Применение метода термоупругости при конечно-элементном моделировании остаточного напряжённого состояния в поверхностно упрочнённых деталях
Автор: Вакулюк Владимир Степанович, Сазанов Вячеслав Петрович, Шадрин Валентин Карпович, Микушев Николай Николаевич, Злобин Андрей Сергеевич
Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc
Рубрика: Научная жизнь
Статья в выпуске: 4-1 т.16, 2014 года.
Бесплатный доступ
Показано, что если первоначальная деформация в поврхностном слое упрочнённого тела во всех направлениях будет одинакова, то возникает объёмная деформация, аналогичная задаче термоупругости. Для сравнения приведены решения задачи аналитическим способом и МКЭ, которые дали одинаковые результаты. Использование конечно-элементных моделей и расчётных комплексов позволяет решать методами термоупругости задачи распределения остаточных напряжений и для случаев, когда первоначальные деформации анизотропны. Предложен метод расчёта распределения остаточных напряжений в деталях сложной геометрической формы, подвергаемых поверхностному упрочнению, по распределению остаточных напряжений образца-свидетеля.
Остаточные напряжения, первоначальная деформация, конечно-элементное моделирование, образец-свидетель, термоупругость
Короткий адрес: https://sciup.org/148203163
IDR: 148203163
Текст научной статьи Применение метода термоупругости при конечно-элементном моделировании остаточного напряжённого состояния в поверхностно упрочнённых деталях
чальных деформаций не удовлетворяют условиям совместности Сен-Венана [2]. Следовательно, в сплошной среде эти деформации не могут быть реализованы, так как в нём могут существовать и находиться в равновесии только совместные деформации. Таким образом, после появления первоначальных деформаций в теле возникают препятствующие нарушению условий сплошности силы, составляющие само-уравновешенное поле собственных напряжений. Такие напряжения называются остаточными и им соответствуют деформации, которые измеряются на практике с помощью различных методов и способов. При этом считается, что остаточные напряжения не превышают предела текучести материала и вызванная ими деформация является упругой.
Если необратимые линейные изменения тела во всех направлениях будут одинаковыми, то возникает объёмная деформация, имеющая много общего с температурной деформацией. Использование этой связи первоначальных деформаций с термоупругостью материала и позволяет использовать современные расчётные комплексы, реализующие метод конечных элементов в форме перемещений, при решении задач о распределениях остаточных напряжений в поверхностно упрочнённых деталях сложной формы.
В качестве примера приведём решение задачи по расчёту остаточных напряжений в поверхностном слое сплошного цилиндра с первоначальной изотропной объёмной деформацией, постоянной по всем направлениям. Аналитическое решение этой задачи приведено в работе Бирге- ра И.А. [1], которое основано на использовании следующих уравнений теории упругости, записанных в цилиндрической системе координат:
,(1)
,(2)
,(3)
где – радиальные, окружные и осевые остаточные напряжения;
– радиальные, окружные и осевые первоначальные деформации;
– модуль продольной упругости материала; – коэффициент Пуассона.
Данное решение выполнено для той части цилиндра, в которой исключается влияние краевых зон. Эскиз цилиндра приведён на рис. 1.
В поверхностном кольцевом слое цилиндра толщиной 8 = b - c имеется остаточная первоначальная деформация
£0г — £ое — ^ — ^^
Для расчёта были приняты следующие численные значения параметров:
b = 5 мм; c = 4,5 мм; E = 200 000 МПа; Ц = 0,3;
= 0,001.
Остаточные напряжения в цилиндре в пределах внутренней области цилиндра определяются по формулам


По результатам подстановки численных значений параметров в уравнения (4) и (5) получе- ны следующие значения остаточных напряжений: , .
В поверхностном слое цилиндра остаточные напряжения определяются по фор- мулам
°r 2(1—м) \г2 Ь1/' Ее0 ( 1 1 |
(6) |
^ 2(1-д)1г= 1 Ь2/' |
(7) |
Esd с3 |
|
а= (1-м) ь2’ |
(8) |
По результатам подстановки численных значений параметров в уравнения (6) – (8) были получены следующие значения остаточных напряжений в поверхностном слое цилиндра:
, .
Для решения задачи численным методом был использован расчётный комплекс PATRAN/ NASTRAN. Конечно-элементная модель в осесимметричной постановке представляет собой осевое сечение четверти цилиндра с наложением соответствующих граничных условий. Принятая длина расчётной области цилиндра исключает влияние краевых зон для сечения, в котором значения компонент остаточных напряжений сравниваются с их значениями для случая аналитического решения. При моделировании был использован треугольный шестиузловой осесимметричный конечный элемент типа 2DSolid. Первоначальная деформация в поверхностном слое моделировалась как температурное расширение тела, при этом коэффи циент линейного расширения = 0,00001 , грай перепад температуры относительно внутренней области составлял AT = 100 oC.
Результаты расчётов распределения остаточных напряжений по поперечному сечению цилиндра аналитическим и численным методами в виде графиков представлены на рис. 2 – 4. На графиках отсчёт оси y производился от поверхности к оси цилиндра (рис. 1).
Из приведённых на рис. 2– 4 распределений остаточных напряжений видно, что аналитический и численный методы дают одинаковые результаты, поэтому метод термоупругости может применяться для моделирования остаточных напряжений в поверхностно упрочнённых деталях.
Использование расчётного комплекса

Рис. 1. Эскиз цилиндра с первоначальными деформациями

Рис. 2. Распределение радиальных a остаточных напряжений по сечению цилиндра: 1 – аналитическое решение, 2 - МКЭ

Рис. 3. Распределение окружных tJg остаточных напряжений по сечению цилиндра: 1 – аналитическое решение, 2 - МКЭ

Рис. 4. Распределение осевых tJ остаточных напряжений по сечению цилиндра: 1 – аналитическое решение, 2 – МКЭ
PATRAN/NASTRAN позволяет решать методами термоупругости задачи расчёта распределения остаточных напряжений и для случаев, когда первоначальные деформации по направлениям имеют различные значения (в том числе и знаки). Для этого в конечно-элементных моделях необходимо применять 3D-ортотропный материал, у которого механические характеристики (модули продольной и поперечной упругости, коэффициенты Пуассона) по всем направлениям системы координат одинаковые, а коэффициенты линейного расширения о; по этим направлениям имеют различные значения, то есть
,
,
£0я = az " ^ , где aT,aQ,az - коэффициенты линейного расширения в радиальном, окружном и осевом направлениях цилиндрической системы координат.
Из практических методов определения остаточных напряжений по толщине поверхностного слоя наиболее точными являются механические методы [3, 4], при которых из исследуемой детали вырезаются образцы в виде полосок, колец, пластинок и другой формы. Далее производится измерение деформаций при удалении поверхностных слоёв с остаточными напряжениями. Для перехода от деформаций, измеренных при удалении слоёв образца, к зависимости остаточных напряжений по толщине поверхностного слоя применяются методики, основанные на известных решениях теории упругости для стержней, пластинок, колец.
Для контроля качества упрочнения деталей методами поверхностного пластического деформирования, но с сохранением исследуемой детали, на практике применяется аналогичные методики с удалением упрочнённого поверхностного слоя на пластинках и кольцах, вырезанных из образцов-свидетелей. Образцы-свидетели проходят технологический процесс упрочнения вместе с обрабатываемой деталью. Следует отметить, что, однако, этот способ контроля качества упрочнения является приближённым, так как реальная деталь имеет сложную форму и в местах концентрации наблюдается значительное перераспределение остаточных напряжений, а для количественной оценки влияния упрочнения на характеристики сопротивления усталости необходимо знать достаточно точное распределение остаточных напряжений в поверхностном слое опасного сечения детали [3–6].
Применение метода термоупругости с использованием конечно-элементного моделирования и расчётных комплексов типа PATRAN/ NASTRAN позволяет значительно расширить возможности исследования и практического определения распределения остаточных напряжений в деталях сложной геометрической формы, подвергаемых методам поверхностного пластического деформирования (ППД) совместно с образцами-свидетелями.
Предлагаемый метод исследования основан на известном в теории и практике механики остаточных напряжений положения о том, что обрабатываемые методами ППД деталь и образец-свидетель простой формы, имеющий по отношению к детали определённые соотношения геометрических размеров [7], получают одинаковые первоначальные деформации [8].
Если обозначить, пропорциональную первоначальным деформациям, матрицу деформаций через {Sg}, то напряжения {^} в соответствии с законом Гука
■ {а} = М({£}-{£0}), (9) где [D] – матрица упругости, содержащая характеристики материала,
{g} – матрица полной деформации,
МГ = [»г,а2,стд,тг2] , (10)
1 |
д |
д |
0 |
|
1-д |
1-д |
|||
Д |
1 |
д |
0 |
|
Гп1 _ £(1-м) |
1-д |
1-д |
||
“ (1+д)(1-2д) |
д |
д |
1 |
(11) |
1-д |
1-д |
|||
0 |
0 |
0 |
1-2д |
|
2(1-^J |


где £ – величина изотропной первоначальной деформации.
Связь между деформациями и перемещениями в этом случае имеет следующий вид:

где и – радиальные перемещения, и – осевые перемещения, т – радиус цилиндра.
Если в качестве первоначальных рассматривать температурные деформации, то

где tz – температурный коэффициент линейного расширения, AT – разность температур.
Из уравнения (9) видно, что при одинаковой первоначальной деформации деталь и образец-свидетель будут иметь различные собственные поля напряжений, так как имеют разные матрицы жёсткости. Для подтверждения этого утверждения к имеющемуся численному расчёту цилиндра (рис. 1) с b = 5 мм (R5) дополнительно были выполнены расчёты для b = 7,5 мм (R7,5) и b = 10 мм (R10) с одинаковыми значениями остальных параметров. Результаты расчётов распределения остаточных напряжений представлены на рис. 5 – 7. На графиках отсчёт оси y выполнялся от поверхности к оси цилиндра (рис. 1).
Из приведённых на рис. 5–7 данных видно, что с увеличением диметра цилиндра растёт величина сжимающих остаточных напряжений в поверхностном слое при одной и той же первоначальной деформации. Величина же растягивающих остаточных напряжений в сердцевине цилиндра (реактивных) с увеличением жёсткости, наоборот, падает. Установленная в настоящем исследовании расчётным путём закономерность наблюдалась при экспериментальном определении остаточных

Рис. 5. Распределение радиальных £7 остаточных напряжений по сечению цилиндра: 1 – R5, 2 – R7.5, 3 – R10

Рис. 6. Распределение окружных tJg остаточных напряжений по сечению цилиндра: 1 – R5, 2 – R7.5, 3 – R10

Рис. 7. Распределение осевых tJ остаточных напряжений по сечению цилиндра: 1 – R5, 2 – R7.5, 3 – R10
напряжений в цилиндрических образцах диаметром 10 – 50 мм из стали 45 и сплава Д16Т после гидродробеструйной обработки [4].
На основании изложенного выше предлагается следующий порядок определения распределений остаточных напряжений в поверхностно упрочнённой детали по результатам исследования образца-свидетеля, обработанного одновременно с деталью:
– определение распределения остаточных напряжений по толщине упрочнённого поверхностного слоя образца-свидетеля (например, методом колец и полосок);
– определение на конечно-элементной модели образца-свидетеля первоначальных деформаций в виде температурных зависимостей по направлениям осей системы координат (при установленном экспериментально соотношении между их компонентами для данного технологического процесса упрочнения);
– расчёт распределения остаточных напряжений на конечно-элементной модели детали по полученным первоначальным деформациям (методом термоупругости).
Таким образом, полученные разработанным в настоящем исследовании методом результаты расчётов распределения остаточных напряжений в поверхностно упрочнённой детали позволят в дальнейшем решить следующие важные для практики задачи:
-
- прогнозирование приращения предела выносливости детали за счёт поверхностного упрочнения;
-
- выбор наиболее оптимальных, по сопротивлению усталости, режимов технологического
процесса упрочнения детали.
Решение этих задач приведёт к сокращению длительных и дорогостоящих испытаний деталей машин на усталость.
Список литературы Применение метода термоупругости при конечно-элементном моделировании остаточного напряжённого состояния в поверхностно упрочнённых деталях
- Биргер И.А. Остаточные напряжения. М.: Машгиз, 1963. 232 с.
- Стружанов В.В. Об остаточных напряжениях после прокатки и расслоении двухслойных полос//Вестник Самарского государственного технического университета. Сер.: физ.-мат. науки, 2010. №5(21). С. 55-63.
- Технологические остаточные напряжения и сопротивление усталости авиационных резьбовых деталей/С.И. Иванов, В.Ф. Павлов, Г.В. Коновалов, Б.В. Минин//М.: МАП (отраслевая библиотека “Технический прогресс и повышение квалификации”), 1992. 191 с.
- Прогнозирование сопротивления усталости поверхностно упрочнённых деталей по остаточным напряжениям: монография/В.Ф. Павлов, В.А. Кирпичёв, В.С. Вакулюк. Самара: СНЦ РАН, 2012. 125 с.
- Павлов В.Ф. О связи остаточных напряжений и предела выносливости при изгибе в условиях концентрации напряжений//Известия ВУЗов. Машиностроение. 1986. №8. С. 29-32.
- Радченко В.П. Афанасьева О.С. Методика расчёта предела выносливости упрочнённых цилиндрических образцов с концентраторами напряжений при температурных выдержках в условиях ползучести//Вестник Самарского государственного технического университета. Сер.: физ.-мат. науки, 2009. №2(19). С. 264-268.
- Иванов С.И. Митряев К.Ф. Об изучении остаточного напряжённого состояния детали путём исследования образцов/Остаточные напряжения. Куйбышев: КуАИ, 1971. Вып.53. С. 115-121.
- Расчёт остаточных напряжений в деталях с концентраторами напряжений по первоначальным деформациям: монография/В.Ф. Павлов, А.К. Столяров, В.С. Вакулюк, В.А. Кирпичёв. -Самара: Издательство СНЦ РАН, 2008. -124 с.