Приближенное решение нагруженного гиперболического уравнения с однородными краевыми условиями
Бесплатный доступ
Получена формула приближенного решения начально-краевой задачи для нагруженного гиперболического уравнения, для нахождения которого используется априорная оценка решения поставленной задачи.
Нагруженные уравнения в частных производных, априорные оценки, приближенные решения
Короткий адрес: https://sciup.org/147158896
IDR: 147158896 | DOI: 10.14529/mmph160202
Текст научной статьи Приближенное решение нагруженного гиперболического уравнения с однородными краевыми условиями
Большой класс физических, биологических, экологических и других процессов описывается дифференциальными уравнениями в частных производных со степенной нелинейностью (см., например, [1]). Для их интегрирования, как правило, применяются различные способы линеаризации, часто искажающие суть моделируемого процесса. В методе редукции к нагруженным уравнениям [2] в нелинейном члене исходного уравнения производится замена искомой функции ее следом, что приводит к «ослаблению» нелинейности без ее полного устранения. Найденное затем точное или приближенное решение начально-краевой задачи для нагруженного уравнения можно принять за приближенное решение исходной нелинейной задачи. Подобная процедура применяется, в частности, в [3, 4], где получены формулы общих членов последовательностей приближенных решений начально-краевых задач для некоторых нагруженных уравнений, к которым редуцируются исходные нелинейные уравнения. В настоящей работе предлагается несколько отличный от этого способ нахождения приближенного решения нагруженного уравнения с помощью априорной оценки решения поставленной задачи.
Постановка задачи
В области Q = {(x,t): 0
Q где натуральноеp > 3, Q = [0, l].
Уравнение (1) является модификацией нелинейного уравнения, utt - a 2 u xx + b\u\p ut = 0, возникающего в релятивистской квантовой механике [1], а также моделирующего некоторые нестационарные гидродинамические процессы. Нагруженные уравнения вида (1) исследуются в задачах управления, а также могут быть моделями некоторых нелинейных физических процессов. Константы а и b являются параметрами моделируемого процесса.
Требуется найти интегрируемую функцию u ( x , t ) е C 2,2 ( Q ), удовлетворяющую уравнению (1) в области Q , а также условиям
u ( x ,0) = ф i ( x ), u t ( x ,0) = ф 2( x ), 0 < x < l , (2)
u (0, t ) = 0, u ( l , t ) = 0, 0 < t < T , (3)
в которых ф 1 ( x ), ф 2 ( x ) е Lp ( Q ).
Априорные оценки
Установим некоторые априорные оценки, которые впоследствии будут использованы для нахождения приближенного решения задачи (1)-(3).
Умножая (1) скалярно на u t и применяя стандартные для подобных случаев несложные преобразования, легко получить неравенства, выполняющиеся для всех значений t е [0, T]:
Бозиев О.Л. Приближенное решение нагруженного гиперболического уравнения с однородными краевыми условиями
J ( u t + a 2 ^x < q, fc^S C„ |U x |(n < C 1 , (4)
Ωa где ||v||p n = J v^dx выражает норму функции v(t) в пространстве Lp(Q), а С1 зависит лишь от t.
Ω
Теорема. Пусть решение задачи (1)-(3) u е L p - 2( n ) при любом t е [0, 7 ]. Тогда функция
II u |i p n ограничена константой, не зависящей от x и t .
Доказательство. Умножим уравнение (1) скалярно на функцию u p "' ( u tt , u p - 1 ) - a 2 ( uxx , u p - 1 ) + b J | u| p dx ( ut , u p - 1 ) = 0.
Ω
Преобразуем по отдельности каждое слагаемое:
( utt, u p 1
1 d t p dt г
J updx - ( p - 1) J u t u p 2 dx ;
Ω
Ω
- ( uxx, up - 1 ) = ( p - 1) J u x up - 2 dx ; J | u| p dx ( ut,up - 1 ) = — J | u| p dx — J updx .
Ω ΩpΩdtΩ
Возвращаясь к (5) и умножая его на sgn pu , приходим к уравнению
1 d 2 f p dt 2 n
bd
2 p dt
k n
A 2
Ω
u t - a 2 u x ) dx ,
после интегрирования которого по t получаем dpb u dx + dt П ' 2
t
k n
= p ( p - 1) JJ l u l p 2 ( u t 0 n
-
a 2 u t ) dxdt +
+ dt J | u ( x ,0)| p dx + 2
J | u ( x ,0)| p dx .
k n 7
Рассмотрим отдельно первое слагаемое в правой части. Применяя неравенство Гёльдера, в котором s = q /( q - 1), получаем при q = 1 в силу первого из (4)
t
J J | u|p — 2 (У - a 2 u x
0 n
< sup ess x ∈ Ω
1 s
7 t
) dxdt < J J | u| p 2 dx dt J J| ut 2
Ω
k 0
Ω
-
2 2 aux
q ।
| dx dt
q
≤
t
JIu|p-2 dx JJ|
Ω
Ω
2 . 2 2 ut + aux
dx dt < sup ess||u|| x ∈ Ω
I p -2
I p - 2, n
tC 1.
К первому сомножителю применим последовательно неравенство Фридрихса [5] и третье из (6), в результате получаем suP ess||u||p-2,n < C2 SUP МЫ1^ x∈Ω x∈Ω
В итоге оказывается, что t -2 I С
JJ | u |p ( u t - a 2 ut )dxdt < tC1 С 2 1 — 1 0 n k a
f k p -2
2 I C1 I21 2 Ik a 7
P — 2
.
C 1 p - C t a 2( p - 2) .
Таким образом, от уравнения (6) можно перейти к неравенству dpb udx+ dt n1 2
k n
С 1 p - 1 С 2 a 2( p - 2)
b t +
I
J Ы p dx ,
k n
после очередного интегрирования приводящего к соотношению
Математика
t 2
II "I г. bJ (IИ IP,n) dt + K.(7)
в котором при всех t е [0, 7 ] в силу (2)
p-1с_
K > p ( p - 1) 1 2( p - 2) t 2 + - t J|^| p dx + Jl^l p dx .
2 a 2 k n 2 n
Применяя к (7) нелинейный аналог неравенства Гронуолла [6, с. 22], видим, что
II "IIP - C3 = Ч^Т'
Таким образом, теорема доказана.
Приближенное решение
Для нахождения приближенного решения задачи (1)–(3) проинтегрируем (1) по x в границах от 0 до x :
1 x p
" x ( x, t ) = ~ J ( " tt + b" t |"||p n ) dx + A ( t ) a 0
Применяя к интегралу теорему о среднем значении, запишем последнее равенство в виде l
" x ( x , t ) = /0 2 J ( " tt + b" t ' " P , n ) dx + A ( t ).
После повторного интегрирования по x получаем выражение x2
"(x, t) = /02 (S( t)+ b5'('t)' ""P,“)+ xA(t)+ B(t), в котором положено
l
J "dx = J "dx = 5 ( t ).
0 n
Удовлетворение условий (3) приводит к соотношению
" ( x , t ) = x ^ ( ^ '( t ) + b5'( t )l " II P , n ) .
Применяя к нему (9), переходим к обыкновенному дифференциальному уравнению
^+b|i"iipo ^+^^a2 s=o.
p , П / 2
Потребуем выполнения равенства в (8) и аппроксимируем (11) линейным уравнением s+be s+^^a2 s=o.
3 l 2
Необходимые для его интегрирования начальные условия получаются из (2):
S (0) = J " ( x ,0) dx = J ф 1(x ) dx , S (0) = J "t ( x ,0) dx = J ф 2(x ) dx .
n n n n
Тогда, при k 12 = ( - /bC 3 ± ^( /bC 3) 2 - 48 a 2 ) / 2 / , C 3 > 4д/3 a / lb , находим
S ( t ) =
k 1
- k ' 2


В силу (10) и (11) приходим к формуле приближенного решения исходной задачи:
" ( x , t ) =
2 x
/ 2 ( k i - k 2 )


Бозиев О.Л. Приближенное решение нагруженного гиперболического уравнения с однородными краевыми условиями
Заключение
В работе предложен способ нахождения приближенного решения задачи (1)–(3), состоящий, во-первых, в переходе от исходного нагруженного уравнения (1) к ассоциированному с ним обыкновенному дифференциальному уравнению (11), а во-вторых, в линеаризации (11) с помощью априорной оценки решения исходной задачи (8). В результате получена формула (12), которая будет, как ожидается, с достаточной точностью аппроксимировать искомое решение, что необходимо подтвердить оценкой его погрешности. Предполагается, что данный способ будет эффективным для нахождения приближенных решений уравнений в частных производных со степенной нелинейностью, аппроксимируемых ассоциированными с ними нагруженными уравнениями.
Список литературы Приближенное решение нагруженного гиперболического уравнения с однородными краевыми условиями
- Лионс, Ж.-Л. Некоторые методы решения нелинейных краевых задач/Ж.-Л. Лионс. -М., Едиториал УРСС, 2010. -586 с.
- Нахушев, А.М. Нагруженные уравнения и их применение/А.М. Нахушев. -М.: Наука, 2012. -232 с.
- Бозиев, О.Л. Решение начально-краевой задачи для нелинейного гиперболического уравнения с помощью двойной редукции к нагруженным уравнениям/О.Л. Бозиев//Известия Кабардино-Балкарского научного центра РАН. -2014. -№ 4(60). -С. 7-13.
- Бозиев, О.Л. Применение нагруженных уравнений к приближенному решению дифференциальных уравнений в частных производных со степенной нелинейностью/О.Л. Бозиев//Вестник Тверского государственного университета. Серия «Прикладная математика». -2015. -№ 1. -с. 127-136.
- Гаевский, Г. Нелинейные операторные уравнения и операторные дифференциальные уравнения/Г. Гаевский, К. Грёгер, К. Захариас. -М.: Мир, 1978. -236 с.
- Филатов, А.Н. Интегральные неравенства и теория нелинейных колебаний/А.Н. Филатов, Л.В. Шарова. -М.: Наука, 1976. -151 с.