Ab initio моделирование влияния кремния на образование карбида Fe3C в ОЦК-железе
Автор: Верховых А.В., Мирзоев А.А., Мирзаев Д.А.
Рубрика: Физика
Статья в выпуске: 4 т.10, 2018 года.
Бесплатный доступ
Представлены результаты первопринципного моделирования влияния кремния на энергию формирования цементита и парциальную энтальпию. Моделирование проводилось в рамках теории функционала плотности (DFT) полнопотенциальным методом линеаризованных присоединенных плоских волн (FP LAPW) с учетом обобщенного градиентного приближения (GGA’96) в программном пакете WIEN2k. Были изучены различные концентрации примеси кремния в цементите, а именно, 1,6, 3,2 и 6 ат. % как в позиции замещения атома железа (S и G-позиции), так и атома углерода (С-позиция). Была выполнена объемная оптимизация структур. Найдены равновесные параметры решетки как цементита без примеси, так и в присутствии кремния, которые отлично согласуются с экспериментальными и теоретическими данными. Энергия формирования для концентрации 3,2 ат. % в С-позиции оказалась -0,03 эВ, что может говорить о стабилизации цементита. Но при этом парциальная энтальпия для всех положений кремния положительна, и значит, кремний остается в твердом растворе ОЦК-Fe, что находится в хорошем согласии с результатами других теоретических и экспериментальных работ. Было получено, что чем больше концентрация кремния, тем ниже средний магнитный момент на атомах железа.
Первопринципное моделирование, цементит, кремний, энергия формирования, парциальная энтальпия
Короткий адрес: https://sciup.org/147232798
IDR: 147232798 | DOI: 10.14529/mmph180409
Текст научной статьи Ab initio моделирование влияния кремния на образование карбида Fe3C в ОЦК-железе
Промышленные материалы, такие как стали и сплавы на основе железа, всегда содержат примеси внедрения (углерод, азот, кислород, водород) и замещения (кремний, фосфор, сера), которые либо преднамеренно добавляют в сплав, либо данные примеси попадают в материал при изготовлении. Даже небольшая концентрация этих примесей может существенно повлиять на свойства материала [1–4]. Углерод является одной из наиболее важных примесей, так как увеличивает долговечность сталей и повышает порог хладноломкости. Примесь кремния всегда присутствует в сплаве, поскольку его добавляют специально во время плавления для удаления оксида железа и увеличения срока службы и предела текучести стали.
Свойства железоуглеродистых сплавов во многом определяются образованием карбида железа, цементита Fe3C, который обладает высокой прочностью и служит основной упрочняющей фазой в сталях, но в то же время делает сталь более хрупкой. Хорошо известно, что стабильность данного карбида является очень чувствительной к примесям, например, экспериментально показано, что V, Cr, Mn и Mo стабилизируют цементит [5]. Что же касается примеси кремния, то его влияние до сих пор не установлено. Поскольку растворимость Si в цементите низкая, а влияние кремния на растворимость углерода в феррите (ОЦК-железе), и, следовательно, на стабильность цементита, имеет противоречивые экспериментальные данные [6–9].
Согласно данным фазовой диаграммы [10], для того чтобы структура цементита оставалась стабильной, необходимо, чтобы примесь кремния не превышала 4 ат. %. Ранее уже были проведены исследования влияния примеси кремния на образование цементита, но в работах была использована система, в которой концентрация примеси кремния составляла либо 6 ат. % [11– 13], либо 0,8 ат. % [14, 15]. Поэтому представляет интерес исследование влияния различных
Верховых А.В., Мирзоев А.А., Ab initio моделирование влияния кремния Мирзаев Д.А. на образование карбида Fe 3 C в ОЦК-железе концентраций примесей кремния на образования Fe 3 C (1,6; 3,2 и 6 ат. %) как в позиции замещения атома железа, так и атома углерода.
Методы
Все расчеты проводились в программном пакете WIEN2k [16] полнопотенциальным методом линеаризованных присоединенных плоских волн с учетом обобщенного градиентного приближения, что обеспечивает высокую точность результатов моделирования в рамках теории функционала плотности. Для расчетов использовался мощный вычислительный комплекс Торнадо.
Цементит Fe3C имеет орторомбическую решетку, принадлежащую к пространственной группе Pnma . Элементарная ячейка с параметрами a = 4,524; b = 5,089; c = 6,744 Å [17] содержит 12 атомов железа и 4 атома углерода. Атомы железа в решетке цементита занимают две кристаллографически неэквивалентные позиции – G (general) и S (special). Суперячейки состояли из 16, 32 и 64 узлов орторомбической решетки (1×1×1), (1×1×2) и (2×1×2), заполненных 12, 24 и 48 атомами железа и 4, 8 и 16 атомами углерода соответственно. Один из атомов Fe (в позиции G или S) или из атомов С (в позиции С) был заменен 1 атомом примеси замещения – Si. При интегрировании в обратном пространстве и вычислении электронной плотности использовалась схема Монхорста–Пака с сеткой 8×8×8, 6×6×6 и 4×4×4 k -точек зоны Бриллюэна, соответственно. Расчеты проводились при значениях параметров моделирования: параметр сходимости K max = 5 a.е.–1, радиусы MT-сфер R mt (Fe) = 2,00 a.е., R mt (Si) = 2,00 a.е. (в позиции замещения G и S ) и 1,70 a.е. (в позиции замещения С), R mt (C) = 1,45 a.е., E cut = –7,0 Рб (340 эВ). Для кремния в позиции замещения углерода, ввиду малости поры, радиус МТ-сферы был уменьшен до 1,70 а.е. Для ферромагнитного α-железа был определен равновесный параметр решетки 2,842 Å, что хорошо согласуется с экспериментальным значением 2,867 Å [18]. Критерием сходимости для всех расчетов было воспроизведение полной энергии и заряда с точностью не менее 10–4 Рб и 10–3 е – соответственно, а силы на каждом из атомов не превышали значения 1 мРб/а.е (0,025 эВ/Å). Все это обеспечивает погрешность результатов расчетов не более 0,01 эВ.
Энергия формирования, E f , для цементита была оценена с помощью формулы:
Ef = E(Fek Cn) - kE(Fe) - nE(C), где Fek Cn – полная энергия кристалла цементита (k – количество атомов Fe, n – количество атомов C); E(Fe) – энергия 1 атома Fe в ОЦК структуре; E(C) – энергия 1 атома углерода в структуре графита.
Энергия формирования цементита в присутствии примеси кремния была вычислена как ESS = E(Fek—m Sim Cn) - (k - m)E(Fe) - mE(Si) - nE(C), где E(Fek-m Sim Cn) - полная энергия кристалла цементита с примесью кремния (k - количество атомов Fe, m – количество атомов Si , n – количество атомов C; E(Si) – энергия 1 атома кремния в структуре алмаза. Аналогичное уравнение применяется для случая замены атома углерода кремнием.
При этом изменение энергии формирования цементита при добавлении примеси кремния определялось как
A Ef = E f - E f .
Положительная энергия образования свидетельствует о невозможности существования стабильной фазы при нормальных условиях, то есть соединение нестабильно по отношению к разделению на отдельные фазы, и возможны принципиальные трудности его синтеза. Близкое к нулю положительное значение может означать, что данная фаза является метастабильной, но выбором условий синтеза (температура, быстрая закалка, напыление и т. д.) можно реализовать такое состояние.
В стали легирующие элементы при достаточно низких концентрациях обычно не находятся в своих исходных состояниях, а растворяются либо в ОЦК-Fe, либо в цементите. Следовательно, целесообразно будет определить такую величину, как парциальная энтальпия [14]
E Fe = E (Fe q ) + E (Fe k - 1 SiC n ) - E (Fe q - 1 Si) - E (Fe k C n ),
Физика где E(Feq) и E(Feq-1Si) - энергии ОЦК структуры железа из 54 атомов и в присутствии примеси кремния, соответственно.
EC = q-fE(Feq) + E(Fe,- SiC„) - E(Feq- Si) - p-lE(Fek Cn), pq q n q p n где коэффициенты q = 54, f = 4 (количество атомов в формульной единице), p = N/f (N – количество атомов в системе).
Стабилизация влечет за собой перенос Si из твердого раствора Si в ОЦК-Fe в цементитную фазу, в то время как дестабилизация подразумевает, что легирующий элемент остается в твердом растворе ОЦК-Fe. Отсюда следует, что (положительное) отрицательное значение Ep указывает на то, что легирующий элемент (де)стабилизирует структуру и переходит в (ОЦК-Fe) цементитную фазу.
Результаты и обсуждение
Объемная оптимизация систем
Начальные параметры решетки чистого цементита совпадали с экспериментальными данными (объем элементарной ячейки 155,32 Å3) [17]. В первую очередь были зафиксированы отношения a/b , a/c , b/c . При сохранении данных величин изменялся полный объем системы от
–2 % до 2 % (рис. 1, а). Оптимизация по объему проводилась путем проведения серии расчетов, позволяющих выявить зависимость энергии системы от ее объема. Аппроксимация полученных данных проводилась с помощью уравнения состояния Мурнагана. Для того чтобы не писать громоздкие значения энергии введена относительная энергия, равная разнице между энергией системы и 419588,492 эВ.



Рис.1. Объемная оптимизация параметров решетки Fe 3 C. Зависимость относительной энергии системы от объема (а); от значения а (б); от значения параметра b (в); от значения параметра c (г)
Согласно уравнению Мурнагана наименьшей энергии отвечает объем системы, соответствующий 153,925 Å3: a 1 = 4,512; b 1 = 5,074; c 1 = 6,723 Å. После этого фиксируются параметры b и c , а варьируется параметр a от –2 % до 2 % (рис. 1, б ). Наименьшей энергии отвечает объем системы имеющий значение 153,85 Å3: a 2 = 4,510 (–0,05 % от a 1 ); b 1 = 5,074; c 1 = 6,723 Å. Далее фиксируются параметры a и c , а меняется параметр b от –2 % до 2 % (рис. 1, в ). В соответствии с уравнением Мурнагана, наименьшей энергии отвечает объем системы,

Верховых А.В., Мирзоев А.А., Ab initio моделирование влияния кремния Мирзаев Д.А. на образование карбида Fe 3 C в ОЦК-железе равный 153,508 A3: a 2 = 4,510; b 2 = 5,063 (-0,22 % от b i ); c 1 = 6,723 А. На завершающем этапе параметры а и b принимают фиксированное значение, а параметр c варьируется в диапазоне значений от -2 % до 2 % (рис. 1, г ). Таким образом, было получено, что минимальной энергии системы соответствуют следующие параметры решетки (154,045 А3): а 2 = 4,510; b 2 = 5,063; c 2 = 6,747 А (+0,36 % от c 1 ). В табл. 1 представлено сравнение наших результатов с другими данными как теоретическими, так и экспериментальными.
Таблица 1
Параметры решетки цементита. Сравнение полученных результатов с данными других авторов
Параметр |
Данная работа |
Вычисления [11] |
Вычисления [14] |
Эксперимент [17] |
a |
4,510 А |
4,462 А |
4,477 А |
4,525 А |
b |
5,063 А |
5,128 А |
5,032 А |
5,089 А |
c |
6,747 А |
6,651 А |
6,708 А |
6,744 А |
Объем эл. ячейки |
154,04 А3 |
152,20 А3 |
151,12 А3 |
155,32 А3 |
На одну элементарную ячейку цементита приходится объем, равный 154,04 А3, что на 0,8 % меньше экспериментального значения. Исходя из зависящих от температуры экспериментальных констант решетки [19], экстраполяция до нулевой температуры дает объем решетки 154,4 А3, что примерно на 0,23 % больше расчетного. Что указывает на хорошее согласие наших результатов с экспериментальными данными. Аналогичным образом была выполнена объемная оптимизация систем цементит-кремний, результаты представлены в табл. 2.
Таблица 2
Результаты объемной оптимизации структур цементита с примесью кремния в G и S позициях замещения (в системе, состоящей из N = 16, 32 и 64 атомов). Объем элементарной ячейки (V) и изменение объема относительно чистого цементита (ΔV)
Тип |
Параметры |
16 |
32 |
64 |
G |
a, b, c (А) |
4,529; 5,032 ; 6,757 |
4,528; 5,044; 6,753 |
4,510; 5,055; 6,756 |
V, (А3) |
154,01 (151,97 [11]) |
154,24 |
154,02 |
|
А V, (А3) |
-0,03 (-0,23 [11]) |
0,19 |
-0,02 |
|
S |
a, b, c (А) |
4,531; 5,027; 6,707 |
4,515; 5,040; 6,737 |
4,513; 5,052; 6,736 |
V, (А3) |
152,77 (151,44 [11]) |
153,29 |
153,58 |
|
А V, (А3) |
-1,28 (-0,76 [11]) |
-0,76 |
-0,46 А3 |
Таблица 3
Расстояния между Si и ближайшими атомами (l), и соответствующий объем многогранника Вороного для атома кремния (VВ) (в системе, состоящей из N = 16, 32 и 64 атомов) (в скобках значения объема многогранника Вороного для атома (C,G,S) чистого цементита)
Тип |
Параметры |
16 |
32 |
64 |
G |
l (А) |
2,44 2,495 2,284 2,637 2,7 2,597 2,525 2,552 2,475 2,481 2,541 2,566 2,181 2,718 |
2,418 2,184 2,610 2,474 2,891 2,460 2,461 2,536 2,529 2,381 2,571 2,580 2,701 2,441 |
2,612 2,513 2,382 2,368 2,594 2,190 2,863 2,481 2,705 2,454 2,473 2,573 2,559 2,466 |
V b , (А3) |
10,67 (10,24) |
10,66 (10,24) |
10,68 (10,24) |
|
S |
l (А) |
2,692 2,575 2,692 2,034 2,691 2,575 2,667 2,667 2,474 2,033 2,595 2,596 2,474 2,586 |
2,571 2,474 2,599 2,673 2,036 2,673 2,699 2,473 2,571 2,048 2,675 2,583 2,583 2,676 |
2,453 2,563 2,677 2,080 2,686 2,678 2,065 2,562 2,453 2,700 2,611 2,611 2,700 2,608 |
V b , (А3) |
10,51 (10,61) |
10,66 (10,24) |
10,65 (10,61) |
|
С |
l (А) |
2,224 2,3 80 2,210 2,222 2,202 2,202 2,213 2,379 2,554 |
2,219 2,551 2,243 2,219 2,227 2,397 2,242 2,397 2,225 |
2,203 2,203 2,206 2,206 2,766 2,408 2,223 2,222 2,408 |
V b , (А3) |
9,22 (7,45) |
9,41 (7,45) |
9,40 (7,45) |
Из данных, представленных в табл. 2, можно увидеть, что для случая положения атома кремния в G и S-позициях при увеличении количества атомов в системе объем, приходящийся на
Физика элементарную ячейку изменяется незначительно для всех случаев. Необходимо отметить, что для случая расположения кремния в C-позиции (16 атомов) при выполнении объемной оптимизации происходит существенное изменение объема (ΔV = 9,54 Å3), что согласуется с данными другой работы (~10 Å3 [14]). Поэтому для правильной оценки энергетических характеристик взаимодействия кремния с цементитом в С-позиции объемная оптимизация не выполнялась.
В табл. 3 представлены расстояния между атомом кремния и ближайшим окружением, а также соответствующий объем многогранника Вороного для атома Si.
Из данных, представленных в табл. 3, можно увидеть, что для случая расположения атома кремния в С -позиции (рис. 2, в ) с увеличением количества атомов в системе объем многогранника Вороного, приходящийся на атом Si, уменьшается. Максимальное изменение V наблюдается при расположении Si в S -позиции (рис. 2, б ) (с 10,51 Å3 при 16 атомах до 10,65 Å3 при 64 атомах). Для случая расположения кремния в G-позиции (рис. 2, а ) наблюдаются незначительные изменения, порядка 0,05 Å3.

Рис. 2. Первое окружение для атома кремния в Fe 3 C: а) G -позиция; б) S -позиция; в) C -позиция
Результаты расчетов энергии формирования (энтальпии), ее изменение и парциальной энтальпии, которые являются характеристикой стабильности системы приведены в табл. 4.
Таблица 4
Энергетические характеристики систем цементит-кремний. Ef – энергия формирования цементита, ESfi – энергия формирования цементита в присутствии кремния, ЛЕf - изменение энергии формирования цементита, EX -p парциальная энтальпия ( X = Fe, C)
N |
Тип |
Ef ,эВ |
ESi , эВ f , |
Л Е у ,эВ |
Л Еу , эВ/ф.е. |
EX , эВ p |
16 |
С |
0,91 |
1,02 |
0,11 |
0,03 |
1,62 |
S |
1,32 |
0,41 (0,34[11,13]) |
0,10 |
1,69 (1,65[13]) |
||
G |
1,15 |
0,24 (0,24[11], 0,18[13]) |
0,06 |
1,52 (1,55[15], 1,40[13] ) |
||
32 |
С |
1,82 |
1,78 |
-0,03 |
0,00 |
1,47 |
S |
2,23 |
0,41 |
0,05 |
1,69 |
||
G |
1,94 |
0,13 |
0,02 |
1,41 |
||
64 |
С |
3,64 |
3,81 |
0,17 |
0,01 |
1,57 |
S |
4,02 |
0,38 |
0,02 |
1,66 |
||
G |
3,76 |
0,12 |
0,01 |
1,40 |
Полученное значение энергии образования для Fe 3 C (0,227 эВ или 0,06 эВ/атом) находится в хорошем согласии с экспериментальными данными (0,05 ^ 0,08 эВ/атом) [20, 21] и результатами предшествующих теоретических оценок (0,22, 0,22, 0,26) [11, 12, 13]. Энергия образования Fe 3 C является положительной величиной, что согласуется с метастабильным характером цементита, в частности с его достаточно легким распадом, сопровождающимся образованием свободного углерода в виде графита.
При рассмотрении результатов изменения энергии формирования мы видим, что для состояния атома кремния в С -позиции (32 атома) эта величина отрицательна, и, следовательно, можно говорить о стабилизации цементита. Однако, если мы обратим внимание на парциальную энтальпию, то для всех положений кремния она положительна, и значит, кремний остается в твердом растворе ОЦК-Fe, что находится в хорошем согласии с другими данными [14, 15]. Кроме
Верховых А.В., Мирзоев А.А., Ab initio моделирование влияния кремния Мирзаев Д.А. на образование карбида Fe 3 C в ОЦК-железе того, это согласуется с экспериментальными данными, поскольку Si используются для подавления образования цементита в TRIP-сталях [22]. Из результатов изменения энергии формирования цементита в присутствии кремния на формульную единицу и парциальной энтальпии наблюдается существенная зависимость данных от размера суперячейки. Данный эффект связан с периодическими граничными условиями и показывает наличие взаимодействия между атомами кремния в соседних суперячейках.
Рассчитанные средние локальные магнитные моменты на атомах железа, углерода и кремния, а также полная намагниченность приведены в табл. 5 для различной концентрации последнего. Также для сравнения представлены значения средних магнитных моментов атомов железа и углерода в чистом цементите. Полученные результаты для магнитных моментов на атомах железа для Fe 3 C (2,00 и 1,91 µ В на атомах Fe s и Fe g , соответственно) хорошо согласуются как с данными предыдущих расчетов [11–13, 15], так и с экспериментальным средним значением 1,78 µВ [23]. На атомах углерода наблюдается небольшой индуцированный магнитный момент – 0,11 µ В .
Таблица 5
Средние локальные магнитные моменты на атомах Fe, C и Si ( m , µ В ) и полная намагниченность ( M , µ В на элементарную ячейку) в системе с одним атомом кремния
N |
Тип |
Fes m |
m Feg |
с m |
m Si |
M |
16 |
С |
1,94 |
1,79 |
–0,11 |
–0,05 |
21,43 |
S |
1,95 |
1,76 |
–0,09 |
–0,05 |
19,21 |
|
G |
1,81 |
1,75 |
–0,09 |
–0,07 |
18,77 |
|
32 |
С |
1,97 |
1,87 |
–0,11 |
–0,05 |
22,08 |
S |
1,97 |
1,84 |
–0,10 |
–0,05 |
20,83 |
|
G |
1,94 |
1,87 |
–0,10 |
–0,07 |
20,99 |
|
64 |
С |
2,01 |
1,90 |
–0,11 |
–0,06 |
22,45 |
S |
1,99 |
1,89 |
–0,11 |
–0,06 |
21,79 |
|
G |
1,98 |
1,90 |
–0,11 |
–0,08 |
21,83 |
|
Fe 3 C |
2,00 |
1,91 |
–0,11 |
– |
22,50 |
При замещении Fe или С на Si наблюдается существенное изменение магнитных моментов атомов железа, которое практически исчезает для системы, состоящей из 64 атомов. Рассчитанный магнитный момент на атоме кремния имеет небольшое отрицательное значение –0,05÷–0,08µВ, что незначительно отличается от теоретического значения, полученного для Si в ОЦК-железе (–0,09 µ В ), а также согласуется с данными других теоретических работ [11–13]. Намагниченность систем и магнитные моменты на атомах снижаются с увеличением концентрации Si, связано это, прежде всего, с деформацией решетки. Наблюдается явный упругий эффект, который является дальнодействующим и при увлечении размера системы его влияние уменьшается (см. табл. 3).
На рис. 3 изображена полная плотность электронных состояний (DoS) для 16 и 64-атомных систем (как примеры объемной и вытянутой структур). В структуре DoS легко выделяются парциальные полосы подрешетки железа (от –7,5 до 5 эВ), локальные пики углерода (от –13,6 до –11,5 эВ) и кремния (от –10 до –8 эВ).
Примесь кремния дает вклад в DoS выше –5 эВ, что указывает на образование прямых связей между Si3 p -Fe3 d , что является причиной понижения магнитного момента на атомах железа. В случае G -позиции кремния происходит непосредственное связывание Si-Fe, в то время как для S -позиции – через соседний атом углерода. Также для С и G -позиции кремния наблюдается щель в p - d -полосе. Для системы из 64 атомов пики для атома кремния более узкие по сравнению с 16атомной системой, то есть повышается высота Fe3 d -полосы, что и приводит к увеличению магнитного момента на атомах железа. В силу операции трансляции при малом размере ячейки атомы кремния и углерода находятся близко, и происходит существенное перераспределение электронной плотности между железом, углеродом и кремнием с понижением среднего магнитного момента у атомов железа. С увеличением размера ячейки данный эффект ослабевает.
Физика

расположении атома Si в системы из 16 атомов; б) При расположении атома Si в системы из 64 атомов. Вертикальная сплошная линия обозначает уровень Ферми
Энергия, эВ
Рис. 3. Полная плотность состояний системы: а ) При
Заключение
Проведенные расчеты кремния в цементите показали, что для всех исследуемых случаев наиболее энергетически выгодны замещения позиций атома углерода, что указывает на отталкивающий эффект между данными примесями. С ростом концентрации Si при его расположении в позиции углерода намагниченность системы возрастает. В случае же расположения кремния в G - и S -позициях наблюдается резкое уменьшение намагниченности. Связано это, прежде всего, с деформацией решетки. Было получено, что для атома кремния в С-позиции (32 атома) энергия формирования отрицательна, и, следовательно, можно говорить о стабилизации цементита. Однако парциальная энтальпия для всех положений кремния положительна и значит, кремний остается в твердом растворе ОЦК-Fe, что в целом согласуются с экспериментальными наблюдениями. Было получено, что чем больше концентрация кремния, тем ниже средний магнитный момент на атомах железа. Данный эффект является следствием использования при расчетах периодических граничных условий и указывает на наличие взаимодействий между атомами кремния в соседних суперячейках.
Исследование поддержано грантом Российского научного фонда № 16-19-10252.
Список литературы Ab initio моделирование влияния кремния на образование карбида Fe3C в ОЦК-железе
- Bain, E.C. Alloying elements in steel / E.C. Bain, H.W. Paxton. - Metals Park, Ohio: Amer. Soc. for Metals, 1966. - 254 p.
- Deeley, P.D. Ferroalloys & alloying additives handbook / P.D. Deeley, K.J.A. Kundig, H.R. Spendelow. - Newfield, N.J.: Shieldalloy Corp., 1981. - 127 p.
- Гуляев, А.П. Металловедение / А.П. Гуляев. - М.: Металлургия, 1986. - 541 с.
- Гудремон, Э. Специальные стали / Э. Гудремон. - Москва: Металлургиздат, 1959. - Т. 1. - 1959. - 952 с.
- Umemoto, M. Influence of alloy additions on production and properties of bulk cementite / M. Umemoto, Z.G. Liu, K. Masuyama, K. Tsuchiya // Scripta Materialia. - 2001. - Vol. 45, no. 4. - P. 391-397.
- Influence of substitutional atoms on the solubility limit of carbon in BCC iron / H. Saitoh, K. Ushioda, N. Yoshinaga, W. Yamada // Scripta Materialia. - 2011. - Vol. 65, no. 10. - P. 887-890.
- Imai, Y. Influence of alloying elements on solubility of carbon and nitrogen in ferrite iron / Y. Imai, K. Masumoto, M. Sakamoto // Bulletin of the Japan Institute of Metals. - 1968. - Vol. 7. - Issue 3. - P. 137-152.
- Borchers, H. Zementitbildung in Stählen mit niedrigem Kohlenstoffgehalt / H. Borchers, W. König // Archiv für das Eisenhüttenwesen. - 1963. - Vol. 34, no. 6. - P. 453-463.
- Leak, D.A. Solubility and Diffusion of Carbon in a Silicon-Iron Alloy / D.A. Leak, G.M. Leak // J. Iron Steel Inst. - 1958. - Vol. 189, № 3. - P. 256-262.
- Лякишев, Н.П. Диаграммы состояния двойных металлических систем / Н.П. Лякишев. - Т.1. - М.: Машиностроение, 1996. - 991 c.
- Jang, J.H. Substitutional solution of silicon in cementite: A first-principles study / J.H. Jang, I.G. Kim, H.K.D.H. Bhadeshia // Computational Materials Science. - 2009. - Vol. 44, no. 4. - P. 1319-1326.
- Electronic structure and magnetic properties of Fe3C with 2p and 3p impurities / O.Y. Gutina, N.I. Medvedeva, I.R. Shein et al. // Physica status solidi (b). - 2009. - Vol. 246, no. 9. - P. 2167-2171.
- Ande, C.K. First-principles prediction of partitioning of alloying elements between cementite and ferrite / C.K. Ande, M.H.F. Sluiter // Acta Materialia. - 2010. - Vol. 58, no. 19. - P. 6276-6281.
- Ande, C.K. First-principles calculations on stabilization of iron carbides (Fe3C, Fe5C2 and η-Fe2C) in steels by common alloying elements / C.K. Ande, M.H.F. Sluiter // Metallurgical and Materials Transactions A. - 2012. - Vol. 43. - Issue 11. - P. 4436-4444.
- Partitioning of Cr and Si between cementite and ferrite derived from first-principles thermodynamics / H. Sawada, K. Kawakami, F. Körmann et al. // Acta Materialia. - 2016. - Vol. 102. - P. 241-250.
- Schwarz, K. Solid state calculations using WIEN2k / K. Schwarz, P. Blaha // Computational Materials Science. - 2003. - Vol. 28, no. 2. - P. 259-273.
- Fasiska, E.J. On the cementite structure / E.J. Fasiska, G.A. Jeffrey // Acta Crystallographica. - 1965. - Vol. 19, no. 3. - P. 463-471.
- Эмсли, Д. Элементы / Д. Эмсли. - М.: Мир, 1993. - 255 с.
- Thermal expansion and crystal structure of cementite, Fe3C, between 4 and 600 K determined by time-of-flight neutron powder diffraction / I.G. Wood, L.Vočadlo, K.S. Knight, D.P. Dobson et al. // Journal of Applied Crystallography. - 2004. - Vol. 37, no. 1. - P. 82-90.
- Meschel, S.V. Standard enthalpies of formation of some 3d transition metal carbides by high temperature reaction calorimetry / S.V. Meschel, O.J. Kleppa // Journal of alloys and compounds. - 1997. - Vol. 257, no. 1-2. - P. 227-233.
- Guillermet, A.F. Cohesive properties and vibrational entropy of 3d-transition metal carbides / A.F. Guillermet, G. Grimvall // Journal of Physics and Chemistry of Solids. - 1992. - Vol. 53, no. 1. - P. 105-125.
- DOI: 10.1016/0022-3697(92)90019-A
- Influence of alloying elements on the kinetics of strain-induced martensitic nucleation in low-alloy, multiphase high-strength steels / L. Samek, E. De Moor, J. Penning, B.C. De Cooman // Metallurgical and Materials Transactions A. - 2006. - Vol. 37, no. 1. - P. 109-124.
- Shull, C.G. Neutron diffraction studies of the magnetic structure of alloys of transition elements / C.G. Shull, M.K. Wilkinson // Physical Review. - 1955. - Vol. 97, no. 2. - P. 304-310.
- DOI: 10.1103/PhysRev.97.304