Интегрирование модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и с самосогласованным источником
Автор: Собиров Ш.К.У., Хоитметов У.А.
Журнал: Владикавказский математический журнал @vmj-ru
Статья в выпуске: 3 т.25, 2023 года.
Бесплатный доступ
В данной работе рассматривается задача Коши для модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и самосогласованным источником в классе быстроубывающих функций. Для решения поставленной задачи используется метод обратной задачи теории рассеяния. Найдены пары Лакса, что позволит применить метод обратной задачи рассеяния для решения поставленной задачи Коши. Отметим, что в рассматриваемом случае оператор Дирака не является самосопряженным, поэтому собственные значения могут быть кратными. Найдены уравнения динамики изменения во времени данных рассеяния несамосопряженного оператора Дирака с потенциалом, являющимся решением модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с переменными коэффициентами, зависящими от времени и с самосогласованным источником в классе быстроубывающих функций. Рассмотрен особый случай модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с переменными коэффициентами, зависящими от времени, и самосогласованным источником, а именно нагруженное модифицированное уравнение Кортевега - де Фриза с самосогласованным источником. Найдены уравнения динамики изменения во времени данных рассеяния несамосопряженного оператора Дирака с потенциалом, являющимся решением нагруженного модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с переменными коэффициентами в классе быстроубывающих функций. Приведены примеры, иллюстрирующие применение полученных результатов.
Нагруженное модифицированное уравнение кортевега - де фриза, решения йоста, данные рассеяния, интегральное уравнение гельфанда - левитана - марченко
Короткий адрес: https://sciup.org/143180467
IDR: 143180467 | DOI: 10.46698/q2165-6700-0718-r
Текст научной статьи Интегрирование модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и с самосогласованным источником
В 1965 г. Н. Забуски и М. Крускал [1], экспериментируя с численным решением уравнения Кортевега — де Фриза (КдФ), открыли солитон и дали ему название. Но действительный «прорыв» произошел в 1967 году, когда американские ученые К. Гарднер, И. Грин, М. Крускал и Р. Миура [2] предложили метод спектрального преобразования, как метод решения задачи Коши для уравнения КдФ. Вскоре после этого П. Лакс [3] показал общий характер этого метода, что очень повлияло на будущие исследования.
Несколько лет спустя В. Е. Захаров и А. Б. Шабат [4] путем нетривиального распространения методов ГГКМ и Лакса смогли решить задачу Коши для другого важного нелинейного эволюционного уравнения, так называемого нелинейного уравнения Шредингера. Тем самым был открыт путь для поиска и открытия некоторых других нелинейных эволюционных уравнений, разрешаемых этим методом.
Вскоре М. Вадати [5] представил метод решения модифицированного уравнения Кор-тевега — де Фриза ut ± 6u2ux + uxxx = 0, встречающегося при решении некоторых задач физики плазмы.
Уравнение мКдФ используется во многих областях, включая альфвеновские волны в бесстолкновительной плазме [6], тонкие упругие стержни [7] и т. д. Существует также много результатов об уравнении мКдФ [8–15] благодаря его простому выражению и богатым физическим приложениям. При поиске точных решений уравнения мКдФ ученые наряду с методом обратной задачи рассеяния использовали также такие методы, как двухлинейный подход Хироты [16], метод коммутации (связи) [17] и др.
Важно также изучение нелинейных волновых уравнений с переменными коэффициентами. Недавно К. Прадхан и П. К. Паниграхи [18] изучили модифицированное уравнение КдФ с переменными коэффициентами u, + a(t)ux - e(t)u2Ux + Y(t)uxxx = 0.
В работе [19] модифицированное уравнение Кортевега — де Фриза (мКдФ) с переменными коэффициентами исследуется с помощью двух подходов и символьных вычислений, а также получены множество типов точных решений с двумя разными бегущими волнообразными переменными.
В данной работе рассматривается следующая система уравнений:
u, + p(t)(6u2Ux + . + q(t)Ux =2 V V 1 cmk-1 (gk ..■-1-j - gk2gm-1-j) , k=1 j=0
L(t)g 0 = € k g k , L(tW k = ^ k g k + jg k -1 , Im ^ k > 0
gk E L2(-ro, to), k = 1,..., N, j = 0,...,mk - 1, где
( dx -u(x,t) A j ( j / .4 j / ,Л = n!
L(t) iv -u(x,t) -dx ; , gk Vki(xctt), gk2xEtt)) , cn (n - 1)U!, gk0 = gk01(x,t), gk2(x,t))T — собственная вектор-функция оператора L(t), соответствующая собственному значению ^k (Im^k > 0) кратности mk, k = 1,... ,N, а p(t) и q(t) — заданные непрерывно дифференцируемые функции.
Предполагается, что
∞
7—^—m [ (gmlk-1gk'2k-1-i + gk2k-1gm1k-1-i) dx = Am.-i-i(t).
(mk - 1 - l)! J x7
-∞ где Amk-i-i(t) — изначально заданные непрерывные функции, l = 0,..., mk - 1. Уравнение (1) рассматривается при начальном условии
u(x, 0) = uo(x), x E R.
В рассматриваемой задаче начальная функция u o (x) , —то < x < то , обладает следующими свойствами:
∞ j (1 + |x|) |uo(x)|dx < то.
2) Оператор L(0) = i
-∞ d dx —uo(x)
U 0 d X) | имеет ровно 2N собственных значений dx
£ 1 (0), £ 2 (0),... , £ 2 N (0) с кратностями m i (0),m 2 (0),... , m 2 N (0) и не имеет спектральных особенностей.
Предположим, что функция u(x, t) обладает требуемой гладкостью и достаточно быстро стремится к своим пределам при x → ±∞ , т. е.
+ ∞

-∞

d k u(x,t) \ , dx < dxk /
Основная цель данной работы — получить представления для решения u(x, t), g j (x, t) , k = 1,..., N, j = 0,..., m k — 1, задачи (1)-(5) в рамках метода обратной задачи рассеяния для оператора L(t) .
2. Необходимые сведения
Рассмотрим систему уравнений Дирака на всей оси ( -∞ < x < ∞ )
J v i x + i£v i = u(x)v 2 , (V 2 x — i£v 2 = —u(x)v i
с потенциалом u(x) , удовлетворяющим условию (4). Видно, что с помощью оператора
d
L = i dx .
—u(x)
—u(x)
- d dx
^ и вектор-функций v = (v i ,V 2 ) систему (6) можно переписать в
виде Lv = £v. Система уравнений (6) имеет решений Йоста со следующими асимптоти-
*,£) - ( 0 "; ^(x.«) - ( Д 0£x > Im £ = 0, x ^—то;
0(x,£) - ( 1 )e< x ; 0(x,£) - ( 0 )е -<0 Im£ = 0, x ^то-
Отметим, что 0 (0) не является комплексным сопряжением к у (0) .
При действительных ξ пары вектор-функций {ϕ, ϕ} и {ψ, ψ} являются парами линейно независимых решений для системы уравнений (6). Поэтому имеют место следующие соотношения:
У = a(£ )0 + Ь(£)0^ ) 0 = — a(£)0 + b(£ >,
0 = -a(£)0 + b(£)0, /, 0 = a(£> + b(£)0,
, (8)
где a(£) = W {^,0} , b(£) = W {0, ^} . Верны следующие равенства
|a(£ )| 2 + |b(£)| 2 = 0 a(£ )= a(—£), b(£) = b(—£).
Коэффициенты a(£) и b(£) непрерывны при Im £ = 0 и удовлетворяют асимптотическим равенствам
a(£) = 1 + O (|£| - 1), b(£) = O (|£| - 1), |£|^то.
Невещественные нули {t k } N =i функции a(f) являются собственными значениями оператора L(t) в верхней полуплоскости Im f > 0 . Собственные значения оператора L(t) в нижней полуплоскости Im f < 0 совпадают с нулями функции a(f) . Итак, множество {f k , —f k } N =i является собственными значениями оператора L(t) , и других собственных значений этот оператор не имеет. Требование отсутствия спектральных особенностей несамосопряженного оператора L(0) означает отсутствие действительных нулей у функции a(f ) , т. е. a(f) = 0 , f Е R .
Определение 1. Функции
( s ) d s
V (x,f k ) = dt s V(x,f)
, s = 1, • • • ,m k — 1, 5 = 5 k
называются присоединенными функциями к собственной функции v(x,f k ) .
Аналогично определяются присоединенные функции к собственной функции ^(x, f k ) .
Собственные и присоединенные функции удовлетворяют уравнениям
( s ) ( s ) ( s - i) (0)
LV (x,f k )= f k V (x,f k )+ s V (x,f k ); V (x,f k ) = V(x,f k ), k = 1, • • •, N, s = 0, • • •, m k — 1-
Существует такая цепочка чисел {у ° , X k , • • • ,Xm.k - i }, что имеют место соотношения [20]
( l ) , l! ( v )
V (x,f k ) = ^2x°-v ^y ^ (x,f k ), k = 1,••• ,N, 1 = 0,••• ,m k — 1" v =0 V
Последовательность чисел {х о , X k ,•••, Х°п.к - 1} будем называть нормировочной цепочкой оператора L .
Для функции ^(x,f) справедливо (см. [21, с. 33]) следующее интегральное представ ление:
∞
Wx,f) = ( J ) e i 5 x + У K (x,s) e i € s ds,
x где K (x,s) = (Ki(x,s),K2(x,s))T. В представлении (9) ядро K (x,y) не зависит от f и имеет место равенство u (x) = —2Ki (x, x) •
Компоненты ядра K (x, у) представлении (9) при y > x являются решениями системы интегральных уравнений Гельфанда — Левитана — Марченко
∞
K 2 (x,y) + У K i (x,s)F(s + y) ds = 0, x
∞
—Ki(x, y) + F(x + у) + У K2(x, s)F(s + y) ds = 0, x где
-. ^ N m k - i
F(x) = 2 n г + ( 4^x df " i^ E X km k - v - i
-ro k = i v = 0
1 d v
V! dz v
I' •
f k ) m k e izx' a(z)
]
, z = ^ k
a(z) — аналитическое продолжение функции a(f) ( Im f = 0 ) в верхнюю полуплоскость Im z > 0 , которое определяется по формуле
a(z) = exp <
∞
— I'
2ni J
-∞
in(i + |r+«)|)
f - z
N
d€}n (H)
m j
.
Теперь потенциал u(x) определяется из равенства (10).
Определение 2. Набор величин
|r+(f), f G R; fk, Imfk > 0; xk, k = 1,---,N, j = 0,...,mk — 1} называется данными рассеяния для системы (6).
Справедлива следующая теорема (см. [22, § 6.2]).
Теорема 1. Данные рассеяния оператора L однозначно определяют L .
Лемма 1. Пусть вектор-функции n(x, f), g k (x, t), s = 0,..., m k — 1, являютсяреше-ниями следующих уравнений:
L(t)n = ^ L(t)g s = f k g s + sg s s = 0,...,m k — 1
тогда справедливы равенства dx (gsin2 — gs2ni) = i(f — fk) (gsin2 + gs2ni) — is (gsi in2 + gs2 ^i) , dX (gsi^i + gS2^2) = —i(f + fk )(gsiVi — gS2^2)
is (gs i i ^ i — g^M,
s = 0, . . . , m k — 1.
Эта лемма доказывается непосредственной проверкой.
Следствие 1. При выполнении условий леммы 1 справедливы следующие равенства:
s gkiVi
s gs2n2 = i ^2
l =0
1 s ! d тл Г s-z 1
( f +^ k j +r ( s—1П dXVXg k
а при f = f k
s gsin + gs2^i = 2L
1 =0
i
(f - f k ) l +1 (s
“TTi dTW Wk1 ’^} ’ s = 0,---,m k — 1, (13)
— l) ! dx Ik J
где V {f, g} = f i g i + / 2 5 2 .
Следствие 2. Справедливы следующие равенства:
(n)/ s-i(n)/ n (n-1)/ (n-1)/ gki V2(x,fk) + gk2 vi(x,fk) = s I gki ^2 (x,fk) + gk2 n (x,fk))
[4pt] + IdxW{g k , ( n ) (x, f k )}, s = 1, 2,...,m k — 1.
3. Эволюция данных рассеяния
Пусть потенциал u(x, t) в системе уравнений LY = £Y является решением уравнения
Ut + P(t)(Uxxx +6u2Ux) = G(x,t), где
N m k - 1
G(x,t) = —q(t)u x (x,t)+2 ^ ^ C m к - 1 (g jj i g m -1-j k =1 j =0
j m k - 1 - j
- g k 2 g k 2 .
Оператор
A = P(t) (
—4iV 3 + 2iu 2 ^
—4u£2 + 2iU x ^ + 2u3 + U xx
4uV 2 + 2iu x ^
4iV 3 —
- 2 u 3 2iu 2 ^
-
u xx
удовлетворяет соотношению Лакса
[L, A] = LA — AL = ip(t) ^
6u 2 u x
-
u xxx
-6 u 2 u x -0
u xxx
.
Поэтому уравнение (14) можно переписать в виде
L t + [L, A] = iR,
где R = (
- G
— G 0
). Дифференцируя равенство Lp = ^p относительно
t ,
учиты-
вая (16), имеем (L — ^)(pt — Ap) = —iRp. Используя метод вариации постоянных, можно записать pt — Ap = B (x)V + D(x)p.
Тогда для определения B(x) и D(x) получаем
MB x V + MD x p = -Rp,
где M =
-
1 ) . Для решения уравнения (18) вводим следующие обозначения:
p = ( ^ 2 p i ) T , V = ( ^ 2 V 1 ) T . Согласно (15) и определению вронскиана справедливы следующие равенства:
V T Mp = ~ т MV = a, V T MV = p T Mp = 0.
Умножая (18) на pT и V T , получаем
B x
(’T Rp п
, D x a
-
V T Rp
a
.
Согласно (15), при x → -∞ имеем
. / 4iV 3 p(t) \
- iξ x
pt - Ap ^ ( 0 ) e поэтому, на основании (17), имеем D (x) ^ 4i^3p(t), B(x) ^ 0 при x ^ —то. Следова- тельно, из (19) можно определить
D(x)
x
= — -J фтRydx + 4i^ 3 p(t),
-∞
x
B (x) = 1 / a
-∞
yTRy dx.
Таким образом, равенство (17) имеет следующий вид:
xx yt — Ay = — J yTRy dx^ + I — j pRy dx + 4i^3p(t) j y.
-∞ -∞
Предположим, что справедливо равенство
N
M (yi^i + y2^2) = ^(Mk1 + Mk2), k=1
где
N m k - 1
M = 2 E E cmk-1 (gk 1 ■■-1-j—gk 2-1-j) • k=1 j=0
Сделаем следующие вычисления:
2 (g k i g m -1-j — g k 2 g m k -1-j ) (M+ y 2 ^ 2 )
= 2g j i g m k - i - j y* — 2g k 2 g m k - i - j y 2 < 2 — 2g k 2 g m - i - j y i ^ i + 2g k 1 g m k - i - j y 2 < 2
= (g k i y i + g k 2 y 2 ) (g m k - i - j ^ i — g m 2 k - i - j < 2 ) + (g k i y i — g k 2 y 2 ) (g m k - i - j ^ i + g m k - i - j ^ 2 )
+ (g k i y 2 + g k 2 y i ) (gg m k - i - j ^ 2 — g m k -i-j ^ i ) + (g k i y 2 — g k 2 y i ) (g m k -i-j ^ 2 + g m k -i-j ^ i ) •
Откуда имеем mk-1
M k i = ^ C m k - i (g j i y i + g k 2 y2) (g m -i-j ^ i — g m k -i-j ^2) j =0
m k - 1
+ ^ C m k - i (g k i y i — g j 2 y2) (g m -i-j ^ i + g m - i - j ^2) • j =0
Это равенство, исходя из равенства (13), можно записать в следующем виде:
mk -1 mk -1-js
C j j 1 ( —1) i (mk — 1 —j)! d Г m k - i - j - s ,1
ki =Ю mk-i[ {gk,y} S=0 (e + ^k )s+i (mk — 1 — j — s)! dx VVgk,^l_ mk -1 j
+ E C m k - i [V{gm k V (ё^(-^dxV{gk^-.y}].
Легко показать, что в правой части последнего равенства коэффициенты при
V{gk,y}dxV{gk,^} и V{gr,^}dx V{gk,y}, 0 < r + q < mk — 1, одинаковые, поэтому Mki есть линейная комбинация выражений вида -dx (V {f^., ^} V f^, ф}), 0 C r + q ^ mk - 1, т. е. справедливо следующее:
m k - 1 m k - 1 - j s j
M k 1 = £ £ (-^C m
1 (m k - 1 — j)! d
j =0 s =0
(^ + ^ k ) s +1 (m k —1 -j — s)! dx
V g km k
1- j - s ,ψ V g k j ,ϕ . (22)
Аналогичном образом можно показать справедливость следующего тождества для M k 2 :
mk — 1 mk-1—j (-1)siCj mk
M k 2 = E E
1 ( m k - 1 - j )! d
j =0 s =0
(C k — €) s+1 (m k — 1 —j — s)! dx
W g km k
1- j - s ,ψ W g kj ,ϕ . (23)
Точно так же, если
снова воспользуемся вышеуказанным методом, получим равенство
N
M (ф1 + ф2) = ^£(Hk1 + Ha), k=1
где mk-1 mk -1-j
H k 1 = E E C m.
j =0 s =0
(-1) s i (m k - 1 - j)! d
1 (€ + ^ k ) s+1 (m k - 1 - j - s)! dx
V g km k -1- j - s ,ϕ V g kj ,ϕ ,
m k - 1 m k - 1 - j
H k 2 = E E C m . - 1
j =0 s =0
(-1) s i (m k - 1 - j)! d
(^ k - €) s+1 (m k - 1 - j - s)! dx
W gkmk-1-j-s, ϕ W gkj,ϕ .
n r , j f Ф 1 (x,^) A / ^1 (x,€) A
Лемма 2. Если вектор-функции ф = ; Л и 'ф = J являются
V ф2 (x,0 ) V ^2
решениями уравнения (6) , то для их компонент выполняются равенства
∞
J G (ф г ^ 1 + ф 2 ^ 2 ) dx = 0,
-∞
+∞ j G (ф1 + Ф2) dx = 2i£q(t)a(£)b(£).
-∞
<1 Для доказательства справедливости тождество (24) нам требуется вычислить следующий интеграл:
+∞ j G (ф1^1 + ф2^2) dx =
-∞
+ ∞
+ ∞
-q(t) j U x (y r ^ i + ^ 2 ^ 2 ) dx + j M (y r ^ i + ^ 2 ^ 2 ) dx.
-∞
-∞
Сначала вычислим первый интеграл в правой части последнего равенства. Действительно, используя формулы (5), (6), (7) и (8), можем выполнить следующие вычисления:
+ ∞
-q(t) У и х (ф 1 ^ 1 + Ф 2 ^ 2 ) dx = - R lim^q(t) [u(x,t)(ф г 0 1 + ф 2 ^ 2 ) ] | R R
-∞
+ q(t) У U (ф ‘ 1 ^ 1 + ф 1 ^ 1 + Ф 2 Ф 2 + ф 2 ^ 2 ) dx = - R lin ^ q(t) [u(x,t)(ф 1 ^ 1 + ф 2 ^ 2 )]|£
-
∞
+ q(t) j И(-0 2 + i00 2 ) + 0 1 (-^ 2 + i^ ) + ^ 2 (0 1 + i€0 1 ) + 0 2 (^ 1 + i€^ 1 )] dx
-∞
+ ∞
= - R lim q(t) [u(x, t) (^ 1 0 1 + / 2 0 2 ) ] I RR + i^q(t) j (^ 1 0 2 + ^ 2 0 1 ) ’ dx = 0.
-∞
Теперь нам нужно вычислить интеграл
+∞ j M (^101 + ^202) dx.
-∞
Используя равенства (21), (22) и (23), получим
+∞ j M (^101 + ^202) dx = 0.
-∞
Согласно последним тождествам, мы можем получить следующее равенство:
+∞ j G (^101 + ^202) dx = 0.
-∞
Для доказательства справедливости тождества (25) требуется вычислить интеграл
+ ∞
j G(Vi + ^ 2 ) dx =
-
+ ∞
j q(t)ux{^ 1 + ^ 2 ) dx +
+ ∞
У M (^ 2 + ^ 2 ) dx-
-
CO
-
co
-
co
Сначала вычислим первый интеграл в правой части последнего равенства
-
oo
oo
j q(t)ux (^ 2 + ^ 2 ) dx =
oo
oo
+ q(t) j u (y:
OO
oo
-q(t) У (^ 1 + ^ 2 ) du =
-
q(t)u (^ 2 + ^ 2) 1
OO
oo
oo
oo
+ ^ 2 ) dx = 2q(t) У (u^ 1 ^ / 1 + u^ 2 ^ 2 ) dx
-
oo
= 2q(t)У [(-^ 2 + i€^ 2 ) ^ 1 +(^ 1 + i€^ 1 ) ^ 2 ] dx =2i^q(t) R lim(^ 1 ^ 2 ) |
R
R
= 2i^q(t)a(C)b(^ ).
-
OO
Справедливость равенства
У M (^ 1 + ^ 2 ) dx
=0
-
OO
показывается так же, как и выше. Таким образом, получим равенство
У G (^ 1 + ^ 2 ) dx
= 2i£,q(t)a(Ob(O- ▻
-∞
Перейдем к нахождению эволюции нормировочной цепочки {х П ,Х п • • •, XTm.k -1} , соответствующей собственному значению £ n , n = 1,...,N. Для этого перепишем равенство (20) в виде
2 . - Аф = -a

G (ф 1 С 1 + 2 2 ^ 2 ) dx^
x
— / G ( ф !
-∞
+ 2 2 ) dx^
+ 4i ^ 3 p(t)y.
Учитывая вид a(^) и равенство (12), получаем
x
x
/ m k - 1
M k i dxy - / H k i dxC = a(^ ) "> C m k
-c -c i =o
x i / (gm-1-j21
-∞
mk — I - j
- 9 k 2 2 2 J
dxg k ,
где g k = j 2 ,
g j 1)
T
. Точно так же, применяя равенство (13), получим равенство
x
x
/ m k - 1
M k 2 dxy - / H k 2 dx^ = a(^ ) ^ C m k
-c -C j = o
x
1 У (g m i k - 1 - j 2 2 + g m -1-i 2 1 ) dxg k •
-∞
На основании вышеизложенного, равенство (26) можно переписать в следующем виде:
N m k - 1 x
2 . - Аф = E E C m -1 / (g m - 1 - ‘ 2 i k -i i - 0 -C
-
mk-1-jm A gk2 22
dx g k
+
a
xx
-q(t) У U x (2 1 C i + 2 2 C 2 ) dxy - q(t) У U x (2 1 + 2 2 ) dx^j
-∞-∞
+ ]ZmE1 Cmk-i / (gmik-i-j22 + gm-1-i2i) dxgk + 4i£3p(i)2. k-1 i-°
Дифференцируя это равенство m n - 1 раз по ^ и полагая ^ = ^ n , получим
( m n -1)
∂ ϕ n ∂t
(m n -1) ( m n -2) (m n - 1)(m n - 2) ( m n -3)
- A o 2 n -(m n - 1)A i 2 n--
(mn - 1)(mn - 2)(mn - 3) a (mn-4) 6
= R i (x) + R 2 (x)
mn-1
i m - 1 - i ( m n - 1) m - 1 - i ( m n - 1) ( m n - 1)
C m n - 1 / (5 n 1 2 n 2 +g » 2 2 n 1 )d gg n +4i^ n P(t) 2 n
3-0 -C V ;(27)
+ 12i^ n (m n - 1)p(t) ( 2 n ) +12i^ n (m n - 1)(m » - 2)p(t) ( 2 n 3)
( m n - 4)
+ 4i(m n - 1)(m n - 2)(m n - 3)p(t) 2 n
+ q(t)
( (mn-1) \ / 0 \
( m„ - i) n I - 2i^ n q(t) I ( m n -1) )
2 n 1 n 2 2 n
-
2i(m n
-
1)q(t)
( m n - 2) ,
2 2 n
где A l =
;fa| ,
^ — ^ n
l = 0,1, 2, 3,
N m k - 1 X
R 1 (x) = EE C m . - 1 / (g' k^ - 1— j Й4 k =1 j = 0 —L v
-
mk — 1 — j (m n g k 2 S n 2
; 1)) dxg k ,
N mk-1 X /\
R = (x) = E E C m -1 / g ms — 1 — j ■ ■ + —1— j ‘ m-0 dxg k .
k=1, j=0 —L V7
k =1
Заметим, что согласно (12) и (13)
lim R 1 (x) = lim R 2 (x) = 0.
X^L
Используя следствие 1 леммы 1, можно показать, что mn—1
E c m n —1 / С
7=0
j U
m — 1—j (mn 1) mk — 1—j ‘mn gn1k Sn2 +gn2k Sn1
1) dx g n j
mn—1
E Cmn—1 /n
7=0
j v
1 ( m n - 1 - j ) m n
V n 2 +g n 2
1 ( m n - 1 - j ) S n 1 ) dx
mn
- 1
g n + 52 E j (x)g n , j =1
где E j (x) есть линейная комбинация выражений вида W^g nt ,S n } ( r - q = j) , и поэтому ( s )
lim E j (x) = 0. Согласно определению функций д П и s n , s = 0,..., m n — 1 , существуют
X ^L J
числа d g , d 1 ,..., d m n
1 такие, что
j j s (s)
g n — / v cj d j — s T n s =0
j = 0,...,m n — 1.
Поэтому мы можем выполнить следующие вычисления:
m n
j =0
x
C j m n

( m n — 1 — j ) T n 2
-L
+g n m 2 n
( m n — 1 — j ) T n 1
)
dx g n j
x
m n - 1
E C m n —1 / С
7=0 J j= -L
g n m 1 n
(m n —1—j ) m n — 1 ( m n —1—j )\ V^ (s)
Tn2 +gn2 Tn1 dx C dj-s Tn s=0
m n - 1 m n - 1
=
C j m
s =0 j = s
x
_jC‘ d j—.j (g m n —1
-L
( m n - 1 - j ) T n 2
+g n m 2 n
-1
( m n - 1 - j ) T n 1
)
( s ) dx ϕ n
m n - 1 m n - 1 -
= ECm n—1 E s=0 k=0
s
k C m n
1 — s
x dmn -1-k-s

( k ) ( k )
S n 2 +g n 2 n S n 1 I dx
-L
( s ϕ n
m n - 1
= Cs mn -1
s =0
j (g m
- 1 m n - 1 - s g n 2
m n
+ g n 2
— 1 m n —1— s A j (?) g n 1 dx T n .
Таким образом, согласно (27) равенство (28) можно переписать в виде
( m n -1)
∂ ϕ n ∂t
( m n -1) ( m n - 2) (m n - l)(m n - 2) ( m n - 3)
- A o V n -(m n - 1)A 1 V n---------- A 2 V n
(m n - 1)(m n - 2)(m n - 3) A (m v -4)
m n - 1
= E c s=0
x
/ ( „mn - l „mn - 1 -
Ig n 1 g n 2
-∞
+ - П? g m '^ dx К + 4i 5 n p(t) "' V„ ‘'
+ 12iC n (m n - l)p(t) ( V n ) +12i^ n (m n - 1)(m n - 2)p(t) ( V n 3 )
x _ (mn -4) „ „ •
+ 4i(m n - 1)(m n - 2)(m n - 3)p(t) V n +R 1 (x) + R2M + E Q j (xW n j =1
+ q(t)
((mn-1) \ / 0\
(m„ -1) I - 2i^nq(t) I (mn-1))
p1n ) V V2n)
-
2i(m n
-
1)q(t)
I ( m n - 2) I • 2 n
Используя (5), (2), (27), (28), перейдем в последнем равенстве к переделу при x → ∞ .
Приравнивая коэффициенты при
( 1 } (ix) l • e i^ n x
l = m n - 1, m n - 2, • • •, 0 , получаем
следующие обыкновенные дифференциальные уравнения:
n
J0 = Si; 3 p(t) - 2 q(t) + A n (t)) x n ,
n
-dt 1 = (Si^ n p(t) - 2i^ n q(t) + A n (t)) х П + (24i^ n p(t) - 2iq(t) + A n (t)) х П ,
n
X2 Дп vn 9zU?2T)(tA An(t^ vn dt = ysiSnp(t) 2iSnq(t) + A0 (t)) x2 + ^24iSnp(t) 2iq(t) + A1 (t)) x‘
+ (24i^np(t) + An(t)) хП, dll = (Si^np(t) - 2i^nq(t) + An(t)) хП + (24i^np(t) - 2iq(t) + An(t)) хП + (24i^nP(t) + An(t)) ХП + (Sip(t) + An(t)) ХП,
-I n = (Si^ n p(t) - 2i^ n q(t) + A n (t)) x n + (24i^ n p(t) - 2i^ n q(t) + A n (t)) Х П - 1
+ (24i^ n p(t) + A n (t)) Х П - 2 + (Sip(t) + A n (t)) х П - 3 + ;E A n - s (t)x n , s =0
n = 1, 2, • • •, N, l = 4, 5, • • •, m n - 1.
Теперь приступим к вычислению эволюций r+(^) и ^j, j = 1,...,N. Согласно (8), равенство (20) можно переписать виде xx at^ + bt^ - A (a^ + b^) = - ^ фтRv dx ^ + ( — У тфтRv -x + 4i ^3p(t) j (a^ + b^) •
-∞ -∞
Переходя в последнем равенстве к пределу при x ^ +^ и учитывая (15), можем вывести следующие равенства:
∞ a t = — У T T R^dx, -∞ |
∞∞ b t = - [ ipT R^dx — - [ фт R^dx + 8i£ 3 p(t)b. (30) aa -∞ -∞ |
Следовательно, при Im £ = 0 можем вывести выражение
∞ dr- =8i^3p(t)r+ - Д2 [ G (^1 + <^) dx.
dta
-∞
Лемма 3. Собственные значения и функция рассеяния оператора L меняются по t следующим образом:
mk(t) = mk(0), :.(t) = :.(0), k = 1,...,N, dr+
"dt- = (8i£3p(t) - 2i£q(t)) r+, Im£ = 0.
-
< 1 Согласно равенствам (30) и (24) имеем a t = 0 . Поэтому справедливы следующие выражения: m k (t) = m k (0) , ^ k (t) = ^ k (0) , k = 1,...,N. Учитывая (25), из (31) легко получаем тождество (33). ⊲
Таким образом, доказана следующая теорема.
Теорема 2. Если система функций u(x, t), g jj (x, t), k = 1,..., N, j = 0,..., m k — 1, является решением задачи (1) – (5) , то данные рассеяния несамосопряженного операто ра L(t) с потенциалом u(x,t) удовлетворяют дифференциальным уравнениям (29) , (32) и (33) .
Замечание 1. Полученные равенства полностью определяют эволюцию данных рассеяния, что позволяет применить метод обратной задачи рассеяния для решения задачи (1)–(5).
Пусть задана функция u o (x) , удовлетворяющая условию (4). Тогда решение задачи (1)–(5) находится по следующему алгоритму.
-
• Решаем прямую задачу рассеяния с начальной функцией u o (x) и получаем данные рассеяния
V+ (£, 0) , £ € R; ^k (0), Im ^k > 0; xj (0), k = 1,...,N, j = 0,...,mk — 1 } для оператора L(0).
-
• Используя результаты теоремы 2, находим данные рассеяния при t > 0 :
{r + (£,t) , £ € R ; ^ (t), Im ^ k > 0; x j (t), k = 1,...,N,j = 0,...,m k — 1}.
-
• Методом, основанным на интегральном уравнении Гельфанда — Левитана — Марченко, решается обратная задача рассеяния, т. е. находим единственную (согласно теореме 1) u(x, t) по данным рассеяния при t > 0 , полученным на предыдущем шаге.
-
• После этого решаем прямую задачу для оператора L(t) с потенциалом u(x, t) и находим функции g k j (x, t) , k = 1, . . . , N , j = 0, 1, . . . , m j — 1.
Приведем пример, иллюстрирующий применение этого алгоритма.
Пример 1. Рассмотрим задачу Коши
U t + p(t)(6u 2 U x + u xxx ) + q(t)u x = 2 (g 2i - g^ , < л x 2
Lgi = ^ш; u(x,0) = -ch"2x’ где
p(t) = 1 -
e - 2 t ( t +4)
q ( t ) = 2 t -
e - 2 t ( t +4)
+ ∞
У g ii g i2 dx = A 0 (t)
-∞
e - 8 t - 2 t 2
Нетрудно найти данные рассеяния оператора L(0) : {r + (0) = 0, € 1 (0) = i, X o (0) = 2i}. Согласно теореме 2, эволюция данных теории рассеяния выглядит следующим образом:
€ 1 (t) = € 1 (0) = i, r + (t) = 0, X 0 (t) = 2ie - 8 t - 2 t 2 .
Следовательно, F (x) = 2e -x-8t-2t 2 . Решая систему интегральных уравнений (11), получим
2e — x — y +8 t +2 t 2 K 1 (x,y) = i + e — 4 x +16 t +4 t 2 •
Откуда находим решение задачи Коши (34):
2 e-3x+8t+2t2 e-x u (x,t) = - ch(2x - 8t - 2t2) ’ g11 (x, t) = 1 + e—4x+16t+4t2 ’ g12(x’ t) = 1 + e—4x+16t+4t2 •
-
4. Нагруженное уравнение мКФ с источником
В работах А. М. Нахушева [23] дается наиболее общее определение нагруженных уравнений и проводится подробная классификация различных нагруженных уравнений. Среди работ, посвященных нагруженным уравнениям, следует особо отметить работы [24–31].
Перейдем теперь к рассмотрению особого случая уравнения (1), а именно, рассмотрим нагруженное модифицированное уравнение Кортевега — де Фриза с источником:
U t + P(U(X 0 ,t)) (6u 2 U x + U xxx) + Q(u(X 1 ,t))U x
N m k - 1
-
-' ЕЕ с ?.» — 1 (g k 1 g m k —1— j - g k 2® —1— j) • ( ) k =1 j =0
где P (y) и Q(z) полиномы от y и z соответственно. Уравнение (35) не является частным случаем уравнения (1), так как в уравнении (35) коэффициенты зависят от значения решения на многообразии меньшей размерности. Если в задаче (1)–(5) вместо уравнении (1) рассмотрим уравнение (35), то справедлива следующая теорема.
Теорема 3. Если система функций u(x, t) , g k (x, t), k = 1,..., N, j = 0,.. •, m ^ - 1, является решением задачи (35) + (2) - (5) , то данные рассеяния оператора L(t) с потенциалом u(X’t) удовлетворяют следующим дифференциальным уравнениям:
m k (t) = m k (0), € k (t) = € k (0), k = 1,...,N,
— = [8i£
3
P
(u(x
o
,t)) - 2i^Q(u(x
i
,t))]r
+
, Im£ = 0, dX
n
= \<
P
(u(x
o
,t)) - 2< Q u x,t)) + A(t)]x
T
dX
n
=
'8<
P
(u(x
o
,t)) - 2i,t)) + An(t)]хП + №P(u(xo,t)) - 2iQ(u(xi,t)) + An(t)]xn, dXn = [8i^nP(u(xo,t)) - 2
i,t)) + An(t)]хП
+ [2<
П
P
(u(x
o
,t)) - 2iQ(u(x
i
,t)) +
А
П
(
-
)
]
х
П
+ [2<
n
P
(u(x
o
,t)) + A
n
(t)]х
П
, dX
n
= [8i^
n
P
(u(x
o
,t)) - 2i,t)) + АП(-)]хП
+ [24i^
n
P
(u(x
o
,t)) - 2iQ(u(x
i
,t)) +
A
n
(t)]x
n
■ A-<
P
(u(x
o
,t)) +
А
П
(t)]xi
+ [8iP (u(x
o
,t))+
А
П
(
-
)
]
х
П
,
dX
n
= \,3
P
(u(x
o
,t)) - 2i,t)) + АП(-)]хП + №P(u(xo,t)) - 2
i,t)) + A^xT-i + [24^P(u(xo,t)) + АП(-)]хП-2
+ [8iP(u(x o ,t)) + A T (t)] х П - з + '£ A r — s (t)x T , n = 1,...,N, l = 4,...,m n - 1. s =0
Рассмотрим два примера, иллюстрирующих справедливость полученных результатов для нагруженного модифицированного уравнения Кортевега — де Фриза с источником.
Пример 2. Рассмотрим задачу Коши
U t + 6u 2 U x + U xxx + Y(t)u(0, t)u x = 2 (g 2i - g^) , 2
Lgi = €igi; u(x,0) = —^-, где
+ ∞
, x (e-91 - 2X , Г 3 x 1
- 9 t .
Y(t) = (— 8—)ch9t, gii g i2 dx = A 0 (t) = 4 e
-∞
Как и в примере 1, данные рассеяния оператора L(0) имеют вид: {r + (0) = 0, ^ i (0) = i, Х о (О) = 2i}. Согласно теореме 3, имеем ^ 1 (t) = ^ 1 (0) = i , r + (t) = 0 , x 0 (t) = 2ieA t ) , где
^(t) = 8t + 2
t j Y(t)u(0,T)
dT + 2
t j a0(t ) dT-
Следовательно, F(x) = 2e x+ ^ (t) . Решая систему интегральных уравнений (11), можно получить
2e -x- y + ^ (t)
K 1 (x,y) = i + e - 4 x +2 ^ ( t ) •
Используя последнее равенство и формулу (10), получаем
u(x,t) ch (2x - ^(t))"
Если в последнем равенстве подставим x = 0 , то, учитывая (37), имеем следующую задачу:
L ‘т _ 8Y(t)eAt) ч .
^ (t) = - 1 + e 2 ^ ( t ) + 8 + 2A 0 (t), ^(0) = 0.
Учитывая (36), находим решение этой задачи ^(t) = 9t . В результате решение рассматриваемой задачи выражается следующим образом:
2 e—3x+9t e—x u (x,t) = - ch(2x - 9t), g11 (x,t) = 1 + e—4x+18t’ g12(x,t) = i + e-4x+18t •
Пример 3. Рассмотрим задачу Коши
U t + e(t)u(1, t)(6u 2 U x + U xxx ) + Y(t)u(0, t)u x = 2 (g 2i - g^ , 2
Lgi = €igi; u(x,0) = —^y, где
1 1 3t ch ( 7 t +8 )
A'№
= 4
e25+4
, e
Y(t) =
(4 + (t + 2) 2 e 2 3+ 4) ch ( 2+ )
8(t + 2) 2
.
Решение данной задачи имеет вид
U (X, t) —--7--------- q7 —1~,
' ’’ ch(2x + 2+) '
g 11 (x, t) =
-3x- e
3 t 2 t +4
- 4 x -
1+e x
3 t t +2
g i2 (x,t) =
-
x
- 4 x -
1+e x
3 t t +2
Список литературы Интегрирование модифицированного уравнения Кортевега - де Фриза с зависящими от времени коэффициентами и с самосогласованным источником
- Zabusky N. J., Kruskal M. D. Interaction of solitons in a collislontess plasma and the recurrence of initial states // Phys. Rev. Lett.-1965.-Vol. 15, № 6.-P. 240-243.
- Gardner C. S., Greene I. M., Kruskal M. D., Miura R. M. Method for solving the Korteweg-de Vries equation // Phys. Rev. Lett.-1967.-Vol. 19.-P. 1095-1097.
- Lax P. D. Integrals of nonlinear equations of evolution and solitary waves // Comm. Pure and Appl. Math.-1968.-Vol. 21, № 5.-P. 467-490. DOI: 10.1002/cpa.3160210503.
- Захаров В. Е., Шабат А. Б. Точная теория двумерной самофокусировки и одномерной автомодуляции волн в нелинейных средах // Журн. эксперим. и теор. физики.—1971.—Т. 61.—С. 118-134.
- Wadati M. The exact solution of the modified Korteweg-de Vries equation // J. Phys. Soc. Japan.— 1972.-Vol. 32.—P. 1681. DOI: 10.1143/JPSJ.32.1681.
- Khater A. H., El-Kalaawy O. H., Callebaut D. K. Backlund transformations and exact solutions for Alfven solitons in a relativistic electron-positron plasma // Physica Scripta.—1998.—Vol. 58, № 6.— P. 545-548. DOI: 10.1088/0031-8949/58/6/001.
- Tappert F. D., Varma C. M. Asymptotic theory of self-trapping of heat pulses in solids // Phys. Rev. Lett.-1970.-Vol. 25.-P. 1108-1111. DOI: 10.1103/PhysRevLett.25.1108.
- Mamedov K. A. Integration of mKdV equation with a self-consistent source in the class of finite density functions in the case of moving eigenvalues // Russian Mathematics.—2020.—Vol. 64.—P. 66-78. DOI: 10.3103/S1066369X20100072.
- Wu J., Geng X. Inverse scattering transform and soliton classification of the coupled modified Korteweg-de Vries equation // Communications in Nonlinear Science and Numerical Simulation.—2017.—Vol. 53.— P. 83-93. DOI: 10.1016/j.cnsns.2017.03.022.
- Khasanov A. B., Hoitmetov U. A. On integration of the loaded mKdV equation in the class of rapidly decreasing functions // The Bulletin of Irkutsk State University. Ser. Math.—2021.—Vol. 38.—P. 19-35. DOI: 10.26516/1997-7670.2021.38.19.
- Vaneeva O. Lie symmetries and exact solutions of variable coefficient mKdV equations: an equivalence based approach // Communications in Nonlinear Science and Numerical Simulation.—2012.—Vol. 17, № 2.—P. 611-618. DOI: 10.1016/j.cnsns.2011.06.038.
- Das S., Ghosh D. AKNS formalism and exact solutions of KdV and modified KdV equations with variable-coefficients // International Journal of Advanced Research in Mathematics.—2016.—Vol. 6.— P. 32-41. DOI: 10.18052/www.scipress.com/IJARM.6.32.
- Zheng X., Shang Y., Huang Y. Abundant Explicit and Exact Solutions for the variable Coefficient mKdV Equations // Hindawi Publishing Corporation Abstract and Applied Analysis.—2013.—7 p.— Article ID 109690. DOI: 10.1155/2013/109690.
- Демонтис Ф. Точные решения модифицированного уравнения Кортевега — де Фриза // Теоретическая и математическая физика.—2011.—Т. 168, № 1.—С. 35-48.
- Zhang D.-J., Zhao S.-L., Sun Y.-Y., Zhou J. Solutions to the modified Korteweg-de Vries equation // Reviews in Math. Phys.—2014.—Vol. 26, № 7, 1430006.—42 p. DOI: 10.1142/S0129055X14300064.
- Hirota R. Exact solution of the modified Korteweg-de Vries equation for multiple collisions of solitons // J. Phys. Soc. Jpn.—1972.—Vol. 33.—P. 1456-1458. DOI: 10.1143/JPSJ.33.1456.
- Gesztesy T., Schweiger W., Simon B. Commutation methods applied to the mKdV-equation // Trans. Amer. Math. Soc.—1991.—Vol. 324.—P. 465-525. DOI: 10.2307/2001730.
- Pradhan K., Panigrahi P. K. Parametrically controlling solitary wave dynamics in the modified Korteweg-de Vries equation // J. Phys. A: Math. Gen.—2006.—Vol. 39.—P. 343-348. DOI: 10.1088/0305-4470/39/20/L08.
- Yan Z. The modified KdV equation with variable coefficients:Exact uni/bi-variable travelling wave-like solutions // Applied Mathematics and Computation.—2008.—Vol. 203.—P. 106-112. DOI: 10.1016/j.amc.2008.04.006.
- Хасанов А. Б. Об обратной задачи теории рассеяния для системы двух несамосопряженных дифференциальных уравнений первого порядка // Докл. АН СССР.—1984.—Т. 277, № 3.—С. 559-562.
- Абловиц М., Сигур Х. Солитоны и метод обратной задачи.—М.: Мир, 1987.—479 c.
- Додд Р., Эйлбек Дж., Гиббон Дж., Моррис Х. Солитоны и нелинейные волновые уравнения.—М.: Мир, 1988.—697 c.
- Нахушев А. М. Уравнения математической биологии.—М.: Высшая школа, 1995.—304 c.
- Нахушев А. М. Нагруженные уравнения и их приложения // Дифф. ур-я.—1983.—T. 19, № 1.— С. 86-94.
- Кожанов А. И. Нелинейные нагруженные уравнения и обратные задачи // Журн. вычисл. матем. и мат. физ.—2004.—T. 44, № 4.—С. 694-716.
- Hasanov A. B., Hoitmetov U. A. On integration of the loaded Korteweg-de Vries equation in the class of rapidly decreasing functions // Proc. Inst. Math. Mech. NAS Azer.—2021.—Vol. 47, № 2.—P. 250-261. DOI: 10.30546/2409-4994.47.2.250.
- Hoitmetov U. A. Integration of the loaded KdV equation with a self-consistent source of integral type in the class of rapidly decreasing complex-valued functions // Siberian Adv. Math.—2022.—Vol. 33, № 2.—P. 102-114. DOI: 10.1134/S1055134422020043.
- Хасанов А. Б., Хоитметов У. А. Интегрирование общего нагруженного уравнения Кортевега — де Фриза с интегральным источником в классе быстроубывающих комплекснозначных функций // Изв. вузов. Мат.—2021.—№ 7.—С. 52-66.
- Khasanov A. B., Hoitmetov U. A. On complex-valued solutions of the general loaded Korteweg-de Vries equation with a source // Diff. Equat.—2022.—Vol. 58, № 3.—P. 381-391. DOI: 10.1134/S0012266122030089.
- Hoitmetov U. A. Integration of the loaded general Korteweg-de Vries equation in the class of rapidly decreasing complex-valued functions // Eurasian Math. J.—2022.—Vol. 13, № 2.—P. 43-54. DOI: 10.32523/2077-9879-2022-13-2-43-54.
- Babajanov B., Abdikarimov F. The Application of the functional variable method for solving the loaded non-linear evaluation equations // Front. Appl. Math. Stat.—2022.—Vol. 8, 912674. DOI: 10.3389/fams.2022.912674.