Разность скоростей распространения продольной и поперечной акустических волн и параметр Грюнайзена твердых тел
Автор: Машанов А.А., Дармаев М.В., Сандитов Д.С., Бадмаев С.С.
Журнал: Вестник Бурятского государственного университета. Философия @vestnik-bsu
Рубрика: Физика
Статья в выпуске: 3, 2009 года.
Бесплатный доступ
Между параметром Грюнайзена и относительной разностью скоростей распространения продольной и поперечной акустических волн в твердых телах установлена эмпирическая линейная корреляция.
Параметр грюнайзена, акустические волны
Короткий адрес: https://sciup.org/148178776
IDR: 148178776
Текст научной статьи Разность скоростей распространения продольной и поперечной акустических волн и параметр Грюнайзена твердых тел
Параметр Грюнайзена входит в уравнение состояния твердого тела и служит характеристикой нелинейности силы межатомного взаимодействия и ангармонизма колебаний решетки. Он вычисляется обычно из экспериментальных данных о коэффициенте объемного теплового расширения β, изотермическом модуле объемного сжатия В, молярном объеме V и молярной теплоемкости C V
β BV . γ D
CV
Представляет интерес установление связи γ D с другими характеристиками твердых тел [1-4]. Недавно было показано, что между параметром Грюнайзена и отношением скоростей распространения продольной ( v L ) и поперечной ( v S ) акустических волн наблюдается линейная корреляция [4]
/ = c f v-L- ) - c (2)
γD = 1 2
I vs )
где С 1 и С 2 – эмпирические постоянные. Эта зависимость справедлива как для кристаллических, так и для стеклообразных твердых тел [4].
Данное сообщение посвящено дальнейшему изучению корреляции (2).
В результате анализа численных значений С 1 и С 2 мы обратили внимание на совпадение этих постоянных у твердых тел одного структурного типа: С 1 ≈ С 2 . Это означает, что для таких групп тел выражение (2) принимает вид
Yd = C
Г v L
к v s
,
к v s J
где С ≈ const ≈ С 1 ≈ С 2 .
Рис. 1 подтверждает справедливость установленной зависимости (3) для 24 исследованных кристаллов. Как видно, для двух групп твердых тел в координатах соотношения (3) экспериментальные данные ложатся на две прямые, проходящие через начало координат. Здесь величина γ D рассчитана по уравнению Грюнайзена (1). Использованы данные [1].

Рис. 1. Зависимость γ D от ( vL – vS )/ vS для кристаллов. Группа I: 1- LiF, 2- NaCl, 3- LiCl, 4- KCl, 5- NaF, 6- NaBr, 7- LiBr, 8- KBr, 9- Fe, 10- KI, 11- Co, 12- Al, 13- Ag; Группа II: 14 - Be, 15- Y, 16- NaNO 3 , 17- NaClO 3 , 18- Th, 19 Mg, 20- RbBr, 21- Ta, 22- AgBr, 23- Pd, 24- Au

Рис. 2. Зависимость γ D от ( v L – v S ) / v S для стеклообразных (ст) и кристаллических (кр) халькогенидов. 1- GeSe (кр), 2- GeTe 1.02 (кр), 3- As 2 Se 3 (кр), 4- As 2 Te 3 (кр), 5- SbSe 3 (кр), 6- Sb 2.07 Te 3 (кр), 7- As 2 S 3 (ст), 8- As 2 Se 3 (ст), 9- As2Se2.03 (ст), 10- AsSe1.22 (ст), 11- AsSe (ст), 12- Se (кр), 13- Se (ст)
Для первой группы, куда входят в основном квазиизотропные щелочногалоидные кристаллы с решеткой типа NaCl, постоянная С равна С ≈ 2, а для второй группы твердых тел – С ≈ 1,5. Названия кристаллов даны в подписи к рис. 1. Линейные зависимости γ D – ( v L – v S )/ v S получены для различных классов стекол. В качестве примера на рис. 2 приводится указанная зависимость для стеклообразных и кристаллических и халькогенидов (использованы данные [5]).
Полученная формула (3) имеет определенное практическое значение. Установив экспериментально значение С, для кристаллов, принадлежащих к определенной группе, можно определить γ D из данных о скоростях звука v L и v S . Например, параметры Грюнайзена щелочногалоидных соединений можно рассчитать по соотношению

В дальнейшем требуется теоретическое обоснование установленной корреляции (3).
Работа выполнена при финансовой поддержке гранта БГУ « Лучшая научная школа »