Возможный подход для оценки систем молниезащит ракет-носителей на космодромах
Автор: Потапенко Анатолий Николаевич, Курей Вернон, Потапенко Татьяна Анатольевна
Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc
Рубрика: Технологии в авиационном и ракетно-космическом комплексе
Статья в выпуске: 4-5 т.14, 2012 года.
Бесплатный доступ
Представлены особенности численного решения задач для исследования распределённых систем молниезащит на стартовых площадках с возможностью определения исследуемого поля на основе потенциала и электрической функции потока. Выполнены численные расчёты с представлением основных результатов для исследуемых объектов.
Система молниезащиты, математическая модель, численные расчёты, электростатические поля
Короткий адрес: https://sciup.org/148205621
IDR: 148205621
Текст научной статьи Возможный подход для оценки систем молниезащит ракет-носителей на космодромах
стенок камеры. Результаты численных расчётов в 3-х мерном пространстве позволили объяснить известные экспериментальные данные о концентрации ударных волн, образующихся при мощном электрическом разряде в жидкости [6], причём они принципиально отличны от [7], трактующей процессы на основе эмпирических зависимостей. В дальнейшем эти процессы дополнительно исследовались в [8] с применением метода инверсии для полубесконечных областей (МИПО).
Для определения электромагнитных полей молнии в [2] показаны существующие основные подходы: 1) на основе численных решений точных уравнений с помощью специализированных алгоритмов; 2) численных решений уравнений Максвелла на базе, например, метода конечных разностей во временной области (finite-difference timedomain method – FDTD); 3) с использованием упрощённых уравнений. Отмечается, что если ранее FDTD использовался для анализа перенапряжений, индуцированных в линиях передач разрядом молнии, то в настоящее время применяется для анализа электромагнитных полей молнии.
В целом представленные в обзоре [2] математические модели – это в настоящее время основные модели для исследования разряда молнии и её различных физических проявлений, однако для оценки и сравнительного анализа существующих важных технических решений, например, в виде систем молниезащит ракет-носителей на космодромах [9], необходимы разработки дополнительных математических моделей.
Постановка задачи. Схема расположения типичной системы молниезащиты из 4-х молние-приёмников (рис. 1) для ракет-носителей с космическими аппаратами характерна для стран США (космодром на мысе Канаверал, Флорида), Франции, Индии и др. [9]. Для упрощения исследований представим систему молниезащиты ракеты-носителя в виде башен с металлическими стержнями на их вершинах (например, не учитываются тросы, расположенные на вершинах стержней молниезащиты по контуру, особенности этих стержней, их материал и др.). Устройство 5 (рис.
1), связанное с ракетой-носителем на старте, представляется в виде металлической фермы, например, как на стартовой площадке №40 космодрома на мысе Канаверал для ракет-носителей типа «Falcon 9» для запуска космических аппаратов SpaceX Dragon.
А1 |
А2 5 |
А3 |
А4 |
Рис. 1. Схема типичной системы молниезащиты на космодроме: 1 – 4 – башни с цилиндрическими стержнями; 5 – ферма
При математическом моделировании системы молниезащиты на стартовой площадке применяется схема, показанная на рис. 2. Для учёта влияния дистанции l 1 от металлической фермы 5 до башни со стержнем 1 исследования проводятся в вертикальной диагональной плоскости от 1-ой до 4-ой башни. Границы области B ( x , y ) следующие: G1 – плоскость в виде поверхности земли F ( x,y ); G2 – нижняя граница облака V ( x, y ) в виде плоскости относительно поверхности F ( x,y ); G 3 , G 4 – границы для искусственного ограничения расчетной области путём введения в постановку задачи граничного условия типа ∂ψ/∂ n = 0, так как в этой задаче не учитывается краевой эффект от V ( x,y ).

Рис. 2. Схема моделирования области B ( x , y ) системы молниезащиты на космодроме (цифровые обозначения как на рис. 1)
В [10, 11] было проведено сравнение результатов расчета внешней краевой задачи с учётом краевого эффекта от облака и заземлённого стержня на основе МИПО с данными [12] в вертикальной плоскости по распределению поля ψ. В [12] решалась задача определения поля потенциала ψ, и также были введены облако и стержень, но внешняя краевая задача была сведена к внутренней на основе условия ∂ψ/∂ n =0. Погрешность была незначительная для исследуемой части области, при этом в [11] были показаны особенности исследуемого краевого эффекта. В связи с этим исходные данные для расчёта следующие: 1) расстояние от металлической фермы 5 до границы G3 считается l 2
= 1000 м; 2) высота от F ( x,y ) до нижней границы V ( x, y ) принимается H 1 = 1000 м; 3) высота башней со стержнями считается H 2 = 100 м; 4) высота металлической фермы принимается H 3 = 50 м; 5) дистанция l 1 = var .
Для представления особенностей плоского или плоскопараллельного электростатического необходимо определить эквипотенциальные поверхности с шагом Δψ = const и поверхности электрической функции потока µ с шагом Δµ= const [13]. Как и потенциал ψ функция µ является относительной характеристикой поля, причём физический смысл имеет только разность её значений например, в точках p, d и не зависит от формы кривой и определяется в виде:
p
µ p – µ d = ∫ Endl . (1)
d
Здесь En – проекция напряженности поля по нормали к кривой.
Следует заметить, что вектор напряженности поля E направлен по касательной к силовой линии (поверхности), поэтому линейный поток напряженности поля через любой отрезок силовой линии равен нулю. В связи с этим точки силовой линии характеризуются одним значением функции потока, причём каждая силовая линия в плоскопараллельном поле – это линия (поверхность) функции потока µ с уравнением вида
µ i = const . (2)
Приращение потенциала dψ на длине dn связано зависимостью dψ = – Ek dn. (3)
Здесь знак «–» означает, что падение ψ происходит в направлении силовой линии. По определению функции потока её приращение dµ на длине dl равно dµ = Ekdl. (4)
С учётом зависимостей (3), (4) величина E может определяется в виде
E k = – d ψ / dn и E k = d µ / dl. (5)
Следовательно, напряженность поля равна падению потенциала на единицу длины в направлении силовой линии или увеличению функции потока на единицу длины в направлении эквипотенциальной линии. Эти соотношения необходимы при решении задачи о распределении µ. Для оценки и сравнительного анализа существующих технических решений систем молниезащит ракет-носителей на стартовых пло-щадках предлагается решение задачи в два этапа.
Первый этап. Определяется поле распределения потенциала ψ на основе решения уравнения Лапласа в виде
-
□ д у /д x 2 + д у /бу 2 ; ( x,у ) е B(x,у ). (6)
Граничные условия задачи c учётом рис. 2 следующие:
-
• на границе G1:
V(x,y)=0, (x,y) e Gi;(7)
-
• на границах башен со стержнями 1 (G11), 4 (G14) и на металлической ферме 5 (G15) заземлённых относительно F ( xy ):
V(x,y)=0, (x,y) e Gii, G14, G15;(8)
-
• на границах G3, G4:
d^/5n=0, (x,y) e G3, G4;(9)
-
• на границе G2:
V(x,y)=Vo, (x,y) e G2;(10)
где B ( x , y ) - исследуемая область, ограниченная G1 - G 4 , G 11 , G 14 , G 15 .
Считаем, что на G2 потенциал равен у0 при возникновении электрических полей в атмосфере. При этом исследуется электростатическое поле при условии, что внешнее поле, прикладываемое к объектам 1-5, существенно мало, т.е. подразумевается отсутствие объёмных электрических зарядов в атмосфере исследуемой области B ( x , y ). При решении задачи определяются поле ψ и эквипотенциальные поверхности у i = const с некоторым шагом А^= const . Затем относи-тельно высоты H 1 на основе расчётов этого этапа выделяется некоторая область D ( x , y ) до уровня Н 4 относительно поверхности F ( x, y ) с учётом симметрии в области B ( x , y ) относительно 5.

Рис. 3. Схема моделирования области D ( x , y ) системы молниезащиты (цифровые обозначения как на рис. 1)
Особенность выбора D ( x , y ) следующая: 1) на уровне Н 4 поверхность у k = const должна быть параллельна границе G2, чтобы было исключено влияние системы молниезащиты на распределение напряженности поля на этом уровне; 2) H 4 должна превышать max высоту H 2 объектов 1 - 4 системы молниезащиты.
Второй этап. Схема моделирования области D ( x , y ) системы молниезащиты на космодроме, показана на рис. 3. Границы исследуемой области D ( x , y ) следующие: G 21 - граница в виде части G 1 ; G 22 - граница на уровне H 4 в виде некоторой поверхность у k = const ; G31 - граница в виде части G3; G41 - граница в виде части симметрии области B ( x , y ), проходящая через объект 5; G11, G15 - границы соответствующие области B ( x , y ).
Исходные данные для расчёта следующие: 1) расстояние от металлической фермы 5 до границы G31 считается 13 = 200 м; 2) высота от F(x,y) до поверхности уk=const равна H4 (будет определена после расчетов первого этапа); 3) высота башни со стержнем H2=100 м; 4) высота металлической фермы H3=50 м; 5) дистанция 11=var. Поле распределения электрической функции потока ц определяется из эллиптического уравнения аналогичному урав- нению Лапласа:
-
□ дц /дx2 + дц /dy2; (x,y) e D(x,y).(11)
Граничные условия задачи c учётом рис. 3 следующие:
-
• на границе G 21 :
дц/дn=0, (x,y) e G21;(12)
-
• на границах башни со стержнем 1 (G 11 ) и на металлической ферме 5 (G15):
дц/дn=0, (x,y) e Gn, G15;(13)
-
• на границе G31:
ц(x,y)=ц 0, (x,y) e G31;(14)
-
• на границе G41:
ц(x,y)=0, (x,y) e G41;(15)
-
• на границе G 22 :
ц(x,y)=0, (x,y) e G22;(16)
где D ( x , y ) - исследуемая область, ограниченная G21, G31, G41, G22, G11, G15.
Для оценки и сравнительного анализа системы молниезащиты на космодроме считаем, что появление молнии возможно, например, со стороны границы G22, а именно, её левого края. Тогда на этой части границы G 22 , а именно, на границе G 23 выполняется условие:
дц/д n =0, ( x , y ) e G23. (17)
Особенности дискретных математических моделей каждого этапа расчёта заключаются в том, что исходные области B(x,y) и D(x,y) представляются дискретными с регулярной прямоугольной сеткой (Ax=Ау) по аналогии, например, [10]. При расчетах не учитываются размеры в горизонтальных сечениях элементов систем молниезащит 1-4 и металлической фермы 5, так как они пренебрежимо малы по сравнению с шагом Δ сетки по координатам x, у (по поверхности F(xy) между G3 и G4 расстояние 2000 м, а H1=1000 м, при этом считаем, что в горизонтальном сечении металлическая ферма имеет размеры 4,0 х 3,0 м2).
Для каждой из областей B ( x , у ) и D ( x , у ) во внутренних узлах сетки выполняется условие сходимости итерационного метода Гаусса-Зейделя. В этих узлах дискретных областей потенциал у i,■ рассчитывается с помощью числен-ного метода, например, ускоренного метода Либмана с учётом уравнения Лапласа в конечно-разностных аппроксимациях как в [10]. На границах G i областей B ( x , у ) и D ( x , у ) потенциалы у i,■ рассчитываются с учетом конечно-раз-ностных аппроксимаций на основе условий: 1) для области B ( x , у ) используются граничные условия (7)-(10); 2) для области D ( x , у ) соответственно граничные условия (12)-(17).
Результаты численных расчетов. При исследованиях на первом этапе существующих технических решений систем молниезащит ракет-носителей на космодромах в области B ( x , у ) определяются поля распределения потенциала ψ и эквипотенциальные поверхности в виде уравнений у i = const . Расчёты ведутся в безразмерном виде, а именно, потенциалы у i =^ i /^0; где у0 — базовое значения потенциала в исследуемой области. Аналогично записываются безразмерные параметры и для других величин. Результаты численного расчета согласно уравнениям (6)-(10) для схемы моделирования области B ( x , у ) системы молниезащиты, показаны на рис. 4 в виде распределения эквипотенциальных поверхностей у i = const с А^ = const.

Рис. 4. Распределение эквипотенциальных поверхностей для^исследуемой области B ( x , у ) в виде у i = const с Ау = const
Последующая схема для математического моделирования области D ( x , у ) с учётом системы молниезащиты на космодроме, показана на рис. 3. На основе полученных результатов величина H 4 выбирается равной 500 м.
А1. Для оценки и сравнительного анализа технического решения системы молниезащиты ракеты-носителя на космодроме (см. рис. 1) принимается дистанция 1 1 от металлической фермы 5 до башни со стержнем 1 равной 200 м, т.е. элемент молниезащиты находится на границе G 31 области
D ( x , у ). Для исследования предлагаемого подхода на основе 2-х этапов считаем, что появление молнии возможно, например, со стороны границы G22, а именно, её левого края границы G23. Результаты численного расчета согласно уравнениям (11)-(17) для схемы моделирования области D ( x , у ), показаны на рис. 5 в виде распределения поверхностей электрической функции потока р i = const с шагом Ар = const. При этом на рис. 5а показаны 30 функций потока р i ; рис. 5б соответственно 100 функций потока р i .

а) б)
Рис. 5. Распределение поверхности электричес-кой функции потока р i = const с шагом Ар = const при l 1 = 200 м
Из результатов, представленных на рис. 5б, следует: 1) в объект 5 входят 19 функций потока р i и одна частично в объект 5 и в поверхность F ( x,y ); 2) в поверхность F ( x,y ) входят 38 функций потока р i ; 3) в элемент молниезащиты 1 входят 41
функция потока р i и одна частично в элемент 1 и в F ( x A).
А2. Принимается дистанция l 1 от металлической фермы 5 до башни со стержнем 1 равной 100 м, т.е. элемент молниезащиты находится по средине между границей G 31 и объектом 5 области D ( x , у ). Результаты численного расчета для этой схемы моделирования области D ( x , у ) с учётом 1 1 =100 м, показаны на рис. 6 в виде распределения поверхностей электрической функции потока р i = const с шагом Ар = const. При этом на рис. 6а показаны 30 функций потока р^; рис. 6б соответственно 100 функций потока р i .
Из результатов, представленных на рис. 6б, следует: 1) в объект 5 входят 11 функций потока рi и одна частично в объект 5 и в поверхность F(x,y); 2) в поверхность F(x,y) входят 5 функций потока цi*; 3) в элемент молниезащиты 1 входят 71 функция потока цi и 2 частично в элемент 1 и в поверхность F(xy), т.е. справа и слева от элемента 1.

а) б)
Рис. 6. Распределение поверхности электричес-кой функции потока ц i = const с шагом Ац = const при 1 1 =100м

а) б)
Рис. 7. Распределение поверхности электричес-кой функции потока ц i = const с шагом Ац = const при 1 1 =50м
А3. Принимается дистанция 1 1 от металлической фермы 5 до башни со стержнем 1 равной 50 м. Результаты численного расчета для схемы моделирования области D ( x , y ) с учётом 1 1 =50 м, показаны на рис. 7 в виде распределения поверхностей электрической функции потока ц i = const с шагом Ац = const. При этом на рис. 7а показаны 30 функций потока ц i ; рис. 7б соответственно 100 функций потока ц i .
Из результатов, представленных на рис. 7б, следует: 1) в объект 5 входят 3 функций потока ц i и одна частично в объект 5, в поверхность F ( xy ) и в элемент молниезащиты 1; 2) в поверхность F ( xy ) перед объектом 5 входит одна функция потока ц i частично в объект 5, в поверхность F ( x, y ) и в элемент молниезащиты 1 и 25 после элемента молниезащиты 1; 3) в элемент молниезащиты 1 входят 69 функция потока ц i и 1 частично в элемент 1 и в поверхность F ( xy ).
Сравнительный анализ технического решения системы молниезащиты на космодроме (см. рис. 1) показывает следующее: 1) при дистанции 1 1 =200 м в объект 5 в целом входят 19 функций потока ц i и одна частично, тогда относительная величина входа функций потока ц i в объект 5 в процентах равна 20%; 2) при 1 1 =100 м в объект 5 входят 11 функций потока ц i и одна частично, тогда относительная величина входа функций потока ц i в объект 5 в процентах равна 12%; 3) при 1 1 = 50 м в объект 5 входят 3 функций потока ц i и одна частично, тогда относительная величина входа функций потока ц i в объект 5 в процентах равна 4%. В заключение отметим, что для типичной системы из 4-х элементов молниезащиты ракеты-носителя с космическим аппаратом согласно распределению электрической функции потока ц i при уменьшении дистанции 1 1 с 200 до 50 м относительная величина входа функций ц i в объект 5 уменьшается с 20 до 4%.
Выводы:
-
1. Анализ полученных результатов расчёта на основе предложенного подхода показал, что имеется возможность оценивать и выявлять особенности системы из 4-х элементов молниезащиты на космодроме. Например, установлено, что согласно распределению электрической функции потока ц i при уменьшении дистанции 1 1 в 4 раза, относительная величина входа функций ц i в объект 5
-
2. Показаны особенности предложенного подхода для численного моделирования исследуемой системы молниезащиты на космодроме в два этапа. На первом этапе решения задачи определяются поле распределения потенциала у и эквипотенциальные поверхности у i = const с А^ = const . Затем относительно высоты H на основе расчётов этого этапа выделяется некоторая область D ( x , y ) до уровня Н 4 относительно поверхности земли F ( xy ). На втором этапе определяется распределение поверхностей электрической функции потока ц i = const с шагом Ац = const при изменении,
-
3. Представлены особенности выбора области D ( x , y ) в следующем виде: 1) на уровне H 4 выделенная поверхность ψ k = const должна быть параллельна границе G 2 , чтобы было исключено влияние системы молниезащиты на распределение напряженности поля на этом уровне; 2) H 4 должна превышать max высоту H 2 объектов 1-4 системы мол-ниезащиты.
уменьшается в 5 раз. Полученные результаты и выводы определяются соотношениями размеров исследуемой системы молниезащиты и соответствующими допущениями при расчётах.
например, дистанции l 1 от металлической фермы 5 до башни со стержнем 1.
Список литературы Возможный подход для оценки систем молниезащит ракет-носителей на космодромах
- Rakov, V.A. Review and evaluation of lightning return stroke models including some aspects of their application/V.A. Rakov, M.A. Uman//IEEE Transactions Electromagnetic Compatibility. 1988. Vol. 40. Р. 403-426.
- Раков, В.А. Обзор недавних исследований молнии и молниезащиты/В.А. Раков, Ф. Рашиди//Научно-технические ведомости СПбГПУ. 2010. №1. С. 24-47.
- Theethayi, N. On the representation of the lightning return stroke process as a current pulse propagating along a transmission line/N. Theethayi, V. Cooray//IEEE Transactions on Power Delivery. 2005. Vol. 20. Р. 823-837.
- Cooray, V. Pulse propagation along transmission lines in the presence of corona and their implication to lightning return strokes/V. Cooray, N. Theethayi//IEEE Transactions on Antennas and Propagation. 2008. Vol. 56. Р. 1948-1959.
- Chtifanov, A.I. Features of Controlling the Concentration of Electrical Discharge Energy in a Liquid for Compacting Powders/A.I. Chtifanov, A.N. Potapenko, M.I. Knyasev//In a book: Powder Compaction; Sintering; Post-sintering; Hot Isostatic Pressing; Microsturcture. Granada, Spain. 1998. Vol. 2. Р. 193-199.
- Чебанов, Ю.И. Формирование поля давления на заготовке при штамповке на электрогидравлических установках/Ю.И. Чебанов, В.К. Борисевич, М.К. Князев//Кузнечно-штамповочное производство. 1996. №4. С. 15-18.
- Борисевич, В.К. Построение расчётных моделей полей нагружения установки ЭГШ на основе эмпирических аппроксимаций/В.К. Борисевич и др.//Кузнечно-штамповочное производство. 1997. №9. С. 20-23.
- Потапенко, А.Н. Математическое моделирование поля давлений в многоэлектродных разрядных блоках/А.Н. Потапенко, М.И. Дыльков, А.И. Штифанов//Известия высших учебных заведений. Проблемы энергетики. 2003. №9-10. С. 120-124.
- Kumar, U. Lightning protection of satellite launch pads/U. Kumar//In a book: Lightning Protection. Series: IET Power and Energy Series, 58. Edited by V. Cooray. -London: Institution of Engineering and Technology. 2010. Р. 789-819.
- Потапенко, А.Н. Особенности метода инверсии для численного решения внешних краевых задач, связанных с электрическими полями в атмосфере/А.Н. Потапенко, Е.А. Канунникова, Т.А. Потапенко//Научно-технические ведомости СПб ГПУ. 2012. №1. С. 84-88.
- Potapenko, T.A. Research of 3-D Exterior Boundary Problems Related to Electric Fields in Atmosphere by Inversion Method/T.A. Potapenko, E.A. Kanunnikova, A.N. Potapenko//2012 International Conference on Lightning Protection (ICLP), Vienna, Austria. 2012.
- Резинкина, М.М. Расчет трехмерных электрических полей в системах, содержащих тонкие проволоки/М.М. Резинкина//Электричество. 2005. № 1. С. 44-49.
- Смайт, В.Р. Электростатика и электродинамика/В.Р. Смайт. -М.: Изд-во иностранной литературы, 1954. 606 с.