Трансляционная инвариантность обобщённых мер на гильбертовом пространстве с непрерывными пробными функциями
Автор: Юй В.
Журнал: Труды Московского физико-технического института @trudy-mipt
Рубрика: Математика
Статья в выпуске: 4 (64) т.16, 2024 года.
Бесплатный доступ
Согласно теореме Нётер [1], каждой непрерывной симметрии физической системы соответствует некоторый закон сохранения. Непрерывная симметрия - инвариантность относительно непрерывного семейства преобразований. Поскольку инвариантности и законы сохранения в обычных (конечномерных) евклидовых пространствах систематически изучались, мы исследуем трансляционную инвариантность обобщенных мер из статьи [2], заданных на гильбертовом пространстве. Подробно доказывается такая инвариантность для семейства обобщенных мер, введенных в [2], где свойства этих мер сформулированы без доказательств. Инвариантные обобщенные меры, определенные совсем иначе (с существенно иным пространством пробных функций), изучены в [3, 4].
Непрерывная симметрия, обобщенная мера лебега, гильбертово пространство
Короткий адрес: https://sciup.org/142243513
IDR: 142243513 | УДК: 517
Текст научной статьи Трансляционная инвариантность обобщённых мер на гильбертовом пространстве с непрерывными пробными функциями
1. Обобщенная мера
-
В статье [2] определены инвариантные обобщенные меры, ключевые для прояснения некоторых математических вопросов вторичного квантования и квантовых теорий поля и важные для развития бесконечномерного гармонического анализа.
Определение 1 (Обобщенная мера), (ср. [2]) Обобщенной мерой на множестве М называется линейный функционал на некотором векторном пространстве определенных на М комплекснозначных функций, называемых пробными функциями этой обобщенной меры. Если F — пространство таких пробных функций, <р G Риц : F ^ C — обобщенная
«Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет)», 2024
мера, то в соответствии с традицией, принятой в теории обобщенных функций, вместо цфр) будут исполвзоватБся символы (цер), §м ^(x)fi(dx) и j ^.p(x)ц(dx), а также f (рц.
Такой функционал в приложениях, как правило, является непрерывным относительно подходящих топологий.
Обобщенная мера ц называется неотрицательной, если она принимает неотрицательные значения на неотрицательных пробных функциях.
Пусть Q — гильбертово пространство (не обязательно бесконечномерное). Множество всех конечномерных векторных подпространств в пространстве Q обозначим /(Q) = /С. Например, И С = {0} С /С. При определении неотрицательной обобщенной меры, которую мы будем называть обобщенной мерой Лебега на Q и обозначать символом Xq, роль пространства пробных функций будет играть описываемое ниже нормированное пространство Ci(Q).
2. Цилиндрические полиномы
Определение 2 (Проектор). В линейной алгебре и функциональном анализе линейный оператор Р : L ^ L, действующий в линейном пространстве L, называется проектором, а также оператором проецирования и проекционным оператором, если Р 2 = Р.
Пусть для каждого замкнутого векторного подпространства К С Q:
Рк :Q ^К, (Рк )* = Рк
-
— ортопросктор на К = Р к (Q) и Q Q К = К ^ = Ker Р к Далее, д.тя каждого q Е Q пусть q k = Р к (q) q Q2 = ( q,q} q — скалярный квадрат вектора q.
Центральную роль в конструкциях [2] играет функция q q : Q ^ R, определяемая формулой g Q (q) = е - ^ ; на эту формулу, как задающую в каждом конечномерном Q вероятностную плотность независимо от размерности пространства Q, обратил внимание автор статьи [2] М.Г. Шелаков. Например, g{0}(0) = 1.
Определение 3 (Цилиндрические полиномы). Для любого множества М функция f : Q ^ М называется цилиндрической, если существуют К Е / и ^ : К ^ М, такие что f = ^ о Рк-
Пусть для каждого К Е /С, Р(К, C) — множество всех таких функций К ^ C, которые задаются многочленами на К (относительно веществненных координат в любом алгебраическом базисе в К) с комплексными коэффициентами. Для построения некоторых примеров пробных функций нам потребуется понятие непрерывного цилиндрического полинома на Q — это произвольная композиция вида f o о Р к, где К Е /С и f o Е Р(К, C). Пространство всех непрерывных цилиндрических полиномов на Q обозначим СР(Q)
Для каждого К Е / образуем множество
С1(К, C) = (f Е С (К, C) : Vfo Е Р (К, C), sup |f (x)fo(x)| < /' , I хек J элементами которого являются «быстро убывающие на бесконечности» непрерывные функции К ^ C, и его копию вида
С 1 ,к (Q) = Ык,; Е С(Q, C) : f Е С 1 (К, С),ф к; (q) =f ( q k ) Q q Q k )} , (1)
состоящую из функций на Q. Ясно, что при этом f = Ф к; I k гДе вертикальная черта с нижним индексом К означает сужение на К', при этом для фиксированного К соответствие {f ^ Ф к; } является линейной биекцией пространства С 1 (К, C) на С 1 ,к (Q)
Покажем, что V^> Е С 1 ,к (Q) функция |^| : Q Э q ^ |^(q)| тоже принадлежит С 1 ,к (Q) Действительно, для любого f Е С (К, C) пусть |f | — функция |f | (x) := |f (x)|, если f еС (K, C). то |f | Е С (K, C). тогда [ф к; (q)| = |f (Q k ) Q q (Q k t )| = Q Q (Q k t ) |f (Q k )|.
3. Пространство C1(Q) пробных функций обобщенной меры Xq
Определение 4 (Пространство пробных функций), (ср. [2]) Пусть Ci(Q) — пространство пробных функций обобщенной меры Aq для произвольного вещественного гильбертова пространства Q:
C i (Q) = и к ек С^к (Q) (2)
и при этом C i (Q) = C i (Q, C) для конечномерных Q.
Определение функции ф = ф к} € С 1 ,к ( Q) как (поточечное) произведение композиций f о Р к и q q о Р к ^ можно переформулировать в терминах тензорного произведения функции f (€ С 1 (К, C)) на фуикпию д к ^ (€ C i (Q ф К )), поскольку разложение Q — К ф (Q ф К ) гильбертово-изоморфно гильбертову же декартову произведению вида К х (Q ф К ).
Только что определенному пространству Ci(Q) принадлежат как функция qq, так и её произведения на непрерывные цилиндрические полиномы f € СР(Q) Такие произведения естественно назвать функциями типа Эрмита, так как из них можно будет составить специальный базис, обобщающий L 2 (Rd) — базис собственных функций как унитарного преобразования Фурье, так и специального «оператора чисел заполнения». Поэтому полагаем
Herm(Q) — С Р(Q) • q q = {(fg Q ) : f € СР(Q)} .
Определение 5 (Обобщенная мера Лебега), (ср. [2]) Пусть Q — гильбертово пространство, для каждого К € К. сим вол А(К) = Ак обозначает стандартную меру Лебега на К;А{0}({0}) — 1. Для каждой ф € Ci(Q) пусть f является сужением ф на К, где ф, f и К связаны как в (1); тогда функционал Aq : С1 (Q) Н C такой, что xQ(f) = Jq'^Aq^) = /Rf (х^ак (dx)
называется обобщенной мерой Лебега на Q.
Предложения.
-
1) Функционал C 1 (Q) Э ф Н ||f ||1 = fq \'(q)\ A Q (dq) является нормой.
-
2) \ A q ( ' )\ < ||ф||1,Уф € C i ( Q).
-
3) Относительно нормы функционал A q непрерывен.
Доказательство. 1) Для любого ф € C 1 (Q) определена величина ||ф||1, обладающая следующими свойствами.
-
а) Для любого ф — 0 существует такое q € Q, что
- \ф(я)\ = \'kj(q)\ = \ f (qк)\ qq (qк^) > 0,
тогда fq \'(q)\ Aq(dq) = fK \f ( х )\ A k (dx) > 0, поскольку последний интеграл Лебега совпадает с несобственным интегралом Римана от ненулевой неотрицательной непрерывной функции; этим доказана невырожденность функционала Ci(Q) Э ф Н Цфф .
-
б) Для всякого комплексного числа a, \a\\'(q)\ = \а\\фК } (q)\ = \а\\f (qK )\ q q (qK ± ) , имеем
IMIIi = I \a'(q)\A Q (dq) = I \a\ \'(q)\A Q (dq) =
= I ^ \a\ \f ( x )| a K (fix') = \a\ Д \f (x)\ a K (dx) = \a\ ^ \'(q)\A Q (dq) = \a\||'||i.
-
в) Для любых элементов fi € С 1 (К 1 , C),f 2 € С 1 К C),f i + f 2 € С 1 (К 1 + К 2 , C).
Пусть ещё К = К 1 + К 2. ^q € Q. тогда
' i (q) = fi (q K ) q q (q K ^ ) ,' 2 (q) = f2 (q K ) q q (я к ^ ) •
Получим
01(q) + 02(q) = (-01 + 02) (q) = (/1 + /2) (qK) Qq (qK^), таким образом, С1К (Q) + С1,к2 (Q) С С1,К1+k2(Q).
Поскольку |(01 + -2) (q)| = |(/1 + /2) (q K )| Q q (q K и); справедливо неравенство треугольника:
1101 + 02^1 = ^ |0i(q) + 02(q)| X Q (dq) = ^ |/i(x) + /2(x)| Ak (dx) 0 0 I I/1(x)| A k (dx) + I I/2(x)| Ak (dx) =
= I |01(q)| A q (dq) + I I0 2 (q)IA Q (dq) = II01II1 + II02II1 •
2, 3)
IM0)I = [ 0(q)A Q (dq) = [ /(x)A K (dx) 0 J Q J К
0 /к I/(x)|AK(dx) = lQ I0(q)l A Q (dq) = II0II1, v0 g C 1 (Q).
Следовательно, линейный функционал A q ограничен, и непрерывен.
4. Инвариантность Aq относительно изометрий в Q
Определение 6 (Инвариантность меры относительно отображения), (ср. [2]) Пусть М 1 и М2 — множества, J — биективное отображение М 1 на М2 и Д1 — обобщенная мера на М 1 с пространством F 1 пробных функций.
Образом меры Ц1 относительно отображения J называется линейный функционал Ц1 о J -1 на комплексном линейном пространстве F2 всех функций вина. ^ о J -1 (^ g F^). определяемый равенством
/ ^ (J-1Ы)№. oJ - 1(dy)= <^(xWdx)(= Д1(<^)).
J м 2 M 1
Мера Ц1 шсшваетея инвариантной отпоснтелвпо J. если М 2 = М 1 ,F 2 = F1 н ^ 1 о J -1 = Д1 (см. [3, 4]).
Утверждение 1. (Ср. [2].) Мера A q инвариантна относительно изометрий в Q — сдвигов и ортогональных операторов.
Определение 7 (Изометрия в Q.) Если J : Q ^ Q — некоторая биекция и / : Q ^ C, то полагаем T j / = / о J -1, T j — линейный оператор замены переменной в пространстве CQ всех комплексных функций на Q.
Для любого q o g Q определим сдвиг Jq 0 : Q ^ Q так. что для любого q g Q
J q o (q) = q + qo, ^(q) = q - qo.
Для любого ^ g C 1 (Q). таким образом.
(T J q 0 )(^) (g 0 J-1)(q) = ^ (J-1(q)) = ^(q - q o ).
4.1. Инвариантность Ci(Q)
Лемма 1. Для любого q o G Q справедливо включение
Tjm (Ci(Q)) с Ci(Q), т.е. для любого р G Ci(Q), ср о J— g Ci(Q).
Доказательство
-
А) Сначала рассмотрим случай, когда Q - конечномерное пространство. Тогда C i (Q) = C i (Q, C).
Фиксируем f G C i (Q, C), qo G Q. Введём переменные q G Q и q G Q так, что q — q o = q, тогда q = q + qo, и справедливы оценки:
sup\\\q\\nf (q — qo)| = qtQ
= sup q ^ Q
(
n
W« + Mn • If(q)l « (««»+ IIMflf(«II = E C • Ып-‘ k=o
■w^ •If (9)lj
⩽
n
« 2п(1 + w®W)nEs,f«iW‘-I f («ii ) < ~-Co *Q
Следователвно, f о J - 1 g C i (Q, C) = Ci(Q). Случай конечномерного Q рассмотрен.
Б) Для случая бесконечномерных Q фиксируем любую р G Ci(Q). Тогда для некоторого К G K-(Q), р G C-р к (Q) (2). Следователвно, для некоторой функции f G C 1 (K, C) справедливо равенство р = ф кр (1)-
Нужно отделвно рассмотретв два случая: 1) qo G К; 2) q o G К
-
1) Если qo G К. то Рк ±(qo) = 0. Р к (qo) = qo- и
- р о J- = p(q — qo) = f (Рк(q) — qole-^11^(q)^2 =
= f q o (р к (q)) • 9 Q (P к ^ (q)).
Посколвку f G C i (K, C), to fq 0 = f о J—1) G C i (K, C) по доказанному в A).
Следователвно, p о J — g C i ,K(Q) C C i (Q).
-
2) Если qo G К, введем обозначения:
u = Р к (qo) = Р к (u)
и w = Ркт (qo) = PRw(qo) = PRw(w).
Итак. К ± = (R • Рк ^ (qo)) © (К ± © (R • Рк ± (qo)) = Rw © (К © Rw^. тогда
Р к ^ = P R w + P(K+Rw)±■
Далее исполвзуем равенства Р к = Р к о Pк+RWIи Рк™ = Рк™ о Pк+Rw в вычислении:
Р о J—i = Р(« — q o) = (f о Р к )(q — q o) 9 Q (Р к ^ (« — « o)) =
= (f оР к о Р к +к ™ )(q — qo)9 Q (р к ^ (q) — w) =
= (f о Р к )(Р> к +Rw (q — qo))9 Q (р R w (q) —w + Р ( к +Rw©(q)) =
= (f о Р к )(р к +R w (q — qo))(9 Q о P R w )(«Rw — w)(9 Q о Р ( к +Rwp )(q) =
=(f ° Р к )(P k + r w (q - q o )')(9 Q ° P r w'Kp ^ + r w (q - q o )')(9 Q o р к + rwr )(q) =
= ((f ° Р к )(9 Q ° P r w )|K +R w ) (Р K +R w (q) - P k + R w (V o )) (9 Q ° P ( K +RwH )(q) =
= O^Pk+rM®) ° Pk+Rw) 99Q ° P(k+Rwr)) (q), где (f^PK+Rw^o) = fa ° fap, - . (qoy И /1 = ( (f ° Pk )(9q ° Prw ) )|k+Rw-
Поскольку f G C± (K, C), то справедливо f ° Р к G BC(Q, C), и тогда
(f ° Р к )|к +R w G BC(K + Rw, C).
Далее, поскольку 9Q(q) = e - ^2, то 9 q | k +R w G Ci (K + Rw, C), и тогда
(9 Q ° P r w | k +R w ) G C (K + Rw, C).
Следовательно, fi G Ci (K + Rw, C)
и, значит, fi ° Jp^^ () G Ci(K + Rw, C) снова по доказанному в случае A).
4.2. Инвариантность Aq
Наконец, из предыдущего получаем p ° J— G C i ,k +r w (Q) С Ci(Q), что и требовалось даказать.
Теорема 1. Для любых p G C1 (Q) u Vqo G Q справедливо равенство
^ Q ° J — = ^ Q .
По определению б, достаточно проверить, что
A q (p) ^X ^(q^Q^q) = Jq( p ° J-1)(q)AQ(dq) = A q (p ° J-1). (4)
Доказательство
Если dimQ < от. то
Iq p(q)^Q(dq) = \Kf(x)^K (dx), где Q = K и f = p. В этом случае Aq является стандартной мерой Лебега с трансляционной инвариантностью.
Для бесконечномерных Q нужно отдельно рассмотреть два случая: 1) если qo K К' 2) если qo G K.
-
1) Если q o G K, то, в силу определений,
A Q (P ° J—) = (^Р ° J-1)(q)AQ(dq) = lKf a o (х)АК(dx) =
= lKf (х^АК (dx) = ^P(q)A Q (dq) = A q ( p ) , и теорема для этого случая доказана.
-
2) Если q o G K то, используя ранее введённые в (3) в аналогичной ситуации обозначения, получим dim(K + Rw) = dim(K) + 1. Пусть 8 = dim(K ), e s +1 = ew = jWj•
Сначала рассмотрим случай, когда д = 0, т.е. K = {0}. Тогда K ^ = Q, и пусть KW = K ф Rw = ReW, x s +1 = P r w (x) = P r Pw (x) = (x,eW ) q G R. Следовательно, справедливы равенства
X Q (^ ° J — ) = jQ( ^ ° J - o^^Q^ =
= 1к(f i ) P Kw Ш( х)х К" (dx) = Ik f i& )X K w (dx) =
^ (f ° Pk)(x) • (qq ° Prw)(x)dx =[ f (0) • e-^2+1 dx = kw Rww
= f (0) / e -^ dx = f (0) Г ■dx s +i = W w — -oq
= f (0) = f (0) f QQ^Hdo) = ^\k (0) f^Q ° P Q )(d)(dd) =
= Iq ^ \ k (^ K ^ ° Pk ^ )(R)(dR) = !q(( ^ \ k ° p K )(9 K ± ° Pk x )) (Q)(dQ) =
= I ^^Q^O) = XQ(^'), J Q и теорема для этого случая доказана.
При 5 = 0 существует ортогональный базис (е1, е2,..., es+1) в Kw = К ф W w ~ К х W e w. Далее используем разложение
5+1
s
V x G K w ,
x = Xj ej = Xj 6j + xs+1 es+1, i=i j=i где Xj = (x,ej)q G W. Пусть Pk(x) = xk, тогда справедлива цепочка равенств
X Q (P ° J-1) = 1кf i ( x) X K w (dx) =
= (f ° P k )(x) • ( q q ° P r w )(x)dx =
J Kw
= I I (f ( P k (x^e
-
"" dx =
J K . /R ew
У f ( x k )dx K • У e ^+1 dx s +1 =
= (\k f (xK)dxK) •1 = ^K(f) = XQ(^)’ и равенство (4), как и теорема для этого случая, доказаны.
5. Постоянная Планка
Постоянная Планка (квант действия) — основная константа квантовой теории, коэффициент, связывающий величину энергии кванта электромагнитного излучения с его частотой, так же как и вообще величину кванта энергии любой линейной колебательной физической системы с её частотой. Впервые упомянута Максом Планком в работе, посвящённой тепловому излучению, и потому названа в его честь. Обычное обозначение — латинское h.
Определение 8 (Постоянная Планка). С 2019 года значение постоянной Планка считается зафиксированным и точно равным величине h = 6, 62607015 • 10-34kg • m2 • c-1
В ДРУГИХ единицах измерения численное значение будет другим, но всегда h > 0.
Широко используется также приведённая постоянная Планка, равная постоянной Планка, делённой на 2тг и обозначаемая как h ( hh с чертой»).
Всюду далее символ J h обозначает оператор умножения на число hh для произвольного (h > 0) в пространстве Q, а символ C h (Q) — пространство пробных функций обобщенной меры A q о J-1. Другими словами, введем следующие определения.
Определение 9 (Пространство C h (Q))-
C h (Q) = {vh = V о J - 1 : v g Ci(Q)} .
Определение 10 (Мера A q о J-1).
[ V ( J -1 (y) ) A Q oJ-1(dy)= [ ^(x)A Q (dx) (= A Q (^y) ,v gC 1 ( q ).
JQ JQ
Тогда функция gh- определяемая равенством g о J— . является элементом C h (Q) ■ при 1/h ■ 2 _2ДД2 _M2
этом g Q = g и g h (q) = (g Q (q)) / = e h = e 2 h = e 2 л (q gQ),v де h = 2 ^.
Дальнейшие подпункты этого раздела посвящены доказательству следующего предложения.
Предложение 2. Пространства C h (Q) и меры A q о J-1 инвариантны относительно сдвигов в Q.
При h = 1 мы доказали инвариантности Ci(Q) ii Aq.
5.1. Инвариантность Ch(Q)
Лемма 2. Для любого qo G Q и Jq0 (q) = q + qo (q G Q)
Tj,o (Ch(Q) cCh(Q), m.e. для любого Vh G Ch(Q) Vh о J— G Ch(Q).
Доказательство
Для любого q G Q
V h o J-1^ = v oJ -1 o J-1(q) = V
(' я
= V (jh - Th ) = (V OJ Vh 1) OJ -1
G Ch(Q) так как v о J чо 1 G C 1 (Q). V h
5.2. Инвариантность Aq о J-1
Теорема 2. Пусть Lh = A q о J^ \ тогда для любого V h G C h (Q) и для любого qo G Q,
Lh Vh о J-1) = L h (V h ).
Доказательство следует из цепочки равенств
= IA (V OJV J -1)
(q)L h (dq) = A q
V V о J -1)
= A Q (V) = L h (V h ) .
6. Замечание
Для h = 1,L1 = X q (cm. [5]) и существует доказательство предложения 1 по другой методике, более сложной (но широко обобщаемой), принадлежащее Г. Ю. Мамаеву (устное сообщение).
Список литературы Трансляционная инвариантность обобщённых мер на гильбертовом пространстве с непрерывными пробными функциями
- Gough J., Ratiu T.S., Smolyanov, O.G. Noether theorems and quantum anomalies // Dokl. Math. 2017. V. 95. P. 26 30. EDN: RLZLDP
- Смоляное О.Г., Шамаров Н.Н. Квантование по Шрёдингеру бесконечномерных гамильтоновых систем с неквадратичной функцией Гамильтона // ДАН. 2020. Т. 492, № 1. С. 65- 69.
- Глазатов В.А., Сакбаев В.Ж. Меры на гильбертовом пространстве, инвариантные относительно гамильтоновых потоков // Уфимск. матем. журн. 2022. Т. 14, вып. 2. С. 322. EDN: IXDMUO
- Sakbaev V.Zh. Flows in Infinite-Dimensional Phase Space Equipped with a Finitely-Additive Invariant Measure // MDPI. Mathematics. 2023. V. 11. P. 1161. EDN: IXAVNS
- Shelakov M.G. Extension of the Generalized Lebesgue-Fevnman-Smolyanov Measure on a Hilbert Space // Russ. J. Math. Phys. 2023. V. 30. P. 111 125. EDN: XTCWQF