Оптимизация распространения мод для излучателя оптических вихревых пучков на основе микрокольцевого резонатора
Автор: Бакирова Л.И., Воронков Г.С., Любопытов В.С., Степанов И.В., Кутлуяров Р.В., Грахова Е.П., Багманов В.Х.
Журнал: Инфокоммуникационные технологии @ikt-psuti
Рубрика: Линии связи и волоконно-оптические технологии телекоммуникаций
Статья в выпуске: 4 (84) т.21, 2023 года.
Бесплатный доступ
Световые пучки с орбитальным угловым моментом, обладают уникальными свойствами, которые делают их ценными для исследований и практического применения. От революции в технологиях связи до передовой микроскопии и возможностей квантовых вычислений - эти лучи продолжают стимулировать инновации и открывать новые горизонты в оптике и фотонике. В данной работе исследуется зависимость мощности потока излучения оптического вихревогопучка от геометрии излучающей структуры. В качестве излучателя оптического вихревого пучка используется микрокольцевой резонатор с периодической структурой. В нашем исследовании оптимизация ширины кольцевого волновода приводит к увеличению мощности потока излучения до 30% для резонансной длины волны 1563 нм. Чтобы проанализировать, как моды шепчущей галереи распределяются в поперечном сечении кольцевого волновода, мы увеличили ширину последнего с 400 нм до 500 нм. Предложенный подход может быть применен к излучающим микрокольцевым резонаторам в различных приложениях.
Оптический вихревой пучок, микрокольцевой резонатор, моды шепчущей галереи, орбитальный угловой момент, фотонная интегральная схема
Короткий адрес: https://sciup.org/140306005
IDR: 140306005 | DOI: 10.18469/ikt.2023.21.4.05
Текст научной статьи Оптимизация распространения мод для излучателя оптических вихревых пучков на основе микрокольцевого резонатора
Микрокольцевые резонаторы (МКР) являются одним из наиболее важных и незаменимых элементов при разработке фотонных интегральных схем (ФИС) [1]. Они имеют ряд преимуществ по сравнению с другими устройствами, таких как высокая добротность, малая занимаемая площадь, высокая эффективность и гибкость манипулирования светом, а также возможность использования в сенсорных системах [2‒4]. МКР может быть использован в качестве биосенсоров для медицинской диагностики, электрооптических модуляторов, для применения в нелинейной и квантовой фотонике и т.д. [5]. Более того, МКР нашел свое применение и в области генерации структурированных лучей. В частности, это относительно простая и эффективная структура для излучения и детектирования световых пучков, несущих орбитальный угловой момент (ОУМ), и также называемых оптическими вихревыми пучками [6; 7]. Такие МКР, специально разработанные для работы с ФИС вне плоскости, способны генерировать вихревые пучки над устройством в свободном пространстве (out-of-plane) [8]. Кроме того, МКР на основе ФИС, благодаря своей компактности, могут заменить традиционные спиральные фазовые пластины и пространственные модуляторы света при генерации ОУМ в маломодовых волокнах [9].
Излучающий МКР представляет собой кольцевой волновод с элементами решетки для излучения вихревого пучка. В одном из фундаментальных исследований был предложен компактный интегральный излучатель ОУМ на основе МКР с угловыми решетками [10]. Полное внутреннее отражение света в кольцевом волноводе МКР вызывает появление мод шепчущей галереи (МШГ), что приводит к излучению вихревого пучка [11]. МШГ ‒ это тип волн, которые могут распространяться вдоль искривленных поверхностей [12]. В работе [10], авторы используют угловую решетку, нанесенную на внутреннюю поверхность кольца, для направления вихревых пучков в свободное пространство. Световая волна рассеивается элементами решетки, и энергия частично отклоняется в направлении, где наблюдается конструктивная интерференция. Поскольку волновод изогнут в форме круга и поддерживает МШГ, то, согласно принципу Гюйгенса, волновой фронт излучаемого света должен отклоняться в азимутальном направлении φ и представлять собой спираль. Именно поэтому, такой пучок будет переносить ОУМ.
Преимущества использования МКР для излучения вихревых пучков были показаны во многих исследованиях [10; 13; 14]. МКР компактны и просты в изготовлении, в частности, на кремниевых фотонных платформах, что обеспечивает простое и экономически эффективное решение для интегрированных оптических систем [15]. Однако, при распространении вихревого пучка в свободном пространстве важно получить минимально возможный угол расходимости [16] и максимальную мощность потока излучения. В данной работе предлагается рассмотреть эффективность излучения МКР, предназначенного для генерации оптических вихревых пучков.
Оптимизация и моделирование излучателя
В нашей предыдущей работе [17] мы предложили алгоритм оптимизации излучающего МКР на основе условия критической связи. Ширина кольцевого волновода в этом случае была равна . Такие резонаторы на основе кольцевого волновода способны пропускать свет с определенным порядком ОУМ. Однако, для обеспечения эффективного удержания света и контроля излучения необходимо тщательно продумать ширину волновода. Увеличивая ширину кольцевого волновода, можно настроить моды резонатора таким образом, чтобы они оставались в пределах волновода и при этом обеспечивали контролируемое излучение [18]. На рисунках 1, 2 показано поперечное сечение кольцевого волновода при различной ширине от 400 нм до 500 нм. Моделирование проводилось в программе Аnsys Lumerical MODE, которая позволяет анализировать направляющие структуры. Можно заметить, что при ширине кольцевого волновода 400 нм МШГ выходят с бо- ковых сторон кольца, а при увеличении ширины до 500 нм достигается минимизация потерь.
а)
б)

Рисунок 1. Распределение мощности в кольцевом волноводе шириной 400 нм ։ а) в це нтре отверстия; б) между отверстиями.
v
a)

x [microns]
Рисунок 2. Распределение мощности в кольцевом волноводе шириной 500 нм: a) в центре отверстия; б) между отверстиями.


Длина волны, нм
Рисунок 3. Изменение коэффициента передачи для МКР_2 в зависимости от: а) ширины подводящего волновода; б) угла изгиба подводящего волновода.
а)
a)
б)

Рисунок 4. Вид сверху: а) МКР_1; б) МКР_2
В работе [17], мы оптимизировали параметры излучающего МКР с шириной кольцевого волновода 400 нм следующим образом։ ширина подводящего волновода wfeedwvg = 340 нм, угол изгиба подводящего волновода в схеме «pulley-coupling» Θ = 20° [19] (обозначим его МКР_1). Далее, используя тот же алгоритм, мы оптимизировали МКР_2 при ширине кольцевого волновода 500 нм. Для определения величины потерь во всем кольцевом волноводе Aring была использована методика, описанная в работе [4]. Чтобы определить амплитудный коэффициент передачи кольцевого волновода Tring мы моделируем ¼ часть кольца Tqring , а затем полученное значение возводим в четвертую степень.
Таким образом, условие критической связи для излучателя ОУМ может быть выражено как:
qring где t ‒ амплитудный коэффициент передачи на сквозном порту направленного ответвителя МКР.
Мы получили следующие оптимизированные геометрические параметры для МКР_2, (рисунок 3): ширина подводящего волновода wfeedwvg= 370 nm, угол изгиба подводящего волновода Θ = 55 °. Зазор между кольцевым и подводящим волноводами был выбран gap=150 нм (дальнейшее уменьшение зазора было бы сопряжено с технологическими сложностями при его изготовлении). Остальные параметры приведены в таблице 1, а вид сверху МКР_1 и МКР_2 показан на рисунке 4.
Таблица 1. Параметры МКР_1 и МКР_2
Наименование параметра |
Значение |
|
МКР_1 |
МКР_2 |
|
Ширина подводящего волновода |
340 нм |
370 нм |
Угол подводящего волновода |
20° |
55° |
Ширина кольцевого волновода |
400 нм |
500 нм |
Радиус кольца (средний) |
5,5 мкм |
|
Количество отверстий |
63 |
|
Глубина отверстий |
70 нм |
|
Диаметр отверстий |
150 нм |
|
Высота кольцевого волновода (Ѕі) |
220 нм |
|
Толщина ЅіО 2 |
5 мкм |
|
Толщина подложки (Ѕі) |
2 мкм |
Таблица 2. Распределение интенсивности в зависимости от ширины кольцевого волновода
-
1) Длина волны, нм
-
2) Мощность потока излучения (а.е.)
-
3) Порядок ОУМ
1529,64 33,06 13
1545,99
33,78
1562,7
25,11
Распределение интенсивности на расстоянии 5 мкм (МКР_1)



-
1) Длина волны, нм
-
2) Мощность потока излучения (а.е.)
-
3) Порядок ОУМ
1529,25
40,43
1546,39
38,903 9
1563,93
36,919
Распределение интенсивности на расстоянии 5 мкм (МКР_2)

Мы рассчитали мощность потока излучения для различных резонансных длин волн в оптимизированном МКР с помощью метода конечных разностей во времени (Finite Difference Time Domain, FDTD) в программе Ansys Lumerical 2020 R2.4. Результаты представлены в таблице 2.
Видно, что при ширине кольцевого волновода 400 нм пучок, переносящий ОУМ, расходится очень быстро. При ширине кольцевого волновода 500 нм мы уменьшили выход энергии с боковых сторон кольцевого волновода, направив луч вертикально вверх. В работе [20] авторы предлагают интегрировать металлические зеркала под кремниевую пленку для повышения эффективности оптической мощности. Чтобы минимизировать угол расхождения и повысить эффективность излучения оптического вихревого пучка, в исследовании используется отражающий элемент. Он отражает распространяющиеся компоненты, излучаемые на подложку, обратно в воздух. Отраженный луч далее интерферирует с исходным лучом, формируя вихревой пучок с высокой эффективностью. В нашей работе мы рассмотрели возможность увеличения мощности потока излучения и уменьшения угла расходимости за счет оптимизации геометрических параметров кольца.
Заключение
Мы исследовали влияние ширины кольцевого волновода на распространение мод шепчущей галереи, что, в свою очередь, влияет на мощность выходного излучения пучка. Результаты показали, что такой подход приводит к значительному увеличению мощности потока излучения, причем в ближней зоне до 30%. При этом ширина кольцевого волновода была изменена с 400 нм до 500 нм, чтобы повлиять на распределение мод шепчущей галереи в поперечном сечении волновода. Это демонстрирует потенциал предложенного метода для эффективного управления плотностью потока мощности. Такие результаты свидетельствуют о том, что метод может быть полезен в приложениях, требующих точного контроля и увеличения плотности потока мощности, например, при освещении и высокоточном зондировании с использованием микрополостей с модами шепчущей галереи.
Исследование выполнено в рамках работ по государственному заданию Минобрнауки России для Уфимского университета науки и технологий (соглашение № 075‐03‐2024‐123/1 от 15.02.2024 г.) в молодежной научно-исследовательской лаборатории Евразийского научно-образовательного центра «Сенсорные системы на основе устройств интегральной фотоники».
Список литературы Оптимизация распространения мод для излучателя оптических вихревых пучков на основе микрокольцевого резонатора
- Silicon photonic microring resonators: a comprehensive design-space exploration and optimization under fabrication-process variations / A. Mirza [et al.] // IEEE Transactions on Computer-Aided Design of Integrated Circuits and Systems. 2022. Vol. 41, no. 10. P. 3359-3372.
- Silicon photonic micro-ring resonators for chemical and biological sensing: a tutorial / P. Steglich [et al.] // IEEE Sensors Journal. 2022. Vol. 22, no. 11. P. 10089-10105.
- Fallahi V., Kordrostami Z., Hosseini M. Sensitivity and quality factor improvement of photonic crystal sensors by geometrical optimization of waveguides and micro-ring resonators combination // Scientific Reports. 2024. Vol. 14, no. 1. P. 2001.
- Design and modeling of a fully integrated microring-based photonic sensing system for liquid refractometry / G. Voronkov [et al.] // Sensors. 2022. Vol. 22, no. 23. P. 9553.
- Bawankar Y.R., Singh A. Microring resonators based applications in silicon photonics - a review // 5th Conference on Information and Communication Technology (CICT). India, Kurnool, 2021. P. 1-6.