Интегрирование модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и с самосогласованным источником

Автор: Собиров Ш.К.У., Хоитметов У.А.

Журнал: Владикавказский математический журнал @vmj-ru

Статья в выпуске: 3 т.25, 2023 года.

Бесплатный доступ

В данной работе рассматривается задача Коши для модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и самосогласованным источником в классе быстроубывающих функций. Для решения поставленной задачи используется метод обратной задачи теории рассеяния. Найдены пары Лакса, что позволит применить метод обратной задачи рассеяния для решения поставленной задачи Коши. Отметим, что в рассматриваемом случае оператор Дирака не является самосопряженным, поэтому собственные значения могут быть кратными. Найдены уравнения динамики изменения во времени данных рассеяния несамосопряженного оператора Дирака с потенциалом, являющимся решением модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с переменными коэффициентами, зависящими от времени и с самосогласованным источником в классе быстроубывающих функций. Рассмотрен особый случай модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с переменными коэффициентами, зависящими от времени, и самосогласованным источником, а именно нагруженное модифицированное уравнение Кортевега - де Фриза с самосогласованным источником. Найдены уравнения динамики изменения во времени данных рассеяния несамосопряженного оператора Дирака с потенциалом, являющимся решением нагруженного модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с переменными коэффициентами в классе быстроубывающих функций. Приведены примеры, иллюстрирующие применение полученных результатов.

Еще

Нагруженное модифицированное уравнение кортевега - де фриза, решения йоста, данные рассеяния, интегральное уравнение гельфанда - левитана - марченко

Короткий адрес: https://sciup.org/143180467

IDR: 143180467   |   DOI: 10.46698/q2165-6700-0718-r

Текст научной статьи Интегрирование модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и с самосогласованным источником

В 1965 г. Н. Забуски и М. Крускал [1], экспериментируя с численным решением уравнения Кортевега — де Фриза (КдФ), открыли солитон и дали ему название. Но действительный «прорыв» произошел в 1967 году, когда американские ученые К. Гарднер, И. Грин, М. Крускал и Р. Миура [2] предложили метод спектрального преобразования, как метод решения задачи Коши для уравнения КдФ. Вскоре после этого П. Лакс [3] показал общий характер этого метода, что очень повлияло на будущие исследования.

Несколько лет спустя В. Е. Захаров и А. Б. Шабат [4] путем нетривиального распространения методов ГГКМ и Лакса смогли решить задачу Коши для другого важного нелинейного эволюционного уравнения, так называемого нелинейного уравнения Шредингера. Тем самым был открыт путь для поиска и открытия некоторых других нелинейных эволюционных уравнений, разрешаемых этим методом.

Вскоре М. Вадати [5] представил метод решения модифицированного уравнения Кор-тевега — де Фриза ut ± 6u2ux + uxxx = 0, встречающегося при решении некоторых задач физики плазмы.

Уравнение мКдФ используется во многих областях, включая альфвеновские волны в бесстолкновительной плазме [6], тонкие упругие стержни [7] и т. д. Существует также много результатов об уравнении мКдФ [8–15] благодаря его простому выражению и богатым физическим приложениям. При поиске точных решений уравнения мКдФ ученые наряду с методом обратной задачи рассеяния использовали также такие методы, как двухлинейный подход Хироты [16], метод коммутации (связи) [17] и др.

Важно также изучение нелинейных волновых уравнений с переменными коэффициентами. Недавно К. Прадхан и П. К. Паниграхи [18] изучили модифицированное уравнение КдФ с переменными коэффициентами u, + a(t)ux - e(t)u2Ux + Y(t)uxxx = 0.

В работе [19] модифицированное уравнение Кортевега — де Фриза (мКдФ) с переменными коэффициентами исследуется с помощью двух подходов и символьных вычислений, а также получены множество типов точных решений с двумя разными бегущими волнообразными переменными.

В данной работе рассматривается следующая система уравнений:

u, + p(t)(6u2Ux + .    + q(t)Ux =2 V V 1 cmk-1 (gk ..■-1-j - gk2gm-1-j) , k=1 j=0

L(t)g 0 = € k g k , L(tW k = ^ k g k + jg k -1 , Im ^ k > 0

gk E L2(-ro, to), k = 1,..., N, j = 0,...,mk - 1, где

( dx      -u(x,t) A j ( j / .4 j / ,Л =      n!

L(t)    iv -u(x,t)     -dx ; ,   gk    Vki(xctt), gk2xEtt)) ,   cn    (n - 1)U!, gk0 = gk01(x,t), gk2(x,t))T — собственная вектор-функция оператора L(t), соответствующая собственному значению ^k (Im^k > 0) кратности mk, k = 1,... ,N, а p(t) и q(t) — заданные непрерывно дифференцируемые функции.

Предполагается, что

7—^—m [ (gmlk-1gk'2k-1-i + gk2k-1gm1k-1-i) dx = Am.-i-i(t).

(mk - 1 - l)! J x7

-∞ где Amk-i-i(t) — изначально заданные непрерывные функции, l = 0,..., mk - 1. Уравнение (1) рассматривается при начальном условии

u(x, 0) = uo(x), x E R.

В рассматриваемой задаче начальная функция u o (x) , —то < x < то , обладает следующими свойствами:

∞ j (1 + |x|) |uo(x)|dx < то.

2) Оператор L(0) = i

-∞ d dx —uo(x)

U 0 d X) | имеет ровно 2N собственных значений dx

£ 1 (0), £ 2 (0),... , £ 2 N (0) с кратностями m i (0),m 2 (0),... , m 2 N (0) и не имеет спектральных особенностей.

Предположим, что функция u(x, t) обладает требуемой гладкостью и достаточно быстро стремится к своим пределам при x → ±∞ , т. е.

+

-∞

d k u(x,t) \ , dx <  dxk    /

Основная цель данной работы — получить представления для решения u(x, t), g j (x, t) , k = 1,..., N, j = 0,..., m k — 1, задачи (1)-(5) в рамках метода обратной задачи рассеяния для оператора L(t) .

2. Необходимые сведения

Рассмотрим систему уравнений Дирака на всей оси ( -∞ < x < ∞ )

J v i x + i£v i = u(x)v 2 , (V 2 x — i£v 2 = —u(x)v i

с потенциалом u(x) , удовлетворяющим условию (4). Видно, что с помощью оператора

d

L = i dx .

—u(x)

—u(x)

- d dx

^ и вектор-функций v = (v i ,V 2 ) систему (6) можно переписать в

виде Lv = £v. Система уравнений (6) имеет решений Йоста со следующими асимптоти-

*,£) - ( 0 "; ^(x.«) - ( Д 0£x > Im £ = 0, x ^—то;

0(x,£) - ( 1 )e< x ; 0(x,£) - ( 0 )е -<0 Im£ = 0, x ^то-

Отметим, что 0 (0) не является комплексным сопряжением к у (0) .

При действительных ξ пары вектор-функций {ϕ, ϕ} и {ψ, ψ} являются парами линейно независимых решений для системы уравнений (6). Поэтому имеют место следующие соотношения:

У = a(£ )0 + Ь(£)0^ )     0 = — a(£)0 + b(£ >,

0 = -a(£)0 + b(£)0, /,    0 = a(£> + b(£)0,

,                        (8)

где a(£) = W {^,0} , b(£) = W {0, ^} . Верны следующие равенства

|a(£ )| 2 + |b(£)| 2 = 0   a )= a(—£),   b(£) = b(—£).

Коэффициенты a(£) и b(£) непрерывны при Im £ = 0 и удовлетворяют асимптотическим равенствам

a(£) = 1 + O (|£| - 1),   b(£) = O (|£| - 1),   |£|^то.

Невещественные нули {t k } N =i функции a(f) являются собственными значениями оператора L(t) в верхней полуплоскости Im f > 0 . Собственные значения оператора L(t) в нижней полуплоскости Im f <  0 совпадают с нулями функции a(f) . Итак, множество {f k , —f k } N =i является собственными значениями оператора L(t) , и других собственных значений этот оператор не имеет. Требование отсутствия спектральных особенностей несамосопряженного оператора L(0) означает отсутствие действительных нулей у функции a(f ) , т. е. a(f) = 0 , f Е R .

Определение 1. Функции

( s )                d s

V (x,f k ) = dt s V(x,f)

, s = 1, • • • ,m k — 1, 5 = 5 k

называются присоединенными функциями к собственной функции v(x,f k ) .

Аналогично определяются присоединенные функции к собственной функции ^(x, f k ) .

Собственные и присоединенные функции удовлетворяют уравнениям

( s )                   ( s )                 ( s - i)                (0)

LV (x,f k )= f k V (x,f k )+ s V (x,f k ); V (x,f k ) = V(x,f k ), k = 1, • • •, N,    s = 0, • • •, m k — 1-

Существует такая цепочка чисел {у ° , X k , • • • ,Xm.k - i }, что имеют место соотношения [20]

( l )                                 , l! ( v )

V (x,f k ) = ^2x°-v ^y ^ (x,f k ), k = 1,••• ,N, 1 = 0,••• ,m k 1" v =0      V

Последовательность чисел {х о , X k ,•••, Х°п.к - 1} будем называть нормировочной цепочкой оператора L .

Для функции ^(x,f) справедливо (см. [21, с. 33]) следующее интегральное представ ление:

Wx,f) = ( J ) e i 5 x + У K (x,s) e i s ds,

x где K (x,s) = (Ki(x,s),K2(x,s))T. В представлении (9) ядро K (x,y) не зависит от f и имеет место равенство u (x) = —2Ki (x, x) •

Компоненты ядра K (x, у) представлении (9) при y > x являются решениями системы интегральных уравнений Гельфанда — Левитана — Марченко

K 2 (x,y) + У K i (x,s)F(s + y) ds = 0, x

—Ki(x, y) + F(x + у) + У K2(x, s)F(s + y) ds = 0, x где

-.   ^                    N m k - i

F(x) = 2 n   г + ( 4^x df " i^ E X km k - v - i

-ro                   k = i v = 0

1 d v

V! dz v

I' •

f k ) m k e izx' a(z)

]

, z = ^ k

a(z) — аналитическое продолжение функции a(f) ( Im f = 0 ) в верхнюю полуплоскость Im z > 0 , которое определяется по формуле

a(z) = exp <

I'

2ni J

-∞

in(i + |r+«)|)

f - z

N

d€}n (H)

m j

.

Теперь потенциал u(x) определяется из равенства (10).

Определение 2. Набор величин

|r+(f), f G R; fk, Imfk > 0; xk, k = 1,---,N, j = 0,...,mk — 1} называется данными рассеяния для системы (6).

Справедлива следующая теорема (см. [22, § 6.2]).

Теорема 1. Данные рассеяния оператора L однозначно определяют L .

Лемма 1. Пусть вектор-функции n(x, f), g k (x, t), s = 0,..., m k — 1, являютсяреше-ниями следующих уравнений:

L(t)n = ^  L(t)g s = f k g s + sg s      s = 0,...,m k — 1

тогда справедливы равенства dx (gsin2 — gs2ni) = i(f — fk) (gsin2 + gs2ni) — is (gsi in2 + gs2 ^i) , dX (gsi^i + gS2^2) = —i(f + fk )(gsiVi — gS2^2)

is (gs i i ^ i g^M,

s = 0, . . . , m k — 1.

Эта лемма доказывается непосредственной проверкой.

Следствие 1. При выполнении условий леммы 1 справедливы следующие равенства:

s gkiVi

s gs2n2 = i ^2

l =0

1 s !     d тл Г s-z 1

( f +^ k j +r ( s—1П dXVXg k

а при f = f k

s gsin + gs2^i = 2L

1 =0

i

(f - f k ) l +1 (s

“TTi dTW Wk1 ’^} ’ s = 0,---,m k — 1,     (13)

— l) ! dx     Ik J

где V {f, g} = f i g i + / 2 5 2 .

Следствие 2. Справедливы следующие равенства:

(n)/             s-i(n)/            n        (n-1)/                (n-1)/ gki V2(x,fk) + gk2 vi(x,fk) = s I gki ^2 (x,fk) + gk2 n (x,fk))

[4pt] + IdxW{g k , ( n ) (x, f k )}, s = 1, 2,...,m k — 1.

3. Эволюция данных рассеяния

Пусть потенциал u(x, t) в системе уравнений LY = £Y является решением уравнения

Ut + P(t)(Uxxx +6u2Ux) = G(x,t), где

N m k - 1

G(x,t) = q(t)u x (x,t)+2 ^ ^ C m к - 1 (g jj i g m -1-j k =1 j =0

j  m k - 1 - j

- g k 2 g k 2         .

Оператор

A = P(t) (

—4iV 3 + 2iu 2 ^

—4u£2 + 2iU x ^ + 2u3 + U xx

4uV 2 + 2iu x ^

4iV 3

- 2 u 3 2iu 2 ^

-

u xx

удовлетворяет соотношению Лакса

[L, A] = LA AL = ip(t)   ^

6u 2 u x

-

u xxx

-6 u 2 u x -0

u xxx

.

Поэтому уравнение (14) можно переписать в виде

L t + [L, A] = iR,

где R = (

- G

G  0

). Дифференцируя равенство Lp = ^p относительно

t ,

учиты-

вая (16), имеем (L — ^)(pt — Ap) = —iRp. Используя метод вариации постоянных, можно записать pt — Ap = B (x)V + D(x)p.

Тогда для определения B(x) и D(x) получаем

MB x V + MD x p = -Rp,

где M =

-

1 ) . Для решения уравнения (18) вводим следующие обозначения:

p = ( ^ 2 p i ) T , V = ( ^ 2 V 1 ) T . Согласно (15) и определению вронскиана справедливы следующие равенства:

V T Mp = ~ т MV = a, V T MV = p T Mp = 0.

Умножая (18) на pT и V T , получаем

B x

(T Rp   п

, D x a

-

V T Rp

a

.

Согласно (15), при x → -∞ имеем

.      / 4iV 3 p(t) \

- iξ x

pt - Ap ^ (    0    ) e поэтому, на основании (17), имеем D (x) ^ 4i^3p(t), B(x) ^ 0 при x ^ —то. Следова- тельно, из (19) можно определить

D(x)

x

= — -J фтRydx + 4i^ 3 p(t),

-∞

x

B (x) = 1 / a

-∞

yTRy dx.

Таким образом, равенство (17) имеет следующий вид:

xx yt — Ay = — J yTRy dx^ + I — j pRy dx + 4i^3p(t) j y.

-∞             -∞

Предположим, что справедливо равенство

N

M (yi^i + y2^2) = ^(Mk1 + Mk2), k=1

где

N m k - 1

M = 2 E E cmk-1 (gk 1 ■■-1-j—gk   2-1-j) • k=1 j=0

Сделаем следующие вычисления:

2 (g k i g m -1-j g k 2 g m k -1-j ) (M+ y 2 ^ 2 )

= 2g j i g m k - i - j y* — 2g k 2 g m k - i - j y 2 < 2 — 2g k 2 g m - i - j y i ^ i + 2g k 1 g m k - i - j y 2 < 2

= (g k i y i + g k 2 y 2 ) (g m k - i - j ^ i — g m 2 k - i - j < 2 ) + (g k i y i — g k 2 y 2 ) (g m k - i - j ^ i + g m k - i - j ^ 2 )

+ (g k i y 2 + g k 2 y i ) (gg m k - i - j ^ 2 g m k -i-j ^ i ) + (g k i y 2 g k 2 y i ) (g m k -i-j ^ 2 + g m k -i-j ^ i ) •

Откуда имеем mk-1

M k i = ^ C m k - i (g j i y i + g k 2 y2) (g m -i-j ^ i g m k -i-j ^2) j =0

m k - 1

+ ^ C m k - i (g k i y i g j 2 y2) (g m -i-j ^ i + g m - i - j ^2) • j =0

Это равенство, исходя из равенства (13), можно записать в следующем виде:

mk -1                   mk -1-js

C j          j 1            ( —1) i     (mk — 1 —j)! d Г m k - i - j - s ,1

ki =Ю  mk-i[ {gk,y}  S=0  (e + ^k )s+i (mk — 1 — j — s)! dx VVgk,^l_ mk -1                                j

+ E C m k - i [V{gm k       V (ё^(-^dxV{gk^-.y}].

Легко показать, что в правой части последнего равенства коэффициенты при

V{gk,y}dxV{gk,^} и V{gr,^}dx V{gk,y}, 0 < r + q < mk — 1, одинаковые, поэтому Mki есть линейная комбинация выражений вида -dx (V {f^., ^} V f^, ф}), 0 C r + q ^ mk - 1, т. е. справедливо следующее:

m k - 1 m k - 1 - j     s j

M k 1 = £ £ (-^C m

1 (m k - 1 — j)! d

j =0 s =0

(^ + ^ k ) s +1 (m k 1 -j — s)! dx

V g km k

1- j - s ,ψ V g k j ,ϕ   . (22)

Аналогичном образом можно показать справедливость следующего тождества для M k 2 :

mk — 1 mk-1—j (-1)siCj mk

M k 2 = E E

1 ( m k - 1 - j )! d

j =0 s =0

(C k — €) s+1 (m k — 1 —j — s)! dx

W g km k

1- j - s ,ψ W g kj ,ϕ . (23)

Точно так же, если

снова воспользуемся вышеуказанным методом, получим равенство

N

M (ф1 + ф2) = ^£(Hk1 + Ha), k=1

где mk-1 mk -1-j

H k 1 = E E C m.

j =0 s =0

(-1) s i     (m k - 1 - j)! d

1 (€ + ^ k ) s+1 (m k - 1 - j - s)! dx

V g km k -1- j - s ,ϕ V g kj ,ϕ ,

m k - 1 m k - 1 - j

H k 2 = E E C m . - 1

j =0 s =0

(-1) s i     (m k - 1 - j)!    d

(^ k - €) s+1 (m k - 1 - j - s)! dx

W  gkmk-1-j-s, ϕ W  gkj,ϕ   .

n r           , j              f Ф 1 (x,^) A /     ^1 (x,€) A

Лемма 2. Если вектор-функции ф =      ; Л и 'ф =        J являются

V ф2 (x,0 )         V ^2

решениями уравнения (6) , то для их компонент выполняются равенства

J G г ^ 1 + ф 2 ^ 2 ) dx = 0,

-∞

+∞ j G (ф1 + Ф2) dx = 2i£q(t)a(£)b(£).

-∞

<1 Для доказательства справедливости тождество (24) нам требуется вычислить следующий интеграл:

+∞ j G (ф1^1 + ф2^2) dx =

-∞

+

+

-q(t) j U x (y r ^ i + ^ 2 ^ 2 ) dx + j M (y r ^ i + ^ 2 ^ 2 ) dx.

-∞

-∞

Сначала вычислим первый интеграл в правой части последнего равенства. Действительно, используя формулы (5), (6), (7) и (8), можем выполнить следующие вычисления:

+

-q(t) У и х 1 ^ 1 + Ф 2 ^ 2 ) dx = - R lim^q(t) [u(x,t)(ф г 0 1 + ф 2 ^ 2 ) ] | R R

-∞

+ q(t) У U 1 ^ 1 + ф 1 ^ 1 + Ф 2 Ф 2 + ф 2 ^ 2 ) dx = - R lin ^ q(t) [u(x,t)(ф 1 ^ 1 + ф 2 ^ 2 )]|£

-

+ q(t) j И(-0 2 + i00 2 ) + 0 1 (-^ 2 + i^ ) + ^ 2 (0 1 + i€0 1 ) + 0 2 (^ 1 + i€^ 1 )] dx

-∞

+

= - R lim q(t) [u(x, t) (^ 1 0 1 + / 2 0 2 ) ] I RR + i^q(t) j (^ 1 0 2 + ^ 2 0 1 ) dx = 0.

-∞

Теперь нам нужно вычислить интеграл

+∞ j M (^101 + ^202) dx.

-∞

Используя равенства (21), (22) и (23), получим

+∞ j M (^101 + ^202) dx = 0.

-∞

Согласно последним тождествам, мы можем получить следующее равенство:

+∞ j G (^101 + ^202) dx = 0.

-∞

Для доказательства справедливости тождества (25) требуется вычислить интеграл

+

j G(Vi + ^ 2 ) dx =

-

+

j q(t)ux{^ 1 + ^ 2 ) dx +

+

У M (^ 2 + ^ 2 ) dx-

-

CO

-

co

-

co

Сначала вычислим первый интеграл в правой части последнего равенства

-

oo

oo

j q(t)ux (^ 2 + ^ 2 ) dx =

oo

oo

+ q(t) j u (y:

OO

oo

-q(t) У (^ 1 + ^ 2 ) du =

-

q(t)u (^ 2 + ^ 2) 1

OO

oo

oo

oo

+ ^ 2 ) dx = 2q(t) У (u^ 1 ^ / 1 + u^ 2 ^ 2 ) dx

-

oo

= 2q(t)У [(-^ 2 + i€^ 2 ) ^ 1 +(^ 1 + i€^ 1 ) ^ 2 ] dx =2i^q(t) R lim(^ 1 ^ 2 ) |

R

R

= 2i^q(t)a(C)b(^ ).

-

OO

Справедливость равенства

У M (^ 1 + ^ 2 ) dx

=0

-

OO

показывается так же, как и выше. Таким образом, получим равенство

У G (^ 1 + ^ 2 ) dx

= 2i£,q(t)a(Ob(O-

-∞

Перейдем к нахождению эволюции нормировочной цепочки {х П п • • •, XTm.k -1} , соответствующей собственному значению £ n , n = 1,...,N. Для этого перепишем равенство (20) в виде

2 . - Аф = -a

G 1 С 1 + 2 2 ^ 2 ) dx^

x

— / G ( ф !

-∞

+ 2 2 ) dx^

+ 4i ^ 3 p(t)y.

Учитывая вид a(^) и равенство (12), получаем

x

x

/                           m k - 1

M k i dxy - / H k i dxC = a(^ ) ">   C m k

-c         -c               i =o

x i / (gm-1-j21

-∞

mk I - j

- 9 k 2     2 2 J

dxg k ,

где g k = j 2 ,

g j 1)

T

. Точно так же, применяя равенство (13), получим равенство

x

x

/                           m k - 1

M k 2 dxy - / H k 2 dx^ = a(^ ) ^ C m k

-c         -C               j = o

x

1 У (g m i k - 1 - j 2 2 + g m -1-i 2 1 ) dxg k

-∞

На основании вышеизложенного, равенство (26) можно переписать в следующем виде:

N m k - 1         x

2 . - Аф = E E C m -1 / (g m - 1 - 2 i k -i i - 0        -C

-

mk-1-jm A gk2      22

dx g k

+

a

xx

-q(t) У U x (2 1 C i + 2 2 C 2 ) dxy - q(t) У U x (2 1 + 2 2 ) dx^j

-∞-∞

+ ]ZmE1 Cmk-i / (gmik-i-j22 + gm-1-i2i) dxgk + 4i£3p(i)2. k-1 i-°

Дифференцируя это равенство m n - 1 раз по ^ и полагая ^ = ^ n , получим

( m n -1)

∂ ϕ n ∂t

(m n -1)               ( m n -2)   (m n - 1)(m n - 2)    ( m n -3)

- A o   2 n   -(m n - 1)A i   2 n--

(mn - 1)(mn - 2)(mn - 3) a (mn-4) 6

= R i (x) + R 2 (x)

mn-1

i            m - 1 - i ( m n - 1) m - 1 - i ( m n - 1)                      ( m n - 1)

C m n - 1 / (5 n 1        2 n 2 +g » 2       2 n 1 )d gg n +4i^ n P(t) 2 n

3-0       -C V                                ;(27)

+ 12i^ n (m n - 1)p(t) ( 2 n ) +12i^ n (m n - 1)(m » - 2)p(t) ( 2 n 3)

( m n - 4)

+ 4i(m n - 1)(m n - 2)(m n - 3)p(t) 2 n

+ q(t)

( (mn-1) \            / 0      \

( m„ - i) n     I - 2i^ n q(t) I  ( m n -1) )

2 n 1 n                       2 2 n

-

2i(m n

-

1)q(t)

( m n - 2)     ,

2 2 n

где A l =

;fa| ,

^ ^ n

l = 0,1, 2, 3,

N m k - 1       X

R 1 (x) = EE C m . - 1 / (g' k^ - 1— j Й4 k =1 j = 0        —L v

-

mk 1 j (m n g k 2        S n 2

; 1)) dxg k ,

N mk-1         X /\

R = (x) = E E C m -1 / g ms 1 j + —1— j m-0 dxg k .

k=1, j=0        —L V7

k =1

Заметим, что согласно (12) и (13)

lim R 1 (x) = lim R 2 (x) = 0.

X^L

Используя следствие 1 леммы 1, можно показать, что mn—1

E c m n —1 / С

7=0

j U

m — 1—j (mn 1)   mk — 1—j ‘mn gn1k       Sn2  +gn2k       Sn1

1) dx g n j

mn—1

E Cmn—1 /n

7=0

j v

1 ( m n - 1 - j )    m n

V n 2    +g n 2

1 ( m n - 1 - j ) S n 1 ) dx

mn

- 1

g n + 52 E j (x)g n , j =1

где E j (x) есть линейная комбинация выражений вида W^g nt ,S n } ( r - q = j) , и поэтому ( s )

lim E j (x) = 0. Согласно определению функций д П и s n , s = 0,..., m n — 1 , существуют

X ^L J

числа d g , d 1 ,..., d m n

1 такие, что

j j                s          (s)

g n — / v cj d j s T n s =0

j = 0,...,m n — 1.

Поэтому мы можем выполнить следующие вычисления:

m n

j =0

x

C j m n

( m n 1 j ) T n 2

-L

+g n m 2 n

( m n 1 j ) T n 1

)

dx g n j

x

m n - 1

E C m n —1 / С

7=0         J j=      -L

g n m 1 n

(m n —1—j )     m n 1 ( m n —1—j )\    V^          (s)

Tn2   +gn2      Tn1    dx C dj-s Tn s=0

m n - 1 m n - 1

=

C j m

s =0 j = s

x

_jC‘ d j—.j (g m n —1

-L

( m n - 1 - j ) T n 2

+g n m 2 n

-1

( m n - 1 - j ) T n 1

)

( s ) dx ϕ n

m n - 1         m n - 1 -

= ECm n—1  E s=0            k=0

s

k C m n

1 s

x dmn -1-k-s

( k )                  ( k )

S n 2 +g n 2 n S n 1 I dx

-L

( s ϕ n

m n - 1

=    Cs mn -1

s =0

j (g m

- 1 m n - 1 - s g n 2

m n

+ g n 2

— 1 m n —1— s A j (?) g n 1         dx T n .

Таким образом, согласно (27) равенство (28) можно переписать в виде

( m n -1)

∂ ϕ n ∂t

( m n -1)                ( m n - 2)  (m n - l)(m n - 2)    ( m n - 3)

- A o V n -(m n - 1)A 1   V n---------- A 2   V n

(m n - 1)(m n - 2)(m n - 3) A (m v -4)

m n - 1

= E c s=0

x

/ ( „mn - l „mn - 1 -

Ig n 1     g n 2

-∞

+ - П? g m     '^ dx К + 4i 5 n p(t) "' V„ ‘'

+ 12iC n (m n - l)p(t) ( V n ) +12i^ n (m n - 1)(m n - 2)p(t) ( V n 3 )

x _ (mn -4)     „     „               •

+ 4i(m n - 1)(m n - 2)(m n - 3)p(t) V n +R 1 (x) + R2M + E Q j (xW n j =1

+ q(t)

((mn-1) \             / 0\

(m„ -1)     I - 2i^nq(t) I  (mn-1))

p1n    )           V V2n)

-

2i(m n

-

1)q(t)

I ( m n - 2) I 2 n

Используя (5), (2), (27), (28), перейдем в последнем равенстве к переделу при x → ∞ .

Приравнивая коэффициенты при

( 1 } (ix) l • e i^ n x

l = m n - 1, m n - 2, • • •, 0 , получаем

следующие обыкновенные дифференциальные уравнения:

n

J0 = Si; 3 p(t) - 2 q(t) + A n (t)) x n ,

n

-dt 1 = (Si^ n p(t) - 2i^ n q(t) + A n (t)) х П + (24i^ n p(t) - 2iq(t) + A n (t)) х П ,

n

X2                           Дп vn 9zU?2T)(tA            An(t^ vn dt  = ysiSnp(t)   2iSnq(t) + A0 (t)) x2 + ^24iSnp(t)   2iq(t) + A1 (t)) x‘

+ (24i^np(t) + An(t)) хП, dll = (Si^np(t) - 2i^nq(t) + An(t)) хП + (24i^np(t) - 2iq(t) + An(t)) хП + (24i^nP(t) + An(t)) ХП + (Sip(t) + An(t)) ХП,

-I n = (Si^ n p(t) - 2i^ n q(t) + A n (t)) x n + (24i^ n p(t) - 2i^ n q(t) + A n (t)) Х П - 1

+ (24i^ n p(t) + A n (t)) Х П - 2 + (Sip(t) + A n (t)) х П - 3 + ;E A n - s (t)x n , s =0

n = 1, 2, • • •, N,    l = 4, 5, • • •, m n - 1.

Теперь приступим к вычислению эволюций r+(^) и ^j, j = 1,...,N. Согласно (8), равенство (20) можно переписать виде xx at^ + bt^ - A (a^ + b^) = - ^ фтRv dx ^ + ( — У тфтRv -x + 4i ^3p(t) j (a^ + b^) •

-∞             -∞

Переходя в последнем равенстве к пределу при x ^ +^ и учитывая (15), можем вывести следующие равенства:

a t = — У T T R^dx,

-∞

∞∞

b t = - [ ipT R^dx — - [ фт R^dx + 8i£ 3 p(t)b.      (30)

aa

-∞         -∞

Следовательно, при Im £ = 0 можем вывести выражение

∞ dr- =8i^3p(t)r+ - Д2 [ G (^1 + <^) dx.

dta

-∞

Лемма 3. Собственные значения и функция рассеяния оператора L меняются по t следующим образом:

mk(t) = mk(0), :.(t) = :.(0), k = 1,...,N, dr+

"dt- = (8i£3p(t) - 2i£q(t)) r+, Im£ = 0.

  • < 1 Согласно равенствам (30) и (24) имеем a t = 0 . Поэтому справедливы следующие выражения: m k (t) = m k (0) , ^ k (t) = ^ k (0) , k = 1,...,N. Учитывая (25), из (31) легко получаем тождество (33).

Таким образом, доказана следующая теорема.

Теорема 2. Если система функций u(x, t), g jj (x, t), k = 1,..., N, j = 0,..., m k — 1, является решением задачи (1) (5) , то данные рассеяния несамосопряженного операто ра L(t) с потенциалом u(x,t) удовлетворяют дифференциальным уравнениям (29) , (32) и (33) .

Замечание 1. Полученные равенства полностью определяют эволюцию данных рассеяния, что позволяет применить метод обратной задачи рассеяния для решения задачи (1)–(5).

Пусть задана функция u o (x) , удовлетворяющая условию (4). Тогда решение задачи (1)–(5) находится по следующему алгоритму.

  •    Решаем прямую задачу рассеяния с начальной функцией u o (x) и получаем данные рассеяния

V+ (£, 0) , £ € R; ^k (0), Im ^k > 0; xj (0), k = 1,...,N, j = 0,...,mk — 1 } для оператора L(0).

  •    Используя результаты теоремы 2, находим данные рассеяния при t >  0 :

{r + (£,t) , £ € R ; ^ (t), Im ^ k > 0; x j (t), k = 1,...,N,j = 0,...,m k — 1}.

  •    Методом, основанным на интегральном уравнении Гельфанда — Левитана — Марченко, решается обратная задача рассеяния, т. е. находим единственную (согласно теореме 1) u(x, t) по данным рассеяния при t > 0 , полученным на предыдущем шаге.

  •    После этого решаем прямую задачу для оператора L(t) с потенциалом u(x, t) и находим функции g k j (x, t) , k = 1, . . . , N , j = 0, 1, . . . , m j — 1.

Приведем пример, иллюстрирующий применение этого алгоритма.

Пример 1. Рассмотрим задачу Коши

U t + p(t)(6u 2 U x + u xxx ) + q(t)u x = 2 (g 2i - g^ , <             л                   x            2

Lgi = ^ш; u(x,0) = -ch"2x’ где

p(t) = 1 -

e - 2 t ( t +4)

q ( t ) = 2 t -

e - 2 t ( t +4)

+

У g ii g i2 dx = A 0 (t)

-∞

e - 8 t - 2 t 2

Нетрудно найти данные рассеяния оператора L(0) : {r + (0) = 0, € 1 (0) = i, X o (0) = 2i}. Согласно теореме 2, эволюция данных теории рассеяния выглядит следующим образом:

1 (t) = € 1 (0) = i, r + (t) = 0, X 0 (t) = 2ie - 8 t - 2 t 2 .

Следовательно, F (x) = 2e -x-8t-2t 2 . Решая систему интегральных уравнений (11), получим

2e x y +8 t +2 t 2 K 1 (x,y) = i + e 4 x +16 t +4 t 2

Откуда находим решение задачи Коши (34):

2                             e-3x+8t+2t2                           e-x u (x,t) = - ch(2x - 8t - 2t2) ’   g11 (x, t) = 1 + e—4x+16t+4t2 ’   g12(x’ t) = 1 + e—4x+16t+4t2 •

  • 4.    Нагруженное уравнение мКФ с источником

В работах А. М. Нахушева [23] дается наиболее общее определение нагруженных уравнений и проводится подробная классификация различных нагруженных уравнений. Среди работ, посвященных нагруженным уравнениям, следует особо отметить работы [24–31].

Перейдем теперь к рассмотрению особого случая уравнения (1), а именно, рассмотрим нагруженное модифицированное уравнение Кортевега — де Фриза с источником:

U t + P(U(X 0 ,t)) (6u 2 U x + U xxx) + Q(u(X 1 ,t))U x

N m k - 1

  • -' ЕЕ с ?.» 1 (g k 1 g m k —1— j - g k —1— j) ( ) k =1 j =0

где P (y) и Q(z) полиномы от y и z соответственно. Уравнение (35) не является частным случаем уравнения (1), так как в уравнении (35) коэффициенты зависят от значения решения на многообразии меньшей размерности. Если в задаче (1)–(5) вместо уравнении (1) рассмотрим уравнение (35), то справедлива следующая теорема.

Теорема 3. Если система функций u(x, t) , g k (x, t), k = 1,..., N, j = 0,.. •, m ^ - 1, является решением задачи (35) + (2) - (5) , то данные рассеяния оператора L(t) с потенциалом u(X’t) удовлетворяют следующим дифференциальным уравнениям:

m k (t) = m k (0), € k (t) = € k (0), k = 1,...,N,

— = [8i£ 3 P (u(x o ,t)) - 2i^Q(u(x i ,t))]r + , Im£ = 0, dX n = \< P (u(x o ,t)) - 2< Q u x,t)) + A(t)]x T dX n = '8< P (u(x o ,t)) - 2i,t)) + An(t)]хП + №P(u(xo,t)) - 2iQ(u(xi,t)) + An(t)]xn, dXn = [8i^nP(u(xo,t)) - 2i,t)) + An(t)]хП

+ [2< П P (u(x o ,t)) - 2iQ(u(x i ,t)) + А П ( - ) ] х П + [2< n P (u(x o ,t)) + A n (t)]х П , dX n = [8i^ n P (u(x o ,t)) - 2i,t)) + АП(-)]хП

+ [24i^ n P (u(x o ,t)) - 2iQ(u(x i ,t)) + A n (t)]x n A-< P (u(x o ,t)) + А П (t)]xi + [8iP (u(x o ,t))+ А П ( - ) ] х П , dX n = \,3 P (u(x o ,t)) - 2i,t)) + АП(-)]хП + №P(u(xo,t)) - 2i,t)) + A^xT-i + [24^P(u(xo,t)) + АП(-)]хП-2

+ [8iP(u(x o ,t)) + A T (t)] х П - з + '£ A r s (t)x T , n = 1,...,N, l = 4,...,m n - 1. s =0

Рассмотрим два примера, иллюстрирующих справедливость полученных результатов для нагруженного модифицированного уравнения Кортевега — де Фриза с источником.

Пример 2. Рассмотрим задачу Коши

U t + 6u 2 U x + U xxx + Y(t)u(0, t)u x = 2 (g 2i - g^) , 2

Lgi = €igi; u(x,0) = —^-, где

+

, x    (e-91 - 2X , Г          3           x 1

- 9 t .

Y(t) = (— 8—)ch9t,       gii g i2 dx = A 0 (t) = 4 e

-∞

Как и в примере 1, данные рассеяния оператора L(0) имеют вид: {r + (0) = 0, ^ i (0) = i, Х о (О) = 2i}. Согласно теореме 3, имеем ^ 1 (t) = ^ 1 (0) = i , r + (t) = 0 , x 0 (t) = 2ieA t ) , где

^(t) = 8t + 2

t j Y(t)u(0,T)

dT + 2

t j a0(t ) dT-

Следовательно, F(x) = 2e x+ ^ (t) . Решая систему интегральных уравнений (11), можно получить

2e -x- y + ^ (t)

K 1 (x,y) = i + e - 4 x +2 ^ ( t )

Используя последнее равенство и формулу (10), получаем

u(x,t)      ch (2x - ^(t))"

Если в последнем равенстве подставим x = 0 , то, учитывая (37), имеем следующую задачу:

L т _ 8Y(t)eAt)         ч .

^ (t) = - 1 + e 2 ^ ( t ) + 8 + 2A 0 (t), ^(0) = 0.

Учитывая (36), находим решение этой задачи ^(t) = 9t . В результате решение рассматриваемой задачи выражается следующим образом:

2                        e—3x+9t                       e—x u (x,t) = - ch(2x - 9t),   g11 (x,t) = 1 + e—4x+18t’ g12(x,t) = i + e-4x+18t •

Пример 3. Рассмотрим задачу Коши

U t + e(t)u(1, t)(6u 2 U x + U xxx ) + Y(t)u(0, t)u x = 2 (g 2i - g^ , 2

Lgi = €igi; u(x,0) = —^y, где

1         1 3t                ch ( 7 t +8 )

A'№ = 4 e25+4 , e4)2,

Y(t) =

(4 + (t + 2) 2 e 2 3+ 4) ch ( 2+ )

8(t + 2) 2

.

Решение данной задачи имеет вид

U (X, t) —--7--------- q7 —1~,

' ’’ ch(2x + 2+) '

g 11 (x, t) =

-3x- e

3 t 2 t +4

- 4 x -

1+e x

3 t t +2

g i2 (x,t) =

-

x

- 4 x -

1+e x

3 t t +2

Список литературы Интегрирование модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и с самосогласованным источником

  • Zabusky N. J., Kruskal M. D. Interaction of solitons in a collislontess plasma and the recurrence of initial states // Phys. Rev. Lett.-1965.-Vol. 15, № 6.-P. 240-243.
  • Gardner C. S., Greene I. M., Kruskal M. D., Miura R. M. Method for solving the Korteweg-de Vries equation // Phys. Rev. Lett.-1967.-Vol. 19.-P. 1095-1097.
  • Lax P. D. Integrals of nonlinear equations of evolution and solitary waves // Comm. Pure and Appl. Math.-1968.-Vol. 21, № 5.-P. 467-490. DOI: 10.1002/cpa.3160210503.
  • Захаров В. Е., Шабат А. Б. Точная теория двумерной самофокусировки и одномерной автомодуляции волн в нелинейных средах // Журн. эксперим. и теор. физики.—1971.—Т. 61.—С. 118-134.
  • Wadati M. The exact solution of the modified Korteweg-de Vries equation // J. Phys. Soc. Japan.— 1972.-Vol. 32.—P. 1681. DOI: 10.1143/JPSJ.32.1681.
  • Khater A. H., El-Kalaawy O. H., Callebaut D. K. Backlund transformations and exact solutions for Alfven solitons in a relativistic electron-positron plasma // Physica Scripta.—1998.—Vol. 58, № 6.— P. 545-548. DOI: 10.1088/0031-8949/58/6/001.
  • Tappert F. D., Varma C. M. Asymptotic theory of self-trapping of heat pulses in solids // Phys. Rev. Lett.-1970.-Vol. 25.-P. 1108-1111. DOI: 10.1103/PhysRevLett.25.1108.
  • Mamedov K. A. Integration of mKdV equation with a self-consistent source in the class of finite density functions in the case of moving eigenvalues // Russian Mathematics.—2020.—Vol. 64.—P. 66-78. DOI: 10.3103/S1066369X20100072.
  • Wu J., Geng X. Inverse scattering transform and soliton classification of the coupled modified Korteweg-de Vries equation // Communications in Nonlinear Science and Numerical Simulation.—2017.—Vol. 53.— P. 83-93. DOI: 10.1016/j.cnsns.2017.03.022.
  • Khasanov A. B., Hoitmetov U. A. On integration of the loaded mKdV equation in the class of rapidly decreasing functions // The Bulletin of Irkutsk State University. Ser. Math.—2021.—Vol. 38.—P. 19-35. DOI: 10.26516/1997-7670.2021.38.19.
  • Vaneeva O. Lie symmetries and exact solutions of variable coefficient mKdV equations: an equivalence based approach // Communications in Nonlinear Science and Numerical Simulation.—2012.—Vol. 17, № 2.—P. 611-618. DOI: 10.1016/j.cnsns.2011.06.038.
  • Das S., Ghosh D. AKNS formalism and exact solutions of KdV and modified KdV equations with variable-coefficients // International Journal of Advanced Research in Mathematics.—2016.—Vol. 6.— P. 32-41. DOI: 10.18052/www.scipress.com/IJARM.6.32.
  • Zheng X., Shang Y., Huang Y. Abundant Explicit and Exact Solutions for the variable Coefficient mKdV Equations // Hindawi Publishing Corporation Abstract and Applied Analysis.—2013.—7 p.— Article ID 109690. DOI: 10.1155/2013/109690.
  • Демонтис Ф. Точные решения модифицированного уравнения Кортевега — де Фриза // Теоретическая и математическая физика.—2011.—Т. 168, № 1.—С. 35-48.
  • Zhang D.-J., Zhao S.-L., Sun Y.-Y., Zhou J. Solutions to the modified Korteweg-de Vries equation // Reviews in Math. Phys.—2014.—Vol. 26, № 7, 1430006.—42 p. DOI: 10.1142/S0129055X14300064.
  • Hirota R. Exact solution of the modified Korteweg-de Vries equation for multiple collisions of solitons // J. Phys. Soc. Jpn.—1972.—Vol. 33.—P. 1456-1458. DOI: 10.1143/JPSJ.33.1456.
  • Gesztesy T., Schweiger W., Simon B. Commutation methods applied to the mKdV-equation // Trans. Amer. Math. Soc.—1991.—Vol. 324.—P. 465-525. DOI: 10.2307/2001730.
  • Pradhan K., Panigrahi P. K. Parametrically controlling solitary wave dynamics in the modified Korteweg-de Vries equation // J. Phys. A: Math. Gen.—2006.—Vol. 39.—P. 343-348. DOI: 10.1088/0305-4470/39/20/L08.
  • Yan Z. The modified KdV equation with variable coefficients:Exact uni/bi-variable travelling wave-like solutions // Applied Mathematics and Computation.—2008.—Vol. 203.—P. 106-112. DOI: 10.1016/j.amc.2008.04.006.
  • Хасанов А. Б. Об обратной задачи теории рассеяния для системы двух несамосопряженных дифференциальных уравнений первого порядка // Докл. АН СССР.—1984.—Т. 277, № 3.—С. 559-562.
  • Абловиц М., Сигур Х. Солитоны и метод обратной задачи.—М.: Мир, 1987.—479 c.
  • Додд Р., Эйлбек Дж., Гиббон Дж., Моррис Х. Солитоны и нелинейные волновые уравнения.—М.: Мир, 1988.—697 c.
  • Нахушев А. М. Уравнения математической биологии.—М.: Высшая школа, 1995.—304 c.
  • Нахушев А. М. Нагруженные уравнения и их приложения // Дифф. ур-я.—1983.—T. 19, № 1.— С. 86-94.
  • Кожанов А. И. Нелинейные нагруженные уравнения и обратные задачи // Журн. вычисл. матем. и мат. физ.—2004.—T. 44, № 4.—С. 694-716.
  • Hasanov A. B., Hoitmetov U. A. On integration of the loaded Korteweg-de Vries equation in the class of rapidly decreasing functions // Proc. Inst. Math. Mech. NAS Azer.—2021.—Vol. 47, № 2.—P. 250-261. DOI: 10.30546/2409-4994.47.2.250.
  • Hoitmetov U. A. Integration of the loaded KdV equation with a self-consistent source of integral type in the class of rapidly decreasing complex-valued functions // Siberian Adv. Math.—2022.—Vol. 33, № 2.—P. 102-114. DOI: 10.1134/S1055134422020043.
  • Хасанов А. Б., Хоитметов У. А. Интегрирование общего нагруженного уравнения Кортевега — де Фриза с интегральным источником в классе быстроубывающих комплекснозначных функций // Изв. вузов. Мат.—2021.—№ 7.—С. 52-66.
  • Khasanov A. B., Hoitmetov U. A. On complex-valued solutions of the general loaded Korteweg-de Vries equation with a source // Diff. Equat.—2022.—Vol. 58, № 3.—P. 381-391. DOI: 10.1134/S0012266122030089.
  • Hoitmetov U. A. Integration of the loaded general Korteweg-de Vries equation in the class of rapidly decreasing complex-valued functions // Eurasian Math. J.—2022.—Vol. 13, № 2.—P. 43-54. DOI: 10.32523/2077-9879-2022-13-2-43-54.
  • Babajanov B., Abdikarimov F. The Application of the functional variable method for solving the loaded non-linear evaluation equations // Front. Appl. Math. Stat.—2022.—Vol. 8, 912674. DOI: 10.3389/fams.2022.912674.
Еще
Статья научная