Сингулярно возмущенное уравнение со скачком в решениях

Автор: Азимов Б.А.

Журнал: Бюллетень науки и практики @bulletennauki

Рубрика: Физико-математические науки

Статья в выпуске: 7 т.9, 2023 года.

Бесплатный доступ

Методом параметризации построена асимптотика решения модельного одномерного сингулярно возмущенного уравнения Лайтхилла. Особенность задачи заключается в том, что в точке x=0 существует особая точка. Доказано, что в этой особой точке решение сингулярно возмущенной задачи Лайтхилла резко меняет свое значение, т. е. происходит явление скачка. Вычислено значение этого скачка.

Принцип индукции, метод мажорант, особая точка, асимптотика, скачок

Короткий адрес: https://sciup.org/14128325

IDR: 14128325   |   DOI: 10.33619/2414-2948/92/01

Текст научной статьи Сингулярно возмущенное уравнение со скачком в решениях

Бюллетень науки и практики / Bulletin of Science and Practice

УДК 517.928                                        

Для построения и решения задач использовали работы ряда авторов [1-9}. Рассмотрим следующую задачу:

(x + eu)^ + q(x)u(x) = r(x),                                (1)

u(1) = u0,                                                (2)

где 0 < £ « 1 - малый параметр, x G [0,1], u0 известная постоянная, q(x),r(x) G C [0,1] .

Требуется методом параметризации исследовать скачок решения в начальной точке x = 0. В уравнении (1) введем параметр f G f0[(s), 1], где f0(e)- пока неизвестно, и f0(0) < 0. Если выполняется следующее неравенство

x(f) + £U(f) ^ 0,                                          (3)

то уравнение (1) эквивалентно следующей системе уравнений f^ = r(x(O)-q(x(f))u(f),     u(1) = u0                      (4.1)

Бюллетень науки и практики / Bulletin of Science and Practice Т. 9. №7. 2023

(4.2)

f^ = x( f) + M o, a s

x(1) = 1

Исследуем решение системы уравнений (4.1) и (4.2). Решение будем искать в виде рядов:

(5.2)

(5.1)

u(0 = MO + £u 1 (O + £2МО + ••• X = f + £X 1 (f) + £ 2 X 2 (0 + •

Здесь

Ml) = U 0 ,

u j (f) (/= 0,1,2,3, . ),   xfc(f)(k = 1,2,3, . ) пока неизвестные функции и

MD = 0 , xk(1) = 0, (k=1,2,3...).

Подставляя (5.1), (5.2), соответственно, в (4.1) и (4.2) получаем:

f&)£ = r® + b(f)(£x i + £ 2^ k=1                   j=1

+ [q(f) + ^4 j (<>(£X 1 + £ 2 X 2 + -)j] [U o (f) + eu , + -], f + S =i e;|*«) = f + S ,“i Xj- «)£j + en=i U j (f)s j .

Отсюда, если приравнять коэффициенты при одинаковых степенях малого параметра, то имеем r‘(f) = Й

1 d k

7(f)

df

_ 1 djq(f) 9j(f)   ;! df j .

f 75 r = -q(f)u o (f) + r(f),  « о (1) = <

M(f) := f ^ + M)Mf) = Г 1 (0X 1 (0 + Mf)x i (Ou o (f). df

u 1 (1) = 0.

MX 1 (O ^ f ^tP-XiCO = Mf),          X 1 (1) = 0

a S

M(f) = X 1 X2 + r2X 2 + 4 1 X2Mf) + U 1M f)X 1 = = 7- 1 X 2 + 9 1 7 2 ^ 0 + AMuO , M1) = 0

Mx2 = u2(f),x2(1) = 0,..........................

^m(f) = 71X2 + q1XmUo + MX1,X2, ...,Xm-1,U1,U2, .. ,um+1),

^•m(1) = 0.

(6.0)

(6.1)

(7.1)

(6.2)

(7.2)

(6.m)

Mx m    u m-1 (f),    x m (1)   0,                                 (7.m)

Функция /m(x1,x2, .,xm-1,u0,u1, .,um-1) - (6.0) — решение, зависящее только от функций, состоящих из собственных аргументов u0(f) = u0exp{-fJqCOMds+ P(f) /J^MM-MOds},              (8)

Здесь

Р^) = exp

[- J q(s~)s i ds] =

tq(s)-qo\ s q°exp{ — J --------}ds

Мы считаем

Q o = Q(0) > 0.

Тогда (8)

UoU)^. q Q(0) = Cq ° ,  <  ^ 0.     (щ = Q(0))                          (9)

Другими словами

^ ^ 0 при

u0 ^ ^.

a0 = a(0) [u0 + J s i+q ° ] Q i (s)r(s)ds

Теперь из (7.1)

Xi(O = < Cs^2uo(s)ds ~ Juos-q°-2ds ~ — /П q ,   ^0,   P = -0^- i                  i                                              1 + Qo

Другими словами

X i (O~-№ -q ° ,   <^0

Теперь из (6.1).

LU i (<)~Air 2q 0 -a , <^0

Здесь мы пишем Ai = const, то из (11).

ui

(O~rqo J

s q ° i dsDi~< 2q ° Bi,

< ^ 0. Bi = const.

Теперь найдем асимптотику x2(<)- из (7.2).

Х2Ю  U} s^Asfds-U ' B 2 q 2ds^C-      <  ^ 0.

Теперь из (6.2)

Из этого

Lu 2 (^~A 2 < -iq ° ,      <^0.

u 2 (<)~r q ° tfs 2q ° -i dsB i ~B2r q ° '    <^0.

Далее по полной математической индукции xdO~-|M-kqo■udO~B1l;-k'^o, < ^ 0.

Значить, асимптотика решения системы уравнений (4.1) и (4.2.) примет вид:

u(<)~e -q ° [a0 + Bi< -q ° c + B2(<- q ° E) + ••• + Bk(< -q ° c) + -] x(o~0[<+P i e -1^ + д2(f ■’0 ^)2 + •■■+ 0 (< -q s) " + ■■■]

Из (12) этот ряд является асимптотическим рядом. Если

< e { £ q °^ y , 1}

Если (0 <  1).

Теперь

%(f) = f—га0^-4^0^2)

1 + 4 0

Если мы найдем, какое значение ( соответствует % = 0 из уравнения

<о(г)~(£ ^-)’°'+‘ > 0. f ^ 0

1 + q1

Тогда из (12.1)

и(0)~(е-^)ч°+°1

1 + 91

Следовательно, (16) есть скачок решения в точке x=0. Таким образом, мы получили формальное доказательство следующего уравнения. Теперь проверим, когда уравнения (1) и (4) эквивалентны.

x(f + ги(()) = f — е-—0—f-q° + eaof-q° + О(е2) = f + ef-q°a0—90--+ О(г2),    е ^ 0

1 + 90                                      1 + 90

Это выражение будет нулен, если

f~(—Жо)1^. a0 > 0 оно мнимое.

1+qo          0

Таким образом %(() + eu(f) Ф 0 если а0 > 0 , то есть системы (1) и (4) эквивалентны при а0 > 0.

Теорема. Если

ао = Q(0) [u0 + J s 1+q°Q(s)r(s)ds] > 0

То решение задачи (1) существует на отрезке [0,1] и в точке % = 0 будет скачок (16). Полное доказательство теоремы доказывается методом мажорант. Случай*, когда 9(0) = 0, г(0) = г0 < 0. В этом случае:

Будем считать, что

u0 (x)~r0lnx

r0 = r(0) < 0

Тогда из уравнений предыдущего случая*

%1(f) = f J s 2u0(s)ds~f J s ~fr0lnS(—s-1)|^ + f jJ lnS • S-1ds ~ ■

u = lnS

r 0 /nSds|d„ = S -2 dsK = —S " l = ~

— r0lnf, f ^ 0 т.е.

%1(f)~ — r0lnf

Теперь определим u 1 (f). Из предыдущего пункта (6.1).

u1(f)~P(f) J P 1(s) ln2(s)r02s 1ds~B1ln3fds,    f^0

B1 = 91(0)r0 > 0

Отсюда

В1 = const > 0

Теперь определим х2(5).

Х2(О = 5 f^s 2u1(s)ds~ - р11п3^,      @2 = —@i<0

Если u2(5) — функция u2

(О~-Р(О f

ln4(s) s

1ds~B2ln55,

5^0

B2 = const

По принципу индукции

Хт(^~Рт1п2т+Ч,  5^0.   (m>1)

ит(^~Рт1п2т+1^  5^0. VmE N

х(5) = 0^5 + @11п35я2 = 0 ^ 50~£-2in3£-2B1 > 0

В интервале [ξ_0 (ε),1] ряд (23) сходится.

Теперь

x(5) + cu(5)~5 + roin5 ^ 0,5e [5o, 1]

Поэтому (1) и (2) эквивалентны в точке х = 0 u(5o)~roln5o и будет скачком.

Статья научная