Распределение напряжений в поперечных сечениях контейнеров из стеклопластика и полимербетона, используемых для длительного хранения высокоагрессивных сред

Автор: Зайцев Алексей Вячеславович, Кислицын Антон Владимирович, Кутергин Алексей Владимирович, Фукалов Антон Александрович

Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc

Рубрика: Современные технологии в промышленности, строительстве и на транспорте

Статья в выпуске: 4-5 т.14, 2012 года.

Бесплатный доступ

На основе спрогнозированных эффективных упругих модулей полимербетона и полученного точного аналитического решения задачи о равновесии составного тяжелого горизонтального анизотропного цилиндра, жестко закрепленного по внешней поверхности, исследовано напряженное состояние контейнеров из стеклопластика и полимербетона, которые используются для длительного хранения высокоагрессивных твердых и жидких сред. Проанализировано влияние массовых сил и контактного давления на распределение напряжений в поперечных сечениях, на основе многокритериального подхода проведена оценка начальной прочности.

Контейнер, стеклопластик, полимербетон, тяжелый составной анизотропный горизонтальный цилиндр, композит, минеральный наполнитель, многомасштабная модель, аналитические решения, многокритериальная оценка

Короткий адрес: https://sciup.org/148201365

IDR: 148201365

Текст научной статьи Распределение напряжений в поперечных сечениях контейнеров из стеклопластика и полимербетона, используемых для длительного хранения высокоагрессивных сред

Кутергин Алексей Владимирович, магистрант Фукалов Антон Александрович, аспирант представительных объемов матрицы, наполненной минеральной мукой, и пространственной гексагональной ячейки периодичности полимербетона, содержащей армирующие минеральные частицы в наполненной матрице.

Определение эффективных упругих модулей квазиизотропной матрицы на основе полиэфирной смолы Виналкид 550 (модуль Юнга и коэффициент Пуассона – Е =5,3 ГПа и υ=0,25), наполненной мраморной мукой (модули Юнга в плоскости изотропии и в нормальном ей направлении Е =55,0 ГПа и E = 23,0 ГПа и коэффициенты Пуассона и=0,29 и и = 0,32 ) до концентрации 26%, проводилось на основе численного решения краевых задач в конечно-элементном пакете ANSYS 12.0 для независимых реализаций представительных объемов, характерные размеры которых определялись при помощи метода, предложенного авторами [1-4], а сами пространственные случайные структуры были сгенерированы при помощи алгоритмов [5-8]. Полученные результаты показали, что наполненная матрица статистически изотропна, имеет эффективный модуль Юнга Е =8,276 ГПа и коэффициент Пуассона υ=0,24, которые попадают в ограничения Фойгта-Рейса и находятся вблизи нижней границы оценки Хашина-Штрихмана. Для проверки этих результатов были также спрогнозированы свойства полимербетонов аналитически в рамках полидисперсных моделей механики композитов [9, 10]. Отклонение численных значений эффективного модуля объемного сжатия матрицы, наполненной мраморной мукой, от аналитической оценки не превышает 5%.

Вычислительные эксперименты в пакете ANSYS 12.0 позволили также определить эффективные упругие модули полимербетона (модули Юнга и коэффициенты Пуассона в плоскости изотропии Е=29,20 ГПа, и=0,19 и в нормальном к ней направлении E — 27,30 ГПа и V — 0,21), матрица которого - полиэфирная смола Виналкид 550, наполненная мраморной мукой, а армирующая фаза - сферические трансверсально-изотропные частицы диабаза, образующие пространственную гексагональную структуру с объемной долей минеральных включений 60%.

Контейнеры для хранения высокоагрессивных веществ являются тяжелыми составными цилиндрами, изготовленными из анизотропных материалов. Составные части этих конструкций ограничены цилиндрическими поверхностями радиусов а и b ( a < b ), а поверхность контакта находится на расстоянии c от оси симметрии. Будем считать, что материал обоих цилиндров линейно-упругий однородный, с постоянной плотностью по всему объему, обладает цилиндрической ортотропией. Наиболее распространенными видами нагрузки являются статическое или изменяющееся во времени внешнее и/или внутреннее давление и собственный вес. В простейшем случае, пренебрегая влиянием торцевых нагрузок, контейнер может быть представлен в виде бесконечного составного горизонтального ортотропного цилиндра, жестко закрепленного по внешней поверхности и находящегося в равновесии под действием массовых сил.

В силу бесконечной протяженности цилиндра функции перемещений, деформаций и напряжений не зависят от осевой координаты z , цилиндрической ортогональной системы координат r ,9 и z, вследствие чего уравнения равновесия могут быть записаны в следующем виде:

( k ' 5т( k ' п( k '   п( k '

d°rr + 1 dTre , °rr   °ee _ (k'

+      +            p cos v dr    r de        r                ,(1)

i     (k'    a (k'

1 'г'66 %- e + 2 %e_ = —p( k' sin e r de     drr

.

Здесь p ( k ) - удельный вес материла. Все константы и функции будем обозначать верхними индексами 1 и 2 для внутреннего и вешнего цилиндров соответственно. Определяющие соотношения

п ( k ' _ j k ' k 'F( k ' + И k Н k ' ° rr = K ii ь rr + K 12 b ee

„( k ) _ ^( k Ы k ) , ^( k L( k )

° ee = K 12 b rr + K 22 b ee

(k >CT< k'    H(kk

( k )    p ( k ) p rz ° rr    p z e P qQ

° zz   Ez I   H k'  + k Er        Ee

  • -( k ' _ Д k Ц k '

  • T re — Gre Y re ,(2)

для тяжелого составного ортотропного осесимметричного тела, находящегося в условиях плоской деформации, содержат коэффициенты

  • ( k )

( k )     Er          ..( k )..( k )\

K 11   ( k )( 1 pe z H z e '

,

K k ' —^ ( H r S ' +H ri H k l

  • ( k )                              ,

к ( k ) = E e-fi-uC k )u( k )\

K 22     ^( k ) ( 1 H rz H zr '

D ( k ' -1 - 2u( k 'u( k 'u( k ' - ц( k 'u( k ' - u( k M k ' -   k )ц( k '

D = 1   2 p r e p e z H zr   H r e p e r   p e z H z e    H zr p rz

, определяемые модулями Юнга Er(k), E9(k) и Ez(k) в направлениях r,9 и z, коэффициентами Пуассона (k)       (k)          (k)

H r e , Pe z и P zr ' , поперечным модулем сдвига G ( k '

Gr e .

Последовательная подстановка геометрических соотношений Коши

( k ^du ^ k^   ( k ) = u ( k ) 1 5 v ( k '

e rr             bee dr          r r de

,,

( k ) _ 1 д u ( k ' d v ( k ' v ( k '

  • YV e = дд- +

r de     d r     r                (3)

в определяющие (2), а затем полученного результата в уравнения равновесия (1) позволяет записать неоднородную систему дифференциальных уравнений Ламе в частных производных, которые не приводятся ввиду громоздкости. Граничные условия на жестко закрепленной внешней ( r = b ), свободной от нагрузок внутренней ( r = a ) и контактной ( r = c ) поверхностях

u(2'|     = v(2'|     = 0 °(1)|

Ir=b        lr=b          rr r=a т (1)l

T r 6 r = a " 0 ,

(I (1'1     -M(2)| uu

I r — cr

, a «I/.

rrrr

Ir—cl v (1'|     — v (2'|

I r—c          L т (1'1 -t(2)I

T r e     — T r e

I r c            I.

,

не нарушают симметрию задачи, что позволяет применить метод, основанный на разложении компонент вектора перемещений по окружной и радиальной координате в тригонометрические и обобщенные степенные ряды [11-14]. Разложение по окружной координате в тригонометрические ряды

U  — и 0 + u 1 ^cos e+ £ ”2 и ( k ' cos i e

, v(k' — v(k 'cos e + £” 2vz(k 'sin i e позволяет понизить размерность задачи и перейти к последовательности систем обыкновенных дифференциальных уравнений, однородных при i^1. Вид граничных условий (3) позволяет сделать вывод о том, что все системы при i^1 имеют единственное тривиальное решение: ui(k)=0 и v,(k)=0, а совместное использование метода вариации произвольных постоянных и разложения вектора перемещений по радиальной координате в обобщенные степенные ряды позволяют получить точное аналитическое решение задачи о равновесии

толстостенного тяжелого составного ортотропного цилиндра с жестко закрепленной внешней поверхностью [13]

M ( k       k )rP k + (k k L-P k + (k k )lnr + a( k ) + S( k X2 2VosO

U1 — \ ai r + a2 r + a3 ^n r + a4 +     ' I cos

, v(k) -UkVkVk + AkWkV-₽k - akk^r-a^k) + 4(kA2'I sin 6 v — । a^ a| r + ^2 a^ r      a^ ^n ' a4  + ^ r ) s^n

Здесь

a( k )

pk (kk + 1)+ pk +1

e 2 - p k

-

,

a( k )- a 2 —

-

P k ( k k + 1 ) - P k 2 1

P k - pk

-

,

n k + P k - q k ( 2 + kk ) + 1

A k )

( « V N k ) - 1 ) p( k )

,

0 ( k )

to ( k ) 4

to ( k )fi( k ) ® 3 G r 6

co( k)G(-k ) ю 3 G r 6

,

B ( k ) _ 0( k ) p ( k )

B   G rk )

К ( k ) fm( k ( k ) w 11   « 1 « 3

r 6 ) K )

+ to (k XA k )) + ^2 ^4

,

m k - n k

« 3 k ) — 3

,

® 2 k ) 2 q k + m k

p k to 4 k ) 2 k ^ + p k + 3

,

,

,

n k 2

,

mk —

G ( k ) Gr 6

1 K «•

n k

к ( k )

K 22

,

4 K ( k 1   q k

P k

к ( k )

K 22

. g Y ,

kk

к ( k )

K 21

V G r o1

Постоянные интегрирования a / k\ a ^-k ) , a 3 ( k ) и a 4 ( k ) , входящие в общее решение (5) неоднородной системы обыкновенных дифференциальных уравнений при i =1 определяются первым членом разложения граничных условий (3) в тригонометрический ряд по окружной координате и не приводятся ввиду громоздкости. Подстановка уравнений (5) последовательно в геометрические (4) и определяющие (2) соотношения позволяет записать выражения для напряжений. Обратим внимание на то, что в частном случае для изотропного тяжелого горизонтального составного цилиндра новое решение совпадает с результатами, приведенным в работе [11], а в случае, когда можно пренебречь вкладом массовых сил - совпадает с решением [15].

Поскольку полимербетон и стеклопластик имеют ярко выраженную анизотропию свойств, то прочностной анализ элементов конструкций, изготовленных из таких материалов, необходимо осуществлять на основе многокритериального подхода [16]. Инвариантными относительно ортогональных преобразований, допустимых над цилиндрически ортотропным однородным телом, являются компоненты тензора напряжений в главных осях, которые позволяют описать различные механизмы разрушения от растяжения или сжатия в окружном,

осевом и радиальном направлении, от сдвигов в поперечных плоскостях.

Будем рассматривать контейнер, представляющий собой жестко закрепленное по внешней поверхности цилиндр с геометрическими параметрами: a =0,3 м, c =0,5 м и b =0,6 м, состоящий из внутренней полимербетонной ( E r (1) = E 6 (1) =29,2 ГПа, E z (1)=27,3 ГПа, G^ (1) =11,5 ГПа, ц Г П — 0,19 , ц( 1 ) — 0,21 и y(1)=25 кН/м 3 ) и внешней стеклопластиковой ( E r (2) =11,8 ГПа, E 6 (2) =56,8 ГПа, Ez (2) =15,7 ГПа, Gn (2) =9,8 ГПа, ц б 2? — 0,06 , M( r 2 ) °,38, p( z e — 0,21 и у (2) =19 кН/м 3 ) составных частей. На рис. 1 и 2 представлены распределения ненулевых компонент тензора напряжений в поперечных сечениях контейнеров, вызванные массовыми силами и внутренним давлением р =0,4 МПа, вдоль меридиональной и обезразмеренной радиальной p — ( r - P l )/( p 2 - Р 1 ) координаты.

Вклад массовых сил в распределение напряжений для конструкции контейнера заданной геометрии не превышает 5%. Касательные напряжения, возникающие в поперечных сечениях, определяются исключительно массовыми силами, в результате чего их величина не зависит от заданного равномерного давления (рис. 1). Радиальные напряжения по абсолютной величине убывают от нагруженной давлением внутренней к закрепленной внешней поверхности. Окружные и осевые напряжения имеют скачок на поверхности контакта.

В процессе формования элементов конструкций из стеклопластика существует ряд факторов, которые приводят к возникновению собственных технологических напряжений: различие в геометрии отдельных частей, приводящее к натягу, технологическое натяжение волокон (обязательное условие при формовании волокнистого материала), которое после намотки нескольких слоев стеклопластикового цилиндра проявляется в виде давления по поверхности контакта [17]; усадка связующего при отверждении и др. Определение закона распределения собственных технологических напряжений в поперечных сечениях является самостоятельной задачей, которая выходит за рамки данного исследования. Однако для оценки начальной прочности контейнера с учетом этого фактора будем предполагать, что технологические напряжения известны, имеют единственную, отличную от нуля, радиальную составляющую (контактное давление рС ) и равномерно распределены только по поверхности сопряжения внутреннего и внешнего цилиндров.

Рис. 1. Распределение напряжений (МПа) на нагруженной давлением р =0,4 МПа внутренней ст , закрепленной внешней ст j и контактной ст c поверхности контейнера

Наибольший вклад в распределение напряжений в поперечных сечениях контейнера, вызванных сочетанием нескольких факторов, вносит контактное давление рС =1,96 МПа (рис. 2). Наибольшие по абсолютной величине значения радиальных, окружных и осевых напряжений достигаются на верхнем и нижнем сводах цилиндрического контейнера и, следовательно, эти точки являются наиболее опасными с точки зрения возможности начала разрушения, от растяжения или сжатия в соответствующем направлении. В свою очередь, максимумы касательных напряжений лежат в горизонтальной диаметральной плоскости, что с точки зрения оценки начальной прочности свидетельствует о возможности начала разрушения контейнера по механизму сдвига в диаметральной плоскости.

Рис. 2. Распределение напряжений (МПа) на нагруженной давлением р =0,4 МПа внутренней ст n , закрепленной внешней ст ex и контактной ст c поверхности контейнера, с учетом контактного давления

Выводы: несмотря на то, что вклад массовых сил в напряженное состояние контейнера из стеклопластика и полимербетона не превышает

5%, полученное аналитическое решение позволяет учесть еще и неоднородные реакции основания [14], а также любые другие нагрузки, симметричные относительно вертикальной диаметральной плос-  9.

кости, которые можно разложить в тригонометрические ряды.

Список литературы Распределение напряжений в поперечных сечениях контейнеров из стеклопластика и полимербетона, используемых для длительного хранения высокоагрессивных сред

  • Зайцев, А.В. Статистическое описание структуры двухфазных волокнистых композитов/А.В. Зайцев, А.В. Лукин, Н.В. Трефилов//Вестник ПНИПУ. Механика. 2002. № 10. С. 52-62.
  • Зайцев, А.В. Корреляционные функции случайных структур двухфазных волокнистых композитов, синтезированных методом статистических испытаний/А.В. Зайцев, А.В. Лукин, Н.В. Трефилов//Вестник ПГТУ. Аэрокосмическая техника. 2002. Вып. 14. С. 3-7.
  • Зайцев, А.В. Закономерности случайных полей структуры двухфазных композитов с эллиптическими в поперечном сечении волокнами/А.В. Зайцев, М.С. Костоусов, А.В. Лукин//Вестник ПГТУ. Аэрокосмическая техника. 2003. № 15. С. 3-10.
  • Зайцев, А.В. Закономерности скейлинга в случайных полях структуры однонаправленно армированных волокнистых композитов/А.В. Зайцев, А.В. Лукин, Н.В. Трефилов//Физическая мезомеханика. Спецвыпуск. Ч. 1. 2004. Т. 7. С. 58-61.
  • Зайцев, А.В. Случайные структуры двухфазных композитов: синтез, закономерности, новая оценка характерных размеров представительных объемов/А.В. Зайцев, А.В. Лукин, А.А. Ташкинов, Н.В. Трефилов//Вестник ПНИПУ. Механика. 2004. № 12. С. 30-44.
  • Зайцев, А.В. Компьютерный синтез, закономерности случайных структур и моделирование процессов разрушения волокнистых композитов при продольном сдвиге/А.В. Зайцев, А.В. Лукин, Н.В. Трефилов//Физическая мезомеханика. 2004. Т. 7, № 5. С. 73-79.
  • Зайцев, А.В. Новый метод построения моментных функций второго порядка случайной структуры полимербетонов/А.В. Зайцев, Я.К. Покатаев//Вестник ПНИПУ. Механика. 2007. № 15. С. 28-45.
  • Зайцев, А.В. Общие закономерности структуры, случайных полей напряжений и деформаций в волокнистых и дисперсно-упрочненных композитах/А.В. Зайцев, А.В. Кислицын, В.С. Кокшаров//Вестник ННГУ им. Н.И. Лобачевского. 2011. № 4. Ч. 4. С. 1485-1487.
  • Зайцев, А.В. Эффективные упругие модули двухфазных композитов на основе термореактивных смол с минеральным наполнителем/А.В. Зайцев, А.В. Новгородова, Д.И. Федоров//Вестник ПГТУ. Аэрокосмическая техника. 2005. № 25. С. 62-68.
  • Зайцев, А.В. Эффективные модули объемного сжатия дисперсно-упрочненных композитов со сплошными и полыми анизотропными сферическими включениями/А.В. Зайцев, А.А. Фукалов//Вестник ПНИПУ. Механика. 2010. №4. С. 46-54.
  • Кузнецов, Г.Б. Упругость, вязкоупругость и длительная прочность цилиндрических и сферических тел. -М.: Наука, 1979. 112 с.
  • Зайцев, А.В. Упругое равновесие тяжелой трансверсально-изотропной толстостенной сферы с жестко закрепленной внутренней поверхностью/А.В. Зайцев, А.А. Фукалов//Вестн. Сам. гос. техн. ун-та. Сер. Физ.-мат. науки. 2010. №5(21). С. 85-95.
  • Зайцев, А.В. Упругое равновесие тяжелого горизонтального толстостенного ортотропного цилиндра, находящегося под действием неравномерно распределенного бокового давления/А.В. Зайцев, А.В. Кутергин//Вестник ПНИПУ. Механика. 2010. №4. С. 36-45.
  • Фукалов, A.A. Точные аналитические решения задач о равновесии упругих анизотропных тяжелых тел с центральной и осевой симметрией и их приложения/А.А. Фукалов, А.В. Кутергин//Вестник ННГУ им. Н.И. Лобачевского. 2011. № 4. Ч. 4. С. 1831-1833.
  • Зайцев, А.В. Об одном решении задачи Ламе для составного протяженного элемента конструкции, состоящего из посаженных с натягом толстостенного трансверсально-изотропного внешнего цилиндра на соосный изотропный внутренний/А.В. Зайцев, А.В. Кислицын//Вестник СамГТУ. Физико-математические науки. 2007. № 1(14). С. 164-167.
  • Вильдеман, В.Э. Механика неупругого деформирования и разрушения композиционных материалов/В.Э. Вильдеман, Ю.В. Соколкин, А.А. Ташкинов. -М.: Наука, 1997. 288 с.
  • Цыплаков, О.Г. Научные основы технологии композиционно-волокнистых материалов. Ч. 1. -Пермь: Пермское кн. изд-во, 1974. 316 с.
Еще
Статья научная