Теплофизический расчет взаимодействия металлизованных окатышей и жидкой лигатуры при получении цельнолитой заготовки для ЭШП
Автор: Ворона Евгений Андреевич, Потапов Виктор Иванович, Суров Алексей Николаевич, Чуманов Илья Валерьевич
Журнал: Вестник Южно-Уральского государственного университета. Серия: Металлургия @vestnik-susu-metallurgy
Статья в выпуске: 36 (169), 2009 года.
Бесплатный доступ
Снижения себестоимости электрошлакового металла можно добиться за счет получения литых расходуемых электродов с использованием металлизованных окатышей и лигатуры. Экономически выгодным является получение цельнолитой заготовки для ЭШП методом литья в специальные изложницы. В данной работе проведен расчет теплофизических процессов, протекающих при взаимодействии металлизованных окатышей и жидкой лигатуры, с учетом фактора масштабности. Работа выполнена при финансовой поддержке в рамках проекта № 2.1.2/207 «Развитие научного потенциала высшей школы (2009-2010 гг.)»
Металлизованные окатыши, лигатура, расплав, электрод, теплообмен, температура
Короткий адрес: https://sciup.org/147156629
IDR: 147156629
Текст научной статьи Теплофизический расчет взаимодействия металлизованных окатышей и жидкой лигатуры при получении цельнолитой заготовки для ЭШП
Одним из способов снижения себестоимости электрошлакового металла является формирование расходуемого электрода из смеси металлизованных окатышей (МО) и жидкой лигатуры [1]. Полученная смесь лигатура - МО подается в специальную изложницу, где происходит ее кристаллизация и получение цельнолитой заготовки для электрошлакового переплава (ЭШП).
При осуществлении данного способа формирования заготовки возникает ряд технологических проблем. Прежде всего, необходимо определить соотношение расплав - металлизованные окатыши. С одной стороны, чем больше в составе смеси МО, тем меньше себестоимость электрода, с другой стороны, окатыши как охладитель снизят температуру смеси и монолитного формирования заготовки не произойдет. Также возникает вопрос, с какой начальной температурой подавать составляющие смеси расплав - МО. Ответ на эти вопросы можно получить с помощью математической модели, описывающей теплообмен между компонентами смеси.
В работе [2] рассмотрены теплофизические процессы в элементарной ячейке «расплав - ме-таллизованный окатыш», где получены значимые характеристики по динамике изменения радиуса окатыша, коэффициента теплообмена между расплавом и окатышем.
В данной работе рассматривается теплообмен между составляющими смеси расплав - МО. При постановке задачи были приняты следующие, достаточно общие, допущения:
-
1. Теплообмен с окружающей средой отсутствует.
-
2. Теплопередача между составляющими смеси осуществляется по закону Фурье и значительно превосходит теплопередачу теплопроводностью ввиду малого времени «существования» смеси.
-
3. Компоненты смеси полностью перемешиваются между собой, т.е. принята модель идеального смешивания.
-
4. При достижении температуры ликвидуса расплава полагаем, что смесь закристаллизовалась.
С учетом принятых допущений уравнения, описывающие теплообмен между компонентами смеси, имеют вид [3]
— = ле, (1)
dT
где 0Г (т) = (0] (т)02 (т)) - вектор-функция температур компонентов смеси;
(-нх нх)
А = \ - матрица параметров физи ческих свойств компонентов смеси.
Начальные условия: 07 (0) = (01ОО2о)-
В уравнении (1) приняты обозначения 0, -температуры компонентов z-й смеси; т - время, с; Н, = aF /(руС^); а - коэффициент теплопередачи, Вт/(м2*°С); F - поверхность раздела смесеобразующих компонентов, м2; р^с^У, - соответственно плотность, кг/м3; удельная теплоемкость, Дж/(кг-°С); объем м3 z-й компоненты смеси; z = 1 для расплава, z = 2 для МО.
После преобразования по Лапласу системы (1) и решения ее получим
-
(5 ) = (s0w +0]О^2 +O2o^i)/s(^ + ^i +^2); 7’2М = (^2О+01О^2+02О^1)/^(^ + Я1+Я2), (
где T^s) - изображения по Лапласу функций 0Z (t),(z = 1,2) ; 5 - комплексный параметр оператора Лапласа. После обратного перехода от изображения к оригиналу, получим решение системы (1) в виде
0! (т) = 010^2 + Г®20 + ^ ^ (610 “ 620 )"1 Р\ >
02 (Т) = 620 А + [б10 -е (Ою ~ 020 )] Р2 ’ где Ъ = НХ+Н2\ Р\ = Нх !Ь; р2 =Н2 / b.
Для расчета параметров системы (1) была проведена серия экспериментов. Так, для определения поверхности раздела сред F вычислялось число МО -ив объеме У2 по экспериментально определенной 8 пористости засыпки. Величина Е(^мо) равна:
8 = (г2-л4оИ/б)/К2 (4)
и представляет собой долю пространства засыпки объема У2, незаполненную МО, причем 0 < s < 1. Как известно, средний диаметр металлизованных окатышей составляет от 5 до 25 мм. Поэтому эксперименты проводились для МО с диаметрами в этом интервале. Засыпка МО осуществлялась произвольно без уплотнения, вибрации, т.е. так, как формируется в производственных условиях. Окатыши перед засыпкой замачивались в воде, так как они пористые и часть воды поглощают. Засыпка из МО объема У2 заливалась водой до определенного уровня. Затем вода выливалась, и измерялся ее объем. Все экспериментальные данные статистически обрабатывались со всеми оценками погрешностей. В результате была получена зависимость пористости засыпки МО от диаметра окатышей в виде
Е(4ю) = -1,347-10-3^о +
+0,055^МО + 0,018, (5)
где dMO - диаметр металлизованных окатышей, мм.
Коэффициент погрешности при вычислении s (dMO) не превышает 0,037. Как видно из уравнения (5), величина пористости засыпки нелинейно зависит от диаметра окатышей: max 8 (20,41) = 0,579.
По известной пористости засыпки и данного диаметра МО определяется их число и по формуле (4) в объеме У2:
И = ((Г2-Г28)6)/л4о. (6)
Суммарная площадь теплообмена между расплавом и металлизованными окатышами равна:
F = п^мо • (7)
При этом реальная площадь теплообмена будет несколько меньше, так как окатыши будут иметь точки касания друг с другом, но это будет зависеть от соотношения объемов Ух и У2. Чем больше Ух точек касания между МО будет меньше, и погрешность в определении F соответственно меньше. Для расчета температурных характеристик компонентов смеси был составлен алгоритм и разработана программа расчета на компьютере.
Массив исходных данных для одного из вариантов расчетов представлен в таблице.
Исходные данные для расчета
Параметр |
Размерность |
Расплав, z = l |
МО, / = 2 |
0 |
°C |
01О =1600 |
02о = 200 |
а |
Вт/(м°С) |
35 000 |
35 000 |
Р |
кг/м3 |
7790 |
2600 |
с |
Дж/(кг-°С) |
840 |
487,9 |
У |
м3 |
0,25 |
0,1 |
^мо |
м |
- |
0,02 |
8 |
- |
- |
0,5792 |
Зависимости температуры компонентов смеси «расплав - МО» по времени представлены на рис. 1.

0 0,02 0,04 0,06 0,08 0,10 0,12 0/14 0J6 0.18 0.20 0,22 0,24
Рис. 1. Изменение температуры компонентов с течением времени: 1 - расплав, 2 - металлизованные окатыши
Ворона Е.А., Потапов В.И., Суров А.Н., Нуманов И.В.
Теплофизический расчет взаимодействия металлизованных окатышей и жидкой лигатуры...
Зависимость времени «схватывания» смеси т^ от соотношения объемов компонентов смеси (расплав / МО) У2 / ¥х представлена на рис. 2.

Рис. 2. Изменение времени кристаллизации смеси т^ в зависимости от ¥2 / ¥х
При изменении начальной температуры окатышей 620 время кристаллизации смеси хк представлено на рис. 3.

Рис. 3. Изменение времени кристаллизации смеси хк в зависимости от начальной температуры окатышей 620
Выводы
Получены зависимости температуры жидкой лигатуры, начальной температуры подогрева металлизованных окатышей и их соотношений объемов в смеси от времени. По формуле (3) можно рассчитывать время кристаллизации смеси, что позволит определить время транспортировки смеси к изложнице для формирования цельнолитой заготовки в условиях промышленного производства.
Работа выполнена при финансовой поддержке в рамках проекта № 2.1.2/207 «Развитие научного потенциала высшей школы (2009-2010 гг.)»
Список литературы Теплофизический расчет взаимодействия металлизованных окатышей и жидкой лигатуры при получении цельнолитой заготовки для ЭШП
- Пат. 2297462. Российская федерация, МПК7 С22В 9/18. Способ получения расходуемых электродов/В.И. Чуманов, В.И. Потапов, И.В. Чуманов, В.В. Вотинов. № 2005131403; заявл. 10.10.2005; опубл. 20.04.2007, Бюл. № 11.
- Теплофизические процессы, протекающие при формировании расходуемых электродов из металлизованных окатышей/В.И. Чуманов, В.И. Потапов, И.В. Чуманов, В.В. Вотинов//Известия вузов. Черная металлургия. 2005. № 11. С. 14-17.
- Потапов В.И. Математические модели теплофизических процессов в объектах многослойной структуры: моногр./В.И. Потапов. Челябинск: Изд-во ЮУрГУ, 2004. 270 с.