Разрешимость одной задачи типа Неймана для тригармонического уравнения в шаре
Бесплатный доступ
Рассматривается краевая задача для тригармонического уравнения в единичном шаре, содержащая в граничных условиях степени лапласиана до второго порядка включительно и нормальную производную. Эта задача является естественным продолжением в стиле Неймана задачи Рикье для тригармонического уравнения. Задача, более общая, чем рассматриваемая, но для бигармонического уравнения была ранее исследована В.В. Карачиком и Б. Торебеком. С помощью сведения исходной краевой задачи к системе трех дифференциальных уравнений третьего порядка в гармонических в единичном шаре функций найдено необходимое и достаточное условие разрешимости исходной краевой задачи типа Неймана. Это условие получено в виде равенства нулю интеграла по единичной сфере от одной из граничных функций задачи. Кроме того, метод доказательства теоремы позволяет строить решение рассматриваемой задачи типа Неймана в явном виде. Также в работе установлено, что решение исходной краевой задачи единственно с точностью до произвольной постоянной.
Задача дирихле, задача неймана, тригармоническое уравнение, условия разрешимости
Короткий адрес: https://sciup.org/147158948
IDR: 147158948 | DOI: 10.14529/mmph170301
Текст научной статьи Разрешимость одной задачи типа Неймана для тригармонического уравнения в шаре
Пусть S = {x e Rn :| x |< 1} - n -мерный единичный шар в евклидовом пространстве Rn с нормой | x |= ^x2 + x2 +-----+ xn , а дS = {x e Rn :| x |= 1} - единичная сфера. В единичном шаре S рас смотрим следующую краевую задачу типа Неймана для однородного тригармонического уравнения
А 3 и = 0, x e S , (1)
д и I дА и I дА 2 и ।
IV S = ф 0, "V S = ф "V" S = ф" (2)
где —— внешняя нормальная производная к единичной сфере, ф0, ф1 и ф2 - заданные функции дv на дS. Данная задача обобщает известную задачу Навье [1], которую также называют задачей Рикье [2]. Для бигармонического уравнения такая задача является частным случаем задачи, исследованной в [3-5]. Условия разрешимости других постановок задач типа Неймана можно найти в работах [6-11]. В работе [12] для краевых задач для полигармонического уравнения с нормальными производными в граничных условиях получено достаточное условие фредгольмовости этих задач и приведена формула их индекса. В [13] исследовались полиномиальные решения задачи Дирихле для тригармонического уравнения.
Под решением задачи (1)-(2) будем понимать такие тригармонические в S функции и ( x ), для которых v • V и ( x ) ^ ф 0 ( $ ), v • VA и ( x ) ^ ф ( $ ) и v- VA 2 и ( x ) ^ ф 2 ( $ ) при x ^ $ , где v - внутренняя нормаль в точке $ e д S , проходящая через точку x e S .
Сформулируем основной результат работы.
Теорема 1. Пусть ф к e C( д S ) при к = 0,1,2. Решение задачи типа Неймана (1)-(2) существует, если выполнено условие
Математика
L Ф 2( x ) ds x = 0
∂S и это решение единственно с точностью до константы.
Доказательство. Известно, что всякая тригармоническая в S функция может быть представлена в виде u ( x ) = u 0 ( x ) + | x |2 u 1 (x ) + | x|4 u 2 ( x ) (см., например, [14, с. 531] или [15]. Пусть и (x ) - некоторая гармоническая в S функция и Л = ^ ” =1 x i D xi . Нетрудно убедиться, что верны равенства
2,2. -t n i i2
А(|x| и(x)) = A(|x| )и(x) + 2^2xiDxiu(x) + |x| Au(x) = (2n + 4Л)и(x), i=1
поскольку A| x |2 = 2 n . Аналогично найдем
A (| x|4 u ( x )) = A (| x | 4) u ( x ) + 2| x |2 ^ 4 xiDxi u ( x ) + | x |4 A u ( x ) = i =1
= 4( n + 2) | x|2 u ( x ) + 81 x |2 Л и ( x ) = 41 x |2 ( n + 2 + 2 Л ) и ( x ), поскольку A| x |4 = ^ n =1 (4| x |2 + 8 x 2) = 4( n + 2)| x |2. Значит можно записать
A u ( x ) = A ( u 0 ( x ) + | x|2 u 1 ( x ) + | x|4 u 2 ( x )) = 2( n + 2 Л ) u 1 ( x ) + 4| x |2 ( n + 2 + 2 Л ) u 2 ( x ), откуда, учитывая, что функции Л u 1 ( x ) и Л u 2 ( x ) гармонические в S , найдем
A 2 u ( x ) = 8( n + 2 Л )( n + 2 + 2 Л ) u 2 ( x ).
Рассмотрим граничные условия (2). Пусть v - внешняя нормаль к дS. Поскольку внутренняя нормаль к дS, проходящая через точку x е S имеет вид -v = -x/ |x|, то v -Vu(x)|дS = ЁдS =Лul дs , i=1 Ixl и значит граничные условия (2) можно переписать в виде
Л u\ д s = Ф о, ЛA u\ д s = ft, ЛA 2 u\ д s = Ф 2 . (4)
Пусть u 0 , u 1 и u 2 такие гармонические в S функции, что u k |д s = Ф к , k = 0,1,2. Тогда
Л u - U 0Iд s = 0, ( ЛA u - U 1)|д s = 0, ( ЛA 2 u - U 2)|d s = 0. (5)
Пусть опять u ( x ) - некоторая гармоническая в s функция. Так как Л - линейный однородный дифференциальный оператор первого порядка, то
Л (| x2 u ( x )) = Л (| x | 2) u ( x ) + | x |2 Л и ( x ) = | x |2 (2 + Л ) и ( x )
и аналогично
Л (| x|4 u ( x )) = | x |4 (4 + Л ) и ( x ).
Поэтому, вспоминая значения A u ( x ) и A 2 u ( x ), вычисленные выше, из (5) получим
( Л u 0 + | x |2 (2 + Л ) u 1 + | x |4 (4 + Л ) u 2 - U 0) I д s = 0, а также
(2 Л ( n + 2 Л ) u 1 + 41 x | ( Л + 2)( n + 2 + 2 Л ) u 2 - ц) | д s = 0, и наконец
(8 Л ( n + 2 Л )( n + 2 + 2 Л ) u 2 - U 2 ) | д s = 0.
Отсюда сразу следует, что
( Л u 0 + (2 + Л ) u 1 + (4 + Л ) u 2 - U 0 ) I д s = 0,
(2 Л ( n + 2 Л ) u 1 + 4( Л + 2)( n + 2 + 2 Л ) u 2 - Ц) | д s = 0, (6)
(8 Л ( n + 2 Л )( n + 2 + 2 Л ) u 2 - U 2 ) | д s = 0.
Поскольку внутри внешних скобок находятся гармонические в S функции, то в силу теоремы единственности решения задачи Дирихле в S получим систему уравнений для гармонических в S функций и 0 ( x ), и 1 ( x ) и и 2 ( x )
Л и о + (2 + Л ) U 1 + (4 + Л ) и 2 = U o ,
2 Л ( n + 2 Л ) и 1 + 4( Л + 2)( n + 2 + 2 Л ) и 2 = U 1 , (7)
8 Л ( n + 2 Л )( n + 2 + 2 Л ) и 2 = и 2
с гармонической правой частью. Эту систему можно переписать в матричном виде
A ( Л ) и ( x ) = V ( x ), |
(8) |
|
где обозначено |
||
' Л Л + 2 Л + 4 А ( и 0 ^ |
U 0 |
|
A ( Л ) = |
0 2 Л ( n + 2 Л ) 4( Л + 2)( n + 2 + 2 Л ) , U = и 1 |
, V = U 1 . |
v 0 0 8 Л ( n + 2 Л )( n + 2 + 2 Л ) J ( и 2 ; |
y U 2 > |
Итак, всякое решение и ( x ) = и 0 ( x ) + | x |2 и 1 (x ) + | x|4 и 2 ( x ) задачи (1)-(2) порождает решение системы уравнений (7). Верно и обратное утверждение, т. е. если U ( x ) = ( и 0 ( x ), и 1 ( x ), и 2 ( x )) - решение системы уравнений (7), то тригармоническая функция и ( x ) = и 0 ( x ) + | x|2 U 1 ( x ) + | x|4 и 2 ( x ) будет удовлетворять условиям (6), а значит (5) и (4) и следовательно условиям (2).
Решим систему уравнений (7). Рассмотрим ее последнее уравнение
8 Л ( n + 2 Л )( n + 2 + 2 Л ) и 2 = U 2 . (9)
Обозначим здесь <у(x) = 8Л(n + 2Л)(n + 2 + 2Л)и2(x). Тогда будем иметь в S уравнение Л^(x) = u2(x), в котором <у(x) и u2(x) - гармонические в S функции. Это уравнение имеет решение только и только тогда, когда и2 (0) = 0 и оно единственно с точностью до константы. Действительно, если и2 (x) и <у(x) гармонические в S функции, то в окрестности нуля они имеют вид n 2 n 2
Ю ( x ) = « ( 0) + £ й №+О (| x | ), u 2( x ) = u 2(0) + I u 2 x +O (| x )•
=1 =1
Поэтому в окрестности нуля должно выполняться равенство
£ « №+0 (1 x 2) = ^(0) + Z u 2 x/ +O (| x 2).
n
n
t =1
i =1
Полагая в нем x = 0 , получим u 2 (0) = 0 - необходимое условие существования решения уравнения Л№ x ) = u 2 ( x ). Достаточность этого условия следует из представления [10]
1 dt
<у( x) = J0 u2( tx) —+ C, которое справедливо, если u2(0) = 0 (интеграл сходится). Нетрудно убедиться, что для такой функции <у(x) будет Л^(x) = u2(x) в S. Таким образом из (9) относительно и2(x) получаем другое уравнение
32( n /2 + Л )( n /2 + 1 + Л ) u2 = f u ( tx ) dt- + C , 2 J0 2' t
где C - произвольная константа. Рассмотрим оператор [4]
M ^ u = J 0 u ( tx ) t ^ - 1 dt , который действует на гармонические в S функции и определен при Я > 0. Очевидно, что операторы М х и M ^ коммутируют
М л М ^ и ( x ) = М л j 0 u ( tx ) t “ - 1 dt = | 0 T z 1 J 0 u ( t T x ) t “ - 1 dtd T =
= J 0 ' “' J 0 u ( t T x T z 1 dtd T = M M xu ( x ).
Математика
Для оператора M - при - > 0 верны равенства
( Л + - ) M ли( x ) = ( Л + - ) J1 и ( tx ) t - - 1 dt = J1 ^ x u ( tx ) t - dt + - M U x ) = 0 J0 i = 1
= J 0 ( u ( tx )) T - dt + - M - u ( x ) = u ( tx ) t - 10 - - J 0 u ( tx ) t - - 1 dt + - M - u ( x ) = u ( x ).
Поэтому уравнение (10) можно переписать единственным образом в виде . . 1 . , . , z \ C ,
u 2( x ) = 32 M n /2+1 M n /2 M 0 U 2( x ) + 32 M n /2+1 M n /21
Нетрудно подсчитать, что
M 1 = f1t--1 dt = t-l 1 = 1, - J0 - I0 - а поэтому из (11) находим u 2 (x ) = 312 Mn / 2+1 Mn / 2 M 0U2 ( x) +
= 32 M n /2+1 M n /2 M 0 U 2( X ) +
C 1 1
32 n /2 + 1 n /2
C
8 n ( n + 2)
•
Обратимся теперь ко второму уравнению системы (7). Подставим в него найденное значение u 2 ( x ). Учитывая, что если P ( t ) полином, то P ( Л )1 = P (0) будем иметь
. . . 8 .. .. .. . . C
4 Л ( n /2 + Л ) U 1 + — ( Л + 2)( n 2 + 1 + Л ) M n / 2+1 M n / 2 M0 U 2 ( x ) + 8( n + 2) = Ц-
32 8 n ( n + 2)
Отсюда выводим
4 Л ( n /2 + Л ) u1 = to1 ( x ),
где обозначено
1C to1(x) = и1(x) - -(Л + 2)Mn /2M0и2 (x).
4 n
Аналогично исследованию решений уравнения (9), полученное уравнение имеет решение, если
1,
Ш1 (0) = U1 (0) - -(Л + 2)Mn/2M0U2 (x) x=0
4 n
Нетрудно видеть, что поскольку и 2 (0) = 0 , то
( Л + 2) M n /2 M 0 ^ 2 ( x )| x =0 = M n /2 ^ 2 ( x )| x =0 + 2 M n /2 M 0^ ( x )| x =0 = 0,
C а значит уравнение (13) имеет решение только в случае, если и1(0) =—. Выберем произвольную n константу C так, что C = nu1(0), а значит условие разрешимости уравнения (13) будет выполнено. В этом случае и2(x) из (12) примет вид u2 (x) = Mn /2+1 Mn / 2M0U2 (x) + я /^L
•
32 8 n ( n + 2)
Следовательно, решение уравнения (13) существует и имеет вид u (x) =1 Mn /2 M 0^1 (x) + C1, где с учетом найденного значения C
® 1 ( x ) = ц ( x ) - ц (0) - 4 ( Л + 2) M n / 2 M 0 U 2 ( x ) = ц ( x ) - ц(0) - 1 M n /2 (1 + 2 M 0 ) ^ 2 ( x ).
Поэтому u 1 ( x ) имеет вид
U 1 ( x ) = 4 M n /2 M 0 1 U 1 ( x ) - U 1 (0) --4 M n /2 (1 + 2 M 0 ) j V 2 ( x ) + C 1 .
Это решение единственно с точностью до константы C 1 . Теперь обратимся к первому уравнению системы (7). Запишем его в виде
Л u 0 (x) = to) (x), где обозначено to0 (x) = и0 (x) - (Л + 2)u1 (x) - (Л + 4)u2 (x).
Как было показано выше, решение этого уравнения существует только в случае to Q (0) = 0. Проверим выполнимость условия существования решения. Подставим в to 0(x ) найденные значения u 1 ( x ) и u 2 ( x ) из (15) и (14)
to )( x ) = U q ( x ) - ( Л + 2) | 4 M n /2 M 0 j U x ) - ^(0) - | M n /2 (1 + 2 M 0 ) ^( x ) + C )-
-
- ( Л + 4) — Mn /2+1 M n /2 M 0 U 2( x ) + g z I =
V 32 8 n ( n + 2) )
-
= u ( x ) - 4 M n /2 (1 + 2 M 0 ) ^ U 1 ( x ) - ц(0) - 1 M n /2 (1 + 2 M 0 ) ^ x ) - 2 C -
-
- M n /2+1 M n /2 (1 + 4 M o ) U z ( x ) + -t ^ 0- = U (x ) - 2 C 1 - з Ц ^ -
- 32 8n(n +2) 2(n +2)
-4-Mn/2(1 + 2MоХЩСx)-ц(0)) +—Mn/2(2Mn/2(1 + 2Mo)2-Mn/2+1(1 + 4MqUx).
Если положить здесь x = 0, то с учетом равенства и2 (0) = 0 получим too(0) = Uo(O) - 2C1 - -в-
2( n + 2)
Для того, чтобы to 0 (0) = 0, необходимо выполнение равенства
C 1 = 2 U o (O) -
U 1 (0)
4( n + 2).
С этим учетом u 1 ( x ) из (15) примет вид
U 1 ( x ) = 1 M n /2 M 0 I U 1( x ) - U ( 0) - 1 Mn / 2 (1 + 2 M 0 ) | U 2( x ) + 1 U 0(0) - , U (0 * . (16)
4 V 4 ) 2 4( n + 2)
Поэтому, если произвольную константу C1 выбрать таким образом, то первое уравнение системы (7) будет разрешимо и его решение запишется в виде u 0( x) = M 0 to0( x) + C2.
С учетом найденного значения to0 (x) будем иметь u 0 (x) = M 0 (Uo (x) - Uo(O)) - 1 Mn /2(1 + 2 M 0) Mq (u (x) - ц (0)) + + 312Mn/2(2Mn/2(1 + 2Mo)2 -Mn/2+1(1 + 4M0))MoU(x) + C2.
Итак, решение системы уравнений (7) построено и находится по формулам (14), (16) и (17), а значит тригармоническая функция u ( x ) = u 0 ( x ) + | x|2 u 1 ( x ) + | x|4 u 2 ( x ) является решением задачи (1)-(2). Условие существования этого решения и 2 (0) = 0 можно переписать в терминах граничных функций в виде (3). Решение задачи единственно с точностью до константы C 2 . Выполнимость граничных условий в указанном смысле обеспечивается непрерывностью результата применения коэффициентов операторной матрицы A ( Л ) к гармоническим функциям u 0 ( x ), u 1 ( x ) и u 2 ( x ), находимым из (14), (16) и (17). Нетрудно видеть, что степени оператора Л из матрицы A ( Л ) при действии на эти функции «компенсируются» операторами M ^ и поэтому дополнительной гладкости, кроме непрерывности функций и 0 ( x ), U 1 ( x ) и и 2 ( x ), не требуется. Последнее же обеспечивается непрерывностью граничных функций ф 0(s ), ^( s ) и ф 2(s ). Теорема доказана.
Математика
Список литературы Разрешимость одной задачи типа Неймана для тригармонического уравнения в шаре
- Gazzola, F. Polyharmonic boundary value problems. Positivity preserving and nonlinear higher order elliptic equations in bounded domains./F. Gazzola, H.C. Grunau, G. Sweers//Lecture Notes in Mathematics. -2010. -Vol. 1991. -Berlin: Springer. -423 p.
- Karachik, V.V. Normalized system of functions with respect to the Laplace operator and its applications/V.V. Karachik//Journal of Mathematical Analysis and Applications. -2003. -Vol. 287, Issue 2. -P. 577-592.
- Karachik, V.V. Uniqueness of solutions to boundary-value problems for the biharmonic equation in a ball/V.V. Karachik, M.A. Sadybekov, B.T. Torebek//Electronic Journal of Differential Equations. -2015. -Vol. 2015, № 244. -P. 1-9.
- Karachik, V.V. On one mathematical model described by boundary value problem for the biharmonic equation/V.V. Karachik, B.T. Torebek//Вестник Южно-Уральского государственного университета. Серия: Математическое моделирование и программирование. -2016. -Т. 9, № 4. -С. 40-52.
- Karachik, V.V. On an Uniqueness and Correct Solvability of the Biharmonic Boundary Value Problem/V.V. Karachik, B.T. Torebek//AIP Conference Proceedings. -2016. -Vol. 1759. -020045.
- Карачик, В.В. Об условиях разрешимости задачи Неймана для полигармонического уравнения в единичном шаре/В.В. Карачик//Сибирский журнал индустриальной математики. -2013. -Т. 16, № 4(56). -С. 61-74.
- Гулящих, И.А. О задаче Неймана для полигармонического уравнения в единичном шаре/И.А. Гулящих//Системы компьютерной математики и их приложения. -2015. -№ 16. -С. 144-145.
- Карачик, В.В. Условия разрешимости задачи Неймана для однородного полигармонического уравнения/В.В. Карачик//Дифференциальные уравнения. -2014. -Т. 50, № 11. -С. 1455-1461.
- Кангужин, Б.Е. Необходимые и достаточные условия разрешимости краевых задач для неоднородного полигармонического уравнения в шаре/Б.Е. Кангужин, Б.Д. Кошанов//Уфимский математический журнал. -2010. -Т. 2, № 2. -С. 41-52.
- Карачик, В.В. Об одной задаче типа Неймана для бигармонического уравнения/В.В. Карачик//Математические труды. -2016. -№ 2. -С. 86-108.
- Turmetov, B. On solvability of the Neumann boundary value problem for non-homogeneous biharmonic equation/B. Turmetov, R. Ashurov//British J. Math. and Comp. Sci. -2014. -Vol. 4, № 4. -P. 557-571.
- Кошанов, Б.Д. Краевая задача с нормальными производными для эллиптического уравнения высокого порядка на плоскости/Б.Д. Кошанов, А.П. Солдатов//Дифференциальные уравнения. -2016. -Т. 52, № 12. -С. 1666-1681.
- Карачик, В.В. Полиномиальные решения задачи Дирихле для 3-гармонического уравнения в шаре/В.В. Карачик//Журнал Сибирского федерального университета. Серия: Математика и физика. -2012. -Т. 5, № 4. -С. 527-546.
- Соболев, С.Л. Введение в теорию кубатурных формул/С.Л. Соболев. -М.: Наука, 1974. -808 c.
- Карачик, В.В. Об одном разложении типа Альманси/В.В. Карачик//Математические заметки. -2008. -Т. 83, № 3. -С. 370-380.