Комплексы в трехмерном квазигиперболическом пространстве

Автор: Цыренова Валентина Бабасановна, Проскурякова Ирина Владиславовна

Журнал: Вестник Бурятского государственного университета. Математика, информатика @vestnik-bsu-maths

Рубрика: Алгебра и геометрия

Статья в выпуске: 1, 2012 года.

Бесплатный доступ

В данной работе построен и геометрически характеризован канонический репер комплекса, доказана теорема существования и дана геометрическая характеристика инвариантов комплекса.

Неевклидово пространство, квазигиперболическое пространство, абсолют, комплекс, репер, инварианты

Короткий адрес: https://sciup.org/14835050

IDR: 14835050

Текст научной статьи Комплексы в трехмерном квазигиперболическом пространстве

Дифференциальная геометрия трехмерного квазигиперболического пространства была изучена В.И. Слободским. Так, им изучены кривые и поверхности [1], регулюсы и конгруэнции [2]. В данной работе рассмотрены комплексы прямых.

  • §1 . Канонический репер комплекса в квазигиперболическом пространстве 10 S 1

Рассмотрим трехмерное проективное пространство 10 S 3 , абсолют которого состоит из двух действительных плоскостей и двух мнимых точек на прямой их пересечения.

Наиболее общий репер пространства 10 S 3 можно выбрать так, чтобы абсолютные плоскости Q 0 определялись уравнением: ( x 0 ) + 2 x 0 x 1 = 0, прямая T их пересечения уравнениями: x 0 = x 1 = 0, а квадрика Q 1 (две мнимо-сопряженные точки) уравнением: ( x 2 ) + ( x 3 ) = 0.

Тогда деривационные формулы подвижного репера пространства 10 S 3 записываются в виде:

dA0 = «00 (A - A1) + «0A + «3A3, dA1 = -«0 A1 + «/A + «3 A3, dA2 = «2 A3, dA 3=-«2A2.

Рассмотрим в этом пространстве комплекс, т.е. трехпараметрическое семейство прямых. Включим элемент в репер, то есть точки A 0 и A 1 репера совместим с какими-либо двумя точками образующей комплекса, тогда получим п ^ = п 0 = п 1 = п 1 3 = 0, т.е. формы « 2 , « 3 , «v , « 3 становятся главными формами и между ними существует основное соотношение, которое можно записать как

Q2 = ^10 +n^0 + Z^3.

Далее, пользуясь алгоритмом Картана, канонизируем репер полностью. Деривационные формулы канонического репера комплекса получим в виде:

dA 0 = «0 (A 0 - A 1 ) + « 0 A + « 3 A 3, dA = 0 A 1 + 0 A 2 + « 3 A3, dA 2 = « 2 A3, dA3 = -« 2 A 2 .

(1.1)

где

« 00 = + 3 + 3 , « 3 = Z 2 « 0 + n 2 « 0 + Z 2 « 1 .

Цыренова В.Б., Проскурякова И.В . Комплексы в трехмерном квазигиперболиче-ском пространстве

Инвариант п назовем кривизной комплекса.

Затем нами доказана теорема существования о том, что комплексы в трехмерном квазигиперболическом пространстве существуют с произволом одной функции трех аргументов.

  • §2 . Геометрическая характеристика канонического репера

Рассмотрим произвольную точку образующей комплекса

M = A 0 + tAi                             (2.1)

Продифференцируем соотношение (3.1), применяя деривационные формулы (1.1) канонического репера комплекса. Получим:

dM = dA0 + dtA + tdAi = «,(A0 - Ai) + «,A2 + «,A3 +

dtA +1 (-«0 Ai + n«3 A2 + «3 A3) = «,(M - Ai)

-«0 Ai + «2 A 2 + «3 A3 + dtAi - t«, A + tn«3 A2 +t« A3 = (-«01 - « + dt + t«0) A + («0 + tn«0) A 2 + («0 +t«) A3 + «0 M.

dM || M тогда и только тогда, когда

-«0t - «0 + dt +t«, = 0,

‘ «0 + t« = o, «3 +1« = o.

Последние равенства являются условиями неподвижности точки M .

Рассмотрим плоскость П , соответствующую в нормальной корреляции точке M :

П = ( A,, Ai, dAo) = (A,, Ai, «2 A2 + «0 A3) = «2 (A, Ai A2) + «0 (A, Ai A3)

При « 0 = - t 0 получим:

П = - tn( A, Ai A2) + (A, Ai A3).

Отсюда следует, что в нормальной корреляции точке A 0 соответствует плоскость ( A 0 A i A 3 ) точке A i соответствует плоскость ( A 0 A i A 2 ) ,а точки A 2 и A 3 суть точки пересечения абсолютной прямой с плоскостями ( A 0 A i A 2 ) и ( A 0 A i A 3 ) .

  • §3. Геометрическая характеристика инвариантов комплекса

Деривационные формулы канонического репера торса « 0 = « 0 = 0, « i ^ 0, при « 3 = ds , принадлежащего комплексу, имеют вид:

  • dA = Z, (A - A,), dA = -М + A3, dsds

dAdA

  • -=- = Z 2 A 3- / = Z ' A 2 .

dsds или, если ds = Z,^, A* = A0, A* = A,, A 2 = A3, A* = - A 2, вид:

dA*  J*   J* dAi - _ J* X J* dA2    £2 J* dA3  £2J*

A0   A,, A, + A2, 7 S' A3, 7

ds              ds           Z,      ds      Z,

Так, инварианты Z и Z суть радиус кривизны — и произведение 1        2

кручения k2 и радиуса кривизны — ребра возврата торса У 2 = m 3 = 0.

  • 2 k 1 0 0

Аналогично получаем, что инварианты п , , п , п 2 являются соответственно инвариантами a , p и b гиперболического регулюса У 2 = У = 0, У , * 0, принадлежащего комплексу, а инварианты Z , § 2 являются соответственно инвариантами a и b гиперболического регулюса, принадлежащего комплексу, определяемого уравнениями У 0 3 = m 3 = 0, m 0 2 * 0 [2, с. 57].

Таким образом, рассмотрение трех простейших регулюсов комплекса дает возможность получить геометрические характеристики для всех инвариантов комплекса, входящих в деривационные формулы канонического репера.

Список литературы Комплексы в трехмерном квазигиперболическом пространстве

  • Слободской В.И. Теория поверхностей в трехмерном квазигиперболическом пространстве 10S13.//Геометр. сб., 21. -Томск, 1981.
  • Слободской В.И. К теории линейчатых поверхностей и конгруэнций пространства 10S13.//Геометр. сб., 22. -Томск, 1982.
Статья научная