 2 .
Потенциальная энергия элементарного участка dx может быть представлена в виде
Г = Г + Г2, (2)
Для упругопластической зоны по теории
деформации при р = 0,5 значения изгибающих
M^D <рс-

где
и крутящих моментов запишутся как [2]

■ 2 W
2 , Х У д 2W1 ду2 ,
где

(2 ‘ )
χ
χ xy
д 2 W 1 ∂ x ∂ y
(3‘)
- потенциальная энергия элементарного участка dx пластины а х с (без учета влияния поперечных сил);
для плоскости XOY .
Аналогичные выражения для Мх , Mz и Hxz могут быть записаны для плоскости XOZ , где

(2")
χ x
-
д 2 W 2
дх 2
, X.
д 2W2 дz2 ,
χ
xz
д 2 W2 ∂ x ∂ z.
- потенциальная энергия элементарного участка дх пластины а х с .
Принимаем, что до момента потери устойчивости в гранях стержня реализуется одноосное напряженное состояние.
Тогда

Подставив в систему (3) выражения (3 ' ) и (5), получим

В системах (3) и (6)
Eh 3 ECEK
D — 9 ; ф с = %; ф K = E; ;
E C — % - секущий модуль;
E K
– касательный модуль.
Закон распределения напряжений по граням, параллельным плоскости ХОZ :

Учитывая эти обозначения, после подстановки (6) и (3 ' ) в выражения (2 ' ) и (2 " ) имеем:


а:ГГ, 1 + 3 ^ ( а2гН
V 2 о; (ar J


Функции прогибов пластин принимаем в виде


Условие равенства углов поворота по ребрам запишется как
S W j |
= S W z |
|
S y |
S z y — 0 |
x — 0 |
(9 ' )
Тогда f2 = f1∙c/b. (10)
Введем обозначения:
т-т>х
/(л-) = /Г8т------ а
Ду) = sm—^; о
(10 ' )
Тогда j (z) = sin----;

U ИССЛЕДОВАНИЯ
Havko-
Ж ГРАДА
Потенциальная энергия деформации элементарного участка стержня
EJ
f d 2 f ( y )
dy 2
dy + hУь^ • k 2 • c f ( z ) d-JTz1 • dz = / h 1 0 dz z
Г = D ie М f " ( x )]2 • J f 2( y ) • dy +
_ 0
+ f ( x )• J '"( x ) J f ( y )•
+ hV
/i f
c
b
+
0 [
dy
• dy + ^
f df ( y ) 2
J 0 [ dy ]
^^ •_ j D 1 C
c
h 2 3
h 3 • k 2 J f 2( z ) dz +
dZZy ) • dy + dy 2
d ^ f i z ! . dz dz 2
h3 k -J
h
• dy + 7h3
+
d2 f ( z ) 12 dz 2
• dz
cc df ( z ) J [ dz
b
-Г- J f ^ y ) • dy +
2 0
Здесь ф = 0,25 + 0,75^ K /ф.
+
12 . dz
^^^^e
Уравнение Эйлера (1) может быть преобразовано к виду
дГ d
дГ
d 2
дГ
дf ( x ) dx _9f '( x ) ] dx _df "( x )_
= 0.
Найдя величины
дГ d
дГ
d2
дГ
df ( x ) ’ dx _ J ( x ) ] ’ dx 2 _ дf ( x ) ]
из уравнения (12) с учетом (10 ‘ ) и подставив их в выражение (13), после некоторых преобразований получим уравнение
f'(x) + v • f"(x) + rf(x),
где
r =----- tXJ
•EJ;
v =
g^ h1
tEJ [ D1C
•EJ +XJ -XJ ;
2 4
;
XJ
f Г d2 f ( y ) 0 _ dy y
2 ,3 / c Г dy + /v •k 2 J ' / h1 0 [
= j df ( y ) 2
J 0 [ dy ]
h 2/ /h
d2 f ( z ) dz 2
dz =
4 ;
3 / c dy + Jh3 •k2 •J '
/ 1 0 [
J ( z ) 1 2 dz
dz =
2 ;
b
XJ =^ J f 2( y ) • dy +
5 2 0
c
4 • 1 h
1 — 5 n2 + 1 ----
2 n2
Учитывая (10 ‘ ), уравнение (14) быть преобразовано к виду
Решением этого уравнения будет
D g = -JC. •л
где
а =
P =
Y =
3 3 / , 1 + h 713 • k 3
/ h 1
может
I •₽ + 2y ,(16)
b
XJ = J f 2 ( y ) • dy +
1 0
3 / c h7^ • k2 J f 2(z) • dz =
/ h 1 0
3 • h 2/ h
, 3 ;
1 +
+ k 2 h 2
+5+ k3 h 2 2
+5+ k3 h 2

2 n 2
1 — 5 n 2 + 1
• k
•
n 2 + 1 n 2
•
n 2 + 1 n 2
^ (17)
Обозначив m- = к , найдем минимум о:
d g D1C 2/
— = —1C •n / 7 • 2k • ф • а d к h! /Ъ2 [
^^^^M
4 •e = 0, к3
отсюда
X 4 =-в-, ф-а
X 2
\ ф-а
1. Определяются к ; а 1 ; в 1 ; Y 1 при 3 = 1:

Подставив (19) в (17), получим

Таким образом,

где K = 2 ф C ^д/ф-д/а-Р + yj , а, в, Y — величины, зависящие от соотношения геометрических параметров сечения ( K = c / b ; h 2/ h 1) и степени неравномерности загружения сечения 3 (17).
Введем коэффициент, учитывающий зависимость критических напряжений потери устойчивости от степени неравномерности загружения сечения 3 :
а 1 |
h 2 3 1+ /А3 k h 1 |
1 + h 2Z - к3 h 1 |
|
в 1 |
h 2 1 = 1 + ./ h 1 3 /к . |
1 + h 2/- к3 ’ h 1 |
|
Y 1 |
h 2 3 _1 +,/ h , 3 к |
. 1 + h 2/ - к3 h 1 |
-
2. Задаваясь значением по формуле (21) отношение рого это значение σ является
-
3. По графику определяется σкр для конкретного b / h 1.
Строится график σкр = f ( b / h 1).

K с
2^
С 3= 1


1 -3 п 2 + 1
1 + hV^k3 3 h 1
. (22)
Несущая способность стержня: при 3 = 1


при 3 ^ 1
Р з, 1 = Р 3= 1
1 + 3
•--------------------------
.
2 - Kс
σ > σПЦ, найдем b h , для кото критическим.
Порядок расчета: исходные данные h 1; h 2; b ; c. Диаграмма сжатия σ i = f (ε i ).
-
5. K σ определяется по формуле (22).
-
6. Запас устойчивости .
-
7. Несущая способность определяется по формуле (23) или (24).
^а ' ®max
Используя вышеприведенные формулы, был проведен расчет для двух вариантов исполнения опорного кронштейна: из материалов АЛ23-1 и АЛ27-1 [3]. Принятые в расчете диаграммы σ(ε) приведены на рис. 2.
Геометрические параметры и величины, определяемые этими параметрами, по двум расчетным сечениям приведены в табл. 1.
Зависимости σкр от b / h для рассмотренных вариантов сечений и материалов приведены на рис. 3.
Несущая способность определяется сечением V и равна 83 т для АЛ23-1 и 80 т для АЛ27-1.
Таблица 1
Материал |
Сечение |
h 1, мм |
h 2, мм |
c , мм |
b , мм |
k |
α |
β |
γ |
АЛ27-1 |
IV |
10 |
10 |
108 |
158 |
0,683 |
1 |
1,865 |
1,270 |
V |
10 |
10 |
80 |
108 |
0,740 |
1 |
1,670 |
1,235 |
|
АЛ23-1 |
IV |
12 |
10 |
108 |
158 |
0,683 |
0,965 |
1,590 |
1,160 |
V |
12 |
10 |
80 |
108 |
0,740 |
0,958 |
1,445 |
1,130 |

Рис. 2
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 b/h
Рис. 3
Экспериментальной проверке подвергались кронштейны из АЛ23-1.
Несущая способность этих кронштейнов была в пределах 85–100 т. Превышение экспериментальных значений несущей способности над расчетными объясняется проведением расчетов по минимальным толщинам.
Список литературы Определение критических напряжений потери устойчивости для короткого стержня коробчатого сечения из упругопластического материала
- Кан С. Н. Строительная механика оболочек. М.: Машиностроение, 1966
- Вольмир А. С. Устойчивость деформируемых систем. М., 1969.
- Технический отчет 33-436. КБПМ. 1967