Равномерная ограниченность по скорости с контролем начальных скоростей нелинеаризованных колебаний связанных механических осцилляторов

Автор: Лапин Кирилл Сергеевич

Журнал: Инженерные технологии и системы @vestnik-mrsu

Рубрика: Краткие сообщения

Статья в выпуске: 2, 2012 года.

Бесплатный доступ

В данной работе проведено исследование на частичную равномерную ограниченность с контролем начальных скоростей математической модели нелинеаризованных колебаний связанных механических осцилляторов.

Короткий адрес: https://sciup.org/14719905

IDR: 14719905

Текст краткого сообщения Равномерная ограниченность по скорости с контролем начальных скоростей нелинеаризованных колебаний связанных механических осцилляторов

В данной работе проведено исследование на частичную равномерную ограниченность с контролем начальных скоростей математической модели нелинеаризованных колебаний связанных механических осцилляторов.

В данной работе при помощи достаточного признака равномерной ограниченности решений по части переменных с контролируемой частью начальных условий работы «Равномерная ограниченность по скорости с контролем начальных скоростей нелинеаризованных механических колебательных процессов в вязкой среде» (с. 46 — 50) исследуются нелинеаризованные колебания связанных механических осцилляторов на равномерную ограниченность по скорости с контролем начальных скоростей.

Напомним сначала необходимые определения и утверждения из работы, опубликованной в этом номере журнала на с. 46 — 50. Пусть задана произвольная система дифференциальных уравнений от и переменных:

X = F(t, х),

F(t, х) = F1(t, х), ..., F (t, х),       (1)

х = ( x i , ..., хп ) е Rn, правая часть которой задана и непрерывна в R+ х Rn, где R + = { t е R |t 0 } . Далее везде будет предполагаться, что каждое решение системы (1) продолжимо на всю полуось R + .

Для любого вектора х = (у, z) е R = = R ^ х Rn - fe, где 1 <  к п, обозначим через |у| обычную евклидову норму вектора у е r\ Кроме того, для произвольной дифференцируемой функции V ( t , х ) обозначим через V(t, х) производную функции V ( t , х ) в силу системы (1).

Напомним, что решения системы (1) называются равномерно ограниченными по части переменных у = ^ ..., х к ) с контролируемой частью начальных условий

У 0 = ((х 0 ) 1 , ..., (х 0 ) к ) или, болеекратко, равномерно у-ограничены с ^-контролем, если для каждого неотрицательного числа а е R существует такое положительное число Р ( а ) е R , что для любой точки (ф, х д ), 0 а выполнено условие |y ( t , x o , t o )| < Р при t > 0, где х = x ( t , х 0, t 0 ) — любое решение системы (1), проходящее через точку (t0, х0).

Напомним теперь следующий достаточный признак равномерной ^-ограниченности с ^-контролем решений системы (1) из нашей предыдущей работы (с. 46 — 50).

Теорема 1. Пусть для системы (1) имеется неотрицательная дифференцируемая функция V ( t , х ), определенная в области t > 0, х = (у, z) е R , у е Rk, у| >  R 0 , где R >  0 — некоторое фиксированное число, для которой выполнены следующие условия:

  • 1)    Ь(у |) <  V(t, х ) <  а(у |), где д ( г ) 0 и Ъ(т) > 0 — непрерывные возрастающие функции и Ъ(т) ^ го при г ^ да ;

  • 2)    V (t, х) 0 внутри области t > 0, х е R , х|^ R o.

Тогда решения системы (1) равномерно

^-ограничены с у 0 -контролем.

Исследуем при помощи теоремы 1 нелинеаризованные колебания системы связанных механических осцилляторов на равномерную ограниченность по скорости с контролем начальных скоростей.

Хорошо известно, что математическая модель нелинеаризованных колебаний системы, состоящей из У 1 связанных механических осцилляторов, описывается системой дифференциальных уравнений второго порядка:

<

■ ■

- 1 = - k 1 sin - 1 - k2 sm( - t - - 2 )

■ ■

- = - k 2 sin( ^ 2 - - 1) - k 3( - 2 - - 3)

- i = - ki sin( - i - - i -1) - k+ 1 sin( - i - - i + 1)

- N - 1 = - kN - 1 sin( - N - 1 - - V 2 > -

- kN sin( - N - 1 - - N )

- N = - kN sin( - N - - N - 1) - kN + 1 sin - N ,

где ^, ..., ^n — смещения осциллирующих тел относительно своих положений равновесия и к >  0, ..., kN + 1 0 — коэффициенты упругости пружин, связывающих осциллирующие тела.

Ясно, что если для системы (2) подставить - j = x 2 i - 1 , k = х - , 1 - ^ - п - то система (2) запишется в виде системы уравнений первого порядка:

х 1 = ^ 2

х 2 = - k 1 sin х - k 2 sin(x 1 - X 3 )

д 3 = х

X 4 = - k 2 sin(x 3 - X 1 ) - k 3 sin(x 3 - X 5 )

X 2 i - 1 = X 2 i

  • -■ \- = - ki sin( x 2 i - 1 - X 2 i - 3) -

  • < - ki +1 sin( X 2 i - 1 - X 2 i + 1)                   (3)

X 2 N - 3 = X 2 N - 2

X 2 N - 2 = - k N - 1 sin( x 2 N - 3 - X 2 N - 5) -

—k v sin(x 2 N - 3 - ^ 2 N - 1 )

X 2 N - 1 = X 2 N

X 2 N = - k v sin(x 2 N - 1 - X 2 N - 3 ) -

k N + 1 sin X 2 N - 1 -

Теорема 2. Решения системы (3) равномерно ^-ограничены с у о -контролем, где у = ( х2 , X 4 , — - X 2 N )■

Доказательство. Рассмотрим неотрицательную дифференцируемую функцию

V ( х ) = V ( x i , .. , ^ 2 N ) = х 2 + X 2 + ■ ■ ■

X 2 N - 2 + X 2N + 4 k 1 sin 2

Г l

X

12 1

+

+ 4 ^ 2 sin2

+ ...

1 ( х 1 - х 3)

+ 4 ^ з sin2

2 Г 1 /

+ 4 k N sin I 2 ( X 2 W - 3

+ 4k N + i sin2

1 ( х з - х 5)

- X 2 N - 1 ) I +

2 X 2 N - 1

+

Легко видеть, что для функции V ( t , х ) = = V ( x ) характерно двойное неравенство Ь(|у|) V(t, х) й(| у|), где Ь(г) = г 2 и а ( г ) = = г 2 + 4( k i + k 2 + _ + kN + i ). Ясно, что b(r) > 0 и а(г) > 0 являются непрерывными возрастающими функциями и b(r) ^ да при г ^ да. Таким образом, условие 1 из теоремы 1 для V ( t , х ) = V ( x ) выполнено. Для производной V(t, х) = V ( x ) в силу системы (3) получаем:

V(X 1 , . , X 2 N ) = 2x 2 ( - k 1 sin X 1 -

— k 2 sin(x 1 - X 3 )) + 2x 4 ( - k 2 sin(x 3 - X 1 ) -

  •    k 3 sin(x 3 - x ^ )) + ... +

  • +    2 x 2 N -2( - kN - 1 sin( x 2 W - 3 - X 2 N - 5) -

  • -    k N sin( x 2 N- 3 - X 2 N - 1)) +

+ X 2 N ( - k W sin( x 2 N - 1 - X 2 N - 3) - kN +1 sin X 2 N - 1) +

  • +    2k 1 X 2 sin X 1 + 2k ^ X 2 sin(x 1 - X 3 ) -

  • -    2k^X4 sin(x1 - X3) +

+ 2k 3 X 4 sin(x 3 - x 5) - 2k 3 X6 sin(x 3 - x 5) + +

  • +    2 kNX 2 N -2 sin( x 2 W - 3 - X 2 N - 1) -

  • -    2 kNX 2 N sin( x 2 W - 3 - X 2 W - 1) +

+ 2 k N + 1 X 2 N X 2 N - 1 = 0 - 0.

Таким образом, условие 2 из теоремы 1 для V ( t , х ) = V ( x ) выполнено и, следовательно, решения системы (3) равномерно ^-ограничены с у0-контролем. Теорема доказана.

Так как у = ( х 2 , х 4 , . , x 2N ) = (| 1 , | 2 , . , . , ^ N ), теорема 2 позволяет сказать, что решения системы (2) являются равномерно ограниченными по скорости с контролем начальных скоростей.

Поступила 19.03.2012.

Краткое сообщение