Лазерная диагностика жидких биологических сред
Автор: Гуреев А.Д., Котова С.П.
Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc
Рубрика: Лазерная техника и технология
Статья в выпуске: 1 т.2, 2000 года.
Бесплатный доступ
На базе полупроводникового лазера с длиной волны излучения 0,630,68 мкм и оптоволоконной системы транспортировки лазерного излучения создана эк спериментальная установка для лазерной диагностики состояния биологических объектов. Изуче ны особенности обратного рассеяния низкоинтенсивного лазерного излучения жидкой биологической средой со сформированными центрами рассеяния в ней.
Короткий адрес: https://sciup.org/148197574
IDR: 148197574
Текст научной статьи Лазерная диагностика жидких биологических сред
Среди широкого круга медико-биологических исследований, основанных на использовании лазерного излучения, наибольший интерес, с нашей точки зрения, представляет разработка эффективных методов неразрушающей лазерной диагностики состояния биологических объектов. Физические основы взаимодействия лазерного излучения с биотканями и области практического применения лазеров в биологии и медицине достаточно полно обобщены в работе [1]. В нашей предыдущей работе [2] с помощью методики регистрации обратно рассеянного низкоинтенсивного лазерного излучения (НИЛИ) выявлены общие закономерности и характерные особенности процесса обратного рассеяния НИЛИ плотными биотканями с различной оптической плотностью. В развитие данных исследований в настоящей работе нами осуществлена модернизация экспериментальной установки в направлении ее практической адаптации и в сопоставлении с ранее полученными результатами изучены особенности обратного рассеяния НИЛИ жидкой биологической средой с искусственно вводимыми в нее и естественно формирующимися в ней центрами рассеяния.
Методика эксперимента
Компактная мобильная установка для лазерной диагностики состояния биологических объектов разработана на базе полупроводникового лазера с длиной волны излучения 0,63... 0,68 мкм и оптоволоконной системы транспортировки лазерного излучения. Деталировка узлов установки и ее вид в сборке показаны на рис.1 и 2. В состав установки входят блок ввода лазерного излучения через объек тив в оптоволокно; оптическая головка со стационарно закрепленными в ней семью оптоволокнами, одно из которых является подающим, а шесть других - диагностирующими обратно рассеянное биологическим объектом лазерное излучение; револьверный блок поочередной регистрации фотодиодом интенсивности рассеянного лазерного излучения, транспортированного каждым из шести диагностирующих оптоволокон; вольтметр с блоком предварительного усиления сигнала фотодиода.
В предыдущей нашей работе [2] было показано, что характер распределения интенсивности обратно рассеянного НИЛИ плотными биотканями подчиняется экспоненциальному закону
U ( r ) = U o exp( - kr ) , (1)
где U 0 = U ( r = 0) , k - коэффициент со-

Puc. 1. Деталировка узлов экспериментальной установки для лазерной диагностики состояния биологических объектов

Рис. 2. Внешний вид экспериментальной установки для лазерной диагностики состояния биологических объектов
1 - полупроводниковый лазер, 2 - блок ввода лазерного излучения в оптоволокно, 3 - оптическая головка, 4 -револьверный блок регистрации обратно рассеянного лазерного излучения, 5 - блок предварительного усиления сигнала фотодиода, 6 - вольтметр
средоточенности, обратная величина — ко торого соответствует расстоянию г, на котором интенсивность U0 спадает в е раз. Из анализа результатов данной работы следует, что выражение (1) справедливо и в отношении жидких биологических сред. Это легло в основу конструктивных особенностей оптической головки и системы регистрации обратно рассеянного НИЛИ с математической обработкой регистрируемых сигналов.
Схема расположения оптоволокон в оптической головке показана на рис.3. Из семи стационарно закрепленных оптоволокон шесть (одно - подающее, пять - диагностирующих лазерное излучение) расположены в один ряд, а седьмое - отдельно, рядом с подающим оптоволокном, под прямым углом к шести остальным. Пять оптоволокон ряда предназначены для регистрации обратно рассеянного НИЛИ в продольном направлении, а отдельно расположенное оптоволокно - для его регистрации в поперечном направлении с целью выявления анизотропии рассеяния. Диаметр каждого оптоволокна и расстояние между осями соседних оптоволокон равны 1 мм.
Регистрация обратно рассеянного НИЛИ осуществляется фотодиодом поочередно с каждого диагностирующего оптоволокна. При этом каждое из диагностирующих оптоволокон транспортирует к фотодиоду лазерное излучение, рассеянное под заданным углом, определяемым диаметром оптоволокон и расстоянием между их осями, с одной сто роны, и расстоянием между торцами оптоволокон и поверхностью диагностируемого объекта, - с другой (рис.3).
Математическая обработка регистрируемых сигналов основывалась на решении системы уравнений
U 1 = U о exp( - k ),
U 2 = U о exp( - 2 k ), U з = U о exp( - 3 k ), > U 4 = U о exp( - 4 k ), U 5 = U 0 exp( - 5 k )
для пяти значений U . (r) (i = 1,2, 3,4, 5) выражения (1) при г = 1, 2, 3, 4, 5 мм в соответствии с расстояниями между осями подающего оптоволокна и каждого из пяти последовательно расположенных в один ряд диагностирующих оптоволокон. Основные параметры рассеяния U0 и k определялись пошаговым преобразованием системы (2). Для k:
exp( k ) = U 2
U 2 U 3 U 4
U 3
U 4 U 5
U
U
4exp( k ) = U + U - + + U 4 = A
U 2 U 3 U 4 U 5
A exp(k) = ~, k = lnf A
,
I 4 J .

Рис.3. Схемы расположения оптоволокон в оптической головке (а) и регистрации обратно рассеянного биологическим объектом лазерного излучения (б)
0 - оптоволокно, подающее лазерное излучение к поверхности биологического объекта;
1, 2, 3, 4, 5, 6 - оптоволокна, диагностирующие обратно рассеянное лазерное излучение в продольном (1, 2, 3, 4, 5) и поперечном (6) направлениях и затем транспортирующие его к фотодиоду
Для U0:
U 0 = U 1 exp( k ) = U 2 exp(2 k ) = U 3 exp(3 k ) = = U 4 exp(4 k ) = U 5 exp(5 k )
, (7)
A\ A\ A\ 5U = U I - I + U I - I + U I - I + 0 1 1 4 I 2 1 4 I 3 1 4 I

U 0
B
J '
При изучении особенностей процесса обратного рассеяния лазерного излучения жидкой биологической средой с сопоставлением результатов с ранее полученными данными для плотных биотканей [2] в качестве модельной среды использовалось молоко. Искусственно вводимыми инородными центрами рассеяния служили синие чернила и черная тушь. Формирование естественных центров рассеяния как результат протекания процесса зарождения и развития новой культуры в исходной среде моделировалось введением в молоко кефира, с одной стороны, и скисанием молока, - с другой.
Экспериментальные результаты и их обсуждение
Как и для плотных биотканей распределение интенсивности обратно рассеянного НИЛИ жидкой биологической средой подчиняется экспоненциальному закону (1). Вследствие этого основными параметрами процесса рассеяния, характеризующими состояние биологического объекта, являются U0 и k. В работе [2] нами было установлено, что для плотных биотканей параметры U 0 и k взаимосвязаны однозначным образом. Увеличение оптической плотности биоткани сопровождается ростом и U 0, и k , т. е. при регистрации возрастания пиковой интенсивности обратно рассеянного НИЛИ можно с уверенностью говорить об одновременном сужении апертурного угла рассеяния. Тем самым для лазерного диагностирования состояния плотных биотканей вполне достаточным оказывается измерение всего лишь одного параметра, в частности U 0 как наиболее предпочтительного с практической точки зрения.
Для жидких биологических сред картина иная. Это наглядно иллюстрирует рис.4, на котором приведены зависимости U 0 и k от процентного содержания синих чернил и черной

Процентное содержание синих чернил в молоке
Рис. 4. Зависимости параметров рассеяния U0 и k от процентного содержания синих чернил в молоке
туши в молоке. Характерным является то, что введение в исходный состав молока всего лишь 0,1...0,2 % инородных рассеивающих центров заметно уменьшает U0 и, в отличие от плотных биотканей, увеличивает k.
Анализ коэффициентов отражения и пропускания показывает, что с возрастанием процентного содержания чернил и туши в молоке увеличивается поглощение лазерного излучения в смеси. Следствием этого является уменьшение интенсивности обратно рассеянного НИЛИ, и в частности U0. Возрастание параметра k, характеризующего коэффициент рассеяния, при увеличении концентрации чернил и туши обусловлено ростом числа рассеивающих центров в молоке, проявляющимся как возрастание оптической плотности среды.
Для подтверждения определяющей роли вводимых инородных рассеивающих центров в характере процесса рассеяния были проведены эксперименты с модельной средой, представляющей собой смесь молока с водой. Результаты исследований, которые заметно отличаются от данных рис.4, приведены на рис.5. По характеру поведения зависимостей U0 и k от процентного содержания воды в молоке можно сделать вывод об уменьшении оптической плотности молока по мере разбавления его водой. На результат также оказывает влияние возрастание коэффициента пропускания лазерного излучения смесью.
При изучении процесса зарождения и развития новой родственной культуры в составе исходной среды на примере смеси молока с кефиром и процесса скисания молока получены результаты, представленные на рис.6. Графики зависимостей U0 и k от процентного содержания кефира в молоке характеризуются начальным спадом кривых, соответствующим

Рис. 5. Зависимости параметров рассеяния U0 и к от процентного содержания воды в молоке

Рис. 6. Зависимости параметров рассеяния U 0 и к от процентного содержания кефира в молоке
стадии зарождения новой культуры, сопровождающейся процессом разделения исходной среды на фракции, и их последующим ростом по мере развития зародившейся культуры. На начальное уменьшение U0 и к оказывает влияние не столько формирование рассеивающих центров, сколько образующаяся водная прослойка между ними, которая способствует возрастанию коэффициента пропускания лазерного излучения, с одной стороны, и уменьшению оптической плотности среды в целом, - с другой. Увеличение U 0 и к отражает преимущественный вклад в процесс рассеяния сформировавшейся новой среды, характеризующейся меньшим коэффициентом пропускания и возрастанием оптической плотности.
Из данных рис.6 следует, что чувствительность использованного нами метода лазерной диагностики процесса зарождения новой родственной культуры в исходной жидкой биологической среде ограничена 3.. .5 %.
Выводы
Таким образом, на базе полупроводникового лазера создана компактная мобильная установка для неразрушающей диагностики состояния биологических объектов. Изучены особенности процесса обратного рассеяния низ- коинтенсивного лазерного излучения жидкой биологической средой при формировании в ней центров рассеяния. На примере молока показано, что методика регистрации и анализа характера распределения интенсивности обратно рассеянного лазерного излучения позволяет надежно диагностировать появление малой доли инородных включений (до 0,1...0,2 %) и развивающейся новой культуры (до 3.. .5 %) в исходном составе жидкой биологической среды. Результаты работы могут быть положены в основу экспресс диагностики начала критических изменений в жидких биологических средах при их микробиологических исследованиях, а также экологического состояния водоемов.