Численное исследование процессов в моделях Хоффа
Автор: Баязитова Альфия Адыгамовна
Статья в выпуске: 4 (221), 2011 года.
Бесплатный доступ
Целью статьи является численное исследование начально-краевой и обратной задач для уравнения Хоффа, подтверждающее простоту фазового пространства и разрешимость обратной задачи.
Уравнение соболевского типа, численное моделирование, фазовое пространство
Короткий адрес: https://sciup.org/147159124
IDR: 147159124
Текст научной статьи Численное исследование процессов в моделях Хоффа
Пусть Q C R" - ограниченная область с границей УП класса С°°. Уравнение Хоффа (А + Д)щ = аци + а^и3 + ... + а8и?8"~г (1)
в случае п = 1 моделирует динамику выпучивания двутавровой балки [1], где параметр A G R+ характеризуют нагрузку на балку, т. е. сжимающую силу, которая принимается нами как величина постоянная, а параметры a, G R (oj • aj > 0 Vi, j) характеризуют свойства материала балки. Под прямой задачей понимается начально-краевая задача
(А + Д)(п(ж,0) — mq(t)) = 0, ж £ Q, и(жД) = О, (ж,£) € 5Q х R, (2)
где искомая функция и = u^x,t\ х £ Q, t £ R, имеет физический смысл отклонения балки от вертикали, т.е. от положения равновесия.
Под обратной задачей понимается задача нахождения не только решения уравнения (1), но и параметров а, для того, чтобы узнать различия между имеющимся материалом балки и предполагаемым. Для решения обратной задачи вводятся дополнительные условия т'-'^агио^) + а2По(ж) + ... + otsU^^^x^dx = щ, » = 1,2, (3)
характеризующие моменты изменения скорости динамики выпучивания балки. Нашей целью является качественное и численное исследование разрешимости прямой и обратной задач (1) - (3) при различных значениях параметров. Качественное исследование задачи
-
(1 ) - (2) облегчается тем обстоятельством, что она в подходящим образом подобранных банаховых пространствах 11 и S редуцируется к задаче Шоуолтера-Сидорова
Z(u(0) - tzq) = 0, (4)
для полулинейного уравнения Соболевского типа
Lu = Mu + N(u). (5)
Статья кроме вводной части и списка литературы состоит из двух параграфов. Первый параграф содержит сведения о качественном исследовании, а второй параграф посвящен численному исследованию прямой и обратной задач (1) - (3). Все доказательства первого параграфа проведены с использованием подходов, изложенных в [2] - [4].
1. Прямая и обратная задачи
Для редукции задачи (1) - (2) к задаче Шоуолтера - Сидорова для абстрактного полули-0 1
нейного уравнения Соболевского типа зададим пространства И =Шз, 5 — W2 и операторы
Г °1
(Lu, г) = (Xuv — VuVv)c/a;, Vu,v EW2,
Q
^Ми,^ = ai J uvdx, (A(u),v) = J(ot^u3 + ■•■-V asu2s-1^vdx Уи^еЬ^И).
Пространство S сопряжено к Н относительно скалярного произведения (•,■) из L2. Операторы L,M Е £(11; 5ф причем оператор L фредгольмов. Спектр оператора L вещественен, дискретен, конечнократен и сгущается только к точке —ос.
Обозначим через {А^} занумерованные по невозрастанию множество собственных значений однородной задачи Дирихле для оператора Лапласа, а через {(/дф-ортонормированное в смысле L2 множество соответствующих собственных функций.
Напомним, что оператор М называется (L, 0)-ограниченным, если
За > 0 Уд G С (\ц\ Xi'Hip-G PLW = {ц Е С : (цЬ - М^ £ ЦМ и при этом бесконечность является устранимой особой точкой L резольвенты оператора М.
Лемма 1. При, всех а у Е R\{0}, А Е R оператор М (L, (^-ограничен.
Лемма 2. Оператор N Е С°° (Н; S) ■
Вектор-функцию и Е С1((— г, г); 11), удовлетворяющую уравнению (5) при некотором т Е R+, назовем решением этого уравнения, а если решение вдобавок удовлетворяет условию (4), то будем называть его решением задачи (4), (5).
Если kerL = {0}, то уравнение (5) тривиально редуцируется к эквивалентному ему уравнению й = F^ (6)
где оператор F = LT^M + N) Е С°°(11) по построению. Существование единственного локального решения и Е Сг((—т, т);П) задачи (4), (5) при любом uq G 11 — результат классической теоремы Коши. Другое дело, если kerb / {0}. В этом случае полезным оказывается следующее понятие.
Определение 1. Множество ф С Н навивается фазовым пространством уравнения (5), если
-
(г) любое решение и = u(t) уравнения (5) лежит в ф как траектория, т.е. u(t) € ф t € (т,т);
-
(и) при любом м0 € Ф существует единственное решение уравнения (5), удовлетворяющего условию Коши
н(0) = ио- (7)
Поскольку решение задачи (6), (7) в случае kerZ = {0} является решением задачи (5), (7) (и наоборот), то фазовым пространством уравнения (5) в данном случае служит все пространство £1. Рассмотрим случай, когда 0
Е
9Л = < и Е £1 : («1 + «г^2 + ■•■ + а8и28-х^шркйж = 0, k = 1,..., т
Теорема 1. Пусти cq Е W\{0} - одного знака, п < 2 при s Е N или п < 3 при s = 3 или п < 4 при з = 2 и
-
(г) ker L = {0}. Тогда фазовым пространством уравнения (1) служит все пространство £1.
-
(ii ) ker L ^ {0}. Тогда фазовым пространством уравнения (1) служит простое многообразие 9Л.
Теорема 2. При любых oq Е 1$\{0} - одного знака, п < 2 при s € N или п < 3 при s = 3 или п < 4 при з = 2 и ио Е £1 задача (1) - (3) имеет единственное решение.
Перейдем к исследованию обратной задачи. Система (3) имеет решение в том и только том случае, когда определитель системы
5 = |
J uo^dx п №)ds Q |
фxuo(x)dx п Jxu^x^dx Q |
J x^uo^dx . n J x2UQ(x)dx . Q |
.. J x2s 2uo^dx .. J х2®-2иу(х^х n |
^0. |
J xuQS~1(x)dx |
J х2иу8-1(х^х . |
. J x2s-2Uq8-1 (x'idx |
|||
Q |
Q |
n |
Коэффициенты cq определены формулами oq = 5i • 5 1, где
Лемма 3. Пусти 0 ^ cr(Z), п < 2 при s Е N, или п < 3 при s = 3, или п < 4 при s = 2 и д^ ^ 0 при г = 1,..., s. Тогда для любого uq Е &, pi Е И. и некоторого Т = Т(ио^ существует единственное решение и Е Сг((—Т,ТуМу cq € К\{0} задачи (1) - (3).
В случае нетривиального ядра оператора L при производной по времени для нахождения условий существования и единственности решения задачи (1) - (3) вводится множество Т) - множество допустимых значений pt, при которых решениями задачи будут коэффициенты «г одного знака. Искомое множество 3) имеет вид
D = {щ,щ € R : 611 §j > 0 УгД = 1, ...,s} .
Теорема 3. Пусть О G а^Ъ\ п < 2 при s€N, или п < 3 при s = 3, или п < 4 при s = 2 и 6i / 0 при г = 1,..., s. Тогда при любых р,;, ЕТ) и uq €11 существует единственное решение uECHWW «г € R\{0}, «г ■ «j - одного знака, обратной задачи (1) - (3).
2. Численные эксперименты
На основе теоретических результатов для подтверждения простоты фазового пространства и разрешимости обратной задачи для уравнения Хоффа в системе компьютерной математики Maple 12.0. разработана программа, которая позволяет:
-
1. По заданным коэффициентам а^А на основе метода Галеркина находить численное решение задачи Шоуолтера - Сидорова для уравнения Хоффа.
-
2. По заданным коэффициентам д,,А на основе метода Галеркина находить численное решение обратной задачи для уравнения Хоффа.
-
3. Получить графическое изображение этого приближенного решения, которое показывает простоту фазового пространства.
Для реализации вычислительных алгоритмов программы использовались встроенные функции и стандартные операторы языка программирования Maple 12.0. Для получения графического изображения подключен пакет plots.
В полосе (0, тг) х R рассмотрим уравнение Хоффа
Xut + Utx$ = ари + ayu? + ... + (XsU28(8)
начально-краевую адо) - wo) = о(9)
м(0Д) = п(тг, t) = 0, t € R(10)
и обратную 7Г
I xl-4avu,oU'} + cy о задачи для него. Решение задачи (8) - (10) будем искать в виде галеркинской суммы т цта(^,т) = y^ufc(t) fc=i где Урк) ~ ортонормированное в смысле L^(Отг) множество собственных функций, соответствующих собственным значениям Хк однородной задачи Дирихле для оператора ^ на (О,тг). Легко подсчитать, что <рк = Тк^ = ^/I'Sin^T), а А^ = —к2. Пример 1. Требуется найти численное решение задачи (8) - (10) при заданных коэффициентах од = —1, «2 = —4, А = 1, т = 3 и з = 2. Так как m = 3, то в силу (12) u(t,x) = i/2/7r(ui(t) sin ж + «2 (i) sin 2ж + us^t) зшЗт). В случае А = 1 условие теоремы 1 (и) выполняется, ввиду того, что 0 Е о-(ЬУ Умножив скалярно (8) на функции tpk, к = 1,2,3, получим систему дифференциальных уравнений {12^1 (t^u^t) + 12uitou2to + 6^2 (<)пз(£) + 7rui(t) — би^^из^ + 6и3(£) = О, —тгигМ + 3^u2to — 12п1(^)п2(<)из(0 — 12и2(£)иг(£) — би^) — 12u2(i)u2(t) = 0, (13) —6и|(£) — тгг^з(t) + 2u^(t) + 8тшз(£) — 6и1(£)и2(£) — 12u2(i)u3(t) ~ 12и2(£)из(£). Результаты численного решения системы (13) частично приведены в таблице 1. Таблица 1 Численное решение системы (13) с начальными условиями гц(0) = -0,00320384, и2(0) = 0,1, п3(0) = 0,2 t ^ito «2 to ИЗ (^ 0 -0,320384е"2 ОД 0,2 0,1 -0,349083с-2 0,103985 0,202812 0,2 -0,380405е-2 0,108149 0,205677 0,3 -0,414593с-2 0,112503 0,208598 0,4 -0,451917с-2 0,117057 0,211576 0,5 -0,492667е-2 0,12182 0,214615 1 -0,760155е-2 0,149268 0,230805 2 -0,182643с-1 0,22978 0,269855 3 -0,443648с-1 0,375509 0,325156 4 -0,112723 0,725146 0,430126 4,8 -0,463326 3,874975 1,029568 4,84 -0,82426 9,744243 1,722825 4,847 -1,53129 27,978100 3,115508 4,8479 -3,044384 93,086718 6,125122 Пример 2. Требуется найти численное решение задачи (8) - (11) при А = 4, т = 3, s = 2, щ = 0,2, д2 = 0,1, uoto) = — 1,5 ■ sins + 0,1 • sin 2s + 0,2 • sin3s. Проверим выполнение условия теоремы 3: Si = —1,154361481, 52 = —0,6453391538, 5 = 0,1380486969, J / 0, 51 • 5г>0. Отсюда, «1 = —8,361987523, а2 = —4,674721083. Результаты численного решения задачи (8) - (11) частично приведены в таблице 2. Таблица 2 Численное решение обратной задачи (8) - (11) с начальными условиями ию = —1,5, м2о = 0,1, изо = 0,2 t «ito ^(t) из to 0 -1,5 0 0,2 ОД -0,983011 0 0,304302 0,2 -0,679848 0 0,3940431 0,3 -0,478625 0 0,487207 0,4 -0,337134 0 0,593218 0,5 -0,234634 0 0,720378 1 -0,118496с-1 0 2,662645 1,12 -0,898515с-4 0 12,727984 1,126835 -4,688929с-13 0 3908,063397 Пример 3. Построить фазовое пространство уравнения (8) при заданных значениях т = 3 и s = 3, а\ = —0,052, «2 = — 1,97, аз = —3,73, А = 1 и А = 9. фИ3 -о,go: НИА- -U.G04 -0.UC2 Фазовое пространство уравнения (8) при А = 1 и А = 9, если u(t,x) = T4i (t) -х/2/тг sin ж + и% (£) ^/2/тг sin 2т + из(^)д/2/я sin Зх В заключение автор считает своим приятным долгом выразить свою искреннюю благодарность профессору Г.А. Свиридюку за постановку задачи и интерес к работе.
Список литературы Численное исследование процессов в моделях Хоффа
- Hoff, N.J. Creep buckling/N.J. Hoff//Aeron.-1956.-V. 7, № 1.-P. 1 -20.
- Свиридюк, Г.А. Фазовое пространство начально-краевой задачи для уравнения Хоффа/Г.А. Свиридюк, В.О. Казак//Мат. заметки.-2002.-Т. 71, № 2.-С. 292 -297.
- Баязитова, A.A. Обратная задача для одного неклассического уравнения/A.A. Баязитова//Обозрение прикладной и промышленной математики. -2009 -Т. 16, Вып. 2. -С. 285 -286.
- Баязитова, A.A. Фазовое пространство начально-краевой задачи для обобщенного уравнения Хоффа/А А. Баязитова//Вестник МаГУ. Математика. -Магнитогорск, 2010. -Вып. 12. -С. 15 -21.