Статические характеристики и методы расчета установившихся режимов работы синхронных двигателей
Автор: Филатов А.Н., Сизганова Е.Ю., Пантелеев В.И., Петухов Р.А., Пилюгин Г.А.
Журнал: Журнал Сибирского федерального университета. Серия: Техника и технологии @technologies-sfu
Статья в выпуске: 6 т.8, 2015 года.
Бесплатный доступ
Приводятся аналитические зависимости, описывающие связи между активной мощностью, реактивной мощностью, напряжением статора, током статора и током возбуждения. Они учитывают явнополюсность ротора и изменение насыщения магнитной цепи и позволяют при минимальном объеме исходных данных рассчитать установившийся режим работы синхронного двигателя.
Синхронный двигатель, активная мощность, реактивная мощность, насыщение магнитной цепи
Короткий адрес: https://sciup.org/146115007
IDR: 146115007 | DOI: 10.17516/1999-494X-2015-8-6-795-801
Текст научной статьи Статические характеристики и методы расчета установившихся режимов работы синхронных двигателей
При расчетах и оптимизации установившихся режимов систем электроснабжения промышленных предприятий со значительной установленной мощностью синхронных двигателей (СД) необходимы, в ч и с л е прочих, аналитические описания связей вида:
gi(Pi,Q,U1,l1) = 0, g2(Pi.Q.Ui.i2) = °. (2)
5з(в1,и,л1) = о, (3)
где g 1, g2, g3 - неявные функции; P 1,Q - активная, кВт и реактивная, кВАр, мощности СД; U1,11 -напряжение, кВ, и ток, А, статора; 12 - ток возбуждения, А; Q, I2 - нижние предельно допусти-к мые значения реактивной мощности и тока возбуждения из условия осуществимости установившегося режима работы СД.
Статические характеристики СД и методы расчета их установившихся режимов работы (зависимости Q , I 1 при заданных P 1 , U 1 , I 2 и зависимости Q , I 2 при заданных P 1 , U 1 ) должны учитывать явнополюсность ротора и изменение насыщения магнитной цепи и использовать минимальное количество исходных данных.
Аналитические описания и методы расчета. Используя результаты работ автора [1], аналитическое описание нормальной характеристики холостого хода СД, предложенное Ю.М. Голодновым [2], и следующие обозначения:
-1 R = 5 1
“х SH’ s V
и1 ~-7Г-и 1н
21,
£ 2
^ 2
/ 2н ,
нетрудно показать, что искомые связи (1), (2) могут быть описаны следующими нелинейными уравнениями:
д1=«^в^иМ5=0,(5)
g2 = L(i2)-*(«s,es,u) = 0,(6)
6 = arctan—г-2----,(12)
Р y?+xp•as , где Sн – номинальное значение полной мощности СД, кВА; U1н, I1н – номинальные значения напряжения, кВ, и тока статора, А; 12н - номинальное значение тока возбуждения, А; е0, е — относительные значения электродвижущей силы (ЭДС) возбуждения с учетом и без учета насыщения магнитной цепи; ε0н – номинальное значение ЭДС ε0; εp – относительное значение ЭДС Потье; Δε – относительное значение ЭДС Кимбарка; θ – угол между ЭДС ε и напряжением статора, рад.; 6p - угол между ЭДС еp и напряжением статора, рад.; xd, xq - синхронные индуктивные сопротивления СД по продольной и поперечной осям, отн. ед.; xp - индуктивное сопротивление Потье, отн. ед.
Задача расчета установившегося режима работы СД на основе полученных математических зависимостей заключается в том, чтобы для заданных относительных значений активной мощности в s , напряжения статора и и тока возбуждения I 2 найти относительные значения реактивной мощности α s и тока статора I 1 . Для решения задачи необходимы следующие исходные данные о СД: cos φ н , x d , x q , x p , где cos φ н – номинальное значение коэффициента мощности. Метод решения задачи сводится к следующему:
-
1) принимают
ах = sin фн, ps = cos фн, и = 1
и по (12), (13) рассчитывают углы δ p , θ , затем по (9), (10), (11) – ЭДС ε p , Δ ε , ε и по (8) – квадрат номинального значения ЭДС возбуждения ер = еРн ;
-
2) принимают значение β s , u , I 2 равными заданным и, решив уравнение (6) с учетом (7) – (13), находят искомое значение α s ;
-
3) подставив заданные значения β s , u и найденное значение α s в (5), вычисляют искомое значение I
Корни уравнения (6) находят как абсциссы точек пересечения кривой ψ(αs, βs, u) с прямой L(12) (рис. 1а). Точка касания прямой L(12) с кривой ф(as, вs, и) определит нижнее предельно допустимое – из условия осуществимости установившегося режима – относительное значение реактивной мощности as = as (рис. 1б). Множеству значений {as = as < as < 0} отвечает режим работы СД с отстающим cos ф, значениию as = 0 - режим работы с cos ф = 1,0 и множеству s значений {as : as > 0} - режим работы с опережающим cos ф.

а) б)
Рис. 1. Определение корней нелинейного уравнения (6) и предельно допустимого относительного значения реактивной мощности по условию осуществимости установившегося режима СД
Для получения математических зависимостей, описывающих связь (3), достаточно взять производную функцию ψ ( α s , β s , u ) по α s и приравнять полученное выражение нулю:
Эф(а5,р5,и)
У з = —— = е • ^ + Де • ^ + 2 • Де • ^ з +
Эи5
+(е • ^2 + Де • ^1) • cos(0 - бр) = 0,
^i = - • (xd • cos3 6 + ^ДДД^г • sin3 б),
«P
*-^-fe^-K«
p
+(
+ 1 - 0,57 • Ер
0,13 - 0,1028 • Ер 0,15+---------------------р---- г
2 • (0,13 • Ер - 0,0514 • Е р )5
‘1
,
где е , А е , е р , 0, 8 p = f(a s , в s , и ) (см. выражения (9) - (13)).
Метод расчета нижних предельно допустимых значений реактивной мощности и тока возбуждения из условия осуществимости установившегося режима сводится к следующему:
-
1) принимают значение β s , u равными заданным и, решив уравнение (14) с учетом (15) – (17), (8) - (13), находят искомое значение a s = a s ;
-
2) подставив заданные значения в s , и и найденное значение a s в (8) - (13), по (12), (13) рассчитывают углы 8 р , 0 и по (9) - (11) - ЭДС е , А е , е р ; далее по (8) вычисляют квадрат ЭДС ер и по (7) - искомое значение - , =- , .
Если допустим, что
Xq = Xd,AE = 0, т.е. не учитывать явнополюсность ротора и изменение насыщения магнитной цепи, то уравнение (6), как нетрудно показать, примет вид х^ + 2^а^-^ = ° а уравнение (14) – вид xd • ах + и2 = 0, где eн = x^ + 2•xd•sinфн + 1.
Из (18) (19) .., 2, "’ ^н“
«, = «, = -!(
Подставив в (18) вместо α s его значение из (22), имеем:
h=h=^ . (23)
Найденные по формулам (21), (22) значения a s и a s можно использовать в качестве начальных приближенных оценок корней уравнений (6) и (14).
Учитывая дифференцируемость функций g 2 и g 3 и возможность выбора по (21), (22) начального приближения, целесообразно при поиске корней нелинейных уравнений (6) и (14) использовать итерационный метод Ньютона.
Расчет установившихся режимов работы синхронного двигателя. Используя математические зависимости (5) - (17) и приближенные формулы (21) - (22), выполним расчеты установившихся режимов работы синхронного двигателя со следующими исходными данными:
cos фн = 0,9, xd = 0,673, хч = 0,448, хр = 0,125.
Результаты расчетов в виде графиков зависимостей a = f(12), a = f(u), 11 = f(12), a = f(u), i2 = fU)) для случая β = 0,72, где а = Q = а р= Р1 = р$
“ Qh sin^ H , ? 1н cosV H
P 1н , Q н – номинальные значения активной (кВт) и реактивной (кВАр) мощности СД (рис. 2-6).
Для сравнения здесь же приведены значения α , I 1 полученные экспериментально.
На рис. 2–6 приняты следующие условные обозначения:
– графики, полученные по выражениям (5) – (17);
– графики, полученные по выражениям (21) – (23);
* – значение α или I 1 , полученное экспериментально.
На рис. 2–6 видно следующее:
-
1) использование взамен приближенных формул (21) – (23) математических зависимостей (5) – (17) существенно повышает точность расчетов установившихся режимов работы СД;
-
2) различия в значениях a и 1 1 , полученных экспериментально и с использованием математических зависимостей (5) – (13), незначительны, т.е. последние достаточно точны и могут быть применены при расчетах и оптимизации установившихся режимов систем электроснабжения промышленных предприятий.
Рис. 2. График зависимости а = f ( 1 2 ) для и = 0,95
Рис. 3. Графики зависимости а = f(и ) для 1 г = 1,0 и 1 2 = 0,8
Рис. 4. Графики зависимости 1 1 = f ( 1 2 ) для и = 0975
Рис. 5. Графики зависимости а = fЦ) )
Рис. 6. Графики зависимости / 2 = f (u )
Список литературы Статические характеристики и методы расчета установившихся режимов работы синхронных двигателей
- Архипенко В.В.//Электричество. 1993. № 2. С. 41-49.
- Голоднов Ю.М.//Электричество. 1999. № 2. С. 27-34.