Задача Трикоми для одного класса многомерных смешанно гиперболо-параболических уравнений

Автор: Алдашев Серик Аймурзаевич

Журнал: Математическая физика и компьютерное моделирование @mpcm-jvolsu

Рубрика: Математика и механика

Статья в выпуске: 2 т.25, 2022 года.

Бесплатный доступ

Известно, что при математическом моделировании электромагнитных полей в пространстве характер электромагнитного процесса определяется свойствами среды. Если среда непроводящая, то получаем вырождающиеся многомерные гиперболические уравнения. Если же среда обладает большой проводимостью, то приходим к вырождающимся многомерным параболическим уравнениям. Следовательно, анализ электромагнитных полей в сложных средах (например, если проводимость среды меняется) сводится к вырождающимся многомерным гиперболо-параболическим уравнениям. Известно также, что колебания упругих мембран в пространстве по принципу Гамильтона можно моделировать вырождающимися многомерными гиперболическими уравнениями. Изучение процесса распространения тепла в среде, заполненной массой, приводят к вырождающимся многомерным параболическим уравнениям. Таким образом, исследуя математическое моделирование процесса распространения тепла в колеблющихся упругих мембранах, также приходим к вырождающимся многомерным гиперболо-параболическим уравнениям. При изучении этих приложений возникает необходимость получения явного представления решений исследуемых задач. Краевые задачи для гиперболо-параболических уравнений на плоскости хорошо изучены, а их многомерные аналоги исследованы мало. Задача Трикоми для указанных уравнений ранее исследована. Насколько известно, эта задача в пространстве не изучена. В данной работе показано, что для одного класса многомерных смешанно гиперболо-параболических уравнений задача Трикоми разрешима неоднозначно. В работе автора доказано, что для модельного уравнения однородная задача типа Трикоми (то есть измененное граничное условие) имеет тривиальное решение.

Еще

Задача трикоми, многомерное уравнение, разрешимость, сферические функции, смешанно гиперболо-параболические уравнения

Короткий адрес: https://sciup.org/149140584

IDR: 149140584   |   DOI: 10.15688/mpcm.jvolsu.2022.2.1

Текст научной статьи Задача Трикоми для одного класса многомерных смешанно гиперболо-параболических уравнений

DOI:

Теория краевых задач для гиперболо-параболических уравнений на плоскости хорошо изучена [12], а их многомерные аналоги исследовано мало [8]. Задача Трикоми для указанных уравнений ранее исследована в [12]. Насколько известно, эта задача в пространстве не изучена.

В статье показано, что для одного класса многомерных смешанно гиперболопараболических уравнений задача Трикоми разрешима неоднозначно.

В работе [1] доказано, что для модельного уравнения однородная задача типа Трикоми (то есть измененное граничное условие) имеет нулевое решение.

1. Постановка задачи и результат

Пусть D — конечная область евклидова пространства Е т +1 точек 1 ,..., х т , t), ограниченная в полупространстве t >  0 конусами К о : | х | = t , К 1 : | х | = 1 t , 0 t 2 , а при t <  0 — цилиндрической поверхностью Г = { (x,t) : | х | = 1 } и плоскостью t = t 0 = const , где | х | — длина вектора х = 1 , ...,х т ) .

Обозначим через D + и D - части области D, лежащие соответственно в полупространствах t >  0 и t <  0 . Часть конусов К 0 1 , ограничивающих области D + , обозначим через S 0 , S 1 соответственно.

Пусть S = { (х, t) : t = 0, 0 <  | х | < 1 } , Г о = { (х, t) : t = 0, | х | = 1 } .

В области D рассмотрим смешанно гиперболо-параболические уравнения

0=

т

Ажи — utt + Е Мх, t)uXi г=1

А Ж М

+ Ь(х, t)u t + с(х, t)u,

U t ,   t <  0,

t >  0,

где А ж — оператор Лапласа по переменным х 1 ,... т , т 2 .

В дальнейшем нам удобно перейти от декартовых координат х 1 ,... ,х т , t к сферическим г, 0 1 ,..., 0 m - 1 ,t , г 0 , 0 < 0 1 < 2 п , 0 < 0 i < п , г = 2,3, ...,т 1 , 0 = ( 0 1 ,..., 0 т - 1 ) . Руководствуясь [12], в качестве многомерного аналога задачи Трикоми рассмотрим следующую задачу.

Задача T. Найти решение уравнения (1) в области D при t = 0 из класса С(D \ \ Го) П С 1(D) П С2(D+ U D-), удовлетворяющее краевым условиям иЪо = ф(г, 0),     и|г = ^(t, 0).

Пусть {Yk m ( 0 ) } — система линейно независимых сферических функций порядка п , 1 < к к п , 2)!п!к п = (п + т 3)!(2п + т 2) , 0 = (0^..., 0 m - 1 ) , W 2, (S ) , I = 0,1,... — пространства Соболева, а S = { (г, 0 ) Е S, 0 < г <  1 .

Имеет место следующий результат [11].

Лемма. Пусть / (г, 0 ) Е W^S ) . Если I >т 1 , то ряд

^ fc n

/ (г, 0 ) = ЕЕ / №Е( 0 ),                     (3)

п =0 к =1

а также ряды, полученные из него дифференцированием порядка р I — т + 1 , сходятся абсолютно и равномерно, при этом

/ (г) = j / (г, 0 )Y;E( eW

Н где Н — единичная сфера в Em.

Через «мМ- а 1п А b k n (г,t), с £ (г,г) , р ^ р £ (r) , <(t) , т ^ (г), V;(г) обозна чим коэффициенты разложения ряда (3), соответственно функций a t (г, 0 ,t) p ( 0 ) , аг^ р , г = 1,...,т , Ь(г, 0 ,t) p , с(г, 0 ,t) p , с(г, 0 ,t) p , р ( 0 ) , р (г, 0 ) , ^ (t, 0 ) , т (г, 0 ) = u(г, 0 , 0) , v (г, 0 ) = U t (г, 0 , 0).

Введем множество функций

В 1 (S) = { /(г, 0 ):/ Е Wj(S),

^ fc n

2 ^ Шп (г) 11 с 2 ((0 , 1 )) + 1^ (г) 11 с ([0 , 1 П)ехр2(п 2 + п(т 2)) го ,

/ > т 1 } .

Пусть а 4 (г, 0 , t), Ь(г, 0 ,t), с(г, 0 , t) Е W l 2 (D + ) С С (5 + ) , г = 1,..., т , I т + 1.

Тогда справедливо утверждение.

Теорема. Если р (г, 0 ) = г 3 р * (г, 0 ) , р * (г, 0 ) Е B j (S) , ^ (t, 0 ) Е W j (Г) , I >т + 1 , то задача Т разрешима неоднозначно.

Отметим, что неединственность решения задачи Т для модельного гиперболопараболического уравнения показана в [3].

Доказательство. В сферических координатах уравнение (1) в области D^ имеет вид

Lu = и тт +

т

г

- ur

1            т

---5u U tt + ^2 а г (г, 0 , t)uXi + Ь(г, 0 , t)u t + с(г, 0 , t)u = 0, t =i

где m - 1       1      d           n

5 = — ;> --------— —— I sin m 3 1 0 j ) ,

^=1 g3 slnm-3-1 0з d03               3 d0, , gi = 1, g, = (sin 01... sin 0,-1 )2, j > 1.

Известно ([11]), что спектр оператора 5 состоит из собственных чисел Л п = п(п + + т 2), п = 0,1,... , каждому из которых соответствует к п ортонормированных собственных функций Y n m ( 0 ).

При t ^

0 на S получим функциональное соотношение между т ( т, 0 ) и v (т, 0 )

вида

т гг +

т

-

Т

Т

-

Т 2 St = v (т, 0 ).

Искомое решение задачи T в области D + будем искать в виде

к п

м(т, м = 52 52 м п ^ пкт ( 0 ),

п =0 к =1

где м ^ (т,t) - функции, подлежащие определению.

Подставив (6) в (4), умножив затем полученное выражение на р ( 0 )

0 и

проинтегрировав по единичной сфере Н в Е т , для м п получим ([2;4]):

р 0 м 0гг

-

p O ' O tt +

т

-

Т

р 0 +

го к

+ ЕЕ Pk,ML.

п =1 к =1

т   \

Е 4 г =0    /

М 0 г

+ ^ 0 м 0 4 + с 0 м 0 +

-

Р П М П44

+

т

-

Т

р П +

т   \

Е 4 г =1    /

й к пг

+ Ь^^Е

+ р

-

А п

. к

т

^ + Е ( 2 к„ - 1

-

г =1

^п^ мП}

= 0.

Теперь рассмотрим бесконечную систему дифференциальных уравнений

т

Р 0 М 0 гг

_к — к Р км1гг

-

-

p o M o tt +

Р к мш +

т

т

-

Т

-

Т

р 0 'u 0 r

Р к м 1 г

-

= 0,

λ 1

Т 2 Р к м к =

-

\ ( т

^ 1524' О г

+ ^ 0 M 0 t

+ с , м 0

,

п = 1,

к = 1,к 1 ,

к — к Р П м Пгг

-

_к — к рп^

+

т

-

Т

-

кп-1   т г Е Е « кп к=1 I г=1

к

' гп - 1

ML 1 r

р п ^ Лг

+ к к п

-

А п к-к

Т 2 Р П ' П

1 U n - 1 t + (С п - 1 +

+ Е(7

' к

' гп - 2

-

(п 1)«

к

' гп - 1

г =1

Я^-Л,

к = 1,к ,

п = 2, 3,....

Суммируя уравнения (9) от 1 до к1, а уравнение (10) — от 1 до кп, а затем сложив

полученные выражения с (8), приходим к у равн ению (7).

Отсюда следует, что если {м п }, к = 1,к п , п = 0,1,... — решение системы (8)-

(10), то оно является и решением уравнения (7).

Заметим, что каждое уравнение системы (8)–(10) можно представить в виде

ML r '^ t + (т—1) 'L — А ? м п = кп(Т,к,                (11)

т          т где /i(г, t) определяются из предыдущих уравнений этой системы, при этом /01 (г, t) = 0. Далее, учитывая ортогональность сферических функций У/т(0) ([1]), из (5) и из первого краевого условия (2) в силу (6) будем иметь

Тптг + —--1 Тпг - ^Тп = ^(г) 0 < г < 1,

Г и£(г,г) = фi(r), 0 < г < 2, к = 1Х п = 0,1,....

В (11)-(13), произведя замену и^г, t) = г(~-2~)и£(г, t) и полагая Е, = *+, п соответственно получим:

Lui = u^ + TT^^ui = /i (t, п),

( t + п ) 2

Tit +12 Ti = vi(t),0 < t < 2, ui(t, 0) = pi(t), 0 < t < 2,

/ п ( t , п ) = ( t + п )^^ + п , t - n ), Ж) = (2 t )^ T i (2 t ), v i ( t ) = (2 t )^ v i (2 t ),

P ^ ( t ) = t 2   P i ( t ), A « = ((— - 1)(3 - —) - 4 A n )/4, к = 1, к п , п = 0,1,...

Используя общее решение уравнения (14) решение задачи Коши для уравнения (14) имеет

(см. [7]), в [2] можно показать, что вид:

и^ п ) = 2 т i ( п )Д( п , п ; t , п ) +

+ "d ,f | v i ( b i )Л( Ь 1 , t i ; t , п )

V 2 п

-

2T i ( t )E( t , t ,; t , п ) +

д

T i ( t i ) д^R(t 1 , п 1 ; t , п ) | t 1 = п 1 Ж1 +

ξη

+ J J y i ( t i > п^Жь п х ; t , пЖ

I о

где E(ti,п1; t,п) = ^ц [(t1JJ(B-llГЖ^t^Г±tlli] — Функция Римана уравнения Lui = = 0 (см. [15]), а Рц.(^) — функция Лежандра, ^ = п + (т-3), д д^

t , - ! ,    (д№ д п 1 +

д п 1 д д^ 1 дЦ

)

, t 1 = п 1

N± — нормаль к прямой t = п в точке (t1, п1), направленная в сторону полуплоскости

п < t .

Из (17) при п = 0, с учетом (16), получим интегральное уравнение Вольтерра первого рода дк(8) = У vJ(81)P; (|) d81, где д^) = V^(8) - — / ф,(81)P; (=1) d=i, 2 о

') = ф*<=), ^-о.

Уравнение (18) обратимо по формуле ([13]) (см. также [2])

v^k) = 1 у =1 (82 - =1)-2 р; (у) dg^ d 81.

Далее из (19), (20) имеем г, vkn(8) = f,(8) + У G,(8, 81)Ф,(8М1, где

V,(8) = -2/ 81(82 - 8?)-2p; (/)

-V 2 8 G ( 8 8 1 ) = 8 1 ( 8 2 - 8 ? ) 2 p ; (|) + / t( 8 2 - t 2 ) - 2 P ; ( 8: 1 ) p ; ( У ) dt+ + /8 1 ( 8 2 - t 2 ) - 2 P ( 8 ) P (У) dt.

Ограниченным решением уравнения (15) является функция ([9])

ξ

(82 - S1)t,(8) = I(8S281-S2 - 8S183-S1 )v,(81)d81 + c,(S2 - S1)8S1, 0 < 8 < 2,

(m—1)(

8 i = n + v 2 ' , 8 2 = - n - v 2 ' , c , — произвольная постоянная.

Подставляя (21) в (22), получим интегральное уравнение Вольтерра второго рода

ξ ф,(8) = F,(8) + У L,(8,81)^,(81)d81, где

ξ

F, ( 8 ) = (8 1 - 1)c , 8 S 1 2 + ^— [[(8 2 - 1) 8 S 2 2 8 1 S 2 - (8 1 - 1) 8 S 1 2 8 3 S 1 к ( 8 1 )d 8 1 , 8 2 - 8 1 J

ξ

(S 2 - S i ) L n^ , ^ 1 ) = I [2 - 1)^S2-2t3-S2- 1 - 1)^S1-2t3-S1]Gn(t, ^)dt.

t 1

Определяя из (23) ^ П ( ^ ) , найдем

ξ тП(^) = ^1 ^kn(^i)d^i, 0 < ^ < 2, к = L"kTw n = 0,1,...            (24)

Таким образом, сначала решив задачу (8), (13) (n = 0) , а затем (9), (13) (n = 1) и так далее, найдем последовательно все и П (г, t) из (24), (15), (17), к = 1,к п , n = 0,1,....

Итак, в области D+ показано, что j p(0)LudH = 0.                             (25)

н

Пусть /(г, 0 ,t) = Д(г) р ( 0 )Т(t) , причем Д(г) G V и V — множество, которое плотно в L 2 ((t, 1 - t)), р ( 0 ) G С ^ ) - плотно в L 2 (H ) , а Т (t) G V 1 , V 1 — плотно в L 2 ((0, 2 )). Тогда /(г, 0 ,t) G V , где V = V ® Н ® V 1 . Как показано в [12], множество V - плотно в L 2 (D + ) .

Отсюда и из (25) следует, что j /(г, 0,t)LudD+

D +

=

1 - t

0 t

Д(г)Т (t)drdt = 0

и

Lu = 0, V (r, 0 ,t) G D + .

Учитывая оценки ([5; 11])

^W1 c, H 1, ^(ch n ) | <  СexP( P - 2) П , П 0, | k n | <  C 2 n m - 2 , -Цр^ т к 0 ) C 2 n Т + p - 1 , | У о: ,т ( 0 ) | = C i , C,C i = const,

3 = 1,m - 1, p = 0,1,..., а также ограничения на заданные функции, аналогично как в [2], можно показать суммируемость рядов в системах (8)–(10) и в уравнении (7).

Далее также можно доказать, что ряд

^ k n

т , 0 ) = гТ Т 1 (г)У о1 т ( 0 ) + ^ ^ п - / г Т П (г)У Пкт ( 0 )           (27)

n =1 k =1

сходится абсолютно и равномерно, если I 3 т .

Таким образом, в силу (23), задача (4), (2), (27) в области D + имеет бесчисленное множество решений вида

^ k n

u(r, 0 , t) = г^и 0 , t)y 01 m ( 0 ) + ги П , t)y nkm ( 0 ),          (28)

n =0 k =1

где функций u , (r, t) , к = 1, к п , п = 0,1,... находятся по формуле (17), в которой v^E ) , т , ( ^ ) определяются из (24), (15) и принадлежит классу С (!) + ) П С 1 (D + U S' ) П С 2 (D + ).

Теперь задачу Т будем изучать в области D - .

В области D- рассмотрим первую краевую задачу для уравнения urr

+

m

-

r

- uT

--2 b u — u t = 0

с условиями

u|s = т(г, 0), u|r = ^(t, 0).

Решение задачи (29), (30) будем искать в виде (6). Подставляя (6) в (29), получим уравнение

Unrr - u,t + ^u, = 0, к = 1,кп, п = 0,1,..., при этом краевое условие (30) имеет вид un(r, 0) = 9,(r), Un(1,t) = <(t), к = 1, кп, п = 0, 1, ... ,

9 , (r) = {

T0(r),            ______ n-/T^(r), к = 1, кп, п = 1, 2,....

Произведя замену « , (r, t) = u , (r, t) — ^ , (t) , задачу (31), (32) приведем к следующей задаче

L«,k = vL — «kt + ^«k = J, (r, t),

«,(r, 0) = 9,(r), «,(1, t) = 0, 0 < r < 1,

J , (r, t) = ф , — I ? Ф , (<>- 9 ,k (r) = 9 ,k (r) — ф , (0).

Решение задачи (33), (34) ищем в виде « , (r, t) = « k + « 2 k, , где « k (r, t) решение задачи

L«k, = Jnk (r,t),

«k„(r, 0) = 0,«k„(1,t)=0, а «kn(r, t) — решение задачи

L«kn = 0,

«2n(r, 0) = 9,(r), «kn(1, t) = 0, 0 < r < 1.

Решение вышеуказанных задач, аналогично [14], рассмотрим в виде

«, (r,t) = ^Bs (r)Ts(t),(39)

S =1

при этом пусть

∞∞

J , (r) = £ a^„(t>Д . (r>, 9 П (r) = £ 6 k'1 Я , (r>.

S=1

Подставляя (39) в (35), (36) с учетом (40), получим

RSTT + ^Rs + U i = 0, 0

R«(1) = 0, |Rs(0)| < to,(42)

Tst + WT = -<„(t),

Ts(0) = 0.

Ограниченное решение задачи (41), (42) имеет вид ([9]):

Rs(t) = VT^v(Ys,nT), v = n + (m- 2), Jv(z^- функция Бесселя первого рода, Ys,n- ее нули, Ц = Y2n.

Решение задачи (43), (44) записывается в виде

t

Ts(t) = - У а^) exp[-Y2,n(t - УЖ

о

Подставляя (45) в (40), получим

T2fn(T,t) = ^aks,n(t)Jv(Ys,nT), 0

S=1

T-2дП(t) = ^bknjv(Ys,nT), 0

S=1

Ряды (47), (48) — разложения в ряды Фурье — Бесселя ([3]), если

[Jv+1(Ys,n)]2J

[Jv+1(Ys,n)J2

о где Ysn, s = 1, 2,... — положительные нули функции Бесселя, расположенные в порядке возрастания их величины.

Из (45), (46) получим решение задачи (35), (36) в виде

^             t

^ln (T,t)

-^ VTjv(Ys,nT){ / а^^)exp[-Y2(t - ^)]d^}, S=1                о

где Qgn(t) определяется из (49).

Далее, подставляя (39) в (37), (38), будем иметь

Tst + y2,„t = 0, решением которого является

Ts (t) = exp(-Y2,nt).                                  (52)

Из (45), (52), с учетом (40), получим

  • V2n(r, t) = ^ V^n Jv(Ys,nT^ exp(-Y^2,nt),                   (53)

S=1

где b^„ находится из (50).

J,iL

Следовательно, решение задачи (29), (30) в области D- есть функция

^ кп

  • и(г, 0, t) = ^ ^[<(t) + vUr t) + ^(-г, ky    y^e),         (54)

n=0 k=1

где v^n(r, t),V2n(r,t) определяются из (51) и (53).

Учитывая ограничения на заданные функций ф(г, 0), ^(t, 0), а также оценки (26), аналогично [2; 14], можно показать, что полученные неоднозначные решения вида (28) и (54) принадлежит искомому классу.

Теорема доказана.

Список литературы Задача Трикоми для одного класса многомерных смешанно гиперболо-параболических уравнений

  • Алдашев, С. А. Единственность решения задачи типа Трикоми для многомерного смешанно гиперболо-параболического уравнения / С. А. Алдашев // Дифференциальные уравнения. - 2017. - Т. 53, № 1. - C. 135-139.
  • Алдашев, С. А. Краевые задачи для многомерных гиперболических и смешанных уравнений / С. А. Алдашев. — Алматы: Гылым, 1994. — 170 с.
  • Алдашев, С. А. Неединственность решения задачи Трикоми для многомерного смешанно гиперболо-параболического уравнения / С. А. Алдашев // Дифференциальные уравнения. — 2014. — Т. 50, № 4. — C. 544-548.
  • Алдашев, С. А. О задачах Дарбу для одного класса многомерных гиперболических уравнений / С. А. Алдашев // Дифференциальные уравнения. — 1998. — Т. 34, № 1. — C. 64-68.
  • Бейтмен, Г. Высшие трансцендентные функции / Г. Бейтмен, А. Эрдейи. — М.: Наука, 1973. — Т. 1. — 294 с.
  • Бейтмен, Г. Высшие трансцендентные функции / Г. Бейтмен, А. Эрдейи. — М.: Наука, 1974. — Т. 2. — 295 с.
  • Бицадзе, A. В. Уравнения смешанного типа / A. В. Бицадзе. — М.: Изд-во АН СССР, 1959. — 164 с.
  • Врагов, В. Н. Краевые задачи для неклассических уравнений математической физики / В. Н. Врагов. — Новосибирск: Изд-во НГУ, 1983. — 84 с.
  • Камке, Э. Справочник по обыкновенным дифференциальным уравнениям / Э. Камке. — М.: Наука, 1965. — 703 с.
  • Колмогоров, А. Н. Элементы теории функций и функционального анализа / А. Н. Колмогоров, С. В. Фомин. — М.: Наука, 1976. — 543 с.
  • Михлин, С. Г. Многомерные сингулярные интегралы и интегральные уравнения / С. Г. Михлин. — М.: Физматгиз, 1962. — 254 с.
  • Нахушев, A. M. Задачи со смещением для уравнения в частных производных / A. M. Нахушев. — М.: Наука, 2006. — 287 с.
  • Самко, С. Г. Интегралы и производные дробного порядка и некоторые их приложения / С. Г. Самко, А. А. Килбас, О. И. Маричев. — Минск: Наука и техника, 1987. — 688 с.
  • Тихонов, А. Н. Уравнения математической физики / А. Н. Тихонов, А. А. Самарский. — М.: Наука, 1977. — 659 с.
  • Copson, E. T. On the Riemann-Green Function / E. T. Copson // J. Rath. Mech. and Anal. — 1958. — Vol. 1. — P. 324-348.
Еще
Статья научная