Асимптотика решений однородного бисингулярно возмущенного дифференциального уравнения в теории обобщенных функций
Автор: Акматов Абдилазиз Алиевич
Журнал: Бюллетень науки и практики @bulletennauki
Рубрика: Физико-математические науки
Статья в выпуске: 2 т.8, 2022 года.
Бесплатный доступ
В пространстве обобщенных функций рассматривается однородная система сингулярно возмущенных дифференциальных уравнений в случае изменения устойчивости. Доказана теорема об обобщенных решениях соответствующей вырожденной системы уравнений. В особых точках устанавливается асимптотическая близость решений возмущенной и невозмущенной задач в особой области. Новизна работы заключается в том, что впервые получена оценка для сингулярной области. Вырожденная система имеет особую точку. На данный момент мы решаем уравнение в обобщенных функциях. В свою очередь, это тоже новинка, поскольку ранее выполненные работы рассматривали только классическое решение. Следующая новизна работы заключается в том, что мы берем исходную точку в неустойчивом интервале и также направляемся к неустойчивому интервалу. Это свойство не характерно для ранее опубликованных работ.
Обобщенная функция, дифференциальные уравнения, функция дирака, особые точки, бисингулярные возмущения, решение, задача коши, функционал
Короткий адрес: https://sciup.org/14122901
IDR: 14122901 | DOI: 10.33619/2414-2948/75/02
Текст научной статьи Асимптотика решений однородного бисингулярно возмущенного дифференциального уравнения в теории обобщенных функций
Бюллетень науки и практики / Bulletin of Science and Practice
УДК 517.928
Исследование асимптотика решений сингулярно возмущенных дифференциальных уравнений в случае смены устойчивости рассмотрено в работах [1, 2, 4-9]. Введено понятие регулярной и сингулярной областей [9, с. 42]. Регулярная область будет ограниченно или неограниченно относительно координатных осей. Если область регулярно, то доказано асимптотические близость решений возмущенной и невозмущенной задачи. Присутствия малого параметра дифференциальных уравнениях при старших производных обусловляется появлением пограничного слоя. Поведения решений сингулярно возмущенной задачи в пограничных слоях достаточно изучено в работе [9, с. 62].
Уникальный метод в этом направление считается метод линии уровня [1, с. 21]. Линии уровня аналитических функций полностью покрывает регулярной и сингулярной области. Но в сингулярной области не выполняется асимптотической близость решений возмущенной и невозмущенной задачи. Актуальность данной работы заключается в том, что впервые доказано асимптотические близость решений возмущенной и невозмущенной задачи в сингулярной областей. Решение задачи рассматривается в пространстве обобщенных функций [3, с. 24].
Постановка задачи. Рассмотрим задачи
£ y ’( t , £ ) + D ( t ) y ( t , £ ) = 0 (1)
У ( t о , £ ) = У 0.
где 0 < £ — малый параметр, D ( t ) = diag ( Л ( t ), Л ( t ) ) , y0 = colon ( y 0° , y 0 ) - постоянный вектор, t e R . Диогнольная матрица-функция имеет кратную собственные значение Л ( t ) = Л ( t ) = a ( t ), a ( t ) e C " ( R 1).
U. Пусть выполняются условия: a ( t ) > 0, при t e ( t *, +да ) ; a ( t ) < 0 при t e ( -» , t * ) , a ( t * ) = 0.
Систему (1) можно рассматривать как возмущенную по отношению к вырожденной системе
D ( t )~ ( t ) = 0.
Вырожденная система (3) имеет единственное классическое решение
~( t ) = 0, D ( t ) ^ 0 .
Такие случаи рассматривались в работах [1, 2, 4-9] и доказано асимптотические близость решений задачи (1)-(2) и (3). Асимптотическая оценка верна, в регулярных областях.
Собственные значения матрица-функция D ( t ) в точке t = t * обращаются в нуль. Эти точки называются точками поворота. Поэтому определим обобщенные решения [3, с. 52] задачи (3) в точках t = t * .
Теорема 1. Вырожденная система (3) имеет обобщенные решения вида
~ ( t ) = G ( J ( t - 1 ’ )).
Доказательство. Рассмотрим ряд Тейлора с интегральным остаточным членом:
ф ( x ) = ф ( t 0 ) + ф (t 0 )( t - t 0 ) + ••• + ~Ф n )( t 0 ) ( t - t 0 ) n + n!
x 0) n + 1 d т , ( x e R , n > 0 ) .
+ J фn+1)(Tt + (1 — T)x0 X1 — T)n(x
—
n ‘ 0
Интегрируем (6), исходя из формулы Ньютона-Лейбница и многократо интегрируя по частям правую часть, получаем f (t) = f (t •) + J f 'Ss) ds = f (t •) — J f( S) d (t — s) = f (t •) — (t — s). f'(s )|
t
t
t
+
t
* t
t
+ J f "( s )( t — s ) ds =
t
...
t
( n ) * ‘ r( n + 1)
= f ( t * ) + ... + ( t — t *) n + f ( s ) ( t — s ) n ds . n ! * n!. !
t
Остаточный член преобразуем с помощью замены
t - s = t - Г - Tt + Tt* ^ t = t* + т(t -1 *), (0 < r < 1).
Таким образом,
t — t =(1 — т)(t — t ).
Поэтому остаточный член приобретает вид:
J f
( n + 1)( t * + т ( t — t * )
n !
(1 — т)n (t — t1)n+l dT.
Согласно смыслу задачи, требуется найти правило, по которому нужно вычислять
W e S ( R 1 ), если ( d ( t )~( t ), ф ( t ) ) = 0 при любой
значение (y(t),w) для любой функции
умноженная на
бесконечно дифференцируемую функцию на
функции ф ( t ) e S ( R 1).
По определению, обобщенную, имеем
D ( t )~ ( t ), ф ( t ) ) = ( ~ ( t ), D ( t ) ф ( t ) ) = 0.
Таким образом, значения искомого функционала y ( t ) на всех функциях вида D ( t ) ф ( t ) равна нулю. Заметим, что наличие множителя ( t — t * ) n + 1 у функции ( t — t * ) n + 1 ф ( t ), ( n > 0 ) означает, что это функция при t = t * обращается в нуль. Покажем, что верно и обратное, т.е. если a ( t * ) = 0 для некоторой функции a ( t ) e S ( R 1 ) , то a ( t ) представима в виде a ( t ) = ( t — t * ) n + 1 в ( t ), где в ( t ) — некоторая функция из S ( R 1). Действительно, пусть a ( t * ) = 0, a ( t * ) e S ( R 1). Воспользуемся формулой (6) при t = t *, n = k :
a(t) = a(t*) +... + ^ISH(t — t*)k + (t— t ) fa(k+1)(t* + т(t — t*))(1 — т)kdr = (t — t*)n+1 вt), k! v ' k!
! 1
где в ( t ) = a( k + 1)( t* + т ( t — t* )) ( 1 — т ) k dr . Очевидно, что в ( t ) e S ( R !), поскольку a ( t )
k Ц принадлежит в S (R'). Следовательно, a(n)(t) принадлежит в S (R').
Пусть теперь w ( t ) — произвольная функция из S ( R 1 ). Нам нужно найти, чему равно
(y ( t ), w ( t )) . Рассмотрим вспомогательную функцию
W ( k ) ( t* ) a ( t ) = W ( t ) — W ( t*^o — W'(t* ) ^ 1 — ...--- — ^ k .
k !
Отсюда
Г~ 1//( k)
0 = (у ( t ), а ( t )) = у ( t ), w ( t ) - w ( t * ) А - w '( t * V - ... - Г-S-l V k = ( ~ ( t ), w ( t ) ) к к • )
( k )
- W ( t* ) ( y ( t ), А ) - ^ ( t* ) ( у ( t ), ^ 2 ) - ... - ^-) (У (t ), V k ) .
Из соотношения (7) получаем, что
У У У У У
(У( t Ш t )) = W ( t ) ( У( t ), V 1 ) + ^ '( t ДУ( t ), V 1 )+ W "( t ) ( У( t ), V 2 )+ ... + W С t ) ( У( t ), V k ) .
Здесь
( у( t ), w ( t ) ) = W ( t * ) c 0 + W ’( t *) C 1 + ... + W(k ) ( t *) C k , где C k = ( y ( t ), V k ) к = 0,1,2,....
Из определения 5 - функции, получаем, что
(У (t), w( t)) = (co 5( t -1 *) + C 5' (t -1 *) +... + C 5(k) (t -1 *), w( t)), где Ck = (У (t), Vk), k = 0,1,2,....
Таким образом, обобщенные решения задачи (3) имеет вид (5)
Г^У ^ ^ ^ *
y(t ) = C q 5 ( t — t ) + C j 5 ( t — t ) + ... + C^ 5 ( t — t ) = G( 5 (t — t )).
Теорема доказана.
Общие решение задачи (1), (2)
с
t
к
y ( I , е ) = y exp - - J a ( s ) ds .
к
Т0
)
Основная задача, при каких t выполняется предельный переход lim y (t, е) = У(t) . (9)
e У 0
Определение 1. Последовательность обобщенных функций yn ( t ) е S '( R ') сходится, если 3 y n ( t ) е S ’( R ' ) такая что V ^ ( t ) е S , ( У п ( t ), ф ( t ) ) у ( у ( t ), ф ( t ) ) .
п УХ
Сходимость такого типа называют слабой сходимостью (или поточечной).
Определение 2. Последовательность функций называется 5 - образной, если она сходится к 5 - функции.
Теорема 2. Если выполняется условие U , тогда для решения задачи (1), (2) справедлива оценка
||y(t,е) - У(*)|| ^ Cen, здесь п = 2k, k е N, 0 < C - некоторые постоянное число.
Доказательство. Учитывая определение 1. в равенстве (8) рассмотрим как последовательность гладких функций
Г Гу А А
( y £ ( t , е ), ф ( t ))
y 0 exp-- J а ( s ) ds , Ф ( t )
к kt 0 ) )
Для вычисления предела исследуем семейство значений ( yb ( t , е ), ф ( t ) ) при е У 0+ ,
У ф ( t ) е S ( R 1). Тогда
+от —J a ( s ) ds +от —J a ( s ) ds
( y £ ( t, £ ), ф ( t ) ) = y 0 J e ' 0 [ ф ( t ) - ф (0) ] dt + y о ф (0) J e ' 0 dt .
-от
-от
b
+от
Отсюда, второе слагаемое равенство (11) верно у 0 J y£ (t , £ ) dt < y0 J e
a ( s ) ds
£ t0 dt = 1
a
-от
Сделав замену —j= = z, мы видим, что при a < 0 < b nd £
b
b lim f y£ (t, £) dt = lim "Uy \ exp
£^0 J £^0 J a a \ nn£
dz = 1. Осталось показать, что в равенстве (11)
первый интеграл справа стремится к нулю вместе с £ . Имеем:
+от a £ - 5 b £ - 6
J y £ ( t , £ ) [ Ф ( t ) - ^ (0) ] dt = J y £ ( t , £ ) [ Ф ( t ) - ^ (0) ] dt + J y £ ( t , £ ) [ Ф ( t ) - Ф (0) ] dt +
-от -от a £ - 5
+от
+ J y£ (t, £)ф(t) - ф(0)]dt. Здесь a < 0 < b, 0 < 5 < — .
n
b £ - 5
Возьмем норму
+от
J y £ ( t , £ ) [ Ф ( t ) - ^ (0) ] dt
-от
a £
■ 5
b £ -
J y £ ( t , £ ) [ ф ( t ) - ф (°) ] dt + J y £ ( t , £ ) [ ф ( t ) - ^ (0) ] dt
-от a £-5
+
+от
+ J y£ (t, £)[ф(t) - ф(0)]dt < constO(exp b£ - 5
t
\
^“
\ t 0
[ a £ 5 , b £ 5 ]
где через const обозначены оценки [ф("[dt) - ф(0)] на полу бесконечных интервалах. В силу непрерывности ф(t) и с учетом 5 < — последнее слагаемое в этой оценке стремится к n нулю при £ ^ 0. Таким образом оценка (10) верна. Теорема доказана.
Рассмотрим пример. Пусть a ( t ) = t . Задача (1), (2) имеет решение вида
1 -—
y ( t , £ ) = e 2 £ . Начальная точка выбрано в неустойчивом интервале и равно t0 = 0.
у 2 п£
Если возьмем формально £ = 0, то получим t~ (t) = 0. (12)
Учитывая теорему 1, обобщенные решения вырожденного уравнения (12): ~ (t) = С05( t), где Со - некоторая постоянная, 5(t) - функция Дирака порядка сингулярности равна 1.
Осталось показать, при каких значениях t выполняется равентсва (9). Пусть
( y£ ( t , £ ), ф ( t )) ^ ф (0) или y£ ( t , £ ) ^ 5 ( t ). Для этого £ ^ 0 £ ^ 0
+от +от +от
( y £ ( t , £ ), Ф ( t )) = J y £ ( t , £ ) Ф ( t ) dt = J y £ ( t , £ ) [ Ф ( t ) - Ф (0)]^ + Ф (0) J y £ ( t , £ "dt
-от -от -от
+от +от t 2
Вторая слагаемая в правой части равенства (13) равна ф (0) j y E ( t , е ) dt = —/ = J e 2 Е dt .
-от
-от
Становится видным после замены переменной -7= = z , этот интеграл равен единице.
е
Осталось показать, что первый интеграл в равенстве (13)
стремится к нулю вместе с е .
Заметим, что V a > 0 и 0 < 3 < — . Тогда имеем
+от j Уе (t, Е)dt =
--Е аЕ 2
2 у П
от t 2
j e 2 dt =

t^
x e 2
—
.-t
аЕ'
- 3
от
j
а Е
. - 3
t2 __a
' x e 7 dt = O ( e 2 E 2 3 ).
2d n t E > 0
Поэтому
+от 1
-от 2Xexp
^~
k
t— [ ф ( ^t ) - ^ (0) ] dt 2
a E
J
-от
2 4n
exp
—
<
у [ ф ( ^t ) - ^ (0) dt + j
2 / _ _-
-r= x
r x exp ■ k
у x 2 7
[ф ( JEt ) - ^ (0) ] dt +
+от
J
- 3

exp
k
t2 k
2 7
- a E
. - 3

< const x O (exp
( „ 2 \
a
k 2s 7
+
г mF. ф ( ^t ) - ф (0)1
[ - a E 3 , a E 3 ]
где через const обозначены оценки Ф(y/st) - ф(0) на полубесконечных интервалах. В силу непрерывности ф(t) и с учетем 3 < ^ последнее слагаемое в этой оценке стремится к нуля при Е ^ 0. Отсюда видно, что предельный переход (9) выполняется.
Результаты и обсуждение
Из выше доказанных теорем видно, что в пространстве обобщенных функций S ’( R 1 ), можно установить асимптотическую близость решений бисингулярно возмущенных и невозмущенных задач в сингулярной области.
Работа обсуждено на основе примера на научном семинаре кафедры математического анализа под руководством профессора С. Каримова.
Выводы
Известно, что [1, 2, 4–9] точки смены устойчивости относится к сингулярных интервалах. Если начальная точка выбрана в сингулярном интервале, то поведение решений задачи (1), (2) неизвестно. Поэтому начальная задача выбрана, как бесконечно большая величина. В классической теории функции получать асимптотические оценки задачи (1), (2) в особой точке практически невозможно. Это видно в равенство (4). В работе [9, с. 52] сделано попытка получить оценку в окрестности особой точки. Работа велась в комплексной плоскости. Если переходим к теории обобщенных функций, то показать асимптотические близость решений (1), (2) и (3) возможно в пространстве S'(R1).