Обратная спектральная задача для оператора Лапласа и ее приближенное решение
Автор: Закирова Г.А., Седов А.И.
Статья в выпуске: 27 (127), 2008 года.
Бесплатный доступ
Исследуются обратные спектральные задачи для математических моделей с оператором Лапласа. Построен алгоритм численного нахождения приближенного решения.
Оператор лапласа, обратная спектральная задача, приближенное решение
Короткий адрес: https://sciup.org/147159049
IDR: 147159049 | УДК: 517.
Текст научной статьи Обратная спектральная задача для оператора Лапласа и ее приближенное решение
Пусть
П = {ж = (x1,x2,...,xn) : 0 < яг, < aj,j = 1,...^}) «J > 0.
В пространстве ^(П) рассмотрим дискретный самосопряженный оператор То, определенный краевой задачей Дирихле
-Ан = Ад, фп = 0, (1)
где А — оператор Лапласа, 5П — граница П.
В настоящей работе исследуется обратная задача для степени оператора То, порожденного краевой задачей (1). Основным методом исследования является так называемый резольвентный метод, теоретически обоснованный в работах [1, 2]. Применяя идеи этого метода, мы доказываем теоремы существования решения поставленной обратной задачи. Впервые рассматривается случай, когда оператор Лапласа имеет непростой спектр. В работе также описывается процедура численного нахождения приближенного решения.
Отметим, что обратные спектральные задачи в различных постановках играют фундаментальную роль в различных разделах математики и имеют множество приложений в естествознании. Большинство работ в этом направлении связаны с обыкновенными дифференциальными операторами. Что касается операторов в частных производных, то здесь, в основном, рассматривается степень оператора Лапласа с простым спектром. Так, в работах [1 - 6] решена обратная задача для степени оператора Лапласа больше 2 на прямоугольнике. В работах [7 - 8] поставленная задача решена для степени больше 3/2, в работах [9 -10]- для степени больше единицы. Обратная задача для оператора Лапласа с кратным спектром раннее не исследовалась.
1. Постановка обратной задачи
Р00
Рассмотрим оператор Т = I X^dE(X), являющийся степенью оператора То, где Е(Х) Jo
— спектральное разложение единицы оператора То, /3 > 1, А^ > 0 при А > 0.
Очевидно, спектр а(Т) оператора Т неоднократный. Иногда, для удобства будем нумеровать упорядоченные по возрастанию собственные числа Xm = \mi,m2,...,mN) оператора Т и связанные с ними спектральные объекты одним нижним натуральным индексом и одним верхним, при этом верхний индекс будет отвечать за кратность щ собственного числа Xt, т.е. Xt = А^ = Х{, к = 1, г^.
Пусть Р — оператор умножения на вещественную функцию р G ^(П), называемую потенциалом.
Обозначим через pt собственные числа оператора Т + Р, занумерованные в порядке возрастания действительных частей с учетом алгебраической кратности, а через щ — соответствующие им ортонормированные в ДгСП) собственные функции.
Рассмотрим следующую обратную задачу спектрального анализа.
Пусть дана последовательностью комплексных чисел {(i}“i, близкая к спектру оператора Т. При различных степенях /3 > 1 требуется доказать существование оператора Р, такого что спектр а(Т + Р) совпадает с последовательностью {^}“?
2. Основные спектральные тождества
Сформулируем вспомогательные утверждения, на которых базируется доказательства основных результатов данной статьи. Доказательства самих вспомогательных утверждений приведены в работе [И].
Обозначим:
Д0(А) = (Т-АР)"1, Д(А) = (Т + Р- ХЕ)-1;
щ = {А : Re А = ^-^}, Г( = {A G С : Ы б at}, 7f = {A G С : |А* - А| = г0},
П = - min{At+i - At; At - At-i}, r0 = inf rt;
Qt = {A : |А* - A| > ro}, Q=A^, ^ = TT «J
Лемма 1.
Если ||P|| < r/2, где 0 < r < го, то оператор T + P — дискретен, причем
-
(г) если Ro(X) Е &q, mo R(X) E &q, 1 < q < oo,
-
(ii) если At G C \ Qt, mo pf E C\^t, s = 1,щ, vt—кратностъ собственного числа X/.
Теорема 1. Если /3 > N/2, \\Р\\ < г/2, где 0 < г < го, то для любого t Е N имеет место спектральное тождество:
22 № = ^t - £(^tS)^tS)) + at(p\ (2)
S=1 S=1
где at(p) =
в/„ “p [вд(^(Ч)!
dX.
3. Степень оператора Лапласа с потенциалом на N-мерном параллелепипеде
В данном разделе доказывается теорема существования решения обратной спектральной задачи для оператора Лапласа на многомерном параллелепипеде. Приводятся условия, налагаемые на произвольную последовательность, при соблюдении которых спектр возмущенного оператора будет совпадать с данной последовательностью.
Лемма 2.
37V °°л
Если (3 > ——, то ряд / r^ шах 11^0(^)112 сходится.
ОО
Если (3 > N, то ряд rt max ||Яо(А)||2 сходится.
Обозначим сумму первого ряда через s2, а второго через Soq.
Основные результаты данного раздела выражают следующие утверждения.
Теорема 2. Пусть /3
ЗА г 1 н ,
—, г G (О,тт{го,—п=}). Если для комплексной
последовательности {^} выполняется неравенство:
ОО l>t
t=i к=1
2 г
< 2
где ш = V^sr < 1, то существует потенциал р 6 ^(Щ такой, что для любого i G N
ft
V
k=l k=l
гдеа(Т + Р) = {^}.
Теорема 3. Пусть (3 > N, г < min{ro, — w = 2N s^r. Если для комплексной ^00-2
последовательности {^} выполняется неравенство:
ОО ft
2^ W
г
t=l k=l то существует потенциал p 6 ^^(П), такой, что для любого i € N выполняется ft f
k=l k=l
гдеа(Т + Р) = {^}.
Введем в рассмотрение следующую систему функций:
N
фт(х} =
3=1
2TrmjXj аз
где т = (т\,... ,m^),mj G {0} UN, q - число ненулевых индексов в мультииндексе т. При n»j G N эту систему будем нумеровать нижним и верхним индексами так же, как и систему {vm}, т.е. в соответствии с нумерацией собственных чисел А*.
Лемма 3. Множества М вещественных функций р G £2(П), обладающих следующими свойствами:
p(ai - xi,X2, ■ ■ ■ ,x^)=p(xi,a2 — х2,... ,х^) = .. .=p(xi,x2,... ,а^ — хм) =
= р(х\,х2,... ,xn) для почти всех (xi,x2,... ,xn) G П, (5)
N
(p, Рт) = о, при JJ m7 = 0, m, = 0,1,..., (6)
j=i
I|PIU2 < (7)
замкнуто в L2(H).
Лемма 4. Если ||Pj|| < г/2, 0 < г < Tq, j = 1,2, то l«t(pi) - а*(рг)| < rrt\\Pi - P2|| max ||йо(А)||2.
Лете
Перейдем к доказательству теоремы 2.
Доказательство. В пространстве 12(П) рассмотрим уравнение относительно р:
р = а0- а(р),(8)
где
ОО
«о = (-1)^^^Й - Xt)pkt,(9)
i=l fc=l
^Р) =(10)
t=l fc=l *
Из вида уравнения следует, что решение удовлетворяет свойствам (5) и (6).
Введем оператор А : 12(П) —> £г(П), определяемый равенством: Ар = ао~ <Др).
Так как ||Ap||i2< ||ао|| + ||а(р)|| < ^(1 - ш) + ^ш = ^, то оператор А отображает замкнутый шар Я(0, g) в себя. Можно показать, что пересечение данного шара с множеством функций, удовлетворяющих свойствам (5) и (б), замкнутое множество. Используя лемму (4) покажем, что оператор А сжимающий в этом подпространстве.
\\АР1 - Ap2\\L2 = На^) - а(р2)|| = ^[2ДV Н±^МР\ <
\ы ы Vi / v^r||pi -p2||b2s = w||pi — P2||i2-
По принципу С.Банаха уравнение (8) имеет единственное решение р.
Определим оператор Р, действующий в 12(П), следующим образом: Pv(x) = р(х)и(х), где р — решение уравнения (8). Оператор Т + Р дискретный, и его собственные числа цт также можно занумеровать одним нижним и одним верхним индексами. Покажем, что решение р и есть искомый потенциал.
Умножим скалярно уравнение (8) на функции ip^ и просуммируем по k = 1, щ- Получим
^(р,^) = (-i^vW^e* - (-1)^«((р). (п)
к=1 к=1
Используя свойства (5)-(6), преобразуем
{PVm,Vm) = NT Р(Х^ ■ • • I I sm --- )dx^ • • ‘ dxN =
v V аз 7
4. Возмущенный оператор Лапласа с неядерной резольвентой на TV-мерном параллелепипеде
v jnP^- •dXN = ypv p’'
Отсюда, учитывая кратность k=l И к=1
Подставляя (11) в (12) и сравнивая с (2), получаем (3). □
Замечание 1. Оператор Т + Р, обладающий свойством (3), неединственен.
Действительно, достаточно поменять местами два члена последовательности {^К=1, попадающих в одну сумму ^ |^ — АД2, и мы получим другую последовательность {Ct }^i-fc=i
Объединим в один класс Р все операторы, спектр которых обладает свойством (3). Если мы не будем различать представителей этого класса, то можем говорить о единственности решения обратной задачи.
Как уже говорилось во введении, чаще всего в обратных задачах рассматривается степень оператора Лапласа, так как в данном случае мы будем иметь ядерную резольвенту. Но в приложениях более важную роль играет сам оператор Лапласа, а не его степени. С помощью специально подобранных аналитических функций в работе[12] удалось получить результат для оператора Лапласа с простым спектром, но формулировался он не для самих собственных чисел, а для значений введенных функций, зависящих от собственных чисел. В данной работе полученный результат обобщен на случай кратного спектра.
Пусть функции /t : С —> С таковы, что ft(Xn) = §tn, где $tn — символ Кронекера и пусть
Pt = sup (IА|2 • |/t(A)D < ОО. Введем функции ^(А) = / ft(z)dz.
ReA>0 JO
Можно показать, что функции
= П*1
ОО п k=l,k^t
Afc-A А*; + А
, ReA > О,
где нормирующие множители At выбраны из условия ft(Xt) = 1, £ € N удовлетворяют указанным выше условиям.
Теорема 4. Если для комплексной последовательности {(^} существует подпоследовательность {ct} С {at} такая, что выполняются следующие неравенства:
00 Л
(i) ш = 2^4 max ||й0(А)||2 ^ - < 1,
52 52 (9^) - д^)}
Aj <с% fc=l
5. Степень оператора Лапласа с потенциалом на равнобедренном прямоугольном треугольнике
Г°/1 А yfl-w), то существует потенциал р, такой, что для любого t € N
Е EX = Е EX).
\j
Доказательство этой теоремы основывается на тех же идеях, что и теорема(2)
В данном разделе впервые рассматривается непрямоугольная область.
Пусть К = {(х,у) ■ 0 < х < у < 7г}. В пространстве L^K) рассмотрим дискретный самосопряженный полуограниченный снизу оператор То, порожденный краевой задачей Дирихле (1).
Введем оператор Т = $^ X^dE(X), где Е(Х) — спектральное разложение единицы, ^ > 1, А^ > О при А > 0.
Нетрудно показать, что собственным числам Хтп = {т2 + п2)^ оператора Т соответствуют собственные функции vmn = ^/^(sin тх sin пу — sin пх sin ту), т > п > 0, образующие ортонормированный базис в L^K).
Положим:
Фа Sm>n>o5jfcO (^^(m+nj^tm-n) шах ||J?o(A)||2 +
4 ^^(m+Xbn-n)
тах №(А)||2);
АеТ2Н1т,2Н1„ '
2)0<г‘<1,,ыЫ^4
-
3) фтп = ^ (cos тх cos пу + cos пх cos ту), т,п = 0,1,....
Теорема 5. Пусть ^ > 2, г Е (0, min{ro,—7=—}). Если для комплексной
ЗуЗвд последовательности {^тп} выполняется неравенство:
4 I °° 1
j 5 2 I 52 2^^ (Ф(т+п),2А(т-п) ^21е (т+п),2к (т—п))
т>п>0 fc=0
Е (я--^-)= £ (и-^,.-.
(4.1)
m2+n2=Xt m2+n2—Xt где а(Т + Р) = {ртп}.
6. Численные расчеты
В этом разделе описывается процедура получения приближенного решения обратной спектральной задачи. Для этого используется основное уравнение, приведенное в процессе доказательства теоремы (2) существования решения обратной задачи. Для простоты ограничимся изложением двумерного случая.
Поставим задачу найти приближенное решение, существование которого показано в теореме (2).
Введем в рассмотрение следующую систему функций:
. . 4 2тгтх 2тту
Ртп(х) = -7=7 cos----- cos —I—-Vab a b
При m,n > 0 эту систему будем нумеровать нижним и верхним индексами в соответствии с нумерацией собственных чисел А*.
Уравнение р = ао — а(р), где
ОО Vt ОО Vt , у t=l k-1 t=l Ы t
<ЭД = / ASp[P(A)(PP0(A))2]dA = ± [
oo
А8р[^йо(А)(Рйо(А))^А, k=2
имеет единственное решение р.
Найти его можно методом последовательных приближений.
Пусть р0 = 0, тогда pt+i = «о - Mpt), ltoi-юой = Р-
Найдем приближенное решение р.
р = а0- 5(а0), где
здесь aj — к-тая поправка теории возмущении:
а^^'!^^ А8р[йо(А)(Рйо(А))‘] dX = ^r/y SpAA(A)]^A.
Оценим разности к-х поправок, к >2.
laf’W-afti)! =
2^ ^ Sp [№(А))‘ - (АЯо(А))1] dX
^пш|(РДо(А))к - (Р12?0(А))*||1 < max V(PiP0(A))s(P - POPoUXPPotA))*-5-1
у max ( £ ||Р - Pill ||Яо(А)|Ц ||йо(А)||М I
\s=0 /
MP-ЛИ (^Мпш(||Ло(А)||2||йо(А)||м).
Здесь Pi— оператор умножения на pi, т.е. на «о- Далее оценим модуль разности:
ОО / \ k
|«i(p) - «ЭД)| < MP - АН J max ||Ро(А)||2 ^ k) max ||P0(A)||fc< 2 *G7t гк ^2/ Лец
«=0
rrdlP-ftllmaxHJWAJg <гг,(||Л + ||Л||)?ш||ВДЙ < ^S max || Ло (А) ||®.
Ae7t леи у/ab леи
Итак,
Ыр) -ас(ао)| < ^тах||йо(А)||2. yob ^t
“t(ao) = i / А8р[Ло(А)(АЯо(А))2]^ =
= у д (pw^v^^ - V V !^М!!
j&k^i л* Аз 3&к=1 V
Таким образом, р = а0- V^£t&^tl^ ^-^l ^'
На основе полученного результата в среде Maple 6 впервые создан программный продукт, позволяющий численно находить приближенное решение поставленной обратной задачи.
Положим для примера а = 1, b = ^3, /3 = 5/2, £тп = Атп + 0.0001. Тогда приближенное решение, вычисленное по первым четырем членам последовательности {^mn} имеет вид:
р = 0.3999996438соз(25.13274123ж)соз(9.548376831у) + 0.4006108966+
+0.3996028571^(4.774188417;/) + 0.3999774004соз(9.548376831у)+
+0.3999955835cos(14.32256525y) + 0.3998713899соз(6.283185308ж)+
+0.3999953594соз(19.09675367у) + 0.3999939656соз(6.283185308ж)соз(9.548376831у)+
+0.3999665522cos(6.283185308s)cos(4.774188417y)+
+0.3999990308соз(6.283185308ж)соз(19.09675367у)+
+0.3999987184соз(6.283185308ж)соз(14.32256525у) + 0.3999958620соз(12.56637062ж)+
+0.4000013739соз(12.56637062ж)соз(14.32256525у)+
+0.3999970936соз(12.56637062ж)соз(9.548376831у)+
+0.3999958348соз(12.56637062ж)соз(4.774188417у)+
+0.4000019328соз(18.84955592ж) + 0.3999996560соз(12.56637062ж)соз(19.09675367у)+
+0.3999997128соз(18.84955592ж)соз(14.32256525у)+
+0.3999993495соз(18.84955592ж)соз(9.548376831у)+
+0.3999984754соз(18.84955592ж)соз(4.774188417у)+
+0.3999999510соз(18.84955592ж)соз(19.09675367у)+
+0.3999999768соз(25.13274123ж) + 0.3999999242соз(25.13274123ж)соз(19.09675367у)+
+0.3999998700cos(25.13274123a;)cos(14.32256525y)+
+0.3999995842соз(25.13274123ж)соз(4.774188417у).
Список литературы Обратная спектральная задача для оператора Лапласа и ее приближенное решение
- Дубровский В.В. К обратной задаче для степени оператора Лапласа с непрерывным потенциалом/В.В. Дубровский, А.В. Нагорный//Дифференц. уравнения. 1990. Т. 26, № 9. С. 1563-1567.
- Дубровский В.В. Обратная задача для степени оператора Лапласа с потенциалом из L2/В.В. Дубровский, А.В. Нагорный//Дифференц. уравнения. 1992. Т. 28, № 9. С. 1552-1561.
- Дубровский В.В. Устойчивость решения обратных задач спектрального анализа/В.В. Дубровский, А.В. Нагорный А.В.//Дифференц. уравн. 1992. Т. 28, № 5. С. 839-843.
- Дубровский В.В. Теорема существования в обратной задаче спектрального анализа/В.В. Дубровский//Дифференц. уравн. 1997. Т. 33, № 12. С. 1702-1703.
- Дубровский В.В. Теорема о существовании решения обратной задачи спектрального анализа для степени оператора Лапласа/В.В. Дубровский, А.С. Великих//Электромагнитные волны к, электронные системы. 1998. Т. 3, № 5. С. 6-9.
- Дубровский В.В. Обратная задача спектрального анализа и интерполяция по Л. Карлесону/В.В. Дубровский//Математические заметки. 2001. Т. 70, Вып. 3. С. 468-471.
- Садовничий В.А. Об обратной задаче спектрального анализа для степени оператора Лапласа с потенциалом/В.А. Садовничий, В.В. Дубровский, Е.А. Пузанкова//Докл. Акад. наук. 1999. Т. 367, № 3. С. 307-309.
- Садовничий В.А. Обратная задача спектрального анализа для степени оператора Лапласа на прямоугольнике/В.А. Садовничий, В.В. Дубровский, Е.А. Пузанкова//Дифференц. уравн. 2000. Т. 36, № 12. С. 1695-1698.
- Садовничий В.А. Обратная задача спектрального анализа для степени оператора Лапласа с потенциалом на прямоугольнике/В.А. Садовничий, В.В. Дубровский, В.В. Дубровский (мл.)//Докл. Акад. наук. 2001. Т. 377, № 3. С. 310-312.
- О восстановлении потенциала в обратной задаче спектрального анализа/В.А. Садовничий, В.В. Дубровский, В.В. Дубровский (мл.), Е.А. Пузанкова//Докл. Акад. наук. 2001. Т. 380, № 4. С. 462-464.
- Седов, А.И. Обратная задача спектрального анализа для степени оператора Лапласа на равнобедренном прямоугольном треугольнике/А.И. Седов, Г.А. Закирова//Вестн. СамГУ. Естественнонаучная серия. 2008. № 2(61). С. 34-42.
- Седов А.И. Обратная задача спектрального анализа для одного дифференциального оператора в частных производных с неядерной резольвентой/А.И. Седов. В.В. Дубровский//Электромагнитные волны & электронные системы. 2005. Т. 10, № 1-2. С. 1-8.