Об уникальности решений линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода на полуоси

Автор: Орозмаматова Ж.Ш.

Журнал: Бюллетень науки и практики @bulletennauki

Рубрика: Естественные науки

Статья в выпуске: 2 т.11, 2025 года.

Бесплатный доступ

В работе определены достаточные условия уникальности решений для систем линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода на полуоси. Представлено подробное решение.

Линейное уравнение, интегральное уравнение, уравнение

Короткий адрес: https://sciup.org/14131814

IDR: 14131814   |   DOI: 10.33619/2414-2948/111/03

Текст научной статьи Об уникальности решений линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода на полуоси

Бюллетень науки и практики / Bulletin of Science and Practice

УДК 517.928                                       

В работе для систем линейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода сформулированы и доказаны теоремы об уникальности на основе метода М. М. Лаврентьева [1].

В исследовании с использованием нового подхода рассмотрены проблемы существования и уникальности решений линейных и нелинейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода с многоточечными особенностями [2].

Работа [3] посвящена изучению одного класса систем линейных и нелинейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода с применением модифицированного метода, предложенного в [4].

Анализируются вопросы уникальности решений одного класса линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода на прямой [5].

Рассматриваются вопросы существования и уникальности решений одного класса линейных интегральных уравнений Вольтера первого рода в пространстве дифференцируемых вектор-функций [6]. Авторы предлагают методы, направленные на доказательство уникальности решений таких систем с учетом особенностей их структуры и свойств соответствующего функционального пространства.

Исследуются системы линейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода, определённые на полуоси, с учетом особенностей, что расширяет область применения теории для более сложных систем и реальных задач [7].

Для начала рассмотрим уравнение следующего типа:

ю

Ku = ^ K ( t , sU ( s ) ds = f ( t ) ,   t e [ a , от )

a к к где J | K(t, s)|2dsdt < к, aa

A ( t , s ) ,   a < s t ,                                           (2)

K ( t , s ) =<

^ B ( t , s ) ,   a t < s .

Предполагается, что B ( t, s ) и A (t, s) — дважды непрерывно дифференцируемые функции на соответствующих интервалах { ( t , s ): a s t < к } , и { ( t , s ): a t s < к } , решение u ( t ) рассматривается в L 2 [ a , к ) , где L 2 [ a , к ) , - пространства квадратично суммируемых функций в [ a , да ) .

Допускается, что будут выполнены следующие условия:

Производные от a ) H ( t , s ) = A ( t , s ) + B ( s , t ) , ( t , s ) e G = {( t , s ), a s t < к } ;

H'(t,s), Hs(t, s), H"„(t,s)e L2(G);

  • б)   lim H ( t , a ) > 0, H t ( t, a ) < 0, при t e [ a , к ), lim H ' ( t , s ) > 0, при s e [ a , к ) ,

t ^к                                            t

H st ( t , s ) < 0 при ( t , s ) e G ;

  • в )    применяется как минимум одно из дальнейших условий:

  • 1)    H t '{t , a ) < 0 V t e [ a , к ),

  • 2)    lim H ' ( t , s ) > 0 V s e [ a , к ) ,

  • 3)    H{t , s ) < 0 V ( t , s ) e G .

Уравнение (1), используя соотношение (2), можно записать в виде:

Г / x x к / x / x                                                                  (3)

J A ( t , s ) u ( s ) ds + J B ( t , s ) u ( s ) ds = f ( t )

at

Теперь умножим обе части равенства (3) на функцию u (t) и затем проинтегрируем полученный результат по области a t < к . Тогда мы получим следующее:

к t                          к кк

, s) u (s) u (t) dsdt + J J B (t, s ) u (s) u (t)dsdt = J f (t) u (t)dt aa                        ata

Из соотношения (4), применяя формулу Дирихле, обретаем

  • к    t                              к sк

J J A (t, s) u (s) u (t) dsdt + J J B (t, s) u (s) u (t)dtds = J f (t) u (t)dt, aa                       aaa к tк т.е. J J [A(t, s) + B(s, t)]u (s)u (t)dsdt = J f (t)u (t) dt .Поскольку h(t, s) = A(t, s) + B(s, t) aaa

Тогда:

к tк

J J H (t, s) u (s) ds u (t)dt = J f (t) u (t) dt aaa

Определим обозначения

t z (t, s) = J u (v) d

s

Из этого следует

dsz ( t , s ) = - u ( s ) ds , u ( s ) ds = - dsz ( t , s ),

z ( t , s ) u ( t ) dt = d d t ( z 2 ( t, s ) )

Посредством формул (6) и (7), а также используя интегрирование по частям и применяя формулу Дирихле к левой части равенства (5), преобразуем последнее в следующий вид да

t

да

t t.

j j H ( t , s ) dsz ( t , s ) u ( t ) dt = — j H ( t , s ) z ( t , s ) j H’s( t , s ) z ( t , s ) dsu ( t ) dt =

a да

a

a да t

a a да

= j H ( t , a ) z ( t , a ) u ( t ) dt + j j H ( t , s ) z ( t , s u ( t ) dsdt = j H ( t , a ) z ( t , a ) u ( t ) dt +

a да t

+ j j H ‘ (t, s)z (t, s) dsu (t) dt = aa

aa

a

। да                                    да да                                                 ।

- j H ( t , a ) dtz 2 ( t , a ) + j j H ( t , s ) z ( t , s ) u ( t ) dtds = - H ( t , a ) z2 ( t , a )

a

as

да

a

да

да

да

1 да            ,х.1 да да                          i

H ,( t , a ) z ( t , adt + -[    H s ( t , sdz ( t , s ) ds =-lim H ( t , a ) z ( t , a )

2J                        2J J                            2 t —да

a

a

s

да

да

да

.                                       1 .                               да *                                            1

- [H ( t , a ) z 2 ( t , adt +- [[ H (t , s ) z2(t , s ) —[ H "( t , s ) z 2 ( t , s ) dtds = -lim H ( t , a ) z 2 (t , a )

2J   -    '   '    '       2jl ”   '   '    's j                             2 t -     '   '   '   '

a

a

s

s

да                                                         да                                                да t

—     H ( t , a ) z 2( t , a ) dt + lim H ( t , s ) z 2( t , sds —       H '( t , s ) z 2( t , s ) dsdt =

2                              2 t —да       s                       2         st

a

a

aa

да                                                         да                                                 да t

= lim H ( t , a ) z2( t , a ) —     H ( t , a ) z2( t , a ) dt +   lim H ( t , s ) z 2( t , s ) ds —       H "( t , s ) z 2( t , s ) dsdt =

2 t —да                       2 t                      2 t —да                             2

да

1                         да

= -lim H ( t , a ) | u ( s ) ds

2 t —да           J

a

a

a

да

t

-1 2

да

да

aa

I да                      t                                1 да                     да

-j H ( t , a ) j u ( t ) ds dt + -lim j H ( t , s ) j u ( Z ) d Z ds

a

a

a

s

1 ь ‘               Г г             I2

1 jj «dt, s) j u m a a            L s           _

dsdt ,

где z ( t , t ) = 0 .

Следовательно, из (4) имеем да t j j H (t, s )u (s )dsu (t) dt = aa

2 да

[ u ( s ) ds

a

u ( t ) ds

1 2

u ( z ) d z ds

. b t               Г t                2               да

2 j j H ( t , s ) j u ( Z ) d Z dsdt = j f ( t ) u ( t ) dt a a               | s             _                a

На основании условия, а) для любого решения u (t) уравнения (1) выводим (8).

Принимаем, что f ( t ) = 0. В этом случае, исходя из обоснованности условий б) и в), из

t

t

ОО

уравнения (8) следует, что: J u ( s ) ds = 0, или j u ( ^ ) d ^ = 0 . Сначала J u ( t)dt = 0, t е [ a , о ) затем,

a

s

t

в силу условия в) u ( t ) = 0. Таким образом, выполнено доказательство следующей теоремы:

Теорема 1. Допускается осуществление условий, а), б) и в). В этом случае решение уравнения (1) будет единственным в пространстве l2 [ a , да ) .

Пример 1. Исследуем соотношение (1)

s при a=0,   A (t, s) = —---у при

(1 + 1 )3

t + 1

( t , s ) е G = {( t , s ) :0 s t < да } ;      B ( t , s ) =   ^^

при       ( t , s ) е G j = {( t , s ) : 0 s t < да } ;

( t, s ) е L 2 (0, о). В данном случае:

H (t, s ) = A (t, s)+B (s, t ) = s       s +1

=------ 7 +------7, ( t , s ) е G

(1 + t )3    ( t + 1)2

Из (9) имеем:

1) H ( t , s ) = —

3 s     2( s + 1)

(1 + 1 )4    ( t + 1)3,

( t , s ) е G ,

1) H ( t , s ) =

(1 + 1 )3 + ( t + 1)2,

( t, S ) е G ,

1) H s ( t , s ) = —

(1 + 1 )4    ( t + 1)3,

( t , s ) е G ,

Из (9) получим lim H ( t ,0 ) = 0. t ^o

Из (10) имеем H t ( t ,0 ) =

------y < 0 при всех t е [0, да ), ( t + 1)

Из (11) получим lim H ( t , s ) = 0 при всех s е [0, да ), t ^o

Из (12) получим H $( t , s ) = —

(   3

2    'I

--z + —т

[ (1 + 1 )4   ( t + 1)3 J

< 0,( t , s ) е G

Таким образом, выполняются все условия вышеуказанной теоремы, а именно условия, а), б), в). Следовательно, решение следующего интегрального уравнения

J s 3 u ( s ) ds + J ( t +   u ( s ) ds = f ( t ),    t е [ 0, да )    единственно в пространстве

0(1 + 1 )3              ■} ( s + 1)2

L 2 [ 0, о) .

Список литературы Об уникальности решений линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода на полуоси

  • Иманалиев М. И., Асанов А. О решениях для систем линейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода // Докл.РАН. 2010. Т. 430. №6. С. 1-4.
  • Asanov A., Matanova K., Asanov R. A class of linear and nonlinear Fredholm integral equations of the third kind // Kuwait J. of Scitnce. 2017. V. 44. №1. P. 17-28.
  • Иманалиев М. И., Асанов А., Асанов Р. А. О классе систем линейных и нелинейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода с многоточечными особенностями // Дифференциальные уравнения. 2018. Т. 54. №3. С. 387-397.
  • Asanov A. Regularization, uniquentss and existenct of Solutions of Volterra equatinons of the first kind, VSP, Utrecht, The Netherlands, 1998.
  • Asanov A., Orozmamatova Zh. About uniqueness of solutions of fredholm linear integral equations of the first kind in the axis // Filomat. 2019. V. 33. №5. P.1329-1333.
  • Орозмаматова Ж. Ш., Тойгонбаева А. К., Камбарова А. Д. Регуляризация решений одного класса систем линейных интегральных уравнений Вольтерра первого рода в пространстве дифференцируемых вектор-функций на оси // Бюллетень науки и практики. 2024. Т. 10.№5. С. 15-22. https://doi.org/10.33619/2414-2948/102/01.
  • Асанов А., Орозмаматова Ж. Ш. О системах линейных интегральных уравнений Фредгольма третьего рода определенных на полуоси // Синергия. 2018. №4. С. 33-39.
Еще
Статья научная