О смешанном вариационно-сеточном методе теории пластичности
Автор: Леонтьев Виктор Леонтьевич
Журнал: Известия Самарского научного центра Российской академии наук @izvestiya-ssc
Рубрика: Механика и машиностроение
Статья в выпуске: 4-3 т.15, 2013 года.
Бесплатный доступ
В статье используется операторная постановка задачи теории пластичности. Формулируется смешанный вариационный принцип теории пластичности. На основе этого вариационного принципа строится алгоритм вариационно-сеточного метода. Первой особенностью метода является то, что приближенные решения для скоростей изменения напряжений, деформаций и перемещений являются независимыми друг от друга. Эта особенность определяется применением смешанного вариационного принципа. Вторая особенность метода связана с использованием ортогональных финитных сеточных базисных функций для аппроксимации точных решений. Ортогональные финитные функции дают возможность исключить узловые значения деформаций и напряжений из системы сеточных уравнений до решения системы уравнений на компьютере. Алгоритм такого исключения показан в статье. Вычислительные затраты реализации на компьютере алгоритма метода не превышают вычислительные затраты классического вариационно-сеточного метода (ВСМЛ), основанного на вариационном принципе Лагранжа. Точность и гладкость приближенных решений этого метода являются более высокими, чем в ВСМЛ.
Теория пластичности, смешанный вариационный принцип, вариационный принцип лагранжа, ортогональные финитные функции, вариационно-сеточный метод
Короткий адрес: https://sciup.org/148202359
IDR: 148202359
Текст научной статьи О смешанном вариационно-сеточном методе теории пластичности
в математическом моделировании потенциалов межатомного взаимодействия и с созданием на основе этих потенциалов высокоэффективных комплексов программ расчета и проектирования наносистем. Ряд выполненных научных работ, результаты которых отражены, например, в [10], посвящены теоретическому обоснованию сходимости названных методов.
В постановке задачи теории пластичности в операторной форме используются уравнения пластического течения упруго-пластического тела с упрочнением [11].
Для построения численного метода здесь формируется новый смешанный функционал типа Ху-Васидзу
-
• • • • • • • • • • ••
HW(a,u,£) = { J [(-diva + 2 f) ^ u + a •• ( defu - s) - (a - As )„s]d& + Ω
+ J (XL - 2F_) • U_ dr -J L_. (U_ - 2 EE )dr }/2, ri-Г 2
условие стационарности
MW(a, U, s) = J [(-divr+f) • & • + Sa „(defu -s) - (a - Ae )„5e]dQ+ Ω
+ J (LL - F)• Sfj dr -J S JL^ (U. - E )dr = 0 (1) ri- r 2, которого равносильно уравнениям [11]
-
• • • • ••
div£ - f = 0, def u - s^ = 0, a - As = 0
и краевым условиям [11]
X - F = 0 на Л 1 , J - e = 0 на Л 2 , записанным в операторной форме. Здесь ε – тензор деформаций; σ - тензор напряжений, u - вектор перемещений, f - вектор объемной силы; A - оператор, обратным по отношению к которому является оператор B( σ ) :
• • •
B(^ )а = {Bo^ + F(T)T§_ • при T > 0 (нагружение), ••
B 0 σ при T ≤ 0 (разгрузка)},
B 0 - оператор упругих констант,
£ = dev ^ ,
T2 = (^ •• §)/2 – интенсивность напряжений сдвига, F(T ) - функция, характеризующая упруго-пластические свойства тела; Гi + Г2 = Г - граница области Q; X - силовые факторы на Г ; U – перемещения точек границы Г ; F , E – соответственно заданные значения X , U на Г . Численный метод основан на использовании взаимонезависимых аппроксима- ций σ, u, ε:
-
•
o(x,y,z,t) = Z ак(1)фк(х,у,2), к=1
-
•
u(x,y,z,t) = Z bk(t)фк(x,y,z),(2)
к = 1
-
•
£(x^z,1) = Zск(1 )фк(x,y,z), —к где ϕk(x, y, z) – известные ортогональные фи-
•• нитные функции [1, 3, 4, 5]; ak(t), ck(t) - неизвестные тензорные функции времени, а
• bk(t) - неизвестные векторные функции времени, компоненты которых после их нахождения определяют на основе (2) приближенные решения для скоростей изменения напряжений, перемещений и деформаций соответственно. Суммы (2) после их подстановки в условие (1) с учетом предположения о выполнении граничных условий до варьирования функционала дают уравнение
-
• • • . _ n • •
SiW( a&s ) = j [( - div Z а к (1) ф к + f) • Z ( d h^MHD +
Q к=1i n • n •
+ Z (Sai()))?•((def Z ьк ОМ) - Z ск (1)фк) -i=1 к=1к n • n •
- (Z ак(1фРк- A Tc сЛ1)фк)“ T(( Sc(1))p1]dn=o kki к=1 к=1i из которого в силу произвольности и взаимной независимости вариаций δai(t),δci(t), δbi(t) следует система сеточных уравнений n •• j (- div z ак(1)фк+ г)ф^^=0,
Q n •
J ф (def( Z ь к (1) ф к ) - Z ck(1) ф к )d Q = 0 ,
Q к=1к n •
j ( Z а к (1) ф к - A Z ck (1) ф к ) фl d n = 0
Q к = 1к
(i=1,2,…,n),(3)
вторая и третья подсистемы уравнений которой с учетом свойства ортонормированности координатных базисных функций переписываются в виде c,(t) = jФi(def (Z hк(1)фк )dQ, Q
• a (1) = [ A( Z С,(1)фк )фidQ (i = 1,2,..., n). (4) ik
Из (4) после исключения c (t) имеем a (1) = j A(Zj Фk(def( Z h J(t)Фj) J(-divZjA(Zjфk(def(^ZЬj(tФPj)dQft)<ФdQА + f)фmdQ=0 (m=1,2,..n). Q i=1Q к=1Q j=1 После присоединения начальных условий к последней системе ОДУ возникает задача Коши для скоростей изменения компонент вектора перемещений. Предлагаемый численно-аналитический смешанный вариационно-сеточный метод является развитием численных методов [2,4,5,6,7] и, во-первых, позволяет находить приближенные • решения для скоростей напряжений σ, переме- щений u , деформаций ε, обладающие одинаковой гладкостью и точностью одного порядка. Во- вторых, вычислительная стоимость получения таких решений близка к вычислительной стоимости приближенных решений, получаемых с помощью численного метода “в перемещениях”, основанного на вариационном принципе Лагранжа. Объясняется это тем, что после проведенной дискретизации интегральной постановки задачи на основе условия стационарности смешанного функционала типа Ху-Васидзу с использованием ортогональных базисных функций с компактными носителями выполняется исключение •• узловых значений σ, ε, изменяющихся во времени, из глобальной системы сеточных уравнений до начала ее решения на ЭВМ. Работа выполнена при финансовой поддержке в рамках государственного задания Министерства образования и науки Российской Федерации.
Список литературы О смешанном вариационно-сеточном методе теории пластичности
- Леонтьев В.Л. Ортогональные финитные функции и численные методы. Ульяновск: Изд-во Ульяновского гос. ун-та, 2003. 178 c.
- Леонтьев В.Л. Методы конечных элементов, основанные на использовании обобщенных функций Куранта в теории упругих колебаний//Проблемы динамики и прочности электро-и энерго-машин: тезисы докл. Всерос. научного семинара (С.-Петербург, 18-20 мая 1993 г.). C.-Петербург: изд-во Института проблем машиноведения РАН. 1993. С. 21-22.
- Леонтьев В.Л., Лукашанец Н.Ч. Сеточные базисы ортогональных финитных функций//Журнал вычислительной математики и математической физики. 1999. Т.39. №7. C. 1158-1168.
- Леонтьев В.Л. Об ортогональных финитных функциях и о численных методах, связанных с их применением//Обозрение прикладной и промышленной математики. 2002. Т.9. Вып.3. C. 497-504.
- Леонтьев В.Л. Ортогональные сплайны и вариационно-сеточный метод//Математическое моделирование. 2002. Т.14. №3. C. 117-127.
- Леонтьев В.Л., Мелентьев А.Ю. Сеточные методы расчета криволинейных стержней//Математическое моделирование. 2003. Т.15. n10. C. 95-104.
- Красильников А.Р., Леонтьев В.Л. О вариационно-сеточном методе теории пластин//Математическое моделирование. 2005. Т.17. n3. C. 23-34.
- Леонтьев В.Л., Риков Е.А. Интегральные преобразования, связанные с ортогональными финитными функциями, в задачах спектрального анализа математических моделей сигналов//Математическое моделирование. 2006. Т.18. №7. C. 93-100.
- Михайлов И.С., Леонтьев В.Л. О построении потенциала взаимодействия атомов, основанном на ортогональных финитных функциях//Нано-и микросистемная техника. 2011. №9. С. 48-50.
- Леонтьев В.Л. О cходимости смешанного вариационно-сеточного метода//Сибирский журнал вычислительной математики. 2002. Т.5. №1. C. 25-34
- Загородная Г.А., Фридман В.М. Модификация метода Канторовича в теории пластического течения//Известия Академии наук Армянской ССР. 1977. Т. XXX. №1. С. 53-62.