Составление математической модели аксиально-поршневого гидромотора
Автор: Чаплыгин К.В., Яцун С.Ф.
Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc
Рубрика: Механика и промышленность
Статья в выпуске: 5-2 т.11, 2009 года.
Бесплатный доступ
В статье рассматривается построение математической модели гидромотора, позволяющей проводить исследование процесса работы гидростатической трансмиссии, как в штатных, так и в нештатных режимах работы, а также воспроизводить возможные дефекты и разрушения деталей мотора.
Гидромотор, диагностика, математическая модель, дефект, разрушение
Короткий адрес: https://sciup.org/148198744
IDR: 148198744
Текст научной статьи Составление математической модели аксиально-поршневого гидромотора
во внедрении новых способов на основе инновационных технологий диагностики и анализа работоспособности гидроприводов. Для создания подобных устройств необходимо найти оптимальную запись математической модели гидропривода с возможными допустимыми упрощениями с одной стороны и с достаточным количеством параметров для ее более полного отображения с другой.
Цель работы: построение математической модели гидронасоса, позволяющей проводить исследование процесса работы гидростатической трансмиссии, как в штатных, так и в нештатных режимах работы, а также воспроизводить возможные дефекты и разрушения деталей гидропривода, что крайне важно при построении диагностической аппаратуры, основанной на методах неразборной диагностики и неразрушающего контроля.
Принцип работы гидростатической трансмиссии заключается в следующем: двигатель вращает вал насоса вместе с жестко соединенным с ним блоком цилиндров (рис. 1). Расположенный под углом к плоскости вращения обоймы опорный диск вызывает осевое перемещение опирающихся на него поршней. При этом рабочая жидкость из магистрали низкого давления попадает в полости, которые образуются в результате удаления поршней от распределительного диска. В процессе вращения блока цилиндров поршни начинают нагнетать жидкость в магистраль высокого давления. По ней жидкость попадает в рабочие камеры гидромотора, где ее давление передается на торцовые поверхности поршней, вызывая их перемещение в осевом направлении. Скользя по опорному диску, поршни устремляют за собой блок цилиндров, который жестко связан с выходным валом. Таким образом, на валу формируется крутящий момент. Пройдя рабочие камеры гидромотора, рабочая жидкость вновь возвращается в магистраль низкого давления. Расчетная схема гидромотора представлена на рис. 2.

Рис. 1. Основные детали аксиальнопоршневого гидромотора и гидронасоса

Рис. 2. Расчетная схема аксиальнопоршневого гидромотора
С одной стороны плунжер опирается на неподвижную наклонную шайбу, с другой на него действует сила Р, создаваемая давлением рабочей жидкости, которая поступает из магистрали высокого давления. В точке контакта плунжера и наклонной шайбы возникают 2 силы: нормальная сила реакции N, направленная перпендикулярно наклонной шайбе, и сила трения Fтр, которая является силой граничного трения, то есть представляет собой совокупность сил сухого и вязкого трения. Соотношение и величина составляющих сил трения зависит от степени износа наклонной шайбы, подпятника, плунжерной пары, качества рабочей жидкости, режима работы и т.д.

Рис. 3. Представление пространственной распределенной нагрузки
Контакт плунжера и обоймы создает две пространственно распределенных нагрузки q 1 и q 2, которые можно заменить двумя равнодействующими силами Q 1 и Q 2 (рис. 3), проходящими через ось поршня перпендикулярно ей под углами в 1 и А к плоскости xy и приложенными на расстоянии x 1 и x 2 от точки контакта плунжера с наклонной шайбой. В этих точках также возникают силы трения F тр1 и F Tp2, направленные по касательной к поверхности плунжера. Приведем систему сил, действующих на плунжер со стороны обоймы, к главному вектору R и главному моменту M , приложенным в центре масс плунжера.
Запишем уравнения движения поршня в абсолютной системе координат:
mx = - P - Rx + N cos a - Fooo ;
my = R y - F o ;
mz = Rz + N sin a - Fooz ;
Jxv x = M x ;
Jy фy = - Pr cos( ^ ) + Rxr cos( ^ ) - Rzxc - N cos a • r cos( ^ ) + + N sin a • xN - Fdd3 r cos( ^ ) - Fdd z • xN + M y ;
J z& z = - Prsin( ^ ) + Rxr sin( ^ ) + Ryxc + N cos a- r sin( ^ ) - - Fodo r sin( T ) + Foy • x N + Mz .
где Rx, Ry, Rz, Mx, My, Mz - соответствующие проекции главного вектора и главного момента на координатные оси, ф - угол поворота обоймы, xc, xN - координаты центра масс плунжера и точки контакта с наклонной шайбой, P - сила, создаваемая давлением жидкости, Fddx , Fddy , Fddz - соответствующие проекции силы трения на оси координат, которые выражаются следующим образом:
fN cos( F o6 ; x ) sign (;&),| x | > 0;
F oox
= p x + i fN cos( F od ; x ) sign ( £ F x X x = 0, £ F x | > fN cos( F o6 ; x );
£ F x , x = 0, £ F x | < fN cos( F o6 ; x X
fN cos( F oo ; y ) sign ( y XI y | > 0;
F ooy
= p y + \ fN cos(F 66 ; y ) sign ( £ F y X y = 0, £ F y I > fN cos( F 66 ; y );
£ F y , y = 0, £ F y I < fN cos( F 6 6 ; y X
fN cos( F oo ; z ) sign ( j&), | z\ > 0;
F o6z = p z + <
fN cos( F oa ; z ) sign ( £ F z X z = 0, £ F z I > fN cos( F oa ; z );
_ £ F z , z = 0, £ F z I < fN cos( F oa ; z x
где J - коэффициент сухого трения.
В представленных выражениях составляющие M x , R y , M z описывают вязкое трение, пропорциональное скорости движения плунжера относительно неподвижной шайбы, в проекциях на координатные оси. Второе слагаемое описывает силу сухого кулоновского трения. Для определения углов между вектором силы трения и осями координат учтем, что линия действия этой силы совпадает со скоростью плунжера в точке контакта, а, следовательно, соответствующие углы могут быть определены следующим образом:
& cos(Foo ,x) = , 2 x2 2 ;
y )C + y + z
cos( F oo , у ) =
cos( Foo , x ) =
у
2 -2 -2 ;
x + y + z
z
7 x & 2 + y 2 + z 2
Так как в уравнениях движения присутствует угол поворота обоймы, запишем уравнение вращения обоймы при условии, что на нее действует сила только со стороны одного плунжера:
J
y = r sin( ф );
y = r еos( ф ) • ф ;
y = r ( - sin( ф ) • ф 2 + cos ^ ) • ф );
z = r еos( ф );
z = - r sin( ф ) • ф ;
z = - r (еos( ф ) • ф 2 + sin( ф ) • ф ).
При условии безотрывного движения плунжера по поверхности шайбы координата x также может быть выражена через угол φ следующим образом:
z = ax + b = x • tg (90 + а ) + x 0;
x = x 0 tg( а ) - z • tg( а );
.x = r • tg ( а ) • sin( ф ) • ф ;
x = r • tg( а ) • (еод( ф ) • ф 2 + sin( ф ) • ф ).
Выводы: уравнения (1) и (4) с учетом выражений (2), (5) и (6) описывают работу аксиально-поршневой группы гидронасоса. Исследуя поведение системы при различных параметрах, в частности, при различных соотношениях составляющих вязкого и сухого трения между подпятником плунжера и наклонной шайбой и между плунжером и обоймой, можно выявить диагностические признаки, позволяющие определять дефекты методами неразрушающего контроля, такими как измерение вибрации корпуса, давления рабочей жидкости в магистралях и т. д.
Список литературы Составление математической модели аксиально-поршневого гидромотора
- Комисарик, С.Ф. Гидравлические объемные трансмиссии. М.: МАШГИЗ, 1963. -155 с
- Ширман, А.Р. Практическая вибродиагностика и мониторинг состояния механического оборудования. М.: 1996. -276 с.
- Башта, Т.М. Гидравлика, гидромашины и гидроприводы: Учебник для машиностроительных вузов. -М.: Машиностроение, 1982. -423 с.
- Никитин, Н.Н. Курс теоретической механики. -М.: Высшая школа, 2003. -720 с.