Теплопроводность монокристаллов Al2O3, легированных Cr, V и Ti, в интервале температур 50-300 К
Автор: Попов Павел Аркадьевич, Винник Денис Александрович, Арчугов Сергей Александрович, Михайлов Геннадий Георгиевич, Машковцева Любовь Сергеевна, Соломенник Виктор Дмитриевич
Рубрика: Физика
Статья в выпуске: 10 (227), 2011 года.
Бесплатный доступ
Экспериментально исследована теплопроводность пяти образцов корунда с различными примесями: 0,15 ат. % V, 0,5 ат. % Ti, 1,0, 1,25 и 1,5 ат. % Сr. Для образца с примесью Ti теплопроводность оказалась характерной для кристалла с существенной дефектностью.
Монокристаллы, корунд, теплопроводность, фононы
Короткий адрес: https://sciup.org/147158658
IDR: 147158658
Текст научной статьи Теплопроводность монокристаллов Al2O3, легированных Cr, V и Ti, в интервале температур 50-300 К
Кристаллы окиси алюминия AI2O3 издавна являлись объектами исследования различных физических характеристик, в том числе теплопроводности. Кристаллическая матрица а-модификации этого соединения относится к дитригонально-скаленоэдрическому классу симметрии 3m. Эти кристаллы очень хорошо проводят тепло, что, впрочем, предполагает высокую чувствительность теплопроводности к вносимым при легировании дефектам. А это обстоятельство, в свою очередь, обуславливает значительную вариабельность величин теплопроводности различающихся по составу и термообработке корундовых кристаллов даже при достаточно высоких температурах, например, комнатных [1]. Существующая теория не позволяет надежно рассчитывать такую кинетическую характеристику материала, как теплопроводность [2]. Поэтому экспериментально определенная температурная зависимость теплопроводности является полезной сертификационной характеристикой производимого кристаллического сырья, тесно связанной с его структурными особенностями.
Цель настоящей работы - экспериментальное исследование в широком интервале температур ряда выращенных в НИУ «Южно-Уральский государственный университет» (г. Челябинск) корундовых кристаллов с различным легирующим составом.
Экспериментальная часть
Все кристаллы были выращены на основе А12О3 по методу Степанова на индукционных установках «Кристалл-3М» в аргоновой среде из молибдено-графитовой ростовой системы. Технология роста описана в работе [3]. В первом образце концентрация примеси ионов V5+ была оценена как 0,15 ат. %. Во втором усредненное по объему содержание ионов Ti4+ было оценено 0,5 ат. %. Три остальных образца содержали различное количество ионов Сг3+: 1,0, 1,25 и 1,5 ат. %. Примесный состав определялся методом растровой электронной микроскопии. Длинные оси образцов совпадали с направлением кристаллографической оси с.
Теплопроводность ^7) измерялась методом стационарного продольного потока в интервале температур 50 - 300 К. Образцы представляли собой цилиндры длиной 40 мм с различными диаметрами (табл. 1). Расстояние между датчиками температуры составляло 20 мм. Техника измерений описана в работе [4]. Погрешность определения величины теплопроводности не превышала 5 %, воспроизводимость результатов была не хуже 3 %.
Таблица 1
Геометрические размеры исследуемых образцов
Легирующая примесь |
V |
Ст (1,0 %) |
Сг(1,25%) |
Сг(1,5%) |
Ti |
Диаметр, мм |
3,9 |
3,9 |
3,5 |
5,3 |
3,6 |
Результаты и их обсуждение
На рис. 1 представлены графики зависимостей теплопроводности исследуемых образцов от значений температур. Численные значения теплопроводности представлены в табл. 2.
Как видно из графиков на рис. 1, для всех исследуемых образцов, за исключением Ti-содержащего, характерны высокие значения величины теплопроводности к и степени температурной зависимости теплопроводности. При описании ^7) степенной функцией Тп в области комнатной температуры показатель степени п становится существенно больше 1. Это можно объяснить тем обстоятельством, что исследованные температуры весьма далеки от достаточно высокого значения характеристической температуры кристалла А12О3. _________________________ 4 по Вестник ЮУрГУ, № 10, 2011
Попов П.А., Винник Д.А., Арчугов С.А., Михайлов Г.Г., Машковцева Л.С., Соломенник В.Д.
На рис. 2 приведен график температурной зависимости средней длины свободного пробега фононов 1(Т) для образца рубина, содержащего 1 ат. % Сг. При расчетах /(7) использовались калориметрические данные из справочника [5], а в качестве средней скорости распространения фононов, с учетом данных из [6], была принята величина и = 8 км/с. Тот факт, что при температуре Т = 300 К значение / в четыре раза превосходит наибольший параметр с кристаллической ячейки А12Оз, позволяет кривой 7(7) при указанной температуре круто снижаться по закону У2,3 и, несмотря на продолжающийся значительный рост теплоемкости [5], по закону у’"1-4 снижаться величине теплопроводности ^(7). В интервале 80-150 К значения 7 наиболее чувствительны к изменению температуры. В области 50-80 К снижение температуры приводит к замедлению роста функции 7(7), что, вероятно, связано с проявлением фононного рассеяния на примесях [7].
По абсолютной величине значения теплопроводности исследованных образцов занимают промежуточное положение среди широко варьирующихся соответствующих данных, полученных для кристаллов А120з другими авторами [8-10]. Вариации величин к в области комнатной температуры, вероятно, связаны с влиянием легирующих ионов, имеющих большие значения эффективного радиуса, чем изоморфно замещаемые А13+, на размеры кристаллической ячейки.
В области низких температур наблюдается наибольшее расхождение кривых кф). Тот факт, что при Т= 50 К значение к для кристалла рубина с наибольшим содержанием хрома - 1,5 ат. % - оказалось выше, чем у кристалла с кон-

Рис. 1. Графики температурной зависимости теплопроводности монокристаллов А120з с различными легирующими примесями: 1 - 1% Сг;
2 - 1,5% Сг; 3 - 1,25% Сг; 4-0,15%V; 5-0,5% Ti
центрацией 1,25 ат. %, можно объяснить различием в геометрических размерах образцов. Как показано в работе [10], в области температур Т= 50 К при исследовании теплопроводности корундовых кристаллов необходимо учитывать размерный эффект.
Таблица 2
Сглаженные значения теплопроводности
Г, К |
к, Вт/(м К) |
||||
V |
Сг(1,0) |
Сг (1,25) |
Сг(1,5) |
Ti |
|
50 |
825 |
1411 |
1000 |
1120 |
33,1 |
60 |
662 |
1005 |
817 |
874 |
36,2 |
70 |
516 |
745 |
640 |
668 |
38,4 |
80 |
407 |
545 |
488 |
485 |
39,6 |
90 |
313 |
400 |
363 |
365 |
40,5 |
100 |
244 |
307 |
284 |
282 |
41,0 |
110 |
199 |
237 |
219 |
216 |
41,6 |
120 |
161 |
188 |
176 |
172 |
41,8 |
130 |
133 |
155 |
147 |
141 |
41,7 |
140 |
113 |
132 |
123 |
118 |
41,4 |
150 |
99,0 |
ИЗ |
107 |
100 |
41,0 |
160 |
87,2 |
98,0 |
91,4 |
87,0 |
40,4 |
170 |
78,2 |
87,0 |
82,6 |
77,3 |
39,7 |
180 |
71,0 |
78,9 |
74,2 |
70,0 |
38,9 |
190 |
63,8 |
71,9 |
67,0 |
64,0 |
38,0 |
200 |
59,1 |
64,8 |
61,8 |
58,0 |
37,0 |
210 |
54,2 |
60,2 |
56,9 |
53,3 |
35,9 |
Физика
Окончание табл. 2
г, к |
к, Вт/(м К) |
||||
V |
Сг(1,0) |
Сг (1,25) |
Сг(1,5) |
Ti |
|
220 |
50,5 |
55,7 |
53,2 |
49,0 |
34,8 |
230 |
47,4 |
51,8 |
50,1 |
45,8 |
33,8 |
240 |
44,5 |
48,7 |
47,4 |
43,2 |
32,6 |
250 |
42,6 |
46,1 |
44,7 |
41,3 |
31,5 |
260 |
40,7 |
43,5 |
42,5 |
39,3 |
30,5 |
270 |
38,7 |
41,3 |
40,6 |
37,4 |
29,4 |
280 |
36,9 |
39,1 |
38,5 |
35,4 |
28,6 |
290 |
35,5 |
37,2 |
36,6 |
33,9 |
27,7 |
300 |
34,0 |
35,6 |
35,0 |
32,8 |
26,9 |
Малое количество ионов V‘,+ оказалось ответственным за существенно более низкую теплопроводность, чем у рубиновых кристаллов, в области самых низких исследованных температур. В статье [8] отмечалось проявление резонансного фононного рассеяния в кристалле А120з на ионах V3+ при Т= 53 К. Более высокую теплопроводность, чем у нашего образца A12O3:V3+, можно связать с большим диаметром образца, исследованного в [8] (5 мм) и с меньшим содержанием в нем допанта (1115 ppm).
Для Ti-содержащего образца полученная кривая 7(7) оказалась характерной не для монокристалла с простым химическим составом, а для высококонцентрированного твердого раствора. Малая высота и размытость по температуре максимума 7(7) свидетельствует о дефектности структуры кристалла. Температурная зависимость средней длины свободного пробега фононов /(7) для этого образца, тем не менее, в области комнатной температуры существенно сильнее Т”' .
Заметим, что по сравнению с Сг3+ ионы Ti3+, также изоморфно замещающие в кристалле А12О3 ионы А13+, при существенно меньших количествах заметно повышают дефектность структуры корунда. Это связано с относительно малым значением коэффициента распределения титана в кристалле А12О3. По-видимому, неоднородность распределения ионов Ti3+ в объеме исследованного образца и возникшие механические напряжения явились причиной существенного фононного рассеяния в широкой температурной области.
Заключение
Как показывают экспериментальные результаты, допанты V3t, Ст и 11 имеют различное влияние на значения величины теплопроводности 7(7). Следует подчеркнуть, что значения теплопро-

Рис. 2. Графики температурных зависимостей средней длины свободного пробега фононов в образцах монокристаллов А12О3, содержащих примеси: Г - 1 % Сг: 2 - 0.5 % Ti
водностей для ванадиевых и хромовых корундов находятся в пределе допустимого. Также следует отметить, что поскольку теплопроводность Ti-содержащих образцов проявляет нетривиальный характер, то они должны стать объектом дальнейших исследований. Возможно, в случае применения метода Степанова для выращивания качественных Ti-содержащих кристаллов требуются его модификации.
Список литературы Теплопроводность монокристаллов Al2O3, легированных Cr, V и Ti, в интервале температур 50-300 К
- Теплопроводность твердых тел: Справочник/под ред. А.С. Охотина. -М.: Энергоатом-издат, 1984.-320 с.
- Берман, Р. Теплопроводность твердых тел/Р. Берман. -М.: Мир, 1979. -286 с.
- Разработка ростовых систем для выращивания монокристаллов хризоберилла и лейко-сапфира, а также их окрашенных разновидностей методом Степанова/Д.А. Винник, С.А. Арчугов, Г.Г. Михайлов, С.М. Лукавый//Сборник трудов VI Международной научной конференции «Химия твердого тела и современные микро-и нанотехнологии». -Кисловодск, 2006. -510с
- Sirota, N.N. The Thermal Conductivity of Monocrystalline Gallium Garnets Doped with Rare-Earth Elements and Chromium in the Range 6-300 К/N.N. Sirota, P.A. Popov, I.A. Ivanov//Cryst. Res. Technol. -1992. -V. 27, № 4. -P. 535-543.
- Landolt-Bornstein. Zahlenwerte und Funktionen aus Physik, Chemie, Astronomie, Geophysik und Technik. 6 Auflage. Band II. Eigenschaften der Materie in ihren Aggregatzustanden. Teil 4. Kalorische Zustandsgrossen. Berlin, Germany: Springer-Verlag. -1961. -863 S.
- Ultrasonic Transduser Materials/ed. by O.E. Mattiat. -N.-Y.: Plenum Press. -1971. -185 p.
- Оскотский, B.C. Дефекты в кристаллах и теплопроводность//B.C. Оскотский, И.А. Смирнов. -Л.: Наука, 1972. -159 с.
- De Goer, A.M. Etude dions des metaux de transition dan A1203 a I'aide de mesures de conducti-letite thermique a basses temperatures/A.M. De Goer//J. de Physique. -1969. -V. 30. -P. 389-400.
- Slack, G.A. Thermal Conductivity of MgO, A1203, MgAl204, and Fe304 Crystals from 3 to 300 К/G.A. Slack//Physical Review. -1962. -V. 126. -Issue 2. -P. 427-441.
- Berman, R. Thermal conduction in artificial sapphire crystals at law temperatures/E.L. Foster, J.M. Ziman//Proceedings of the Royal Society of London. Series A, Mathematical and Physical Sciences. The Royal Society. -1955. -P. 130.