Разрешимость нестационарной задачи теории фильтрации

Бесплатный доступ

Рассмотрена одна задача для класса неклассических уравнений математической теории волн. Отличительной особенностью этой задачи является зависимость от времени функциональных коэффициентов эллиптического оператора в правой части уравнения. Методом ее исследования является редукция к задаче Коши для нестационарного уравнения соболевского типа. Уравнения соболевского типа с зависящим от времени оператором в данной постановке рассматриваются впервые. Введено в рассмотрение понятие относительно спектрально ограниченной оператор-функции. Условия, гарантирующие выполнение этого свойства задачи, позволяют также выделить подпространство начальных значений, для которых существует единственное решение задачи Коши. Это подпространство мы назвали обобщенным фазовым пространством решений для нестационарного уравнения соболевского типа. Решение такой задачи для уравнений соболевского типа, а также и в исходной постановке, получено с помощью рекурсивной формулы.

Еще

Нестационарные уравнения, уравнения соболевского типа

Короткий адрес: https://sciup.org/147159155

IDR: 147159155

Текст научной статьи Разрешимость нестационарной задачи теории фильтрации

Пусть множество J — промежуток в R, содержащий нуль, и Q С R n - ограниченная область с границей dQ класса C . В цилиндре Q х J рассмотрим задачу Коши-Дирихле

u(x, 0) = u g (x),          x G Q,

u(x, t) = 0,

(x, t) G dQ х J

для уравнения

(A - A)u t (x,

n ∂           ∂

t) = ъ dx (m ij (x’*> j

u(x, t) + g(x, t),

(x, t) G Q х J,

где вещественные функции m ij (x, t), удовлетворяющие условию m ij (x, t) = m ji (x, t), а также параметр A G R + характеризуют свойства среды, однако в [1] было отмечено, что отрицательные значения параметра λ не противоречат физическому смыслу. Подобный вид имеют многие уравнения теории фильтрации [2 – 4]. У этих авторов изначально, вообще говоря, нестационарная задача заменяется на стационарную, то есть m ij (x,t) = m ij (x). Целью же данной работы является найти решение задачи, приведенной выше, при условии зависимости коэффициентов от времени.

Для построения решения поставленной задачи исследуем сначала абстрактную задачу для нестационарного операторно-диференциального уравнения.

Пусть U и F — банаховы пространства, операторы L, M t G L (U; F) (т.е. линейны и непрерывны) при каждом t G J. Рассмотрим в банаховых пространствах линейные уравнения

LU(t = M t u(t),

Lu(t) = M t u(t) + g(t)

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ с функцией g : J ^ F, неразрешенные относительно производной по времени. Такие уравнения часто называют уравнениями соболевского типа ( см. [3, 5, 6]), которые в последнее время нашли применение в задачах измерения динамически искаженных сигналов [7, 8].

Если оператор L — непрерывно обратим, то уравнения (4), (5) сведутся к разрешенным относительно производной уравнениям вида

v(t) = A t v(t),      v(t) = A t v(t) + h(t).                               (6)

Такие уравнения с ограниченнным оператором A t , t J, и задача Коши для них, подробно рассмотрены в монографии Ю.Л. Далецкого и М.Г. Крейна [9]. Среди работ, в которых исследовались уравнения такого вида с неограниченными операторными коэффициентами, отметим работы Т. Като [10], О.А. Ладыженской и М.И. Вишика [11], К. Иосиды [12], С.Г. Крейна [13], Д. Хенри [14].

Разрешимость одного класса уравнений соболевского типа (4), (5) с неограниченными операторными коэффициентами изучена в работе А. Фавини и А. Яги [15].

При рассмотрении вопросов разрешимости уравнений (4), (5) и задачи Коши

u(t o ) = u o                                               (7)

для них при t 0 J в предположении нетривиальности ядра оператора L , как и в работах [5, 6] для стационарных уравнений соболевского типа, будет использовано условие ограниченности L -спектра оператора M t и, как следствие, возможность построения некоторых проекторов на пространствах U и F. В результате исходное уравнение будет редуцировано к системе двух уравнений на взаимно дополнительных подпространствах. Одно из этих уравнений примет вид (6) с ограниченными операторами A t , поэтому в целом результаты настоящей работы можно считать обобщением соответствующих результатов [9] на случай необратимого оператора L .

1.    Относительно спектрально ограниченная оператор-функция

Пусть U и F — банаховы пространства, J — промежуток в R, операторы L E L (U; F), M t E L (U; F) для всех t E J.

Следуя терминологии, используемой в [5, 6], множества p L (M t ) = { /../ E C : (^L M t ) - 1 E L (F;U) } и a L (M t ) = C \ p L (M t ) будем называть соответственно ^-резольвентным множеством и L - спектром оператор-функции M t .

Очевидно, что если ker L П ker M t = { 0 } при некотором t E J, то p L (M t ) = 0 .

Лемма 1. [5] Пусть операторы L E L (U; F), M t E L (U; F) для t E J. Тогда L-резольвентное множество p L (M t ) оператора M t открыто , а L-спектр a L (M t ) оператора M t замкнут.

При t E J оператор-функции комплексного переменного (^L M t ) - 1 , R^M t ) = (^L M t ) - 1 L, L ^ (M t ) = L(^L M t ) - 1 с областью определения p L (M t ) будем называть соответственно L-резольвентой, правой и левой L-резольвентами оператора M t .

В дальнейшем будут использоваться тождества, справедливые при фиксированном t J и любых ^, A E p L (M ):

^)(AL M t ) - 1 L(^L M t ) - 1 = (^L M t ) - 1 (AL M t ) - 1 , L(^L M t ) - 1 M t = M t (^L M ) - 1 L.

Лемма 2. Пусть операторы L E L (U;F), M t E L (U;F) для t E J. Тогда L-резольвента, правая и левая L-резольвенты оператора M t аналитичны по ^ в p L (M t ) .

Определение 1. Оператор-функция M t называется спектрально ограниченной относи тельно оператора L (или просто (L, ст)-ограниченной), если

B a t Е C (J;R + ) V t Е J тах {| ц | : ц Е CT L (M t ) } <  a t < + го .

Лемма 3. Пусть оператор-функция M t Е C (J; L (U; F)) (L, ст) - ограничена. Тогда при ц Е E t = { А Е C : | А | >  2a t } оператор-функция (цL M t ) - 1 Е C (J; L (F;U)).

Доказательство. Возьмем 6 >  0, чтобы при | т t | <5 выполнялось a T <  2a t . Тогда при таких т Е J получим E t С p L (M t ) n p L (M T ). В силу справедливости равенства (цL M т )(цL M t ) -1 = I + (M t M t )(цL M t ) - 1 при \W t M t ||l(U;F) \ (цL M t ) -1 ^ -^ ) получим

(цL — Mt>L — Mt)-1 = 2 ((Mt — Mt)(цL — Mt)-1)k , k=0

(цL M t ) - 1 (цL M t ) - 1 = (цL M t ) - 1 52 ( (M t M t )(цL M t ) - 1 ) k .      (9)

k =1

Следовательно, | (цL Mt ) - 1 (цL M t ) - 1 ||-(f ; u) ^ 0 при т ^ t. Причем этот предел равномерен по ц Е Y С E t , где y — замкнутый контур. Действительно, возьмем \ Mt M t \- ( U ; F ) 2 CC 2 , где C = mаx {| (цL M t ) - 1 \- ( F ; U ) , ц Е y } , тогда сразу для всех ц Е Y

II ^L M t ) - 1 (ЦL M t ) - 1\ - ( F ; U ) <  2 £ /с < £.

Теорема 1. Пусть оператор-функция M t Е C (J; L (U; F)) сильно дифференцируема по t Е J и (L, ст) -ограничена. Тогда оператор-функция (цL M t ) - 1 сильно дифференцируема по t Е J при ц Е E t = { А Е C : | А | >  2a t } .

Доказательство. Возьмем ц Е E t , f Е F, 6 >  0. Выберем т как в предыдущем доказательстве. Пусть u t = (цL M t ) - 1 f, тогда получим, используя (9),

(цL - M Tf) ЦL - M i ) 2 1 f ^цL _ M t ) - 1 dM ^цL _ Mlrt =

Т t                                dt

(цL M t ) - 1

/ Mt M t

У т t

52 ((цL — Mt)-1 (Mt k=1

M t )) k - 1

dM t dt

(цL M t ) - 1 f

U

(цL M t ) - 1

(

Mt — Mt ut т — t

dM t

—ET ut + dt

M t M t

т

t

∞ k=1

((цL M t ) - 1 (M t M t )) k u t

<

U

T -1||      ( Mt M t     dM t

< ^ (цL M t )    || - (f , u) т t u t

+

F

+

M t

т

M t t

52 ^ (цL M t)-Ч M т M t ) ^ L (u) \( цL M t ) - 1 f \ u . l (U;F) k =1                                                        /

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ

Покажем, что это выражение при т ^ t стремится к нулю равномерно по ^ G y С E t , где γ – замкнутый контур. Действительно, так как контур компактен, последнее выражение достигает максимума при некотором ^ q G 7. В силу леммы 3 и принципа равномерной ограниченности его можно оценить сверху равномерно по µ γ следующим выражением

|| (№L - M t ) 1

M τ - M t τ - t

- dM) (l - M t ) - 1 f

+

F

+C2 ||(WL - Mt)-1 (Mt k=1

-

M t ) !^ ^ (^ q L - M t ) - 1 f Hu) ,

которое стремится к нулю при τ t. Следовательно,

V f G F -d ((^L - M t ) - 1 f) = (^L - M t ) - 1 dM t (^L - M t ) - 1 f.           (10)

dt                                     dt

Пусть оператор-функция M t (L, а)-ограничен, а контур Y t = { ^ G C: | ^ | = 2a t } . Рассмотрим интегралы

P t = 1^ [ R L L (M t) d^,    Q t = -^ [ L L L (M t) d^,

2ni J p                   2пг J p

γt                                      γt которые существуют в силу леммы 2. В [5] показано, что при фиксированном t ∈ J операторы Pt : U ^ U и Qt : F ^ F являются проекторами.

Лемма 4. Пусть оператор-функция M t G C (J; L (U; F)) сильно дифференцируема по t G J и (L, a) -ограничена. Тогда оператор-функции P t G C (J; L (U)) и Q t G C (J; L (F)) сильно дифференцируемы по t J.

Доказательство. Возьмем 6 >  0 так, чтобы при | t - т | 6 выполнялось a T < 2a t , получим

P t u - P t u = —Ц [ R L (M T )ud^ - 2ni J ^

γ τ

2П У R L (M t )ud^ 2 У ( r L (M t )u - R L (M t )u) d^.

γ t

γ t

Из доказательства леммы 3 следует равномерная непрерывность P t . Далее получим

P τ u - P t u τ - t

-     /(^L - M t ) 1 ~TTR L (M t )ud^ <

2ni J                dt ^

Y t                                     U

<

- 2nj

γ t

R L L (M t )u - R L (M t )u τ - t

- (^L - M t ) - 1 dMR L (M t )u

| | ,

U

откуда из (10) с учетом равномерной сходимости на γ t разностного отношения к производной следует сильная дифференцируемость P t и

u U

-dP t u = ^ /(^L - M t ) - 1 dM t R L L (M t )ud^. dt        2П i J                  dt

γ t

Сильная дифференцируемость Q t показывается аналогично.

Положим U 0 = ker P t , F 0 = ker Q t ; U 1 = imP t , F 1 = imQ t для всех t E J. Обозначим через L t,k , M t,k сужение операторов L, M t на U k , k = 0,1.

Теорема 2. Пусть оператор-функция M t E C (J; L (U; F)) (L, ст)-ограничена. Тогда

  • (i)    имеет место действие операторов L t,k : U k ^ F k , M t,k : U k ^ F k V t E J, k = 0,1;

  • (ii)    существуют операторы M E L (F 0 ;U 0 ), t E J, причем, если оператор-функция M t : J ^ L (U; F) сильно дифференцируема, то оператор-функция M tgL (I Q t ) E L (F;U 0 ) сильно дифференцируема по t J, а при условии сильной непрерывности оператор-функции dd M t оператор-функция dd (M t - 1 (I Q t )) также является сильно непрерывной по t E J;

  • (iii)    существуют операторы L - 1 E L (Ft; Ц"), t E J, причем оператор-функция L Q t E C (J; L (F; U j ).

Доказательство. Первое утверждение из (i) имеет место в силу соотношения LP t = Q t L, которое вытекает из очевидного тождества LR L (M t ) = L L (M t )L. Второе утверждение справедливо в силу соотношения M t P t u = Q t M t u, которое вытекает из тождества (8).

  • (ii)    Пусть f 0 F t 0 , тогда

M ty^ [(^L Mt) 1f 0 — = ., . [ ~f 0 +    ■ [ LL(Mt)f 0dV = f 0 -

2пг J                 ц 2ni J ц 2ni J ^

γ t                                        γ t                    γ t

Если u 0 U t 0 , то

A^L M t ) 1 d^M t u 0 = —    [ ~u 0 +     [ R L (M t )u°d^ = u°.

2ni J              ^            2ni J ^       2ni J ^

γ t                                             γ t                    γ t

(Все равенства здесь получаются из (8) при А = 0). Значит, оператор Mt. 0 равен сужению на F t 0 оператора

— — / (^L — Mt)-1 — -

2ni J^

γ t

Найдем производную оператор-функции

Mм^(1 — Qt) = —/(^L — Mt) 1 ~(I — Qt), '                2ni J^

γt которая, если существует, имеет вид

( I Q t ) +

d(I Q t ) dt

Сильная дифференцируемость проектора (I Q t ) следует из леммы 4. Сильная дифференцируемость оператора (11) доказывается так же, как сильная дифференцируемость проекторов в лемме 4.

Покажем, что при условии сильной непрерывности оператор-функции d d t M t сильно непрерывен по t J интеграл

— -1, /"(^L M t ) - 1 dM t (^L M t ) - 1 d^.

2кг J               dt              ц

γ t

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ

При | t т | 5 обозначим u T^ = (^L М т ) f , тогда

1 Л т dM-idMt d^ Г MV1dMT d^

-L - Mt) ^г"** 7 - У ' - M T > -s-t- 7 γ t                                     γ τ

<

U

< 2л/ 1 <(^L γ t

M t ) - 1

(^L M t ) - 1 ) dM * u t, + (^L M t ) - 1 d^ dt                         dt

dM τ dτ   u t,µ

Ж

U Ы +

+2n

/ (^L M T )

dM τ

(u t,^

и т,ц )

γ t

| d^ | u

< sup || (^L M t ) 1 µ γ t

(^L M T ) ^LF.U sup

µ γ t

+ sup || (^L M T ) ^LF. U suP µ γ t                            µ γ t

dM t dt u t,µ

+

F

/ dM t dMT\ dt dτ

u t,µ

+ suP | (^L M T ) 1l^ µ γ t

dM τ

L ( U ; F ) ^ ^ Y t

+

F sup ||ut,^

иЖ1я <

<

dMt dt ut,µ0

sup ||(^L M t ) 1 (ML — M T ) 1 || L ( F ; u ) +

F л" '■                                                                  v ; 7

+

dM t   dM τ

"dt      dT" ) UtM0

sup sup ||(^L M t ) ^LF . U +

F | t τ | <δ µ γ t

+ C sup sup ||(^L — MT) 1 ^(F.U) sup ||ut,^ — uT,^ ||U ^ 0 |t τ|<δµ∈γt                               µ∈γt при т ^ t. Здесь использованы лемма 3, компактность контура y* и принцип равномерной ограниченности.

Cильная непрерывность оператор-функции dt (I Q t ) доказывается аналогично.

  • (iii)    Согласно лемме 4 оператор L t 1 равен сужению на F 1 оператора

    — [ (^L 2ni J


    — Mt;1) 1dp,.


γ t

Отсюда следует непрерывность в смысле операторной нормы в L (F) оператор-функции L-^Q t по t G J.                                                                          □

Замечание 1. Нетрудно показать, что в предположении F 1 = F 1 оператор-функция L t 1 G C (J; L (F 1 ; U1 )).

При условии (L, ^-ограниченности оператор-функции M t в условиях теоремы 2 имеем операторы H t = MtoL t, o G L (U 0 ) и S t = Lt^M t, 1 G L(Ut ), используя которые можно разложить L-резольвенту оператора M t в кольце | ^ | a t в ряд Лорана

∞∞

(^L M t ) - 1 = кH k М*-о\1 - Q t ) + - k S - 1 L t, 11 Q t .

k =0                        k =1

Определение 2. Бесконечно удаленную точку назовем устранимой особой точкой, полюсом порядка p N или существенно особой точкой L-резольвенты оператор-функции M t , t E J, если соответственно V t E J H t = O; 3 t o 6 J H^ = O,   H i' + = O; H t q = O V q 6 N.

Определение 3. (L, ст)-ограниченную оператор-функцию M t будем называть:

  • (i)    (L, 0)-ограниченной, если бесконечность является устранимой особой точкой L-резольвенты оператор-функции Mt ;

  • (ii)    (L,p)-ограниченной, если бесконечность является полюсом порядка p E N L-резольвенты оператор-функции Mt ;

  • (iii)    (L, го)-ограниченной, если бесконечность является существенно особой точкой L-резольвенты оператор-функции Mt .

  • 2.    Существование решений

Теорема 3. Пусть оператор-функция M t E L (U; F) (L, 0)-ограничена. Тогда ker L = U 0 , imL = F 1 для всех t E J.

Доказательство см. в [5].

В дальнейшем будем обозначать ker L = ker P t = U 0 , ker Q t = F 0 ; imP t = U 1 , imL = imQ t = F 1 ; через L o обзначим сужение оператора L на U 0 , L t , 1 - сужение оператора L на U 1 ; M t,k , k = 0,1, есть сужение операторов M t на U 0 и U соответственно, t E J.

Решением уравнения (4) будем называть вектор-функцию u E C 1 (J; U), удовлетворяющую этому уравнению на J.

Определение 4. Семейство множеств {P t С U : t E J } назовем обобщенным фазовым пространством уравнения (4), если

  • (i)    для любого решения u(t) уравнения (4) для любого t E J выполняется u(t) E P t ;

  • (ii)    для любого u 0 ∈ P t 0 , существует единственное решение задачи (7), (4).

Теорема 4. Пусть t E J, оператор-функция M t E C (J; L (U; F)) (L, 0) - ограничена. Тогда обобщенным фазовым пространством уравнения (4) является семейство множеств { L-^F 1 ]: t E J } .

Доказательство. Построим решение уравнения (4). Подействуем на уравнение проектором (I Q t ) и получим

(I Q t )Lu(t) = (I Q t )M t u(t)

для всех t E J, поскольку ker(I Q t ) = imL, то

0 = Mt(I — Pt)u(t) = Mt,ouo(t), и в силу обратимости оператора Mt,0 (см. теорему 2) имеем u0 (t) = (I — Pt>(t) = 0.

Теперь сделаем замену Lu(t) = f (t) E F1 для всех t E J в уравнении (4). Представим u(t) в виде u(t) = u0(t) + Ptu(t), тогда f (t) = Lu(t) = Lu0(t) + LPtu(t) = 0 + LPtu(t) = Ltj1Ptu(t).

Так как в силу теоремы 2 оператор L t, 1 непрерывно обратим и P t u(t) = L - f (t), то, следовательно, уравнение (4) на подпространстве F 1 примет вид

Lu(t) = LUT = f(t) = M t u(t) = M t u 0 (t) + M t P t u(t) = 0 + M t L —1 f (t).

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ

Получили уравнение

f(') = M t L - f (t),                                  (12)

с оператор-функцией T t = M t, i L -1 E C (J; L (F 1 )) (см. замечание 1). Решение задачи Коши f (' o ) = f o E F 1 для уравнения (12) согласно [9, с.138-153] имеет вид f (t) = F (t)f o , где оператор F (t) E L (F 1 ) при t, t o E J задается следующим образом

t

F(t) = IF1 +

j Tti dti + t0

tt

t 2

ум

n =

n

t 0 t 0

t 0

T t n T t

n

T t 1 dt 1     dt n

и называется оператором Коши уравнения (12).

Решение уравнения (4) имеет вид u(t) = L -1 F (t)f o , и каждому u o E { L—^F 1 ] : t E J } соответствует f o = Lu o E F 1 , для которого решение единственно. Следовательно, семейство { L—^F 1 ] : t E J } является обобщенным фазовым пространством. □

3.    Неоднородное уравнение

Дальнейшие рассуждения проведем в предположении (L, 0)-ограниченности оператор-функции M t E C (U; F).

Определение 5. Оператор U(t,T ) = L - F (t)F - 1 (т)L T , 1P T назовем эволюционным ( разрешающим ) оператором уравнения (4).

Лемма 5. Эволюционный оператор U(t,T ) обладает следующими фундаментальными свойствами:

  • (i)    U (t,t) = P t ;

  • (ii)    U(t,s)U(s,T) = U(t,T);    1

  • (iii)    U(',т) 1 и т = [U:;-') u. It ;

    ( t ')•


  • (iv)    llU(t,T ^Il^) KexP (7 H T s H L ( F 1 ) dS)

Доказательство очевидным обазом следует из вида эволюционного оператора.

Теорема 5. Пусть оператор-функция Mt E C(J; L(U; F)) сильно дифференцируема по t E J, (L, 0)-ограничена и вектор-функция g E C 1(J, F). Тогда для любого начального значения uo EGto = {uEU:(I — Pto)u = — Mt0 1o(I — Qto)g('o)} существует единственное решение u E C1 (J, U) задачи (7) для уравнения (5), причем

u ( t ) =

t

U (t,to)uo + У t0

U (t,T)LT 1 1 Q t д(т )dT

- M t - o 1 ( I - Q t ) g ( t ) .

Доказательство. Подействуем проектором (I Q t ) на уравнение (5), получим

(I Q t )Liu(t) = (I Q t )M t u(t) + (I Q t )g(t)i L(I P t )ii(t) = M t (I P t )u(t) + (I Q t )g('), о = (I P t )u(t) + M t~04 i Q t )g(t).

Как и прежде, обозначим u0(t) = (I — Pt)u(t), тогда uo(t) = —M-1(I — Qt)g(t).

Вновь сделаем замену Lu(t) = f (t) G F 1 для всех t G J и получим

(LU(t)) = f (t) = M t u(t) + g(t) = M t u°(t) + M t P t u(t) + g(t) =

= M t ( M t. p (I - Q t )g(t)) + M t p t u(t) + g(t) = (I - Q tW ) + M t p t u(t) + g(t) =

= M t P t u(t) + Q t g(t) = M t L^f (t) + Q t g(t).

Таким образом, уравнение (5) мы можем представить в виде системы двух уравнений f (t) = Ttf (t)+ Q^t),                                (14)

0 = u°(t) + M^I Q t )g(t)                            (15)

на подпространствах F1 и U0 соответственно. Решение задачи Коши f (to) = fo G F1 для уравнения (14) согласно [9, с.138-153] имеет вид t г f (t) = F(t)F 1 (to)fo + j F(t)F 1 (t)Qtд(т)dT. t0

Из приведенных выше рассуждений следуют равенства P t u(t) = L t 1 f (t) и f o = L t 0 , 1 P t 0 u 0 , а, следовательно,

t

P t u(t) = l^f (t)F - 1 (t o )L t o , 1 P t o u o +

j L t, 1 F(t)F 1 '^^Qt д(т)dT.

t 0

Функция u°(t) = M t 0 (I Q t )g(t) является непрерывно дифференцируемой в силу теоремы 2 (ii) и разрешает уравнение (15). Следовательно, (13) является решением задачи (7), (5).

4.    Решения нестационарной задачи теории фильтрации О Редуцируем задачу (1)-(3) к задаче (7), (5), для этого возьмем пространства U =Н 1(Q), F = H- 1(Q) и обозначим через Ao оператор Лапласа А, действующий из U в F. Пусть функция g G C 1(J;F), {Ak : k G N} - собственные значения оператора Ao, занумерованные по невозрастанию с учетом их кратности, {фк(x) : k G N} - множество соответствующих собственных функций. Будем предполагать, что A G a(Ao). Обозначим собственные вектора, соответствующие A, через ^i(x), l = 1,r, где r - кратность A в спектре a(Ao). Зададим операторы L = A n∂           ∂ А,м-=:Е1 ^ (mj (x-t) dx") GL(U; F), t G J.

Лемма 6. Пусть функции m ij (x,t) G C 1 (J; L ^ (Q)), тогда оператор-функция M t : J ^ О

L (H 1 (Q); H - 1 (Q)) непрерывно дифференцируема по операторной норме.

Доказательство. Через (w,v) обозначим действие функционала w G H-1 (Q) на вектор О v GH1 (Q). Введем обозначения 8Mt0 = Mt — Mt0, Smij = mij(x,t) — mij(x,to), = {5mij}П"=1, ^5Mt01| - норма матрицы.

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ

Имеем 6M t 0 u =

A dXi Ь j i,j = 1                     J

поэтому

n

K^M t o u-v) | = E / j 1 Q

n

Q

∂u ∂v

δm ij        dx

∂x j ∂x i

= У (бМ t 0 V u, V v) R n dx <

Q

J | (SM V u, \    . | dx C«.up ИЙ ^ ,

Q

.

Получили, что ||5M t0 u | H (q) Cess sup ||tM t0 ||H u H °    , а значит, при m ij E C 1 (J; L ^ (^))

0                   x e Q 0      h 1 (q)

  • и | t t o | 6 верно следующее неравенство ||5Mt0 1|    °             Cess sup ||^Mt0 1| E.

L( H 1 (Q); H - 1 (Q))         x G q

Поскольку

следующее

δM t 0

5t

dM t 0 dt

< C ess sup

L ( H 1 (Q); H - 1 (Q))        x G Q

°            C ess sup

L( H 1 (Q); H - 1 (Q))         x EQ

Теорема 6. Пусть матричная функция M t

δM t 0

5t

∂M t 0 ∂t

, то при t t o = St ^ 0 получим

9M t0   J dm ij     )

- где “аГ = t д

n

i,j =1

\T         t\^l^ d^ k

^Jq m j (x,t) dx 3 Эх г

dx

r

при всех

k,l =1

t E J такова, что det M t = 0. Тогда для любого t E J оператор-функция M t (L, 0)-

ограничена.

Доказательство. Пусть A E a(Ao), тогда любой ненулевой вектор ^ из ядра оператора L r можно представить в

виде ^ = У^ a i ^ i . Возьмем вектор b = (a 1 ,... -a y ) E R r

, тогда

l =1

n∂             ∂rr

^ dx (mij(x,t)IxT^ai^i(x) ) ^akVk(x)dx = q i,j=1    i X              j l=1

rrn

= E aiE aij (x-t) Ц1   dx = (Mtb- b)^ =0 (16)

i=1 k=1 i,j=1 Q для всех ненулевых векторов b E Rr в силу условий теоремы. Поскольку оператор L самосопряжен в L2(Q), то образ imL ортогонален ядру ker L в смысле L2(^). Поэтому из (16) следует, что Mt^ / imL. Следовательно, оператор L не имеет Mt-присоединенных векторов. Поскольку оператор L фредгольмов, из теоремы 4.6.1 [6] следует требуемое.

В силу леммы 6 и теоремы 6 справедлива теорема 5 о разрешимости задачи (1) – (3).

В заключение хочу выразить благодарность Г.А. Свиридюку за постановку задачи и интерес, проявленный к данной работе, а также В.Е. Федорову за полезные советы и констуктивную критику полученных результатов.

Список литературы Разрешимость нестационарной задачи теории фильтрации

  • Свиридюк, Г.А. Об одной модели динамики несжимаемой вязко-упругой жидкости/Г.А. Свиридюк//Известия ВУЗ. Математика. -1988. -№ 1. -С. 74-79.
  • Баренблатт, Г.И. Об основных представлениях теории фильтрации в трещиноватых средах/Г.И. Баренблатт, Ю.П. Желтов, И.Н. Кочина//Прикл. математика и мех. -1960. -Т. 24, № 5. -С. 58-73.
  • Демиденко, Г.В. Уравнения и системы, не разрешенные относительно старшей производной/Г.В. Демиденко, С.В. Успенский. -Новосибирск: Науч. кн., 1998. -438 с.
  • Дзекцер, Е.С. Обобщение уравнения движения грунтовых вод со свободной поверхностью/Е.С. Дзекцер//ДАН СССР. -1972. -Т. 202, № 5. -С. 1031-1033.
  • Свиридюк, Г.А. К общей теории полугрупп операторов/Г.А. Свиридюк//Успехи мат. наук. -1994. -Т. 49, № 4. -С. 47-74.
  • Sviridyuk, G.A. Linear Sobolev Type Equations and Degenerate Semigroups of Operators/G.A. Sviridyuk, V.E. Fedorov. -Utrech; Boston; Köln; Tokyo: VSP, 2003. -216 c.
  • Шестаков, А.Л. Динамические измерения как задача оптимального управления/А.Л. Шестаков, Г.А. Свиридюк, Е.В. Захарова//Обозр. прикл. и пром. математики. -2009. -Т. 16, № 4. -С. 732-733.
  • Шестаков, А.Л. Новый подход к измерению динамически искаженных сигналов/А.Л. Шестаков, Г.А. Свиридюк//Вестн. Юж.-Урал. гос. ун-та, сер. «Мат. моделирование и программированием -2010. -№ 16, вып. 5. -С. 88-92.
  • Далецкий, Ю.Л. Устойчивость решений дифференциальных уравнений в банаховом пространстве/Ю.Л. Далецкий, М.Г. Крейн. -М.: Наука, 1970. -536 с.
  • Kato, T. Integration of the Equation of Evolution in a Banach Space/T. Kato//J. Math. Soc. of Japan. -1953. -V. 5. -P. 208-234.
  • Ладыженская, О.А. Краевые задачи для уравнений в частных производных и некоторых классов операторных уравнений/О.А. Ладыженская, М.И. Вишик/Успехи мат. наук. -1956. -Т. 11, № 6. -С. 41-97.
  • Иосида, К. Функциональный анализ/К. Иосида. -М.: Мир, 1967. -624 c.
  • Крейн, С.Г. Линейные дифференциальные уравнения в банаховом пространстве/С.Г. Крейн. -М.: Наука, 1967. -464 c.
  • Хенри, Д. Геометрическая теория полулинейных параболических уравнений/Д. Хенри. -М.: Мир, 1985.-376 c.
  • Favini, A. Degenerate Differential Equations in Banach Spaces/A. Favini, A. Yagi. -N.Y.; Basel; Hong Kong: Marcel Dekker, Inc, 1999. -236 c.
Еще
Статья научная