Влияние амплитуды деформации и всестороннего давления на скорость и затухание p- и s-волн в сухом и водонасыщенном песчанике: экспериментальное исследование

Бесплатный доступ

В физике горных пород большое внимание уделяется изучению процессов деформирования природных материалов на малых деформациях. Эксперименты проводятся с помощью высокоточных измерений, которые позволяют получить новые знания на микро/нано уровне. Микропластичность твердых тел изучают в материаловедении, но имеются также данные, полученные для некоторых горных пород. Свойство микро-пластичности природных материалов пока мало изучено. Исследование проводилось на образцах пород. Изучено влияние амплитуды деформации и всестороннего давления на скорость и затухание P- и S-волн в сухом и водонасыщенном песчанике. Использовался метод отраженных волн в диапазоне частот (0,5-1,4) МГц при четырех амплитудах деформации (0,5-1,67) · 10-6 . Циклическое изменение амплитуды вызывает эффект открытого и закрытого гистерезиса для скорости волны и затухания. Это наблюдается как для сухого, так и водонасыщенного состояния песчаника. В обоих состояниях имеет место перехлест петлей гистерезиса. Амплитудное изменение скорости P-волны в сухом песчанике составляет 1,12 %, а для затухания P-волны в сухом песчанике - 5,43 %. На S-волне максимальное затухание в сухом песчанике достигает 8,81 %. Поведение скорости и затухания волны можно объяснить совместным действием процессов вязкоупругости и микропластичности. Упругопластический переход сильно зависит от деталей микроструктуры, ее дефектности и других параметров. Характеристики осложнений параметров волн могут являться признаками внутреннего строения исследуемого объекта.

Еще

Физика горных пород, амплитудно-зависимые скорость волны и затухание, открытый гистерезис скорости и затухания волны, влияние водонасыщения на скорость волны и затухание, микропластическая деформация, скачкообразная неупругость, упругий модуль

Еще

Короткий адрес: https://sciup.org/140300046

IDR: 140300046   |   DOI: 10.17073/2500-0632-2022-12-36

Текст научной статьи Влияние амплитуды деформации и всестороннего давления на скорость и затухание p- и s-волн в сухом и водонасыщенном песчанике: экспериментальное исследование

Введение и постановка проблемы

В современном развитии наук о Земле повышение геологической эффективности сейсмических и акустических методов опирается на новые фундаментальные знания в физике деформирования горных пород. О механизме деформации природных материалов при различных нагрузках получены новые знания. Это неупругие скачкообразные, прерывистые деформации, регистрируемые на микро/нано уровне. Малоизвестное в геофизике свойство микропластичности горных пород может проявляться при малых и даже очень малых деформациях. Учет этого фактора важен для практики, так как сейсмические и акустические методы используют диапазон малых деформаций. Интерес к этому эффекту проявился в результате предыдущих исследований. Изучение нелинейности в сейсмике привело к необходимости глубокого понимания физики деформирования пород [1–3]. Была подтверждена возможность нелинейности при очень малых деформациях, что расширило границы действия неупругих процессов [4, 5]. Теоретические исследования в сейсмике совершенствуют классическую вязкоупругую модель стандартного тела. Модель хорошо описывает дисперсию, релаксацию и связанные с нею неупругие процессы.

Теоретические и эксперименты исследования подтверждают наличие эффекта микропластичности [6, 7]. Влияние амплитуды деформации на скорость волны и затухание неоднозначно, так как приводит в одном случае к увеличению параметров, в другом – к уменьшению. Таким же образом изменяется модуль упругости, что влияет на кривизну соотношения «напряжение–деформация» [8, 9]. Такое нестандартное поведение пород обусловлено совместным действием упругой и микропластической деформации [10, 11].

На диаграмме «напряжение–деформация» и на записи акустического сигнала этот эффект представлен в виде «стресс-плато» и «стресс-падение» [12. 13]. Свойство микро-пластичности пород допускает нерегулярное кратковременное «включение» процесса пластичности с одновременным действием упругой деформации. Имеются также теоретические подтверждения [14–16]. Механические свойства горных пород в большей степени различаются по их неупругим характеристикам. Они больше связаны с динамическими параметрами волн, чем с упругими характеристиками. Современный подход предполагает использование новых данных, которые могут быть использованы для решения геологических задач. Это подтверждают высокоточные экспериментальные и теоретические исследования [17, 18].

Исследования в физике твердого тела показали, что вязкоупругая модель может быть дополнена неупругим элементом прерывистого характера, участвующим в процессе деформирования. Упруго-вязкопластическая модель с участием пластической составляющей способна представлять амплитудно-частотно-зависимый динамический модуль. В этой модели общий тензор напряжения определен суммой трех компонент – упругого, упругопластического и вязкоупругого модулей материала [19–21]. В физике твердого тела и материаловедении большое внимание уделяется исследованию скачкообразной деформации [22–24]. Имеет место резкий переход от упругого деформирования к пластическому течению. Такой скачок деформации сопровождается падением напряжения и сложным образом зависит от свойств материала и условий его нагружения [25, 26]. Развитие механической модели геологической среды базируется на учете данных, полученных о прерывистой неупругости. Некоторые https://mst.misis.ru/

2023;8(1):22–29

данные для горных пород (песчаник, суглинки, кварц, кремний, мусковит, стишовит, слюда, сапфир, диорит, графит) описаны в работах [27, 28].

В этой статье описывается лабораторное исследование влияния амплитуды деформации и давления на поведение скорости и затухания продольной и поперечной волны в сухом и водонасыщенном песчанике при комнатной температуре. Это исследование представляет большой интерес для понимания микро-деформационных механизмов в горных породах. Механизм микропластичности горных пород пока мало изучен, но есть основания утверждать, что он близок к механизму, известному в физике твердого тела. Микропластическое поведение происходит при активизации подвижных дислокаций в виде лавинного явления. Первым признаком этого процесса является появление эффекта «стресс-плато» и «стресс-падение». Результаты, полученные в этом эксперименте, могут быть полезны не только как фундаментальные знания, но также для их применения в решении практических задач. Новые знания о свойстве микро-пластичности горных пород позволяют усовершенствовать стандартную вязкоупругую модель, используемую в сейсмических исследованиях. Это может быть достигнуто включением в стандартную модель компоненту микропластической деформации. Комплексная вязко-упруго-пластическая модель может более реалистично описывать процессы деформации в горных породах. При практическом применении полученных знаний, например, в сейсмике и акустике необходимо учитывать амплитудно-зависимый эффект, который влияет на скорость и затухание продольных и поперечных волн в горных породах. Учет этого эффекта повышает точность измерения и интерпретацию полученных данных.

Методики исследования и фактический материал

В эксперименте были использованы образцы мелкозернистого песчаника из керна, взятого с глубины 2545 м. Плотность песчаника 2,45 г/см3, содержание мелкозернистой песчаной фракции 82 % и алевролита 18 %, общая пористость 12 %. Измерение скорости и затухания P- , S -волны в зависимости от величины амплитуды деформации проводилось при постоянном гидростатическом давлении 20 МПа. Кроме того, на постоянной амплитуде было изучено поведение скорости P- , S -волны в зависимости от величины гидростатического давления в диапазоне от 10 до 50 МПа. Образцы цилиндрической формы имеют размеры: 40 мм в диаметре и 16 мм в длину. Использовалась стандартная установка в виде трехслойной модели [29, 30]. Первый и третий слои (бериллиевая бронза) обеспечивают идентичное отражение волны на границах раздела. Первый слой – линия задержки, а третий слой – акустическая нагрузка. Образец породы располагается между этими слоями. Возбуждение и прием акустических сигналов обеспечивают пьезокерамические датчики на частоте 1 МГц, которые поляризованы на продольную и поперечную волны. Декремент затухания вычислялся как [11, 31, 32]:

-1 _ a V _ aX ~ = 8,686^7 " 8,686л, где α – коэффициент поглощения, дБ · м-1,

8,686 a(to) = — l — In

где L – двойная длина образца, м; Atop ( f ) – амплитуда Фурье отраженного импульса от верхней границы образца; Abot ( f ) – амплитуда Фурье отраженного импульса от нижней границы образца; R 12( f ) – коэффициент отражения от верхней границы; R 23( f ) – коэффициент отражения от нижней границы. В нашем случае границы являются идентичными и поэтому R 12( f ) = - R 23( f ). Коэффициент отражения

R ( f ) =

P V ( f )-P b V b ( f ) P r V r ( f ) + P b V b ( f ),

где ρ r и ρ b – плотность породы и бериллиевой бронзы, кг · м-3, соответственно; Vr ( f ) и Vb ( f ) – скорости волны, м · с-1; V – фазовая скорость, м · с-1; f – частота, Гц.

При измерении скорости волны и затухания изменение величины амплитуды деформации происходило по замкнутому циклу. Сначала амплитуда возрастала от минимальной до максимальной величины (восходящий курс), затем по тем же величинам уменьшалась (нисходящий курс). Полный курс: ε 1 ≈ 0,5×10-6 → ε 2 ≈ 1,0 × 10-6 → ε 3 ≈ 1,3 × 10-6 → ε 4 ≈ 1,67 × 10-6 → ε 3 ≈ 1,3 × 10-6 → ε 2 ≈ 1,0 × 10-6 → ε 1 ≈ 0,5 × 10-6. Увеличение и последующее уменьшение амплитуды на всех рисунках помечено стрелками. Регистрация импульсов проводилась с накоплением сигналов. Это обеспечивает повышенную помехоустойчивость.

Результаты исследований

На рис. 1 и 2 представлена зависимость скорости P - и S -волны от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном (50 %) песчанике на постоянном давлении 20 МПа. На рис. 1 в сухом песчанике на восходящем и нисходящем курсе амплитуды деформации скорость P -волны возрастает на 1,12 %. В водонасыщенном песчанике изменение скорости волны при тех же условиях составляет 0,28 %. Диаграммы скоростей представляют незамкнутые петли гистерезиса (помечены скобками). Открытый гистерезис сухого и насыщенного песчаника составляет соответственно 1,41 и 0,28 %. Изменение скорости S -волны при тех же условиях измерения не превышало 0,35 %. Незамкнутая часть петли гистерезиса для сухого и смоченного песчаника составляет 0,54 и 0,35 % соответственно.

На рис. 3 представлено затухание P-волны в зависимости от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном песчанике при постоянном давлении. В сухом песчанике при изменении амплитуды от минимальной до максимальной величины затухание волны нелинейно возрастает на 5,43 %. При возвращении амплитуды к минимальной величине затухание уменьшается до начальной величины. В результате петля гистерезиса затухания является замкнутой. В смоченном песчанике увеличение амплитуды слабо https://mst.misis.ru/

2023;8(1):22–29

влияет на затухание. На обратном курсе амплитуды затухание уменьшается на 4,93 %, что приводит к появлению незамкнутой петли гистерезиса. График смоченного песчаника располагается выше графика сухого песчаника.

На рис. 4 показано затухание S -волны в зависимости от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном песчанике при постоянном давлении. Графики сухого и смоченного песчаника существенно удалены друг от друга. Величина затухания волны в сухом песчанике значительно меньше, чем в смоченном. В обоих случаях с увеличением амплитуды затухание уменьшается. В сухом и смоченном песчанике уменьшение затухания составляет 8,81 и 2,71 % соответственно. Обе петли гистерезиса незамкнутые. Величина открытой петли гистерезиса в обоих случаях не превышает 0,8 %.

На рис. 5 представлена скорость P -волны в зависимости от всестороннего давления в сухом и водонасыщенном песчанике при постоянной амплитуде деформации. С увеличением всестороннего давления от минимальной до максимальной величины как в сухом, так и смоченном песчанике скорость волны нелинейно возрастает на 15,06 и 26,35 % соответственно. В обоях случаях наблюдается незамкнутая петля гистерезиса: для сухого песчаника – 9,77 % и смоченного – 15,93 %. На рис. 6 показана скорость S -волны в зависимости от всестороннего давления в сухом и водонасыщенном песчанике на постоянной амплитуде деформации. Здесь увеличение скорости волны идет так же, как и в случае P -волны, и составляет для сухого песчаника 12,42 %, а для смоченного – 15,81 %. Незамкнутый гистерезис для сухого песчаника составляет 0,67 %, а для смоченного – 3,45 %.

—•—Vp-сухой —•—Vp-водонасыщенный

Рис. 1. Скорость P -волны в зависимости от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном песчанике

—•—Vs-сухой —е—Vs-водонасыщенный

Рис. 2. Скорость S -волны в зависимости от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном песчанике

Амплитуда деформации, 10-6

—•— 1/Qp-сухой —•— 1/Qp-водонасыщенный

Рис. 3. Затухание P -волны в зависимости от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном песчанике

—•— 1/Qs-сухой ^^ 1/Qs-водонасыщенный

Рис. 4. Затухание S -волны в зависимости от амплитуды деформации в сухом и водонасыщенном песчанике

2023;8(1):22–29

-е-Vp-сухой -е-Vp-водонасыщенный

Рис. 5. Скорость P -волны в зависимости от всестороннего давления в сухом и водонасыщенном песчанике

—е-Vs-сухой -•-Vs-водонасыщенный

Рис. 6. Скорость S -волны в зависимости от всестороннего давления в сухом и водонасыщенном песчанике

Обсуждение результатов

Проведенное исследование показывает сложное влияние амплитуды деформации, давления и состояния песчаника на поведение скорости и затухания P - и S -волн. Затухание волны по сравнению со скоростью волны более чувствительно к девиации амплитуды и смоченного состояния песчаника. Поведение скорости продольной волны существенно отлично от поперечной. Измерение скорости P -волны показывает, что смена состояния песчаника влияет на форму гистерезиса и величину его открытия. Открытая часть гистерезиса для продольной волны в сухом песчанике составляет 1,41 %, а в смоченном 0,28 %, т.е. имеется большое различие между ними. Скорость S -волны как в сухом, так и смоченном песчанике, слабо реагирует на девиацию амплитуды.

Наибольшее изменение величины затухания продольной волны за счет амплитуды деформации получено в сухом песчанике (5,43 %) и том же состоянии на поперечной волне (8,81 %). Изменение величины затухания поперечной волны в смоченном песчанике за счет амплитуды достигает 2,71 %. На продольной волне открытый гистерезис зарегистрирован в смоченном песчанике (4,5 %), в сухом он отсутствует. На поперечной волне как в сухом, так и смоченном песчанике проявление открытого гистерезиса незначительно. Изменение всестороннего давления в замкнутом режиме как для продольной, так и поперечной волны приводит к нелинейному возрастанию скорости и появлению незамкнутой петли гистерезиса. Стоит отметить, что скорость продольной и поперечной волн при обоих состояниях песчаника реагирует на изменение величины всестороннего давления.

Заключение

Анализ полученных в эксперименте новых данных показывает сложный характер поведения скорости и затухания продольной и поперечной волн в зависимости от величины амплитуды деформации и сухо-водного состояния песчаника. Изменение амплитуды деформации и всестороннего давления по замкнутому циклу (то есть ее увеличение и адекватное уменьшение) приводит к существенному изменению динамических характеристик регистрируемого сигнала. Это преобразование имеет место для скорости волны и затухания. Влияние амплитуды деформации на гистерезис открытого и закрытого типа происходит как для скорости волны, так и для затухания. Как в сухом, так и смоченном песчанике в большинстве случаев наблюдается открытая петля гистерезиса. Имеются случаи проявления закрытой петли гистерезиса и также эффект перехлеста петлей гистерезиса. Наибольшее изменение скорости волны за счет амплитуды деформации получено для продольной волны в сухом песчанике. Однако параметр затухания превышает достижения скорости волны. Наибольший результат для амплитудно-зависимого затухания получен для сухого песчаника при распространении продольной волны – 5,43 % и при распространении поперечной волны – 8,81 %.

В нашем исследовании к признакам проявления микропластичности можно отнести следующее. Гистерезис открытого и закрытого типа, обнаруженный в амплитудно-зависимой скорости и затухании в сухом и смоченном песчанике. Нелинейный характер и перехлест восходящего и нисходящего курсов амплитуды. Их расхождение может быть вызвано эффектом микропластичности. Сложное и своеобразное поведение обеих петель гистерезиса предполагает возможность участия в процессе деформирования песчаника нестандартного механизма. Многообразное поведение скорости волны и затухания при деформировании горной породы может быть вызвано совместным действием процессов вязко-упругости и микропластичности. Качественные и количественные характеристики осложнений динамических параметров могут являться признаками внутреннего строения исследуемого объекта.

2023;8(1):22–29

2023;8(1):22–29

2023;8(1):22–29

Список литературы Влияние амплитуды деформации и всестороннего давления на скорость и затухание p- и s-волн в сухом и водонасыщенном песчанике: экспериментальное исследование

  • Гущин В. В., Павленко О. В. Изучение нелинейно-упругих свойств земных пород по сейсмическим данным. В: Современная сейсмология. Достижения и проблемы. Т. 13. М.; 1998.
  • Егоров Г. В. Вариация нелинейных параметров консолидированного пористого водонасыщенного образца в зависимости от степени газонасыщения. Физическая мезомеханика. 2007;10(1):107–110.
  • Кондратьев О. К. Сейсмические волны в поглощающих средах. М.: Недра; 1986. 176 с.
  • Николаев А. В. Проблемы нелинейной сейсмики. М.: Наука; 1987. 288 с.
  • Diallo M. S., Prasad M., Appel E. Comparison between experimental results and theoretical predictions for P-wave velocity and attenuation at ultrasonic frequency. Wave Motion. 2003;37(1):1–16. https://doi.org/10.1016/S0165-2125(02)00018-5
  • Duretz T., Souche A., Borst R., Le Pourhiet L. The benefits of using a consistent tangent operator for viscoelastoplastic computations in geodynamics. Geochemistry, Geophysics, Geosystems. 2018;19(12):4904–4924. https:///doi.org/10.1029/2018GC007877
  • Golovin I. S., Pavlova T. S., Golovina S. B. et al. Effect of severe plastic deformation on internal friction of an Fe–26at.% Al alloy and titanium. Materials Science and Engineering: A. 2006;442(1–2):165–169.
  • Guyer R. A., Johnson P. A. Nonlinear mesoscopic elasticity: Evidence for a new class of materials. Physics Today. 1999;52(4):30–36. https://doi.org/10.1063/1.882648
  • Mashinskii E. I. Difference between static and dynamic elastic moduli of rocks: Physical causes. Russian Geology and Geophysics. 2003;44(9):953–959.
  • Derlet P. M., Maaß R. Micro-plasticity and intermittent dislocation activity in a simplied micro structural model. arXiv:1205.1486v2. Condensed Matter – Materials Science. 8 February 2013. https://doi.org/10.48550/arXiv.1205.1486
  • Mashinskii E. I. Amplitude-frequency dependencies of wave attenuation in single-crystal quartz: experimental study. Journal of Geophysical Research. Solid Earth. 2008;113(B11). https://doi.org/10.1029/2008JB005719
  • Mashinskii E. I. Seismo-micro-plasticity phenomenon in the rocks. Natural Science. 2010;2(3):155–159. https://doi.org/10.4236/ns.2010.23025
  • Mashinskii E. I. Jump-like inelasticity in sandstone and its effect on the amplitude dependence of P-wave attenuation: An experimental study. Wave Motion. 2020;97:102585. https://doi.org/10.1016/j.wavemoti.2020.102585
  • Huang J., Zhao M.,·Du X. et al. An elasto‑plastic damage model for rocks based on a new nonlinear strength criterion. Rock Mechanics and Rock Engineering. 2018;51:1413–1429. https://doi.org/10.1007/s00603-018-1417-1
  • Vodenitcharova T., Zhang L. C. A new constitutive model for the phase transformations in monocrystalline silicon. International Journal of Solids and Structures. 2004;41(18–19):5411–5424. https://doi.org/10.1007/s00603-018-1417-1
  • Liu Y., Dai F., Feng P., Xu N.-W. Mechanical behavior of intermittent jointed rocks under random cyclic compression with different loading parameters. Soil Dynamics and Earthquake Engineering. 2018;113:12–24. https://doi.org/10.1016/j.soildyn.2018.05.030
  • Nourifard N., Lebedev M. Research note: the effect of strain amplitude produced by Ultrasonic waves on its velocity. Geophysical Prospecting. 2019;67(4):715–722. https://doi.org/10.1111/1365-2478.12674
  • Nourifard N., Mashinskii E., Lebedev M. The effect of wave amplitude on S-wave velocity in porous media: an experimental study by Laser Doppler Interferometry. Exploration Geophysics. 2019;50(6):683–691. https://doi.org/10.1080/08123985.2019.1667228
  • Baud P., Vajdova V., Wong T. Shear-enhanced compaction and strain localization: Inelastic deformation and constitutive modeling of four porous sandstones. Journal of Geophysical Research. Solid Earth. 2006;111(B12). https://doi.org/10.1029/2005JB004101
  • Gurmani S. F., Jahn S., Brasse H., Schilling F. R. Atomic scale view on partially molten rocks: Molecular dynamics simulations of melt-wetted olivine grain boundaries. Journal of Geophysical Research. Solid Earth. 2011;116(B12). https://doi.org/10.1029/2011JB008519
  • Olsson A. K., Austrell P.-E. A fitting procedure for viscoelastic-elastoplastic material models. In: Proceedings of the Second European Conference on Constitutive Models for Rubber. Hannover, Germany, 10–12 September 2001.
  • Головин Ю. И., Дуб С. Н., Иволгин В. И. и др. Кинетические особенности деформации твердых тел в нано-микрообъемах. Физика твердого тела. 2005;47(6):961–973.
  • Песчанская Н. Н., Смирнов Б. И., Шпейзман В. В. Скачкообразная микро-деформация в нано-структурных материалах. Физика твердого тела. 2008;50(5):815–819.
  • Zhou C., Biner S. B., LeSar R. Discrete dislocation dynamics simulations of plasticity at small scales. ActaMaterialia. 2010;58:1565–1577.
  • Luo Sh.-N., Swadener J. G., Ma Ch., Tschauner O. Examining crystallographic orientation dependence of hardness of silica stishovite. Physica B: Condensed Matter. 2007;399(2):138–142. https://doi.org/10.1016/j.physb.2007.06.011
  • Yin H., Zhang G. Nanoindentation behavior of muscovite subjected to repeated loading. Journal of Nanomechanics and Micromechanics. 2011;1(2):72–83. https://doi.org/10.1061/(asce)nm.2153-5477.0000033
  • Mashinskii E.I., Dynamic micro-plasticity manifestation in consolidated sandstone in the acoustical frequency range. Geophysical Prospecting. 2016;64:1588–1601. https://doi.org/10.1111/1365-2478.12368
  • Nishinoa Y., Kawaguchia R., Tamaokaa S., Idea N. Amplitude-dependent internal friction study of fatigue deterioration in carbon fiber reinforced plastic laminates. Materials Research. 2018;21(2):e20170858. https://doi.org/10.1590/1980-5373-MR-2017-0858
  • Johnston D. H., Toksoz M. N. Thermal cracking and amplitude dependent attenuation. Journal of Geophysical Research. Solid Earth. 1980;85(B2):937–942. https://doi.org/10.1029/JB085iB02p00937
  • Jones S. M. Velocity and quality factors of sedimentary rocks at low and high effective pressures. Geophysical Journal International. 1995;123(3):774–780. https://doi.org/10.1111/j.1365-246X.1995.tb06889.x
  • Mavko G. M. Frictional attenuation: an inherent amplitude dependence. Journal of Geophysical Research. Solid Earth. 1979;84(B9):4769–4775. https://doi.org/10.1029/JB084iB09p04769
  • Winkler K. W. Frequence dependent ultrasonic properties of high-porosity sandstones. Journal of Geophysical Research. Solid Earth. 1983;88(B11):9493–9499. https://doi.org/10.1029/JB088iB11p09493
Еще
Статья научная