Спектры комбинационного рассеяния углеродных материалов, используемых в качестве катодов автоэмиссионных источников излучения

Разработка и применение новых источников излучения на основе использования эффекта электронной автоэмиссии перспективны для разнообразных сфер деятельности, в частности, в качестве автоэмиссионных катодолюминесцентных источников света общего назначения [1], источников света для теплиц [2], источников УФ-света, в том числе для создания линейки систем для дезинфекции [3], а также для создания линейки эффективных рентгеновских трубок различного назначения [4]. Среди возможных применений таких автоэмиссионных источников излучения - создание как плоских, так и узконаправленных источников излучения высокой интенсивности с возможностью подбора и даже перестройки спектров излучения.

Углеродные материалы, такие как мелкозернистый плотный графит, пиролитический графит и углеродное ПАН-волокно, являются перспективными дешёвыми материалами для создания автоэмиссионных катодов со стабильными эмиссионными характеристиками для экономичных экологически чистых источников излучения (не содержащих ртуть и другие редкие и токсичные химические элементы и их соединения). При работе материала в качестве катода в материале в условиях сильного электрического поля происходят изменения, которые могут являться причиной выхода источника излучения из строя или изменения их эмиссионных характеристик. Одним из неразрушающих методов контроля материалов является спектроскопия комбинационного рассеяния, которая позволяет получать информацию о колебательном спектре материала и об его изменении при внешних воздействиях [5].

Физика

Цель работы – выявление изменений параметров линий, а именно, частоты, ширины и относительной интегральной интенсивности, в спектрах комбинационного рассеяния после работы углеродного материала в качестве катода в автоэмиссионных катодолюминесцентных источниках света.

Исследования проводились для трех материалов: пирографита [6], ПАН-волокна [7] и мелкозернистого графита (МПГ-6) [8], сравнение проводилось между результатами, полученными для исходного материала и материала, проработавшего в качестве катода в источнике света до его полного выхода из строя. Сравнение поверхности исследованных образцов показало, что поверхность МПГ-6 остается практически неизменной. Структура поверхности пирографита меняется и становится менее развитой (рис. 1, а , б ), волокна ПАН-волокна увеличиваются в размерах (рис. 1, в , г ).

Рис. 1. Увеличенное изображение поверхности исследуемых образцов.

а , б , в – двадцатикратное увеличение, размер кадра 700 мкм на 520 мкм, г – десятикратное увеличение, размер кадра 1,4 мм на 1,1 мм. а – пирографит, б – пирографит катод, в – ПАН-волокно, г – ПАН-волокно катод

Спектры комбинационного рассеяния регистрировались на спектрометре комбинационного рассеяния ЗНЛ ИНТЕГРА СПЕКТРА при возбуждении лазерным излучением с длиной волны 473 нм на дифракционной решетке 1800 штр/мм в спектральном диапазоне от 1000 до 2000 см–1. Разложение зарегистрированных спектров на отдельные линии и определение их основных параметров, а именно, частоты, ширины и относительной интегральной интенсивности, выполнялось в свободно распространяемой программе Fityk [9]. Каждая линия описывалась функцией Лоренца, параметры линий определялись трижды при разных уровнях фона, определялось среднее значение и максимальное отклонение. Точность определения параметров была выше для линий с большей интенсивностью. При определении всех параметров максимальное отклонение не превышало 10 %.

В углеродных материалах в данном спектральном диапазоне наблюдается линия с частотой 1582 см–1, традиционно называемой линией G, колебания на этой частоте соответствуют колебаниям атомов углерода в сильно связанных гексагональных плоскостях, может появляться линия на частоте 1357 см–1, которую традиционно называют D-линией. Происхождение этой линии связывают с нарушением трансляционной симметрии в материале. На плече линии с частотой 1582 см–1 наблюдается слабая линия с частотой 1620 см–1, обозначаемая как D’ и связанная с ра-зупорядочением между слоями [8, 10].

Белов К.Н., Бердников А.С., Спектры комбинационного рассеяния Киреев В.Б. и др. углеродных материалов, используемых …

В таблице представлены частоты линий, которые наблюдались в спектрах комбинационного рассеяния исследованных образцов. Значения частот получены как среднее в нескольких точках каждого образца, отклонение от среднего значения по всем точкам образца не превышало точности, определяемой характеристиками спектрометра, и составляет в рассматриваемом диапазоне при использовании дифракционной решетки 1800 штр/мм величину 0,5 см–1.

Линии, которые наблюдались в спектрах комбинационного рассеяния исследованных образцов и значения их частот в обратных сантиметрах

Материал	D	X	G	D'
пирографит	1 364,9	1 458,1	1 581,7	отсутствует
пирографит катод	1 366,8	1 458,5	1 584,7	1 624,4
ПАН-волокно	1 370,1	отсутствует	1 592,6	отсутствует
ПАН-волокно катод	1 373,2	отсутствует	1 599,0	отсутствует
МПГ-6	1 366,1	отсутствует	1 583,0	1 616,9
МПГ-6 катод	1 366,8	1 454,8	1 583,5	1 625,3

Как видно из таблицы, линии D и G присутствуют в спектрах комбинационного рассеяния всех исследованных образцов. Линия D’ отсутствует как в исходном ПАН-волокне, так и в ПАНволокне после использования в качестве катода, отсутствует в исходном материале пирографита, но появляется после работы пирографита в качестве катода. В спектрах комбинационного рассеяния исследованных образцов также наблюдалась линия в области частот 1450–1460 см–1, обозначенная в таблице как X, которую относят к колебаниям метиленовой группы, и которая наблюдалась, насколько известно из проведенного анализа литературы, только в ПАН-волокне [11]. Данная линия наблюдалась нами и в пирографите как до работы в качестве катода, так и после. В мелкозернистом графите эта линия появляется только после использования материала в качестве катода.

Из анализа результатов, приведенных в таблице, следует, что частоты основных линий в разных материалах отличаются в пределах нескольких обратных сантиметров, а частота всех линий после работы в качестве катодов либо остается практически неизменной, либо увеличивается, наибольшее изменение частоты зарегистрировано для линии D’ в МПГ-6.

Хотя частоты основных наиболее интенсивных линий незначительно отличаются в разных материалах, их относительная интенсивность различна для исследованных материалов. На спектрах, представленных на рис. 2, отчетливо видны основные наиболее интенсивные линии D и G, однако их относительная интенсивность варьируется в зависимости от типа материала. В пирографите линия D достаточно слабая, в МПГ-6 ее интенсивность больше, а в ПАН-волокне сравнима с интенсивностью линии G.

Для получения количественной характеристики влияния работы в качестве катода на характеристики исследуемых материалов использовалась относительная интегральная интенсивность линии D. Интенсивность определялась как отношение интегральной интенсивности линии D к интегральной интенсивности линии G для спектров, записанных в тождественных условиях. На рис. 3 представлены значения относительной интегральной интенсивности линии D всех трех материалов до и после работы в качестве катода.

На рис. 3 видно, что относительная интегральная интенсивность линии D слабо возрастает в ПАН-волокне после работы в качестве катода, в пирографите увеличивается практически вдвое, а в МПГ-6 уменьшается. В соответствии с результатами работы [8] относительная интегральная интенсивность линии D уменьшается при увеличении размеров кристаллитов, из которых состоит мелкозернистый графит. Значения относительной интегральной интенсивности 0,56 и 0,46 соответствуют размеру кристаллитов в мелкозернистом графите 79 нм и 96 нм до и после работы материала в качестве катода соответственно.

Физика

Рис. 2. Спектры комбинационного рассеяния исследуемых материалов в диапазоне от 1000 до 2000 см–1, зарегистрированные при возбуждении лазерным излучением на длине волны 473 нм с использованием дифракционной решетки 1800 штр/мм.

а – пирографит, б – МПГ-6, в – ПАН-волокно, г – пирографит катод, д – МПГ-6 катод, е – ПАН волокно катод

Рис. 3. Значения относительной интегральной интенсивности линии D во всех исследуемых образцах

Выводы

Зарегистрированы спектры комбинационного рассеяния всех трех материалов до работы и после работы в качестве катода в спектральном интервале от 1000 до 2000 см–1. Кроме характерных для углеродных материалов линий G, D и D’ обнаружена линия в интервале 1450–1460 см–1, которая наблюдается в исходном материале пирографита и остается после эксплуатации, а также появляется в образце МПГ-6 после работы в качестве катода. Наибольшее изменение претерпевает относительная интегральная интенсивность линии D в пирографите и МПГ-6, в пирографите наблюдается увеличение, а в МПГ-6 – уменьшение после работы в качестве катода, что может позволить использовать относительную интегральную интенсивность линии D наряду с другими характеристиками для количественных оценок изменений свойств поверхности углеродных материалов в результате автоэмиссии электронов при использовании этих материалов в качестве автокатодов катодолюминесцентных ламп.

Белов К.Н., Бердников А.С., Киреев В.Б. и др.